色彩测量中的视场应用分析

视场是影响颜色测量的重要因素,视场选用的不同,测量结果也不相同.在国家标准中对于色彩测量视场的选用规定比较混乱.分析了2°和10°视场的视觉生理特点,分别比较了同一颜色在不同视场下以及印刷样品色与复制色在不同视场下的评价差异,结果表明视场的选择不同会明显影响评价结果.建议印刷色彩测量统一采用2°视场.     

基于年龄分组的个体色度观察者色适应变换实验研究

目的 本文旨在探讨不同年龄段的个体色度观察者在特定视场条件下色适应变换结果的分布规律。方法 划分连续的不同年龄构成的分组观察者,基于Monte Carlo算法和个体色度观察者模型拟合生成相应年龄分组下的模拟个体观察者,继而在设定的视场条件对各年龄分组观察者进行色适应变换。结果 得到年龄跨度20～70岁的5个年龄分组下,共计5 000位拟合个体色度观察者,在设定视场条件下的60万组对应色预测结果。结论 设定条件下,年龄分组个体观察者的色适应结果分布存在分化,其对不同色调参考色的敏感度也存在差异。此外,标准色度观察者与个体色度观察者的色适应结果在特定条件下存在不同程度的偏差。     

快速凝固条件下的共晶生长理论

本文通过理论分析,导出了共晶生长条件下液相中溶质分布规律的一般表达式。理论结果表明,在快速生长条件下,λ~2V 不为常数,与生长速度 V、分配系数 K 和相体积比 f 等因素有关。Jackson—Hunt 模型中的λΔT、(ΔT~2)/V 关系在一般条件下应为λ(ΔT-ms)、(ΔT-ms)~2/V。在快速凝固条件下λ(ΔT-ms)和(ΔT-ms)~2/V 均不为常数,与 V、K、f 等因素有关。     

中间视觉光谱光效率函数的测量

采用异色视亮度匹配法,在9个网膜照度水平和10°视场条件下获得了中间视觉光谱光效率函数。在每一网膜照度水平下,都按10nm的间隔,测量400～730nm波长范围的光谱光效率函数。共获得了26名观察者的数据。     

星载高分辨力、大视场高光谱成像仪光学设计

根据高分辨力,大视场的要求,考虑到市售探测器的限制,提出了视场分离分光的方法,分析了视场分离分光的原理.利用此方法设计了一个星载高分辨力、大视场高光谱成像仪光学系统,该系统由11.42°远心离轴三反消像散(TMA)望远系统和2个Offner凸面光栅光谱成像系统组成,运用光学设计软件CODE V对高光谱成像仪光学系统进行...     

光楔分光中波红外Fizeau型干涉仪光学系统设计

针对中波红外波段胶合立方型分束镜分光局限的问题，本文提出基于光楔分光的中波红外Fizeau干涉仪光学设计方案。在3.39μm工作波长下，为降低干涉系统回程误差，提升测量准确度，采用了两次反射折叠准直光路结构，既保证良好的准直波前，同时优化设计光楔兼顾干涉成像波前。设计采用ZnSe、CaF₂材料，干涉仪准直镜为单片平凸非球面结构，成像镜由双分离式球面镜构成，经蒙特卡罗模拟公差分析，准直镜0.1°视场内准直波前PV优于λ/4，归一化出射孔径内角像差优于3.01×10^-5 rad；干涉成像光路归一化视场成像波前PV优于λ/5，在25 lp/mm处MTF值优于0.38，干涉系统最大成像畸变优于0.11%；在标准面0°视场放置，被测表面倾斜0.05°内干涉系统回程误差小于λ/50。基于光楔分光的中波红外Fizeau干涉仪为中波红外干涉仪光学系统设计提供了新的思路。     

两步式灵敏度矩阵法在卡塞格林望远镜装调中的应用

为了调节视场较大的卡塞格林望远镜的次镜位置,提出了两步式灵敏度矩阵模型的计算机辅助装调方法。在分析了传统的二次模型灵敏度矩阵法的缺陷的基础上,根据灵敏度矩阵的特点加入了精调步骤,对传统的灵敏度矩阵法进行了改进。针对卡塞格林系统,分析了各项泽尼克系数与失调量之间的关系,并对300mm口径,0.6°视场的卡塞格林系统进行了校正仿真。仿真结果显示,传统的灵敏度矩阵法校正后沿x、y、z轴偏移及绕x、y轴倾斜的失调量的均值分别为:-0.0684 mm、-0.0892 mm、0.0015 mm、0.0498°和-0.0444°,全视场波像差RMS均小于0.1λ(λ=632.8nm);两步式灵敏度矩阵法校正后的均值分别为-0.0018 mm、-0.0012 mm、0.0002 mm、0.0008°和-0.0012°,全视场RMS均小于0.03λ,明显优于传统的灵敏度矩阵法。     

照明与观察几何条件对镀铝纸颜色测量的影响

目的分析不同照明/观察条件下镀铝纸的色度与光谱值,从而优化不同几何条件在镀铝纸颜色测量中的应用。方法使用45°/0°,SCE,SCI等3种测量条件获取不同镀铝纸的颜色信息,并针对镀铝纸配色和镀铝纸颜色心理属性一致性对其进行对比分析。结果 45°/0°和SCE条件下的测量数据不符合镀铝纸配色要求;同一样张测得反射率、亮度与色度值大小规律为:SCISCE45°/0°,不同样张在SCE条件下测得的亮度差(△L*)、色度差(△a*,△b*)以及色差(△E)均介于SCI与45°/0°之间,这是由于SCE测量颜色成分中包含了部分镜面反射光。结论 45°/0°和SCE不可作为镀铝纸配色中颜色测量条件,45°/0°较SCE更适合作为镀铝纸表观色测量条件,更符合颜色视觉评价,不同镀铝纸在SCI条件下测量数据差与在45°/0°条件下测量数据差同时较小时,说明两者一致性好。     

电子电位差计的改量程计算

电子电位差计测量桥路的简化电路见下图。图中,R_(HB)为固定分流电阻R_B,滑线电阻R_H、量程电阻R_M[见图中(b)]的并联等效电阻,λR_(HB)为不工作区,调整量λ为0.03～0.05;E为测量电路稳压电源的供电电压,I_1、I_2分别为测量电路上、下支路电流;E_t为热电偶。国家统一设计的规定为:E=1V,I_=     

缝宽测量装置的一种改进

一、宽测量装置的原理缝宽测量装置的原理是 :波长为λ的单色激光 ,照射到宽为Ｗ、长为Ｌ的狭缝时 (Ｌ >Ｗ >λ) ,在距狭缝距离为Ｒ的观察屏上 ,将形成衍射条纹 ,参见图 1,其光强分布为Ｉ =Ｉ0 ·ｓｉｎ2 Ｂ/Ｂ2 ,其中Ｂ =(π·Ｗ /λ)·ｓｉｎθ。θ为衍射角 ,Ｉ0 为θ =0°时     

琉璃瓦颜色测量方法研究

选择常用的两类分光光度计,以色差为评价指标,探索分光光度计在不同测量参数下,对琉璃瓦颜色测量的规律。研究结果表明:在SCI和SCE两种测量模式下,固定测量孔径重复测量结果稳定性好,但不同测量孔径对测量结果具有显著影响;在CIE推荐测量条件下不同测量孔径时,SCI与45°/0°的色差稳定性优于SCE与45°/0°的色差,但SCI与45°/0°的色差显著大于SCE与45°/0°的色差,且SCE在10 mm测量孔径下与45°/0°的色差最接近;琉璃瓦曲率越大,不同测量模式结果的稳定性越差,采用较大孔径(10 mm)测量结果差异最为明显;与SCI和45°/0°相比,SCE对于琉璃瓦表面形态的变化更加敏感。总体而言,积分球式分光光度计的SCE测量模式更适合于琉璃瓦颜色的测量,测量时应选择较大尺寸的测量孔径。     

测量非透明膜厚度的一种新方法

本文为非透明膜厚度提供一种新的测量方法。该方法测量简便,精度高,同时也适用于透明膜厚的测量。一、原理若用钠双线(λ_1=5889.963 A、λ_2=5895.930A)照射迈克尔逊干涉仪,在视场中可观察到干涉条纹的可见度随光程差的改变而发生“极大-极小-极大……”周期性变化。可以算出当二光路程差改变Δ=λ_1λ_2/(λ_2-λ_1)=988λ_1时,也就是迈克尔逊干涉仪的动镜M_1连续移动l=988/2λ_1距离时,干涉条纹的可见度整整发生一个周期变化,当动镜M_1连续移动21=2·988/2λ_1距离时,可见度发生二个周期的变化,当M_1连续移动kl=k·988/2λ_1距离时,条纹的可见度发生k个周期的变化。     

大视场偏振CCD相机的偏振特性实验标定

大视场偏振CCD相机内部的多个光学表面会改变入射光的偏振状态,并且改变的程度与入射光的偏振态、视场角和方位角等有关,影响了仪器偏振测量精度,从而制约了偏振成像遥感数据的定量化应用水平。为解决这一问题,从考虑偏振效应的大视场偏振相机响应输出模型出发,研究模型参数的标定方法,通过设计试验获取了模型参数标定数据。将经过标定的大视场偏振CCD相机测试值和可调偏振度光源预设偏振度值进行对比,结果显示偏振相机在0°、15°、25°视场角下的偏振度测量平均误差不大于1.18%,远小于光学镜头自身的起偏度。消除偏振遥感仪器自身的偏振敏感性影响,为将来我国自主星载偏振遥感图像的定量化应用奠定基础。     

一种钢中带状组织定量评定方法介绍及探讨

参考美国标准ASTM E1268-2001(2016)制定了一种钢中带状组织的定量评定方法,从网格测量线的创建、放大倍数及视场数量对测量结果的影响、定量评定方法与国标评级结果的对应关系等方面进行了分析。结果表明:创建网格测量线时,自动创建比手动创建精度更高;低倍(50～200倍)下采集视场图进行定量评级的精度值均满足要求;采集5个视场基本能满足统计和计算需求,当相对精度高于30%时,可增加视场数量以提升测量结果的精确度;在定量评定方法中,取向性程度和各向异性指数随带状组织级别的增加而增大,而在国标采用的图谱比较法中,没有明确的取向性程度和各向异性指数与带状组织级别对应。     

光学测量中大视场视频图像获得方法研究

实验结果表明：本系统将四个1．1°×0．88°的视场拼接得到一个大约3．3°×1．76°的大视场,拼接图像平滑无明显裂缝,处理速度可达10帧／s。结论：基本满足了光学测量中大视场视频图像的需求。     

无限变焦3D形貌仪测量条件及不确定度分析

为确定影响光学3D形貌测量结果的条件及因素,该文通过分组测量实验对无限变焦3D形貌测量仪在不同测量条件下的测量结果进行定量分析,根据实验结果总结出应用该仪器进行各类测量时选择测量条件的一般性原则。同时,分别对该仪器在不同测量应用中测量结果的不确定度进行了分析。结果表明:照明条件、视场选择、扫描分辨率等条件因素对测量结果会产生较大影响,因此在实际测量时应注意选择合适的条件以减小测量误差。     

一次枝晶间距模型及在单晶高温合金中的验证(英文)

本文评述了二元系统一次枝晶间距模型的发展及特点,并验证了在多元合金系统中的适用性,结果表明,在 DD8单晶高温合金中,λ_1-G 关系符合二元系统模型,但λ_1-V 关系和二元系统模型有较大的偏离,λ_1为一次枝晶间距,G 为温度梯度,V为凝固速率。在本文凝固条件下,DD8合金的λ_1-G,V关系式为:λ_1=1141.5G~(-0.52)V~(-0.12),其中λ_1单位为μm,G 为 K/mm,V为μm/s。     

测量透明膜层厚度的光程补偿法

一、测量装置简述该装置(图1)用于快速、非破坏性地测量透明膜层的厚度。红外灯泡1的缺紫外光线(为了避免用乳胶透明膜时感光)经抛物镜2聚光成平行光束射向标准光程补偿板B。由B′、B″两个表面反射60°后,再射向被测物A,由膜层表面A′及衬底A″反射经显微镜C进入视场。在视场中将看见两套白光彩色干涉带组,一套是标准光程补偿板引进的;另一套则是当A′-A″的光程正好被B′-B″的光程所补偿时,出现的白光零次干涉带。由于光线倾斜30°角入射,使膜层表面能反射出较强的反射光,可获得对比度     

彩色照相颜色匹配的简易计算法

引言彩色胶片所再现的颜色的三刺激值 X、y、Z,可由方程(1)解得:X=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλY=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλZ=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλ(1)式中,T(λ)是再现颜色的光谱透射系数,S(λ)是辐照彩色胶片的发光体的光谱能量分布,(?)(λ),(?)(λ),(?)(λ)是 CTE 标准色度观察者的颜色匹配函数。方程(1)中的定积分((?)_(vis))取自整个可见光谱范围。在不     

也谈夏比(V型缺口)冲击试样缺口顶角至背面长度的测量

《理化检验·物理分册》1992年第1期刊登了夏比(V型缺口)冲击试样缺口顶角至背面长度的测量(以下简称《夏比》一文,笔者准备按该文方法加工一块规,但经仔细分析《夏比》一文有以下不妥处,现提出与大家共同商榷。 1 《夏比》中提出的测量注意事项,在实际工作中是较难满足要求的。由于试样V型缺口的顶角要求为45°±2°,试样的顶角为43°±15°,这样实际加工的试样V型缺口的顶角必然大于块规的顶角,这样块规顶角装入试样V型缺口后就不可能靠拢、靠紧,也难保证测量时块规底面至顶角的轴线与试样V型缺口顶角至试样背面棱线的垂直线重合。 为了达到《夏比》中测量注意事项的要求,应当设计一组块规,即43°、45°、47°,使用中根据试样V型缺口的角度来选择相应角度的块规。 2 试样V型缺口顶角结构应为R0.25±0.025mm,因此块规的顶角结构不能是尖角,也应加工成R0.25mm左右的圆角。 3 根据GB2106-80《金属夏比(V型缺口)冲击试验方法》要求,检查试验尺寸用的量具精度不应低于