中子能量在0.02—0.5电子伏范围內U~(235)裂变次級有效中子数平均值随入射中子能量的相对变化

利用慢中子机械选择器中子譜仪于入射中子能量在0.02—0.5电子伏区域內,采用直接測量方法测量了U~(235)的η(E)相对值。在測量誤差范围內,中子能量在0.02—0.08电子伏区域η值为一常数,此后随中子能量增高而下降,至接近0.3电子伏时η值約下降了13%。     

U~(235)的热中子裂变截面絕对值的測量

用晶体譜仪所給出的单能热中子束(2200米/秒)和載鈾、載硼原子核乳胶,測量了U~(235)的热中子裂变截面σ_f和天然硼的热中子吸收截面σ_B的相对此值σ_f/σ_B。利用巳知的σ_B值(764靶),得到U~(235)的热中子裂变截面绝对值σ_f=582±9靶。这个数值与目前文献上公开发表的大部分結果在誤差范围內符合。本文詳細叙述了具体測量方法,扼要討論了这种測量方法的特点。文章就測量結果进行了討論,指出休斯(Hughes)等在1960年所給出的“世界平均值”稍微偏低了一点。     

裂变譜中子引起U~(235),Th~(232)裂变时放出瞬时中子平均数目的測量

用慢符合法对裂变谱快中子引起U~(235),Th~(232)裂变相对于热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子的平均数目进行了测量。測得其中为裂变譜快中子引起裂变放出的瞬时中子的平均数目,为热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子平均数目。利用已知的(U~(235))值求得     

热中子引起U~(235)及Pu~(239)裂变时瞬时中子平均数的相对测量

本实验用同时记录裂变数及裂变碎片与裂变中子符合数的快、慢两种符合方法测量U~(235)及Pu~(239)在热中子作用下每次裂变放出的瞬时中子平均数的比值。测量结果为v_9/v_5=1.179±0.011其中v_9、v_5分别为Pu~(239)、U~(235)同位素每次裂变放出的平均瞬时中子数。     

用阈探测器测量热中子引起的U~(235)裂变中子能谱

通过用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱,研究了SAND-Ⅱ和RDMM方法的解谱能力。并用蒙特卡罗误差分析程序分析了两种解谱方法的输入数据误差。对SAND—Ⅱ方法中解的唯一性误差和RDMM方法中权重函数的影响进行了讨论。两种方法对未知谱中结构的灵敏程度也作了简单的检验。结果表明,SAND-Ⅱ和RDMM是解快中子光滑变化能谱的较好方法。当未知谱中有简单结构时,用SAND—Ⅱ方法更为合适。     

用阈探测器测量热中子引起的U~(235)裂变中子能谱

通过用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱,研究了SAND-Ⅱ和RDMM方法的解谱能力。并用蒙特卡罗误差分析程序分析了两种解谱方法的输入数据误差。对SAND-Ⅱ方法中解的唯一性误差和RDMM方法中权重函数的影响进行了讨论。两种方法对未知谱中结构的灵敏程度也作了简单的检验。结果表明,SAND-Ⅱ和RDMM是解快中子光滑变化能谱的较好方法。当未知谱中有简单结构时,用SAND-Ⅱ方法更为合适。     

用核-2乳胶测量U~(235)裂变中子能谱

U~(255)裂变中子的能谱是设计原子反应堆不可缺少的数据,并且也是研究原子核裂变机构的重要资料之一。自我国实验性原子反应堆正式运转以后,我们已有条件来进行这项工作,下面是我们工作的初步结果。 测量方法 利用反应堆放出的热中子打击铀金属片使U~(235)发生裂变,裂变放出的中子用100μ的核-2原子核乳胶来记录并在显微镜下进行测量。当U~(235)的裂变中子进入乳胶后,与乳     

热中子引起U~(235)裂变的瞬时中子数目分布几率的测量

利用了浓缩硼计数管加重水的中子探测系统及脉冲数目分析器,在我国重水反应堆上对热中子引起U~(235)裂变时发出的瞬时中子数目分布几率F_v(v=0,1,2,…)进行了测量。测量结果与理论及国外数据进行了比较。     

14.6兆电子伏中子引起~(241)Am裂变截面的测量

一、引言~(241)Am的裂变截面,是研究核裂变机制和用反应堆生产超钚元素所需要的数据之一。14兆电子伏能量点的数据为数不多,而且分岐较大。大多数超钚元素都有很强的α放射性,会对裂变数的测量产生严重的干扰。为克服α脉冲的堆垒,通常尽量采用时间响应较快     

14兆电子伏中子引起的~(238)U裂变截面的测量

我们以T(d,n)~4He反应为中子源,用半导体探测器测量伴随α粒子的方法确定中子通量。在中子能量为14.10±0.10,14.60±0.20和15.04±0.13兆电子伏处绝对测量了~(238)U的裂变截面。     

裂变谱中子引起U~(238)裂变时的平均瞬时中子数目的测量

应用慢符合法测量了裂变谱快中子引起U~(238)裂变时平均瞬时中子数v_8值与热中子引起U~(235)裂变时的平均瞬时中子数v_5值之比,然后由已知的v_5值推出v_8的绝对值。     

~(235)U热(慢)中子裂变碎片在水中的射程

根据厚靶原理,用各种浓度的氯化铀酰水溶液作为厚靶,用已确定表面积的铂片作为吸收体浸没于铀溶液中,测定热(慢)中子引发~(235)U裂变碎片~(89)Sr,~(91)Y,~(140)Ba,~(141)Ce,~(144)Ce在各铀浓度的水溶液中的射程值。在含铀量为0.16％—6.2％的范围内,铀浓度对射程测定值没有明显影响。因此,可以认为当铀溶液足够稀时,裂片在铀溶液中的射程很接近于它们在水中的射程。实验得出该五种裂片在水中的射程分别为:R_(Sr-90)=2.39+0.04mgcm~(-2),R_(Y-91)=2.355±0.09mgcm~(-2),R_(Ba-140)=1.92+0.07mgcm~(-2),R_(Ce-141)=1.91±0.12mgcm~(-2),R_(Ce-144)=1.84+0.10mgcm~(-2)。为了估计裂片在铂片中反散射的影响,进行了以不锈钢片作为吸收体的实验(用硝酸铀酰水溶液作为厚靶),结果表明反散射的影响不大。本工作为测定裂片在液体中的射程提供了一个较简便的方法。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

~(252)Cf自发裂变中子诱发~(235)U裂变时几个核素裂变产额的绝对测定

引言 在燃耗测量工作中,常应用质量产额曲线峰上的裂变产物核素作为监测体。一般说来,这些核素的裂变产额随入射中子能量的变化不灵敏。但是~(99)Mo的情况比较复杂。文献中~(235)U热中子裂变的产额数据相互符合得较好,但是裂变谱或快堆谱诱发裂变时,数据比较混乱,     

单能中子诱发~(235)U和~(238)U裂变的产物产额

本文利用碎片质量分布5-Gauss半经验公式,计算了单能中子诱发~(235)U和~(238)U裂变放中子前碎片产额,并采用七点拟合公式和线性内插方法求得碎片发射的中子产额。然后按照Terrell给出的转换方法,把放中子前碎片的产额换算为放中子后产物的产额。具体计算了_(40)~(95)Zr、_(58)~(144)Ce、_(60)~(147)Nb三种产物产额随入射中子能量的变化关系,并与实验观测结果作了比较。     

用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱

通过用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱,研究了SAND—Ⅱ和RDMM方法的解谱能力。并用蒙特卡罗程序分析了两种解谱方法的解谱误差。认为SAND—Ⅱ和RDMM是解快中子能谱较好的方法。     

~(235)U裂变碎片在PIN探测器中沉积能量的实验研究

利用中子与235U发生裂变反应的截面在裂变中子能区基本不变这一特点,可设计研制裂变靶室探测系统,该系统中子能量响应较平坦,在脉冲中子总数测量中有广阔的应用前景。利用K-400加速器稳态DT中子源,实验标定了235U裂变碎片在PIN探测器中的平均沉积能量,并与理论计算结果进行了比较。裂变靶室系统探测效率可通过数值计算准确给出,与平均沉积能量实验测量值相结合,可得到准确的中子灵敏度数据,进而获得裂变靶室探测系统中子能量响应曲线。     

~(238)U瞬发裂变平均中子数在快中子能区随入射中子能量的变化

用直径60厘米的载镉液体闪烁中子探测器测量了~(238)U的瞬发裂变平均中子数?_p在1.21～5.50兆电子伏能区的变化。实验在2.5兆伏静电加速器上进行。用~7Li(p,n)、T(p,n)和D(d,n)反应获得中子,质子束流约20微安。测量是相对~(240)Pu自发裂变进行的。根据我们过去的测量结果,~(240)Pu自发裂变瞬发平均中子数?_(sp)(~(240)Pu)为2.138±0.034。     

热中子和裂变谱中子诱发~(235)U裂变时几个核素累计产额的绝对测量

本文用放化法测定了~(235)U热中子裂变时~(95)Zr,~(99)Mo和~(144)Ce的绝对累计产额,其结果分别为(6.39±0.21)％,(6.08±0.16)％和(5.34±0.34)％,以及~(235)U裂变谱中子裂变时~(95)Zr,~(99)Mo,~(103)Ru,~(106)Ru,~(144)Ce和~(147)Nd的绝对累计产额,其结果分别为(6.56±0.28)％,(6.38±0.18)％,(3.36±0.18)％,(0.638±0.045)％,(5.28±0.24)％,(2.36±0.11)％。     

共振中子全截面測量(Ⅰ)——氫、硼、銅、銀、钐、铀

本文闡述了对中国科学院原子能研究所迴旋加速器上的共振中子譜仪所作的改进。工作中改善了准直系統、屏蔽系統、时間分析器綫路,安装了加速器离子清扫系統,从而縮小了中子源的寬度,降低了本底。在改善后的設备上进行了H,B,Cu,Ag,Sm,U等元素在10—100电子伏間的中子全截面測量。