氡子体气溶胶活度粒径分布监测系统的研制

重点探讨了基于金属筛网扩散组理论来测量氡子体活度粒径分布的Twomy非线性迭带算法、EM最大期望值算法,并据此给出一个氡子体活度粒径分析监测系统的实现方案;该系统通过筛网参数计算画出透过率曲线;然后,根据扩散组数据用这两种算法估算氡子体活度粒径分布,并给出氡子体活度粒径分布的直方图;还用标准的泊松粒径分布数据来验证这两种算法,并用该监测系统对室内空气、煤油灯燃气进行放射性活度粒径分布的测量和分析。实验结果表明两种算法得出的氡子体活度粒径分布呈双峰分布,其未结合态氡子体活度粒径范围、结合态氡子体活度粒径范围都与其它的研究相吻合;但在测量精度方面还有待进一步研究。     

铀矿山井底车场巷道内氡及其子体浓度分布规律研究

基于井底车场风流风路基本为巷道型通风空间的事实,本文开展了车场巷道内氡及其子体浓度分布规律的研究。从分析稳态时氡析出均匀的理想巷道内氡及其子体浓度分布出发,进而引入正源、负源的假定和氡及其子体浓度增长的叠加原理,推导出稳态时氡析出不均匀巷道内氡及其子体浓度分布方程。结合工程实践,对计算式进行了简化、分析和讨论。研究结果表明,限制巷道周壁氡的析出、保证稳定的通风量及较好的入风风质能达到有效控氡的效果。     

不同空气状况下室内氡子体未结合态份额和活度中位直径的同时测量

根据超细粒子穿透金属筛网的渗滤理论 ,提出了一种同时测定室内空气中氡子体未结合态份额 ( fp )和活度中位直径 ( AMD)的简便的双筛网方法。实验装置包括采样和测量两部分。采样装置由采样头、流量计、活性碳盒和抽气泵组成 ,采样头用两层不同目数的金属筛网和一层滤膜构成。测量装置使用多探头低本底 α计数器和 γ谱仪 ,前者用来测量筛网和滤膜上的活度 ,以确定氡子体 α潜能浓度 ;后者用来测量活性碳盒的氡子体 γ谱 ,以确定氡浓度。用此方法测定了一个普通实验室内不同空气状况下氡子体的 fp 和 AMD值 ,并计算了各种状况下气管 -支气管 ( T- B)区的有效剂量转换因子 DCF[包括以 m Sv/ WLM为单位的“剂量学转换”和以μSv/ ( a· Bq· m-3)为单位的“约定转换”]。还计算了氡子体所致的年有效剂量。     

考虑扩散结果的气球法测氡的理论计算公式

本文从解惰性气体子体的有源扩散方程出发,求得了RaA在球内的放射性平衡比m,最终导出了适用于小雷诺数下气球法测氡的理论计算公式。通过与电离室—静电计测氡法作对比,对容积为20升的气球,取RaA的扩散系数D=0.06cm~2/s时,实验与理论计算符合得很好。本方法具有简便、快速等优点,较双滤纸法测氡灵敏度更高。其探测下限可小于10pCi/l。文末就灵敏度因子K与各参量的关系作了讨论。     

被动式累积测■方法研究

研究了平行测量氡、气土　 暴露量和加吸收体甄别掉氡的直接测量气土　 暴露量的两种方法 ,并建立了简易刻度系统。平行测量氡、气土　 暴露量时 ,两个相同剂量计的过滤窗分别装上不同滤材 ,使两个剂量计的扩散速率常数λd 存在一定的差异 ,而导致它们测量氡、气土　 时具有不同的响应。该方法测量氡、气土　 暴露量的探测下限分别为 0 74kBq·m- 3·h和 1 2 5kBq·m- 3·h。加吸收体甄别掉氡测气土　的方法是在CR 39SSNTD上加盖 4 5μm铝膜和 10 μmPE塑料膜甄别掉氡及其子体产生的α粒子 ,直接测量气土　 的衰变子体2 12 Po(ThC′)产生的部分α粒子。该方法测量气土　 暴露量的探测下限为2 2 1kBq·m- 3·h     

氡及其子体水平扩散系数测量研究

氡气运移的研究成果表明,氡气的运移具有方向性。本文从实验入手,采用静态、累积、高灵敏度的测氡方法,对氡累积水平扩散分布进行了测量。采用最小二乘法拟合方法对不同温度条件下氡及其子体的水平扩散系数进行了计算。实验研究结果表明,氡及其子体的水平扩散系数与温度的相关系数为0.92,两者呈线性正相关关系;在恒温(30℃)条件下的实测水平扩散系数为0.049cm2·s-1;要使氡在空气中的水平扩散系数达到经典值0.1cm2·s-1,其环境温度应达到40℃以上。     

云锡矿尘及氡子体暴露诱发大鼠肺癌的实验研究

本文报道了给大鼠气管内灌注云锡矿尘及大鼠吸氡子体诱发肺癌的实验研究。结果表明,单纯灌尘的大鼠发癌率随矿尘中砷含量的增加而增加;在氡子体累积暴露量为1.75—6.59×10MeV·h/L 条件下进行的慢性吸入实验中,有10～20%的大鼠发生肺癌,吸氡子体复合灌尘时的发癌率大体相当于相应水平单纯吸氡子体与单纯灌尘时的发癌率之和。     

石家庄市室内氡及其子体浓度

本文报道了用双滤膜法对石家庄市室内空气中氡及其子体浓度的调查结果。47个房间室内氡年平均浓度为17.0Bq·m~(-3),氡子体平均浓度是7.14Bq·m~(-3)。氡及其子体浓度的日变化是清晨4—8时出现峰值。季节变化是夏秋季低,冬季高,全年的最低值出现在8月,最高值出现在11月。     

用径迹探测器测量斯威士兰室内及土壤中的氡

当前已越来越多地使用固体核子径迹探测器,在不同条件下以时间累积形式测量土壤与室内氡水平。CR-39探测器在测量氡及氡子体分布的α粒子时是非常有用的。在斯威士兰大学支持下正在实施一项测量室内及土壤中氡的计划。67个土壤测点和77所居室测量的氡结果表明,室内氡浓度的变化范围力21～180Bq·m~(-3),在地下1m深处土壤气体中的氡浓度变化范围为2～8kBq·m~(-3)。室内氡浓度的的算术平均值为     

室内氡子体有效剂量转换系数的影响因素分析

室内氡子体有效剂量转换系数受室内环境参数的影响。为了理解和评价室内氡子体有效剂量转换系数随换气率、气溶胶浓度和气溶胶粒径分布的变化关系,从室内氡子体模型出发,结合前人实测的室内环境参数,计算了典型室内环境氡子体剂量转换系数值,并重点分析了室内环境参数中换气率、气溶胶浓度、气溶胶粒径分布对室内氡子体剂量转换系数的影响。在换气率为0.55 h-1,气溶胶浓度1.0×104 cm-3,AMTD为1.0 nm,AMAD为200 nm的典型室内环境,氡子体有效剂量转换系数为28.4 nSv.(Bq.h.m-3)-1,考虑到室内环境参数的变化范围,该值可以在19.9~33.9 nSv.(Bq.h.m-3)-1范围内变化。     

钍的亚化学计量萃取

本文研究了各种因素对1-苯基-3-甲基-4-苯甲酰基-吡唑酮-5(PMBP)亚化学计量萃取钍的影响。结果表明,在pH=4.5-5.5范围,钍可以用5.0×10~(-4)M的 PMBP-二甲苯溶液亚化学计量萃取。基于这一事实,建立了一个用 PMBP亚化学计量同位素稀释法测定微量钍的分析方法,并报道了合成溶液和钍矿石中钍的初步测定结果。     

电喷涂制备薄靶

用一简易的电喷装置制备了各种粉末材料靶,靶衬为薄的金、铝和碳膜,靶的厚度范围为0.03—2 mg/cm~2。靶的均匀性用α测厚仪测量,在多数情况下,它小于8%。制备粉末材料靶的关键是选择针头尺寸、针头电压和准直板电压。     

重入腔预聚束器的研制

本文介绍了中间型重入腔预聚束器的设计公式、测量方法,并以BEPC预聚束器为例,给出了计算和测量结果。     

锆与HDBP形成萃取界面污物的行为研究

研究了锆与ＨＤＢＰ形成界面污物的行为，分析了Ｚｒ－ＤＢＰ界面污物的基本构成，并就观察到的ＨＤＢＰ与锆形成界面污物过程出现的“异常”现象进行了探讨，提出了产生这种现象的可能机理。     

邻菲啰啉单氮氧化物与硝酸钍形成固态配合物的研究

PhenNO与过渡金属离子具有较好的配位作用,其中某些配合物具有荧光。Th(Ⅳ)与PhenNO的配合物虽有报道,但未涉及其荧光、紫外等性质.我们合成出与文献报道组成不同的配合物Th(PhenNO)_2(NO_3)_4·2H_2O,并对其有关性质进行了研究。荧光性质表明,该配合物具有较强的荧光。     

离心沉淀法制备粉末材料靶

一、引言核物理实验一般希望使用的自支撑靶,主要用真空蒸发、电镀和滚轧等技术来制备。但制备希土和硷土金属,高熔点材料以及数量较少而又贵重的同位素材料的自支撑靶就比较困难。一般说来,这些元素的同位素以氧化物,碳酸盐等化合物粉末状存在。对这些粉末材料可配制成溶液或悬浮液,用重力沉淀,电喷涂,电泳等方法来制备有衬底靶。这些     

DMPAQ分光光度法测定岩石中微量铀

研究了新试剂５－（４－二甲氨基苯偶氮）－８－羟基喹啉（ＤＭＰＡＱ）与铀（Ⅵ）的显色反应。在非离子型表面活性剂ＴｒｉｔｏｎＸ－１００存在和ｐＨ７．０—９．０缓冲介质中，铀（Ⅵ）与ＤＭＰＡＱ形成稳定的１∶２配合物，最大吸收波长为５１５ｎｍ，摩尔吸收系数κ＝５．６×１０３ｍ２／ｍｏｌ，铀的含量在０—２．０μｇ／ｍＬ范围内符合比耳定律。在适量的ＣｙＤＴＡ存在下，大多数常用离子不干扰测定。经ＴＢＰ萃取色层分离后，本法用于岩石中微量铀的测定。     

滚轧法研制自支撑金属靶

文章叙述了用实验室型滚轧机研制了五十多种核靶的工艺过程。靶的厚度范围是0.3—20mg/cm~2,其均匀性用带电粒子能量损失法测量,一般好于96%。背散射测量表明,滚轧过程引入的杂质<0.2μg/cm~2。     

用分光光度计测量核靶厚度和均匀性

文章叙述了吸光光度法测量核靶厚度和均匀性的一般原理,并给出碳膜和金属膜的具体测量方法,本方法的厚度测量范围为5—200μg/cm~2,测量精度为10%。