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本文主要就高次调谐的几个理论问题,如零振铃时ω_1,和ω_2之间的关系(其中ω_1为网络的基波频率;ω_2为网络的高次谐波频率),以及零振铃时的调谐方程提供了普遍的计算公式,并用表格列出了从三次直至十三次调谐的ω_1/ω_2值和调谐方程〔而在参考文献1〕、2〕中仅提供了三次及五次调谐的ω_2/ω_1值和调谐方程〕,本文结合我们试制的多级一体回扫变压器(工作在十三次调谐)进行了具体计算。在高压特性方面我们将试制的CYHB-2001机的多级一体回扫变压器和日立CTP-216机的多级一体回扫变压器作了测量比较。本文还提供了CYHB-2001型多级一体回扫变压器的简单工艺过程、电原理图、技术条件及低压和高压线圈骨架的结构图。 相似文献
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简要介绍了高次谐波声体波谐振器的独特优越性和发展概况。用有关高次谐波声体波谐振器的设计理论进行了设计。报道了对高次谐波声体波谐振器的实验研究,给出了超高频和L波段高Q值高次谐波声体波谐振器的实验结果。 相似文献
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随着彩电的大屏幕化,彩电对行逆程电容器的要求越来越高,本文扼要地论述了行逆程电容器的设计与发展。 相似文献
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当较强的短脉冲激光场作用于原子气体时,就会产生高次谐波.这一非线性光学现象在强激光场物理中引起广泛关注,其产生机制得到了迅速而深入的研究.谐波频谱具有以下特点。在低次谐波随谐波次数的增加波幅迅速下降,到某次谐波后便出现一平台结构,即所有的谐波具有大致相同的波幅,最后在频率为lp+3.17Up的谐波处截止,谐波波幅随谐波次数的增加又开始迅速下降,这个谐波所对应的频率称为截止频率(CLlt-Offfreonencr);其中Ip为原子的电离势,Up为电子在激光场中的有质动力能.最近,在理解高次谐波机制上得到普遍承认的是准经典… 相似文献
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本文主要报道我们在强光光学开放研究实验室的 45 fs/5.4 TW钛宝石激光装置上进行高次谐波实验研究的一个最新结果. 当一个原子受到强激光场的作用时,会产生许多用传统的激扰理论无法解释的物理现象,高次谐波辐射正是这诸多强场物理现象中的一种.近几年来,无论在理论上,还是从实验上,人们一直对强场高次谐波辐射现象进行着广泛而深入的研究.一方面,利用高次谐波辐射可以获得可调谐的相干极紫外和软X射线辐射源;另一方面,利用高次谐波辐射还可以获得相干的极短脉冲.一般说来,当驱动激光场的强度为1014~1015… 相似文献
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田晋 《激光与光电子学进展》1979,16(3):44
为了在紫外区产生相干光,除用激光振荡的方法外,也有利用各种介质的非线性效应所产生的高次谐波和光混频的方法。此种方法最显著的特点是改变入射光的波长,使输出波长能够连续变化,再用此变化的输出作为基波,同样会产生激光的相干特性。 相似文献
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罗山 《激光与光电子学进展》2001,(10):34-34
布鲁克海文国家实验室与阿贡国家实验室已演示一种高增益谐波产生自由电子激光器 ,他们希望它能导致发展出硬 X射线激光。其原理论证实验已有叙述 ,在布鲁克海文用一 0 .5MW CO2 激光的 2 0 0 ps1 .0 6 μm脉冲作种籽脉冲。种籽脉冲在一次波荡器与 4 0 Me V电子束相互作用 ,产生能量调制。色散磁铁将此能量调制转化为相干空间密度调制 ,在第二波荡器产生 5.3μm相干光。研究者计划用 Ti∶宝石激光器的 2 6 6nm的三次谐波作种籽 ,输入该装置 ,产生真空紫外光。进一步的实验可使用更多的增益级 ,使输出提高至 X射线区。用自由电子激光产生… 相似文献
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本文提出了利用高次谐波峰值的比值(Afmax/6fmax)测量调制系数的方法,并采用外腔式二极管激光器电压调制光谱进行了Cs原子D2线的高次谐波控制。理论分析与实验结果吻合很好。这种方法也可以用于吸收信号线宽或调制深度的测量。 相似文献
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图文电视(Teletext)是一个利用现有的有线电视网,以电视多工广播方式,由点到面进行的单向数据传送的系统。 相似文献
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作为发射机中耗能最高的器件,功率放大器(功放)产生的热量也最多,提升其效率对整个系统至关重要,因此关于提高功放效率的研究从未间断.回顾了谐波调谐功放的数学推导过程,讨论了其提升功放性能的数学原理,从增益、效率和输出功率等方面对比了各种谐波功放的性能,在此基础上总结了各类型谐波控制功放的特点及其发展现状.随后将其与近年来... 相似文献
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3mm谐波振荡器的电调谐 总被引:2,自引:1,他引:1
本文在分析谐波振荡器的电路特性的基础上,针对谐波振荡器的电调谐问题,提出了“电调基频,提取谐波”的新构想,并以该构想指导振荡器的电路设计。最后,采用国产参放变容管作为电调元件于1988年在国内首次研制成功了3mm电调谐波振荡器。该振荡器最大电调带宽超过4GHz;当电调带宽等于±100MHz时,输出功率大于10mW;当电调带宽等于±500MHz时,输出功率大于5mW。 相似文献
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