专利与文献

一、激光器件7001 KDp和ADp晶体的教激光五次谐波发生及双光子 吸收 re月ePa双n月n只丁on rapMoa且K皿Reo几“M000ro J:a,epa。及ayx中oTooHoe no助。坦eH二e日;poe,a二:ax KDP万ADP,Ber“mea H.A.,KBanToBa只a月e从T- Pon皿Ka,1988,T.155滩2,e.353 研究了KDP和ADP晶体宽孔径铁激光器五次谐波的级联振荡。研究表明,双光子辐射吸收是限止这一过程效率的主要因素。测定了KDP(0 .scm/GW)和ADr(0 .35cm/Gw)两种晶体在妆激光器四次谐波频率时的双光子辐射吸收系数。〔邹〕7002雄cr“+和Nd”,钙妮稼石祖石的光谱性能和振荡 特性…     

用Nd:YAG激光器二次谐波辐射同步泵浦可调谐喷流染料激光器

1.目前连续泵浦Nd:YAG激光器因其辐射可转换成二次谐波,更加受到研究人员注意,因为二次谐波可用于泵浦染料激光器。文献[1]讨论了这种光源比目前使用的氩离子激光器具有优越性。现在已经获得了用Nd:YAG激光器二次谐波辐射泵浦的染料激光器振荡,而Nd:YAG激光器是在调Q、调Q与锁模同时作用以及锁模状态下工作。在后一种情况下,同步泵浦使其效率提高,但是在此场合下泵浦辐射的峰值功率应当很高。为了提高二次谐波辐射功率,文献[1]作者用具有高转换系数的铌酸钡钠晶体Ba_aNaNb_5O_(15)进行倍频。目前这     

巨脉冲激光的二次谐波振荡

固体激光器在材料加工、空气污染探测、医学科学、照相和光化学领域的应用正在增加。几乎在所有的这些领域中都需要波长不同于那些实际激光器的相干光源。本文论述了用KDP得到的玻璃和红宝石激光的二次谐波振荡,它是光波长转换的基本技术,特别着重的是二次谐波振荡的效率以及把非线性晶体置于激光腔内利用较高的基本电场以得到高效率时的非线性晶体长度的最佳设计。     

碘激光器三次谐波附近辐射的非线性光学振荡

碘激光器三次谐波附近辐射的非线性光学振荡传统上很重视近红外区高功率激光至可见和紫外光谱区的高效频率转换。在这方面用晶体非线性频率转换器获得的成就不可置辩。在转换高平均功率激光时使用晶体存在着某些限制和困难［１］。这主要是由于，泵浦辐射的吸收导致热相移...     

Nd∶YAP重复率脉冲激光器空间-多模辐射的五次谐波有效变换

钕激光的五次谐波对聚合薄膜和生物组织的激光改性是有效的［１～６］。在这些应用中，在物体的每个点上对物质实现多个脉冲的作用。为了均匀的表面处理，用均化器实现脉冲间的均化作用。在这种情况下，光束空间分布的单模性并不重要。本文作者演示了多模辐射五次谐波有效变换的可能性。包括至五次谐波级振荡的首批报道出现在６０年代末期［７，８］。目前广泛使用单模Ｎｄ∶ＹＡＧ激光器来获得五次谐波辐射，为了级联高次谐波振荡，在这种激光器中使用匹配角宽度较小（Δθ＝１．４×１０－４ｒａｄ·ｃｍ）的非线性晶体ＢＢＯ［９］。窄的…     

高效磷酸钾钛晶体非线性光学变换器

在一系列非线性光学材料中，KTiOPO4(KTP)晶体占有特殊的地位,它是目前用于激光辐射变换的最有前途的晶体。KTP晶体有很高的光学强度（Inp=400 MW/cm2,τn=10 ns),有与Ra2NaNb5O15的非线性相比拟的非线性，特别重要的是在该晶体中没有感生的光学不均匀性。KTP晶体对YAG:Nd3+激光器的二次谐波振荡有非常大的温度匹配和角度匹配范围。     

同步抽运锁模的掺镱光纤激光器

同步抽运锁模是一种调制增益的锁模技术，就是调节抽运光的调制频率使之等于激光器纵模间隔的整数倍。通过对抽运光源半导体激光器的驱动电流进行正弦调制，实现了掺镱光纤激光器(YDFL)的同步抽运锁模。通过调整抽运激光器的调制频率，在相应于二次谐波锁模，4阶有理数谐波锁模条件下分别得到了较窄的脉冲输出。对重复频率625kHz的二次谐波锁模脉冲序列，脉冲宽度小于20ns，约为抽运光宽度的1／40；平均输出功率2．34mw，能量转换效率约为5％。     

用ZnGeP2晶体进行CO2、CO激光频率转换

苏联托木斯克大气光学研究所一个科学家小组，对CO₂、CO激光辐射转换为2.3到3.1微米波 段的辐射的工作作了进一步开拓。该组组长尤里·安德里耶夫首次报道，使用ZnGeP2晶体可产生CO激光二次谐波。8.5瓦的LGN-706型CO激光器可发射0.2到1.1毫瓦的二次谐波，效率为2.5~10×10^-3%。该组还指出产生CO2四次谐波的更高效率。使用ZnGeP2晶体，四次谐波的总效率达到0.1%左右，第二级的倍频效率高达2%，这是迄今为止公开报道的最高纪录。     

光学谐波产生材料

现有激光器的频率范围可借助频率转换技术加以大大扩展。在这些技术中,二次谐波产生,也称为倍频,要比诸如和频、差频和参量振荡受到更大的重视。利用二次谐波产生技术使得进一步扩展频率范围成为可能。当和这些频率转换过程联合使用时,二次谐波产生为从单一固定的激光频率产生许多输出频率提供了一种多用手段。本文评述了二次谐波产生的原理和型式。频率转换原理频率转换器是建筑在一些对入射的高功率光辐射具有非线性响应的晶体的基础上的。二     

非线性 LilO_3晶体倍频

非线性LiIO_3晶体对于Nd激光器辐射的谐波发生是一种良好的介质。这种晶体在可见和近红外区是透明的,非线性极化大,而且很容易承受激光辐射。LiIO_3晶体特性几乎不受温度影响。这种材料缺点是吸湿性和角色散大。LiIO_3二次谐波发生相位匹配角要比LiNbO_3小(分别为θ_(pm)~(ooc)=30°,84°),这是产生几种不希望有的现象的根源。首先,在这样小的角度下,双折射的影响及有关的     

国外简讯

西伯利亚分院热物理所研制成调Q和锁模YAG:Nd激光器二次谐波泵浦流动染料激光器。调Q用放在谐振腔内成布儒斯特角的F_2~-色心线性吸收晶体实现。晶体的初始吸收为7％。激光输出脉宽为300毫微秒,重复频率25千赫。锁模用声光调制器。用90°切割LiNbO_3晶体倍频,在基波功率为3瓦时,获得输出平均功率300毫瓦。在泵浦平均功率140毫瓦时,染料激光器输出30毫瓦,波长590毫微米,在泵浦平均功率175毫瓦时,染料激光器输出36毫瓦。采用滤光片在560～630毫微米范围内获得可调谐振荡波长。     

紫外激光器

本文评述了各种紫外激光器的历史、激励和振荡机理以及一些技术问题,其中包括：(1)气体放电：电离气体激光器、金属蒸气离子激光器、氮分子激光器和氫分子真空紫外激光器。(2)谐波振荡：Nd3+玻璃（1.06微米）激光辐射的5次谐波,以及ArII激光的连续谐波振荡。(3)染料激光：激光和闪光灯泵浦。     

调Q Cr:LiSAF可调谐激光器腔内二次谐波和三次谐波获得成功

最近中国科学技术大学高等研究院在用国产ＣｒＬｉＳＡＦ激光晶体研制差分吸收雷达所需的Ｑ开关激光器过程中，将ＢＢＯ晶体置于腔内采用双程倍频技术获得了激光的二次谐波，其调谐范围为４２０～４６０ｎｍ。当波长为４４６．３ｎｍ时，激光器振荡阈值为４２．３Ｊ，获得...     

二次晶体中准相位匹配孤子的激发与传输

采用分步积分法,研究了形状为双曲正割平方的光束在线性和非线性极化率均被调制的一维准相位匹配(QPM)二次晶体中的传输特性.数值计算表明,在仪有基波(FW)注入的情况下,基波迅速激发出基态孤子,并呈现出固有的振荡态,二次谐波(SHW)虽然激发出谐波孤子,但相应的色散波现象比较明显;在同时注入基波与二次谐波的情况下,当它们的振幅和光束宽度满足一定条件时,两者均能够激发出稳定的孤子态,并且基态孤子的振荡更具周期性,二次谐波的色散波现象显著减弱.同时,注入的二次谐波的振幅存在一个临界值,可使激发的二次谐波孤子达到最佳孤子态.     

Cr~(3 ):GSGG晶体可调谐激光器

众所周知,铬离子激活晶体激光器通常按三能级图在~2E→~4A_2 电子跃迁上工作。但BeAl_2O_4金绿宝石晶体例外,这种晶体除上述跃迁外,还可在~4T_2→~4A_2电子振动跃迁上按四能级图实现振荡,其辐射频率在700～800nm范围内平滑可调。本文报道,在GSGG晶体激光器~4T_2→~4A_2铬离子跃迁上获得可调谐振荡。用脉冲氙灯泵浦激光器激活元件时,室温下实现了振荡,辐射波长可调。以前文献〔7〕在选择激光泵浦条件下,于Cr:GSGG晶体的这种跃迁上获得了振荡。     

稳定的锁模Nd:YAG激光器

本专利叙述了通过反馈回路控制激光腔长使锁模Nd:YAG激光脉冲振幅及重复率达到稳定的方法与装置。激光器终端反射镜安装在以低频振动的压电晶体上,激光辐射的一部分1.06微米基波转换成二次谐波频率,二次谐波频率的平均功率被积分检波器接收,二次谐波功率的大小决定于激光腔光学长度与锁模频率之间的匹配。腔长由反馈回路进行控制,该回路对二次谐波探测器的输出和压电晶体的振动信号进行比较。     

Nd∶YAG/Cr∶YAG键合晶体的355nm激光器

报道了一台基于Nd∶YAG/Cr∶YAG键合晶体的全固态355nm紫外(UV)激光器的设计及实验结果。采用平-平腔结构获得高峰值功率、小束腰的1064nm基频光。在谐振腔外,未聚焦的1064nm基频光经KTP晶体倍频产生532nm波长激光,二者再经LBO晶体和频获得355nm紫外激光输出。实验中发现尽管Nd∶YAG与Cr∶YAG都是各向同性晶体,但在特定情况下输出的1064nm基频光具有近似线偏振的特性,此特性可以有效地增加二次谐波产生(SHG)时基频光的利用率,从而提高整台激光器的转换效率。而基频光的谱线宽度及发散角也影响二次谐波及三次谐波产生(THG)的转换效率,需使其尽量在晶体的允许带宽及允许角范围以内。综合这几点因素,对激光谐振腔进行了仔细设计。当激光二极管(LD)抽运功率为8W,激光器运行稳定时,基频光峰值功率达28kW,最终获得平均功率为124mW的355nm紫外激光。     

Nd:YAG/Cr:YAG键合晶体的355 nm激光器

报道了一台基于Nd:YAG/Cr:YAG键合晶体的全固态355 nm紫外(UV)激光器的设计及实验结果.采用平-平腔结构获得高峰值功率、小束腰的1064 nm基频光.在谐振腔外,未聚焦的1064 nm基频光经KTP晶体倍频产生532 nm波长激光,二者再经LBO晶体和频获得355 nm紫外激光输出.实验中发现尽管Nd:YAG与Cr:YAG都是各向同性晶体,但在特定情况下输出的1064 nm基频光具有近似线偏振的特性,此特性可以有效地增加二次谐波产生(SHG)时基频光的利用率,从而提高整台激光器的转换效率.而基频光的谱线宽度及发散角也影响二次谐波及三次谐波产生(THG)的转换效率,需使其尽量在晶体的允许带宽及允许角范围以内.综合这几点因素,对激光谐振腔进行了仔细设计.当激光二极管(LD)抽运功率为8 W,激光器运行稳定时,基频光峰值功率达28 kW,最终获得平均功率为124 mW的355 nm紫外激光.     

提高LiF:F_2~-色心晶体被动Q开关激光器亮度的可能性

以初始透过率在晶体截面上变化为特征的LiF:F_2色心晶体被用作YAG:Nd~3 激光器的被动Q开关。这种开关把钕激光辐射的发散角减小到2′而不改变其能量特性。设计了一种确定被动Q开关透过率分布的方法。在钦激光辐射的二次谐波和三次谐波同时作用下观察到含F心的LiF晶体中F_2~ 色心恢复效率的提高。     

非线性光学晶体及其应用

本文介绍了激光束通过透明非中心对称双折射晶体时有效光混频的基本现象。特别着重于聚焦光束的相匹配,有效非线性系数及其结果。还评述了测量非线性系数的方法,用半经验定则预示非线性系数的方法和探索改进晶体的方法。并把大家都知道的对有效相匹配有用的光混频晶体特性制成表;还讨论了生长晶体的重要特点和制备高光学质量样品的方法。在这几节中,如激光二次谐波的发生、光参量振荡作可调谐似激光器光源、红外信号和成象上转换以及差频发生器等评述了晶体应用方面的最新成就。其他技术的应用(压电、热电、电光调制)也有简要叙述。人们用更成熟的方法评价了改进晶体的前景和使用现有晶体的前景。