新重丰中子核素^239Pa的观测

以５０ＭｅＶ／ｕ丰中子炮弹＾１８Ｏ轰击天然铀靶，通过奇异的多核子转移反应产生了＾２３９Ｐａ用放射化学分离方法从复杂的反应产物中分离出Ｐａ活性，借助于＾２３９Ｐａ及其子体＾２３９Ｕ衰变的观察，鉴别了新重丰中子核素＾２３９Ｐａ，并测定其半期为１０６±３０ｍｉｎｌ同时，还发现了能量为５２２．０，５６２．０，６３８．５，６８１．０ｋｅＶ的＾２３９Ｐａ的四条衰变γ射线。     

^189W衰变的新λ射线

用１４ＭｅＶ中子辐照天然锇靶，发生＾１９２Ｏｗｓ（ｎ，α）＾１８９Ｗ反应。采用化学分离法分离钨，在ＨＰＧｅ探测器测得的钨样品的λ射线单谱中观察到了可归因于＾１８９Ｗ衰变的２２条λ射线单谱中观察到了可归因于＾１８９Ｗ衰变的２２条λ射线。发现其中的１８条λ射线是未知的新λ射线。     

新重丰中子核素^237Th的合成与鉴别

用（ｎ，２ｐ）反应和快速化学分离方法以及根据母子体衰变关系首次合成和鉴别了新重丰中子核素２３７Ｔｈ，测定其半衰期为（５．０±０．９）ｍｉｎ。提出了一个从大量铀及干扰裂变产物中分离痕量钍的快速化学分离程序，并成功地用于新重丰中子核素２３７Ｔｈ的合成和鉴别。     

新核素^239Pa的分离和鉴别

用５０ＭｅＶ／ｕ１８Ｏ离子照射厚天然铀靶，用ＨＰＧｅ探测器测量化学分离后的Ｐａ样品源，观察到了２３９Ｐａ的β－衰变子体２３９Ｕ的７４．６６ｋｅＶγ射线的生长和衰变，首次鉴定了新丰中子核素２３９Ｐａ，并确定了２３９Ｐａ的半衰期为（１０６±３０）ｍｉｎ。     

^229Ra的衰变

用１４ＭｅＶ中子轰击钍靶，通过２３２Ｔｈ（ｎ，α）２２９Ｒａ反应产生２２９Ｒａ，用放射化学方法从被照靶物质中分离出２２９Ｒａ。利用γ（Ｘ）谱学方法，首次观测到了能量分别为１４．５，１５．６，１８．８，２１．８，２２．５，４４．０，４７．５，５５．０，６３．０，６９．６，９３．６，９４．１，９８．５，１０２．２，１０４．５，１０６．１，１６１．１，１７１．５ｋｅＶ的２２９Ｒａ衰变的１８条新γ射线，建立了２２９Ｒａ的部分衰变纲图。     

235Thβ衰变端点能量测定中的放化分离

采用ＰＭＢＰ－ＣＨＣｌ３溶剂萃取法从２３８Ｕ（ｎ，α）２３５Ｔｈ反应的靶材料、裂变产物及其它反应产物中分离钍，以测定其β端点能量。结果表明，２３５Ｔｈ的半衰期为（７．３±０．２）ｍｉｎ，与文献值吻合。此流程的分离时间约２７ｍｉｎ，化学产额约２５％，２３５Ｔｈ源的γ谱中仅有少量的碘和碲沾污。测得的２３５Ｔｈ的β端点能量为（１．４４±０．０４）ＭｅＶ，从而确定其Ｑβ＝（１．４７±０．０７）Ｍｅ     

14MeV中子在φ600mm贫化铀球中造钚率测量

使用中子活化技术对２３８Ｕ（ｎ，γ）２３９Ｕ反应产物２３９Ｕ衰变后的２３９Ｎｐ子体的２７８ｋｅＶγ射线的绝对测量，获得了１４ＭｅＶ中子在６００ｍｍ贫化铀球中的造钚率。其实验测量值为２．４６±０．０９。２７８ｋｅＶγ射线用高纯锗探测器测量，探测器的有效计数效率用２４３Ａｍ源刻度。６００ｍｍ贫化铀球由７层贫化铀球壳组成，球心有一８０ｍｍ源腔，总重约２．１ｔ。     

裂变率测量中的杂质影响及基消除方法

核裂变法是通过测量中子进行裂变率测量的重要方法。常用于炽子测量的裂变室有＾２３５Ｕ裂变室和＾２３９Ｐｕ裂变室，快中子测量可以用＾２３８Ｕ、＾２３２Ｔｈ和＾２３７Ｎｐ等裂变室。通常用于裂变室的可裂变核素是采用同位素分离方法或人工方法得到的，其中含有少量其他核素杂质。     

Ba放射性同位素生成截面的测定

用６０ＭｅＶ／ｕ＾１８Ｏ离子轰击＾２３２Ｔｈ靶产生Ｂａ放射性同位素;通过ＢａＣｌ２沉淀使Ｂａ从大量钍靶材料和复杂反应产物混合物合分离并被纯化;用＾１３３Ｂａ做示踪剂确定Ｂａ的化学产额;通过离线γ谱测量Ｂａ样品;根据每个Ｂａ同位素的γ射线峰的强度以及相关的核数据计算它们的生成截面。结果显示出中能和厚靶的情况下,缺中子Ｂａ同位素仍有较高的生成截面。     

中能重离子与^natW相互作用中Hf的同位素分布

用放射化学方法测量了４０ＭｅＶ／ｕ＾４０Ａｒ，１０＼６５ＭｅＶ／ｕ＾８４Ｋｒ，８０ＭｅＶ／ｕ＾１６Ｏ，１３５ＭｅＶ／ｕ＾１２Ｃ＋＾ｎａｔＷ反应中Ｈｆ的生成截面，得到了Ｈｆ的同位素分布。研究表明，利用ＨＩＲＦＬ能量的重离子和丰中子重靶作用，能以一定的截面生成Ａ＞１７０区丰中子新核素，Ｎ／Ｚ值高的炮弹有利于丰中子核素的生成，过高的炮弹能量对丰中子新核素的生成没有贡献。