CD2激光等离子体中中子的产生

用激光辐射加热含有氘离子的等离子体时,可利用微微秒和毫微秒脉冲,目前已成功地测量到中子。这些实验不仅加热方式不同（热传导方式和气体动力学方式),而且靶的化学成分也不同。     

法国用10焦耳激光脉冲产生104个中子

在法国马科西研究中心，在CO2激光产生的等离子体中，已观察到10⁴个中子的发射。法国原子能委员会里梅尔研究中心的小组，将持续时间为1.7毫微秒，能量为10焦耳的激光脉冲聚焦到氘冰平板靶上，在直径为120微米的焦斑上，光通量为5×10¹³瓦/厘米2。其研究的目的是比较各种激光波长下等离子体的相互作用。     

大功率激光装置及其对等离子体高温加热效率的研究

本文描述了一种高温加热固体靶的激先实验装置。这种钕玻璃器件的输出能量为600~1300焦耳,其脉冲持续时间在2~16毫微秒之间可调,为了使光脉冲成形,采用了电光开关,电光开关由激光触发的放电器来控制。辐射在输出端上的对比度为~10⁷。辐射亮度为3×10¹⁶瓦/厘米²·球面度。靶上光束的平均密度为10¹⁶瓦/厘米²。当脉冲宽度变窄时,激光器的最佳输出能量有所减少,实现了加热球形聚乙烯靶的初步实验。利用红宝石激光的高速照相系统对加热等离子体进行了诊断。由于气体中靶的扩散,产生了球形冲击波,按照沖击波运动的速度,就能测定等离子体所吸收的能量,在我们的实验中,2毫微秒持续期内吸收的能量约300焦耳。文章的结尾讨论了结果,展望了未来的发展。     

用强激光辐射对靶作多路向心照射时产生中子

将激光用于热核目的时,很重要的一个问题是弄清楚温度及中子输出与激光辐射能量及加热条件的依赖关系。在参考资料[1]中,记录了用强聚焦的持续时间为毫微秒的激光束加热CD2靶时得到的中子输出,在能量为50焦耳时获得的中子不少于10⁴个。在参考资料[2] 中,应用了固体氘靶,在激光能量为100焦耳,脉冲持续时间的半高度为3.5毫微秒时,最高的中子输出为~5×10⁴。     

中国科学院召开“六路钕玻璃激光等离子体物理实验装置”鉴定会

中国科学院于1980年11月在上海召开鉴定会,来自国内二十个单位共四十名专家对中国科学院上海光机所研制的“六路钕玻璃激光等离子体物理实验装置”进行了技术鉴定.该装置是采用自行研制的材料、元件、器件和工艺技术研制而成.第一阶段目标是建立脉冲宽度为毫微秒、输出功率为2.5×10~(10)瓦/束的六路激光装置.它包括激光系统、靶场系统、诊断系统和靶的研制等四部分,在1977年进行了一些尝试性的打靶实验,取得了一定的结果.其后,为了提高和完善装置的性能,改建成亚毫微秒脉宽、输出功率为5～10×10~(10)瓦/束的六路钕玻璃激光等离子体物理     

用CO2激光器研究激光聚变

用CO2激光器（波长10.6微米)进行激光等离子体相互作用的实验，给出有关相互作用机构的详细资料。激光聚变可能性试验要求高功率CO2激光器。为此目的，我们研究了一合高功率电子束控制的CO2激光系统,输出为1毫微秒200焦耳,和一台双放电CO2激光器,输出力100毫微秒100焦耳。对前者，为了提髙能量输出，我们又制造了一台双带、多谱线横向激励大气压激光振荡器，还研究了高压(约15个大气压）电子束CO2激光振荡器。     

用于激光等离子体研究的短脉冲高能激光器

美国巴特耳研究所哥伦布实验室在与激光聚变研究有关的等离子体加热实验中已取得重大进展。该所激光应用中心的P. J. Mallozzi在最近发表的一篇技术报告中说明，用12路掺钕玻璃激光已获得了能量为150到200焦耳的X射线。该激光器可能产生的最大能量为2500到3000焦耳，期望75年初在亚毫微秒区域达到2000焦耳。     

罗瑟福实验室用较高效率的KrF激光器研究等离子体

在英国牛津郡罗瑟福实验室，取代用于激光等离子体研究的玻璃激光器的首要短波长候选器件是电子束泵浦的氟化氪激光器。该室的气体激光器研制小组希望在明年年底完成一台称为“Sprite”的100焦耳、60毫微秒KrF激光器，据该小组负责人奥尼尔(Fergus O′Neill)说,能建成在248毫微米处发射短于5毫微秒脉冲的1千焦耳的这种器件，它可能用于准备在80年代中期开始进行的激光等离子体研究。     

以高速照象研究聚焦红宝石激光产生的等离子体

法国核研究中心的科学工作者已用高速照象研究由聚焦的两焦耳红宝石激光所产生的等离子体。他们发现等离子体在电离开始后100毫微秒开始膨胀。这个膨胀似乎在20微秒后完成,并在电离开始后1毫秒消失。     

激光引发聚变的中子诊断

海军研究实验室的高功率（100焦耳,1毫微秒)钕玻璃激光器正被用于研究激光引发聚变的计划中。将要研究由强大的激光脉冲照氘化聚乙烯靶而产生的等离子体的特性。特别是等离子中氘-氘聚变反应的中子产额所表明的靶吸收激光熊量的能力。随激光功率而变的中子产量决定激光能量传输给等离子体中正离子的比率。本文总结了为这种测量而发展的中子诊断法。     

火花控制腔倒空

腔内激光激发等离子体应用于倒空激光。计算机模拟表明,获得几个毫微秒的强脉冲是可能的。可饱和染料Q开关红宝石激光器用内腔激光触发大气压力的空气火花同时倒空,可产生100兆瓦6毫微秒的脉冲。     

气体动力膨胀区内激光等离子体运动的初始阶段

本文主要介绍有关激光等离子体的气体动力学性质的实验研究,这种等离子体是用聚焦的高功率激光辐照靶面而形成的。用干涉照片分离图象借助光电图象转换管作时间扫描,测定了被加热部分等离子体压力、离开靶面的质量通量以及被加热的等离子体质量与时间的关系。讨论了被加热等离子体中所发生的气体动力学过程。观察到在多模Q开关激光器的情况下,在脉冲起始阶段等离子体压力就达到最大值。激光能量为8焦耳时,等离子体的最大压力高达10⁶巴。     

激光等离子体中的靶电压测量

观测并分析了不同功率密度下,由于激光等离子体的空间电荷分离效应而产生的靶电压。100微微秒的1.06微米激光垂直入射到平面铝靶上,功率密度在2×10~(14)～8×10~(14)瓦/厘米~2范围内,测得几千伏的靶电压,持续时间等于或小于毫微秒量级。     

激光照射固体颗粒时等离子体的形成与加热

用电学方法使固体氫化锂小粒悬浮在真空中透镜的焦点处,在此处Q开关激光器的聚焦光束将小粒蒸发,电离并加热最后形成的等离子体,产生了高能、球形对称的自由等离子体。为了计算等离子体的时间发展,已研究出一种两个温度的积分相似性模型,由它得出的等离子体能量与实验值很一致。电荷集电器与膨胀速度的测定表明等离子体的膨胀是球形对称的,且与计算时的假设一样,其速度分布图为线性的。对辐射谱线的研究表明,在等离子体中发生了某些复合,而由质谱仪测得,在等离子体能量超过100电子仗特时,等离子体主要由Li3+与H+组成。 进行了一系列计算,以确定获得最大等离子体能量和一定能量下获得最大等离子体数量所需的最佳条件,即最佳小粒半径、焦斑大小,脉沖持续时间和激光峰值功率。根据这些计算可知,用10焦耳、0.1毫微秒的激光脉沖可以获得的等离子体能量的平均值超过5千电子仗。为进行产生高能等离子体的实验,正在研制具有这些特性的激光器系统。     

中国科学院安徽光机所准分子激光器的新进展

我所是1975年开始研究准分子激光器,1976年初开始设计研制相对论电子束,1979年成功地研制出1.12兆电子伏、上升前沿小于10毫微秒、束宽为25毫微秒、束流为6千安培的强流电子束。利用这一装置,我们于1981年成功地获得XeF(3510(?))和KrCl(2220(?))准分子激光,激光输出能量分别为5毫焦耳和1毫焦耳。同时用它还获得Ar-N_2激光,分别于3370埃、3577埃附近各有2条强激光谱线。     

微微秒X射线等离子体辐射的测定

借助高速X射线图象变换照相机，已经直接测得X射线激光等离子体辐射。这种照相机以单帧方式运转，其曝光时间范围为5毫微秒到0.6微秒，以条纹方式运转时，条纹速度为5×10⁹到5×10²厘米/秒。条纹方式的时间分辨率的计算值大约是5微微秒。使10微微秒、1~2焦耳的激光脉冲聚焦在置于真空室中的钛靶上，得到了等离子体。记录到的X射线脉冲的半宽度变化范围为30~60微微秒。     

激光加热等离子体的条件

本文讨论了用激光对小体积等离子体进行快速脉沖加热时所发生的各种过程;估计了将氫等离子体加热至10⁶~10⁷度时所需的激光脉沖功率和持续时间。     

双普克耳斯盒电光开关

本文描述一种双普克耳斯盒电光开关,它能从较长的激光脉冲中削取一个具有高信噪比(～10~6)的毫微秒激光脉冲。指出用这种装置获得亚毫微秒激光脉冲的可能性。     

图片报道

法国通用电气公司马科西实验室研制并由激光工业公司出售的CO2激光器（左）,脉冲峰值输出功率100兆瓦;钕玻璃激光器（右）,可在2~30毫微秒内输出100兆瓦~50千兆瓦,可供等离子体物理研究之用。……     

对热核聚变靶进行球形加热的12路大功率激光装置“Deifin”

本文描述了对热核聚变靶进行高温球形加热的12路大功率激光装置“Delfin”。装置包括具有最终的光能量1万焦耳、光脉冲持续时间10^-10~10^-9秒和辐射的发散度约5×10^-4弧度的钕玻璃激光系统，用于激光辐射和等离子体相互作用的真空室，以及研究激光参量和等离子体参量的一套诊断系统。激光系统的光学方案和结构特色正在考虑。分析了不同的辐射聚焦方案，描述了照射靶的高度球对称“Delfin”聚焦系统，这种系统允许在靶面达到的最大通量密度为10¹⁵瓦/厘米²。激光等离子体研究的一些最重要问题和解决这些问题的一般诊断法正在考虑。