电沉积法制备~(235)U靶

电沉积法制备用于反应堆生产裂变99Mo的235U靶,是在一个密闭的圆筒形不锈钢结构的容器内进行的。不锈钢靶容器的内表面薄薄地镀一层铀,镀层应牢固而均匀。文中介绍了两种电沉积方法:一种是铀以氧化物的形式从含有铀盐的UO2(NO3)2(NH4)2CO4·H2O水溶液中沉积出来;另一种方法是从熔盐体系中直接电沉积金属铀,其电沉积效率和电沉积量都要高于水溶液体系电沉积铀。     

用γ谱仪分析U~(235)的含量

利用γ谱仪进行U~(235)含量的分析,前人曾作了一些工作。如莫里桑(Morrison)与科斯格罗符(Cosgrove)利用U~(235)γ能谱峰下的面积来测定其含量。萨基什(Sarkes)与麦克金隆(Mackinnon)以及帕利(Perry)利用积分计数方法测定了U~(235)的含量。本文将着重研究Th~(234)的干扰及实验方法。U~(235)有五种不同能量的γ射线,即:γ_1=94千电子伏;γ_2=143千电子伏;γ_3=184千电子伏;γ_4=289千电子伏及γ_5=386千电子伏。强度比为γ_1∶γ_2∶γ_3∶γ_4∶γ_5=0.9∶0.2∶     

~(235)U、~(238)U薄靶的制备

我们制取了以Al箔、C膜、VYNS膜为衬底的铀薄靶。厚度范围每平方厘米从几十微克到几百微克。1.设备及其方法 放射性真空蒸发装置除了普通真空系统所具备的部件外,还增加了干燥器、液氮冷阱等部件。这样使该装置具有以下三个特点: (1)为了使真空系统保持干燥,有利真空度的提高,在真空泵和扩散泵之间串接了一只盛有五氧化二磷的干燥器。     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

U~(235)的热中子裂变截面絕对值的測量

用晶体譜仪所給出的单能热中子束(2200米/秒)和載鈾、載硼原子核乳胶,測量了U~(235)的热中子裂变截面σ_f和天然硼的热中子吸收截面σ_B的相对此值σ_f/σ_B。利用巳知的σ_B值(764靶),得到U~(235)的热中子裂变截面绝对值σ_f=582±9靶。这个数值与目前文献上公开发表的大部分結果在誤差范围內符合。本文詳細叙述了具体測量方法,扼要討論了这种測量方法的特点。文章就測量結果进行了討論,指出休斯(Hughes)等在1960年所給出的“世界平均值”稍微偏低了一点。     

用阈探测器测量热中子引起的U~(235)裂变中子能谱

通过用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱,研究了SAND-Ⅱ和RDMM方法的解谱能力。并用蒙特卡罗误差分析程序分析了两种解谱方法的输入数据误差。对SAND—Ⅱ方法中解的唯一性误差和RDMM方法中权重函数的影响进行了讨论。两种方法对未知谱中结构的灵敏程度也作了简单的检验。结果表明,SAND-Ⅱ和RDMM是解快中子光滑变化能谱的较好方法。当未知谱中有简单结构时,用SAND—Ⅱ方法更为合适。     

用阈探测器测量热中子引起的U~(235)裂变中子能谱

通过用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱,研究了SAND-Ⅱ和RDMM方法的解谱能力。并用蒙特卡罗误差分析程序分析了两种解谱方法的输入数据误差。对SAND-Ⅱ方法中解的唯一性误差和RDMM方法中权重函数的影响进行了讨论。两种方法对未知谱中结构的灵敏程度也作了简单的检验。结果表明,SAND-Ⅱ和RDMM是解快中子光滑变化能谱的较好方法。当未知谱中有简单结构时,用SAND-Ⅱ方法更为合适。     

用核-2乳胶测量U~(235)裂变中子能谱

U~(255)裂变中子的能谱是设计原子反应堆不可缺少的数据,并且也是研究原子核裂变机构的重要资料之一。自我国实验性原子反应堆正式运转以后,我们已有条件来进行这项工作,下面是我们工作的初步结果。 测量方法 利用反应堆放出的热中子打击铀金属片使U~(235)发生裂变,裂变放出的中子用100μ的核-2原子核乳胶来记录并在显微镜下进行测量。当U~(235)的裂变中子进入乳胶后,与乳     

热中子引起U~(235)裂变的瞬时中子数目分布几率的测量

利用了浓缩硼计数管加重水的中子探测系统及脉冲数目分析器,在我国重水反应堆上对热中子引起U~(235)裂变时发出的瞬时中子数目分布几率F_v(v=0,1,2,…)进行了测量。测量结果与理论及国外数据进行了比较。     

单能中子诱发~(235)U和~(238)U裂变的产物产额

本文利用碎片质量分布5-Gauss半经验公式,计算了单能中子诱发~(235)U和~(238)U裂变放中子前碎片产额,并采用七点拟合公式和线性内插方法求得碎片发射的中子产额。然后按照Terrell给出的转换方法,把放中子前碎片的产额换算为放中子后产物的产额。具体计算了_(40)~(95)Zr、_(58)~(144)Ce、_(60)~(147)Nb三种产物产额随入射中子能量的变化关系,并与实验观测结果作了比较。     

热中子引起U~(235)及Pu~(239)裂变时瞬时中子平均数的相对测量

本实验用同时记录裂变数及裂变碎片与裂变中子符合数的快、慢两种符合方法测量U~(235)及Pu~(239)在热中子作用下每次裂变放出的瞬时中子平均数的比值。测量结果为v_9/v_5=1.179±0.011其中v_9、v_5分别为Pu~(239)、U~(235)同位素每次裂变放出的平均瞬时中子数。     

~(235)U和~(238)U裂变率分布测量应考虑的因素

用箔片活化法测量堆内235U和238U裂变率时,由于探测箔内待测核素的富集度不是特别高,铀箔辐照后,测到的某个γ射线能量(如1596keV)的计数来源于这两种核素(235U和238U)核裂变产生的相同裂变产物(140La),即测量中不可能单独测量235U或238U裂变产生的140La的γ射线的计数。其结果     

裂变谱中子引起U~(238)裂变时的平均瞬时中子数目的测量

应用慢符合法测量了裂变谱快中子引起U~(238)裂变时平均瞬时中子数v_8值与热中子引起U~(235)裂变时的平均瞬时中子数v_5值之比,然后由已知的v_5值推出v_8的绝对值。     

~(238)U,~(235)U和~(93)Nb的次级中子能谱和双微分截面计算

一、引言自1966年Griffin提出激子模型以来,经过人们多年的工作,激子模型在计算次级中子能谱方面取得了一定的成功,用于角分布计算也有所进展。但迄今预平衡计算和平衡(蒸发)计算不能统一,计算结果不能定量地符合实验。其一个主要的原因是激子态     

~(238)Pu的辐照生产及制备

介绍237Np靶件堆内辐照生产238Pu的途径及其相应物理过程。从237Np靶件几何设计、辐照靶件中237Np装量、238Pu产量及236Pu相对含量随时间的变化、238Pu辐照生产实验测量结果等方面分析了238Pu辐照生产技术,简单介绍靶件辐照后的化学分离提纯、238Pu粉末和热源制作等工艺过程。     

Correction to Measurement of Fission Rates of ~(235)U and ~(238)U

For the enrichment of fissile nuclide in detecting foils is not so high, the counts of a certain gamma energy (1 596 keV) measured after irradiation would come from the same fission product of the each nuclide (235U and 238U). Consequently the measured va…     

用产额比测量~(235)U/~(238)U同位素丰度比

用裂变产额比法测量了样品中235 U/238 U同位素丰度比。样品受14.8MeV中子短时间辐照后,用HPGe谱仪系统跟踪测量其γ能谱,从各自的特征峰分析得到不同裂变产物的加权平均产额,得到了若干对产物核素的产额比与丰度比的相关曲线。     

用中子活化分析法测定~(238)U/~(235)U同位素丰度比

本文论述了用中子活化分析法测定含微量铀的样品中~(238)U/~(235)U同位素丰度比的原理及方法。样品在反应堆中接受短时间照射后,用Ge(Li)探头或高纯锗探头-多道能谱分析仪-计算机系统测量射线的能谱.可以分辨出~(238)U和~(235)U的许多监测峰。利用这两种监测峰计数之比与这两种同位素丰度比成正比的关系,分析铀的同位素丰度比,在~(235)U丰度为0.6％-18％范围时精密度为1％-2％,在贫化铀和18％-60％丰度~(235)U时,精密度为2％-3％。     

裂变譜中子引起U~(235),Th~(232)裂变时放出瞬时中子平均数目的測量

用慢符合法对裂变谱快中子引起U~(235),Th~(232)裂变相对于热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子的平均数目进行了测量。測得其中为裂变譜快中子引起裂变放出的瞬时中子的平均数目,为热中子引起U~(235)裂变放出的瞬时中子平均数目。利用已知的(U~(235))值求得     

中子能量在0.04—100电子伏范围內U~(235)裂变截面的相对測量

利用建立在反应堆水平孔道旁的机械选择器中子譜仪,测量了中子能量在0.04—100电子伏范围的U~(235)裂变截面随能量的变化。譜仪在不同能区的分辨率分別为0.8,1.4和2.7微秒/米。本文介紹了测量原理、探测器和实驗安排等。得到了U~(235)裂变截面随能量变化的曲线。并且对能量在1.5电子伏以下的实驗数据进行了分析,估計在E_0≈-1.38电子伏附近可能存在負能級,并得到前两个能级的共振参数为E_0=0.299±0.014电子伏,σ_(f_0)=12.5±2.8靶·电子伏和E_0=1.09±0.05电子伏,σ_(f_0)=13.3±3.3靶·电子伏。这些結果与国外文献比較,在实驗誤差范围內相符合。