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X射线小角散射法测量纳米粉末的粒度分布 总被引:5,自引:0,他引:5
在常规高分辨X射线衍射仪上应用小角散射法测量了ZnO、ZrO2、Fe和Al2O3纳米粉末的粒度分布。测量结果与专用X射线小角散射仪器的测量结果一致,并经TEM分析验证。证明在常规高分辨X射线衍射仪上应用小角散射法测量纳米粉末的粒度是可行的。与采用四狭缝系统或Kratky狭缝系统的专用小角散射仪相比,该方法的特点是操作简单,成本较低,易于推广。目前此法可测量1~300nm范围的粉末粒度。 相似文献
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超细粉末粒度分布的X光小角散射分析 总被引:2,自引:0,他引:2
相应于超细多分散系的X光小角度散射强度,提出了精确而简便的解析方法——分割分布函数法。该方法把积分方程转化为线性方程组,通过求解相继给出粒度直方图,百分组成、平均粒度、比表面和分布宽度等特征参数。借助于YHP-97小型计算器,只需数分钟即可解印出全部结果。解算所要求的特定角度下的散射强度,也由相应的自动化测量给出。 相似文献
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分割分布函数法是以x光小角散射数据计算超细粉末粒度分布的方法之一。本文通过优化系数矩阵、另加阻尼因子以及最小二乘法处理,对分割分布函数法求解稳定性进行了研究。全部演算在计算机上完成。结果表明,当满足相应条件时,所求粒度分布的平均偏差不大于所测散射强度的误差。 相似文献
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采用新的动态光散射及激光衍射等技术对较高浓度悬浮液中亚微米氧化铈颗粒的粒度分布进行了测量,分析了分散前处理对动态光散射测量结果的影响,计算了动态光散射测量时不同分布基础的粒度分布结果,并以透射电镜观测结果进行了验证。结果表明,激光衍射测得的粒度分布结果数值较大,其基于体积分布的粒度中位值约为2μm;动态光散射测量的粒度分布数值较小,基于体积、数量分布的粒度中位值分别为257.0 nm和157.1nm,分散前处理对粒度测量结果有一定的影响;动态光散射测量的基于数量分布的氧化铈颗粒的粒度分布结果与透射电镜观测所得的数值能够较好地吻合。新的动态光散射技术可准确地测量经过充分分散的较高浓度悬浮液中亚微米氧化铈颗粒的粒度分布。 相似文献
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PDPA测量体积对测量结果的影响 总被引:1,自引:1,他引:0
本文采用激光相位多普勒粒子分析仪(PDPA)测量气固体流局部颗粒的运动速度和粒度,通过比较在不同测量体积下测得的颗粒直径,速度及捕获粒子的速率,发现PDPA的测量体积对测量结果有明显的影响,特别是对较密的气固两相流影响非常显著,为了正确测量气固两相流中粒子大小和瞬时流动特性,本文提出了PDPA测量体积不能小于或远大于被测粒子的平均体积,设置适当的测量体积,有利于影响较密集的颗粒流体系统。 相似文献
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高频等离子法制取超细Si_3N_4粉末 总被引:1,自引:0,他引:1
本文述及高频等离子法制取超细Si_3N_4粉末的原理、装置,工艺参数及粉末性能的一些检测结果。利用SiCl_4+NH_3气-气相反应,所得白色粉末含有NH_4Cl晶体,热重分析表明350℃失重停止,280℃失重速率最快,经400~700℃处理后的粉末仍为非晶,不含NH_4Cl,BET测得比表面积为75.8 m~2/g,X光小角度散射法测粒子半径分布主峰R为100~150,且符合正态对数分布规律,平均直径=527;1400℃处理后,X光衍射测得主相为α-Si_3N_4、次相为Si_2N_2O,粒径明显长大,平均直径达1700。 相似文献
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论述了氮气预热法制取的超细羰基镍粉末在室温条件下密封贮存一定时间后,粉末的粒度及粒度分布都发生了变化。通过X光小角度散射法测定的结果表明:超细羰基镍粉末中粒度d<15nm组份的粉末大量减少。粒度d=30~80nm组份的粉末量增加。而粒度d=80~160nm组份的粉末几乎没什么变化,通过研究发现:超细羰基镍粉末的平均粒度愈小则粉末中小粒度组分的粉末就消失得愈多,中间粒度范围的粉末增加量也愈多。随着超细羰基镍粉末平均粒度的增大则小粒度粉末的消失和中等粒度粉末增加量也随之减少。粒度组成的改变导致了粉末平均粒度的长大。同时也发现:超细羰基镍粉末在室温条件下稳定存在的颗粒临界直径为1Onm。 相似文献
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选矿厂二段磨矿粒度是影响精品矿位和回收率的关键因素。本文针对目前选矿厂无法对磨矿粒度进行实时检测的问题,结合二段磨矿过程,使用基于粒子群算法(PSO)优化T-S模糊神经网络的方法,建立二段磨矿粒度软测量模型;并采集选矿厂实际生产数据,进行模型对比试验。结果表明:PSO优化T-S模糊神经网络的模型命中率为94%,平均相对误差为0.005 4,模型性能明显优于T-S模糊神经网络模型和RBF神经网络模型;优化模型能有效解决二段磨矿粒度与变量间的模糊性问题,且预测精度较高,满足选矿厂对二段磨矿粒度实时检测的要求。本文研究成果可为二段磨矿粒度软测量建模提供新策略。 相似文献
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超微粉化是实现钢渣高效利用的重要途径,粒度分布是超微粉的关键性质之一。采用激光粒度分析仪(LSA)考察了分散介质、固体质量浓度、超声分散时间以及搅拌速度对钢渣超微粉的粒度分布(用D_(10)、D_(50)和D_(90)表示,D_(10)、D_(50)和D_(90)分别是样品分布曲线中累积分布为10%、50%、90%时的等效直径)的影响。使用扫描电子显微镜(SEM)观察并计算钢渣超微粉粒度分布,将其结果与LSA测定结果对比验证。结果表明,使用激光粒度分析仪测试钢渣超微粉浓度时,无水乙醇为适宜的分散介质;固体质量浓度在0.10~0.90mg/mL范围时,随质量浓度增加,样品粒度测量结果变小,质量浓度为0.01~0.10mg/mL时,测量的D_(10)、D_(50)和D_(90)变化不大,因此适宜的测量浓度为0.01~0.10mg/mL;超声分散时间应大于30min;搅拌速度对钢渣超微粉粒度测试结果无明显影响。另外,激光粒度分析仪8次测试结果具有高度重复性,其结果与扫描电子显微镜所测粒度分布结果相一致。 相似文献
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磐石 《有色金属材料与工程》1983,(4)
发射光谱分析目前仍是我国仪器分析中一个重要手段,在译谱技术方面,传统目视显度比较法,速度虽快但精度差。测微光度计精度虽高但操作繁杂、速度太慢。建材研究院研制了一种半自动,新型 M-79光电译谱仪。该仪器与光谱投影仪配套使用,先根据标准系列绘制的工作曲线存入仪器,然后人 相似文献
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廖寄乔 《粉末冶金材料科学与工程》2002,7(2):153-160
为了对供给态和研磨态超细钨粉的颗粒粒度进行表征,将供给态粉和研磨态粉由激光衍射法、FSSS法和BET法测量出颗粒粒度。实验结果表明:利用激光衍射法和FSSS法所测量出来的供给态粉和研磨态粉的粒度结果是错误的,这是因为测量系统存在缺陷和测量原理不合适所致。可以使用吸附等温线来获得表面粗糙度的分数维维数D和微孔的表面积S_t,且用D和S_t来修正d_(BET)的计算公式。在本实验中,使用修正公式得到的4种粉末的平均粒度值与扫描电镜的观测值相一致。 相似文献
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提出了采用聚电解质原溶液稀释高浓度料浆,再进行粒度分布测量的方法,并基于扩展DLVO理论和动态光散射测量粒度分布的基本原理进行了分析。研究表明,浓度高达20%(质量分数)以上的纳米氧化铈料浆采用原溶液稀释至5%(质量分数)以下料浆后,可间接地获得其中纳米颗粒的粒度分布,且其结果与直接制备的相近浓度料浆的测量结果、透射电镜直接测量结果吻合良好。原溶液稀释技术,对纳米颗粒间的双电层相互作用力和颗粒分散状态扰动小,可有效提高纳米颗粒粒度分布测量的浓度上限,对研究高浓度料浆中纳米颗粒的粒度分布和聚集-分散状态具有重要意义。 相似文献
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测量薄板残余应力新方法的主要特点是通过测量冲孔直径的变化,间接求出各方向的残余应力;阐述了残余应力的标定方法;由于可针对不同材料建立被测材料的平均应力、宽度,厚度以厦冲孔后直径变化率之间的数学模型,使薄板残余应力的测量变得简便而经济;同时对新方法的分辨率与测量精度进行了实验,计算与分析。 相似文献
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X 射线荧光光谱(XRF)具有分析速度快、操作简便及精度高等优点,广泛应用于地质、冶金、建材、化工和环保等领域,取得显著的测定效果。粉末压片虽制样简便,但矿物效应和粒度效应难以克服。熔融片虽能克服上述因素的干扰, 相似文献
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