Y-Ba-Cu-O超导体的声子异常

利用铍过滤探测器中子谱仪分别在298K及87K测量了Y-Ba-Cu-O超导体(T_c=90.5K)的广义声子谱。87K时,在76meV处观察到一个光学模,估计为Cu-O-Cu的伸张模,同时在6meV以下出现较强的声学模。而289K时在10meV及19meV观察到的低频模在87K时不再出现,很可能是被软化了。上述声子谱的异常变化可能与Y-Ba-Cu—O的较高的超导转变温度密切相关。     

Y-Ba-Cu-O超导体的声子异常

利用中国原子能科学研究院重水反应堆旁的Be过滤探测器中子非弹性散射谱仪,测量了Y-Ba-Cu-O超导体在298K和87K两种温度下的广义声子谱,结果如图1所示。当温度在低于超导转变温度T_e(90.5K)的87 K时,声子谱在能量小于6 meV处出现了较强的声学模,而在289 K 时10 neV和19 meV处呈现的两个低频模消失了,也可能     

非晶材料的热膨胀系数和声子谱测量与纳米晶成形机制的关联

用熔体快淬法制备的非晶态合金经退火处理可形成纳米晶合金,其形成机制至今仍是研究的热点。国外纳米晶成形机制研究主要集中在添加元素在晶核的形成和长大过程中的作用等方面。本工作认为纳米晶的形成有着更深层的原因,结合长期以来关于因瓦合金的热膨胀系数和声子谱测量,以及最近纳米软磁材料的声子谱研究,指出非晶态合金中的声子软化现象反映出原子间的相互作用力减弱,非晶合金体系处于结构松散状态,非晶合金的这种结构不稳定性才是造成其在晶化初期易于爆发式大量形核,并进一步形成均匀分布的纳米晶的主要原因。     

铁基非晶态因瓦合金的热中子散射研究

因瓦（ｌｎｖａｒ）合金具有热膨胀性能随温度变化反常的特性，很多非晶态合金也具有显著的因瓦效应。用中子非弹性散射方法测量了铁基非晶态金属－金属型Ｆｅ９０－ｘＣｏｘＺｒ１０（ｘ＝１０，４０）和金属－类金属型Ｆｅ８０－ｙＣｒｙＰ１３Ｃ７（ｙ＝４，８）合金，以及Ｆｅ８６Ｃｏ４Ｚｒ１０因瓦合金居里点（ＴＣ＝３３０Ｋ）上下的广义声子谱。从３组声子谱的比较中，观察到了与因瓦效应相关的声子软化现象。结合已经观察到的晶态因瓦合金的声子软化现象，认为声子软化现象是因瓦效应的基本特征之一，它与晶格的长程有序无关，与材料类型无关。它的出现可能与在因瓦合金中存在增强的电子－声子相互作用有关     

AlNi纳米合金薄膜低温电阻率的特性研究

通过磁控溅射制备了AlNi纳米合金薄膜,并利用自制的直排四探针低温测量系统测量了薄膜电阻率随温度(8~300K)的变化规律。结果表明:由于电子-声子和电子-磁子相互作用,纯Al和Ni纳米晶薄膜的电阻率分别呈现出正的电阻率温度系数,且电子-磁子散射对电阻率的贡献主要体现在高温区(80~300K),在低温区(40K)电子-晶界/表面散射对电阻率的贡献占主导地位。Ni原子掺入量的增加,诱导了纳米晶薄膜无序程度的增强,从而使Al1-xNix纳米合金薄膜逐渐由晶体的金属特性过渡到半导体特性,导致其呈现出负的电阻率温度系数。由于增强的电子极化效应,Al1-xNix纳米合金薄膜电阻率与温度的关系并不完全遵循半导体的热激发导电模型。     

非晶态超导体的Tc、2△_0/K_BT_C和声子谱参量

分析研究了非过渡金属非晶态超导体的超导参量T_C、2Δ_0和声子谱参量λ、<ω>、<ω~2>与霍耳系数R_H之间,以及T_C与声子谱参量ω_0和<ω>/ω_0之间的关系,发现,在R_H=-3.5～-4.0×10~(-11)m~3/AS范围内同时存在着上述超导和声子谱参量的最大值;具有高ω_0的材料对获得高T_C非晶态超导体有利,非晶态超导体的T_C与点阵无序度(<ω>/ω_0)近似地成线性关系。在上述结果的基础上,分别提出了一个非晶态超导体的T_C公式和一个2Δ_0/k_aT_C公式。 按照所提出的公式,第一次指出了非过渡金属非晶态超导体既可以是一个2Δ_0/k_BT_C比BCS理论值大得多的典型的强耦合超导体,也可以是一个2Δ_0/k_BT_C比BCS理论值还要小得多的甚弱耦合超导体。当然,也可以是一个2Δ_0/k_BT_C值与BCS理论基本一致的弱耦合超导体。解释了结晶态弱耦合超导体的2Δ_0/k_BT_C测量值偏离于BCS理论的原因。     

K3C60单晶膜的同步辐射光电子谱研究

在C60单晶（111）解理面上制备出厚度约30mm的K3C60单晶膜。利用同步辐射光源，在低温下（约150K）测量了样品法向发射的角分辨光电子谱。观察到K3C60导带和价带明显的色散。导带的光电子谱峰可清晰分辨出4个子峰，这些子峰的最大色散超过0.5eV，并且色散曲线与K3C60的一维无序晶体结构模型下的能带理论基本吻合，只是子带间隔差异较大。     

~7LiH材料热中子散射数据研究

基于热中子散射理论,编制热中子散射数据计算程序Sirius。采用基于密度泛函理论的第一原理冻结声子方法,得到7Li H中7Li和H的声子态密度。利用Sirius程序和声子态密度,获取7Li H的热中子散射数据。理论分析表明,获得的数据合理。     

氢化锂热化效应机理研究

氢化锂（LiH）以其低密度、高熔点、较高的H原子份额等良好的热物性,被用作空间核热推进反应堆的慢化剂和屏蔽材料。考虑到低能区LiH热中子数据的缺失使得数值模拟结果与实际相差很大,本文对LiH热化效应机理进行初步研究,基于第一性原理方法计算了LiH的声子谱,采用GASKET和NJOY程序建立LiH热散射律和散射矩阵的计算模型,制作成MCNP的ACE格式的LiH热中子截面数据库。对比文献结果和ZrH2热散射截面,分析差异的原因,采用Debye模型的抛物线效应修正了次级能量分布情况。该截面值可为下一步高温粒子球床堆物理建模提供必要的数据。     

标准编写中的无标题子条与列项的应用

在编写标准(或标准化文件)时,对无标题子条与列项可能出现不正确的认识,对此,笔者依据其认识和经验,在本文中阐述了无标题子条与列项的意义,并对它们进行了比较,归纳出一些不规范或不准确的表述方式,与大家共勉。     

Y-Ba-Cu-O高T_c超导体的核技术研究

报道用穆斯堡尔谱学和X射线衍射研究YBa_2(Cu_(1-x)Fe_x)_3O_7的结构和超导性质以及铁置换的影响;用正电子湮没技术研究Y-Ba-Cu-O高T_c超导体,发现T_c区域正电子湮没寿命谱性质异常;用质子和电子束分别对Y-Ba-Cu-O超导体的体材和不同衬底的超导薄膜进行辐照试验,获得了一些新的结果。     

金属氢化物点阵动力学的一种简单模型

本文在叁邻近中心力的假设下,求解金属氢化物(氢化钛和氢化锆)的点阵动力学方程,而得到声子谱。将此声子谱代入非相干近似下金属氢化物的热中子非弹性散射截面公式,求得截面的理论值。再通过与实验截面数据的符合,而确定中心力参数。最后再解一遍点阵动力学方程,而得到了金属氢化物(氢化钛和氢化锆)的声子谱,和其中金属原子(钛和锆)以及氢原子的中子散射权重声子谱。     

Y-Ba-Cu-O高Tc超导体的核技术研究

报道用穆斯堡尔谱学和X射线衍射研究YBa_2(Cu_(1_x)Fe_x)O_7的结构和超导性质以及铁置换的影响;用正电子湮没技术研究Y-Ba-Cu-O高T_c超导体,发现T_c区域正电子湮没寿命谱性质异常;用质子和电子束分别对Y-Ba-Cu-O超导体的体材和不同衬底的超导薄膜进行辐照试验,获得了一些新的结果。     

氢化锆-水-铀栅格特性研究

本文的目的在于研究氢化锆在增殖系统中的慢化特性,在N_h/N_5为233—543范围内做了七个临界实验,在N_H/N_5=233,337两个准均匀栅格上做了热谱、通量分布、温度系数、瞬发中子衰减常数、材料的反应性系数等测量。七个临界实验、两个准均匀栅格的热谱与反射层节省等测量结果均与理论计算结果相符合,计算中用的是一维四群扩散理论,氢化锆介质的散射核是用晶格结构的声子谱模型获得的,从而说明这个计算模型是可用的。     

在JT—60U装置上的快粒子实验

本文介绍了在JT－60U装置上的快粒子实验结果。快粒子是通过ICRF加热和基于负离子的中性束注入（N－NBI）加热产生的。两种加热系统激发了阿尔芬本征模（AE）,在锯齿致稳实验中,常用ICRF激发的AE摄取等离子体中心的磁安全分布信息,将这些测量结果与动态斯塔克（谱线磁裂）效应测量结果及锯齿模型作了比较,还给出了TAE径向模结构的首批测量结构,正如用X模反射仪系统测量的结果一样,当把N－NBI束注入到锯齿等离子体中时,观察到锯齿周期大幅增加,研究了注入N－NBI时,在阿尔芬频率范围内发现的猝发模,线性调频 稳态频率模,这些模式中的大多数,而非所有的模式,是阿阿尔芬速度变化的,从连续波开始并线性变化到环向阿尔芬本征模（TAE）间隙（一般为200ms) 的这样一组模可被认定为共振TAE,而另一组模则在阿尔芬连续波中以短脉冲（达20ms)出现。     

基于SCWR堆芯结构的子通道程序开发与应用

为能够对超临界水堆（SCWR）堆芯进行子通道分析,开发了新的子通道分析程序SABER。该程序在COBRA程序的基础上改进了网格结构和热传导模型,加入了新的边界条件和水物性模块,以适用于SCWR慢谱燃料组件的子通道分析。为评估程序的适用性,采用该程序对SCWR堆芯概念设计中的慢谱燃料组件进行子通道建模,并进行稳态计算。结果表明,该程序能够用于SCWR堆芯的子通道计算分析,并较好地解决了慢谱组件计算中慢化通道和冷却通道间的热耦合及逆向流动的模拟问题。     

D_s~+→πK衰变过程的软胶子效应研究

本文在QCD因子化方法的基础上利用光锥QCD求和规则研究了Ds+→πK两个衰变道中的软胶子交换效应,并在衰变总振幅中加入了来自软胶子交换的贡献。计算结果与实验数据符合得很好。     

氢在非晶和多晶Ti_2CuH_x中定域振动的研究

利用铍过滤探测器中子谱仪,在50-210 meV的能量范围内,测量了非晶Ti_2CuH_(1.26)和多晶Ti_2CuH_(1.03)室温下的局域振动谱。从实验曲线可以看出,两者的振动态密度分布虽有某些相似之处,但存在较大的差别:晶态样品的光学支呈现双峰、峰窄,峰位在92和147meV,半宽度为32和54meV;非晶样品却出现一个极宽的氢原子振动能带,峰位与晶态主峰几乎重合,半宽度约为104meV,比相应晶态加宽了近一倍。分析结果表明,在晶态和非晶态Ti_2CuH_?中,氢原子所占据的主要位置虽然都是四面体间隙位置,但由于在非晶材料中,存在着多面体单元结构的畸变和局部化学成分的涨落等现象,氢原子在其中的定域环境的分布更为宽广。     

电子能损效应对材料辐照缺陷影响的理论模拟研究进展

高能粒子与靶材料相互作用主要通过核能损和电子能损两种方式损失能量。电子阻止效应和电子-声子耦合效应是体现电子能损的两种不同机制。准确模拟高能粒子的辐照损伤过程,亟须解决电子能损效应对粒子辐照损伤的影响这一关键科学问题。本文综述了几种关键结构材料在考虑电子能损效应下辐照损伤行为的最新研究进展,阐述了电子阻止效应、电子-声子耦合效应和电子热导率等对辐照缺陷的影响规律,总结了目前电子能损效应对靶材料辐照损伤的影响规律,归纳了高能粒子辐照靶材料研究中存在的问题,并对后续的研究方向进行了展望。     

北京谱仪-Ⅲ上D~0介子半轻子衰变D~0→K~-e~+v_eπ~-e~+v_e的蒙特卡罗研究

通过分析e+e-→Ψ(3770)→D,D衰变到所有可能末态的蒙特卡罗样本,模拟研究了实验测量D0介子半轻子衰变D0→K-e+ve,π-e+ve的绝对分支比。蒙特卡罗事例经过北京谱仪-Ⅲ(BES-Ⅲ)探测器进行了完整的模拟。基于完整的蒙特卡罗模拟样本及物理分析,研究了在BES-Ⅲ上测量D0→K-e+ve、π-e+ve衰变分支比所能够达到的精度。研究表明,如果利用BES-Ⅲ能够采集5(20)fb-1的Ψ(3770)数据,D0→K-e+ve,π-e+ve衰变分支比的测量精度可达到2.2(2.0)%及3.6(2.5)%。根据这两个过程分支比测量的精度,我们给出了实验测量D0介子半轻子衰变D0→K(π)-e+ve的形状因子f+K(π)(0)的测量精度。