通信技术名词解释(上)

电磁波它是在空间传输的交变电磁场。在真空中电磁波的传输速度为3×10~8m/秒。电磁波的波长范围宽,波长不同,性质也不同,光波是波长极短的电磁波,无线电波则波长较长。一般无线电波的最短边界(亚毫米波)是和光波的最长边界(远红外)相衔接的。传输过程中,不同频率的电磁波衰耗与失真程度也不同。     

亚毫米波激光辐射对水稻生长的影响

生物活体分子内存在大约10~(11)～10~(12)Hz 纵向电振动模,这一频率范围正是光泵远红外激光器的工作谱区。基于该理论推断,进行了亚毫米波激光辐射水稻种子的实验,文中介绍经亚毫米波激光辐照后的稻种栽培种植的初步试验结果。仅以此作为光泵远红外激光器的应用尝试。     

频率为1TH_z的约瑟夫逊振荡器

据日本《日经产业新闻》1998年7月10日报道，日本通信综合研究所关西尖端研究中心成功地开发了振荡频率为1THz亚毫米波的约瑟夫逊振荡器，该器件的开发在世界尚属首次。由于频率极高，故输出功率较小，仅为50nW。但研究人员认为，如果对材料选择上加以研究，可进一步提高输出功率。亚毫米波振荡器主要应用于地球观测及星际间通信。在亚毫米波领域，该公司的目标是开发集成式电磁波检测器。频率为1TH_z的约瑟夫逊振荡器@申公     

光泵甲胺和甲醇分子激光器辐射的新谱线

本文报导用辐射功率为20瓦的连续CO2激光泵浦时，获得亚毫米波CH3OH分 子激光器在150~970微米波段的48条新振荡谱线，10条CH3NH2分子振荡新谱线,还获得CH3NHD和CH3NH2分子的9条振荡谱线。     

亚毫米波气体激光器及其应用

严格地说,亚毫米波是指波长从0.1mm至1mm的电磁波,而这里是指波长从10μm至10mm的电磁波。亚毫米波激光器可以分成固定波长和波长可调二大类。属于前者的是亚毫米波气体激光器。亚毫米波气体激光器按激励方式可分为放电和光激励二种。气体激光器在波长0.1μm至3mm内共有500～6000根谱线,而目前亚毫米波激光器波长占它的20％之多。目前,亚毫米波激光器不再是一种小功率激光器,预计它的输出功率可达千兆瓦级。近年来,由于在能源上的应用使亚毫米波激光器越来越受到重视。利用自由电子流作激光工作物质的所谓自     

毫米波/亚毫米波临边探测仪准光技术

毫米波/亚毫米波临边探测仪中的辐射计通常需要工作在多个频段,如多频段共馈源,则其带宽往往不能达到要求。当多个探测频段共用一个主反射镜,采用准光学技术实现探测频率分离,则可以节省很大的空间。准光极化线栅和准光频率选择器相配合用来分离频率范围在118 GHz~340 GHz 的4个频带,准光极化线栅是一个准光功率分配/合成器,将4个频段的信号分为(183 GHz/240 GHz)和(118 GHz/340 GHz)2组信号。准光频率选择器是一个高频频率选择表面,可以将高频段的电磁波透射,低频段的电磁波反射。反射和透射的电磁波分别进入2个频段的接收模块,实现信号的接收。本文利用HFSS仿真软件对周期单元的结构参数进行仿真优化,并通过仿真结果完成了准光极化线栅和准光频率选择器的技术实现。实测结果与毫米波/亚毫米波临边探测仪的设计要求一致。     

亚毫米波激光器的应用

亚毫米波激光器在研究物体的吸收光谱中改善了信噪比,减少了杂散光,增加了测试样品的厚度,为远红外吸收光谱研究带来了新的生命。与磁波谱结合,它还可测量半导体材料的杂质种类及含量。在托卡马克聚变装置中,用它可作多种参数的诊断。光泵亚毫米波激光器与原子束技术结合,可望获得高稳定度的频率标准。在通讯、遥感技术中,由于亚毫米波激光可穿透云雾和掩蔽物观察目标和成像而受到重视。在寻找新的星际分子的天文学研究中,在研究活体细胞产生生物激光的生命科学中,亚毫米波激光器都有重要用途。     

亚毫米波激光辐照大豆育种研究——Ⅰ.大豆生物学效应

生物活体分子内存在大约10~(11)～10~(12)Hz 纵向电振动模。本文报导了亚毫米波辐照后的大豆种子对大豆生长影响的试验研究。介绍了亚毫米波激光辐照大豆种子的苗期、植株生长及经济性状的实验结果。     

LiF色心(F_2~ )频率可调谐脉冲激光输出

我系在纯LiF晶体中实现中心波长在0.69微米的F_2心宽带色心激光振荡,并在数百埃范围内进行了频率调谐后,又观察到该晶体在近红外波段的F_2~ 心宽带色心激光振荡。进一步研究表明,LiF色心(F_2~ )宽带色心激光振荡的带宽达10~3埃,约0.89～1.00微米,在谐振腔内引入色散元件后,实现了F_2~ 心频率调谐的激光输出。     

温度补偿式晶体振荡器

一、前言晶体振荡器,众所周知,主要是利用其优越的频率稳定性,在通信、仪表、钟等领域内,被广泛用做高精度的频率发生源,振荡频率大约350赫—160兆赫,频率稳定度10~(-5)—10~(-6)的振荡器已经大量生产。为了在比以前更宽的温度范围内,得到10~(-6)以上的频率稳定度,采用了恒温槽,但是对半导体机器来说,恒温槽的耗电量和外形尺寸的大小,成为很大的障碍。如果不使用恒温槽,振荡频率由于环境温度变化而变化,其变化量几乎依赖于晶体的温度特     

双束可调频TEACO_2激光器

我们研制了一台双束可调频TEACO_2激光器,该器件除了具有能重复频率工作(重复频率大于10脉冲/秒)和有长工作寿命(一次充气可以连续工作10~6脉冲)的特点之外,还具有以下特点: 1.在同一增益介质内同步地进行两束激光振荡,每束都在9.2微米至10.9微米之间独立可调。     

X激光的几个基本物理问题

文章阐明了基于原子(离子)束缚电子能态之间受激辐射机制来实现x激光发射所涉及到的三个基本物理问题。 一、根据Einstein系数关系式A/B=8πhv~3/c~3τ_3=1/A=c~3/8πhv~3B,由于x光波段与可见光波段相比,其频率v要高10~3～10~4量级。A/B之值要增大10~9～10~(12)量级。在B系数值相同的情况下,其能态     

1.5K近毫米波段InSb复光学常数的测量

工作于液氦温度的InSb过热电子探测器是在亚毫米波和短毫米波段最有用的直接探测器之一。为改善该探测器的性能,以适应等离子体电子回旋辐射测量的要求,我们需要知道液氦温度下4～40cm~(-1)波数范围InSb复光学常数,至今为止文献上还没报道过这些数据。InSb对上述频率范围电磁波的吸收是很强的。色散傅里叶光谱方法可能是测量这种材料光学系数最合适的方法。由于我们没有色散傅里叶光谱仪,因此采用了另一种方法。     

积分球冷原子钟的探测光频率和强度噪声

对积分球冷原子钟(ISCAC)探测光的频率和强度噪声进行了理论分析和实验研究。通过功率稳定和杂散光去除,探测光相对强度噪声的功率谱密度在高频区域(0.1~10kHz)最大被压缩了15dB,同时探测光频率噪声对ISCAC频率稳定度的影响被降低至9τ~(-1/2)×10~(-15),其中τ为积分时间。理论分析结果表明,目前探测光频率噪声对ISCAC频率稳定度的影响为2.5τ~(-1/2)×10~(-13)。提出了一种减小探测光频率噪声影响的实验方案,即在钟周期一定时适当增大探测时间。采用这种方法,可以将探测光频率噪声对ISCAC频率稳定度的影响减小至9.4τ~(-1/2)×10~(-14)。     

光激射器

光波与无线电波的差异与统一光波与无线电波都是电磁波,由于二者的产生方法有重大差别,因而过去对它们有截然不同的看法。现代的无线电波通常由电子管振荡器产生,这实质上是大量自由电子在电路(或波导)中形成的振荡运动,其频率由电路的谐振特性决定,这种谐振最后显示在发射天线上,电磁波由此发送。电磁波的一种频率表示一种“颜色”,频率越纯,单色程度越高。     

543.5nm连续He-Ne激光器

氖原子在3S_2-ZP_(1～8)能级间的跃迁已实现了激光振荡,而3S_2-2P_(10)能级间的跃迁,由于其增益小,约为3S_2,2P_4能级间的632.8nm谱线增益的二十分之一,即0.005/m,加之3S_2为多条谱线的共有上能级,其中包括高增益 3.39μm谱线,因此由于谱线间的强烈竞争,抑制了3S_2-2P_(10)能级间的激光振荡.为实现这一谱线的激光振荡,必须尽可能降低腔内损耗,减少从3S_2激发能级向其它能级跃迁的粒子     

谐波混频接收远红外(432.6μm)激光辐射

当高次微波谐波与亚毫米波辐射直接混频时,由于肖特基势垒二极管(S.B.D)强烈的非线性特性,产生大的信号电平,使谐波混频具有可能。取本振某一高次(第n次)谐波频率接近被接收信号频率的S.B.D谐波混频器,可采用频率低至毫米波段(仅为亚毫米波辐射频率的1/n倍)的功率源(速调管或固态源)作本振,以谐波混频方式接收亚毫米波辐射。在缺     

亚毫米波光导探测器

波长(?)于1毫米的亚毫米已进入处于可见光和微波之间的电磁波谱的红外辐射区,因此,可以利用红外技术来探测亚毫米波.几种远红外探测器的波长响应曲线如图1所示.由图可见,适合于探测亚毫米的有各种测辐射热计.热电探测器.GaAs光导探测器.InSb光导探测器等。本文介绍可探测亚毫米波的光导探测器。     

CATV光网络设备原理及应用第二讲激光在CATV中的应用

(上接第06期) 激光技术是20世纪60年代初发展起来的一门新技术,它引起了现代光学应用技术的巨大变革.激光是电磁波,其传输规律满足麦克斯韦方程,在边界上发生反射、全反射和折射现象,也具有干涉、衍射等效应,和其他频率的电磁波一样,在真空中传播速度为30万km/s.激光在电磁波谱中的位置如图1所示(粗实线一段).     

石英晶体在基本振荡电路中的振荡范围

本文用解析的方法分析了石英晶体在基本振荡电路中的振荡范围,引入临界频率概念,并证明三种基本振荡电路的振荡频率都在晶体的串联谱振频率与临界频率之间,而在一般情况下,不可能振荡在晶体的并联谐振频率上。文中还给出了三种基本振荡电路的振荡频率的普遍公式。最后讨论了理想的振荡范围,认为不论何种振荡器,其振荡频率愈接近晶体的串联谐振频率,由于电路元件不稳定引起的频率漂移就愈小。