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采用自行设计的热封闭系统对808nm InGaAsP单量子阱激光器激射波长的温度依赖性进行了实验研究. 用恒定电流下增益峰波长的温漂系数a1和恒定温度下增益峰波长随注入电流的漂移系数a2来表征激射波长的温度依赖性. 实验表明,激射波长的漂移系数dλ/dT是特征温度T0的函数. T0越高,激射波长的温度依赖性越大. 特征温度T0与透明电流Itr下的特征温度TItr相等时,激射波长的漂移系数dλ/dT达到最大值,该值由发热诱使带隙窄化dλg/dT决定. 解决高特征温度T0与小的dλ/dT矛盾的一种可能是考虑温度不依赖的漏电流. 相似文献
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室温脉冲激射的纵向控制InAs量子点激光器 总被引:3,自引:2,他引:1
利用一种我们新近提出的MBE自组织InAs/GaAs量子点生长方式,制成条型激光器,在室温脉冲工作条件下实现了激射.与测得的光致发光(PL)谱对照,发现激射峰位与量子点的PL谱峰位基本吻合.不同激光器结构的样品激射峰有相当大的移动,说明了激射来自量子点.在其它条件完全相同而仅有源区不同的条件下,纵向控制量子点激光器的阈值电流只是垂直耦合量子点激光器的1/3(60mA∶200mA),我们给出了一个简单的解释,并据此提出了一种实现调节量子点激光器激射能量的方法. 相似文献
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利用气源分子束外延(GSMBE)技术,在InP(100)衬底上生长InAs量子点激光器.有源区包含5层InAs量子点,每层量子点的平均尺寸是2.9 nm和76 nm,面密度在1010 cm-2左右,势垒层为InGaAsP.室温下量子点的光致发光中心波长在1.55 μm,发光峰半高宽为108 imeV.通过化学湿法腐蚀制备双沟道8μm宽脊条激光器,在20℃连续波工作模式下,腔长为0.7 mm的激光器的阈值电流为143 mA(2.5 kA/cm2),器件的激射中心波长在1.55 μm.由于量子点尺寸的非均匀性,在大电流注入,激光器的激射谱展宽.器件单端面最大输出功率为27 mW,功率斜率效率为130 mW/A. 相似文献
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一、引言近几年来,GaAs-Al_xGa_(1-x)As DH激光器输出特性的非线性受到许多作者的重视。在我们研制的部份DH激光器中,L-I特性也出现各种不同程度的非线性扭折。在这些器件中,可以观察到近场分布有多个峰和光谱特性随电流增加出现多组纵模。这种近场的多峰和光谱的多组纵模是激光器均匀激射产生高阶横模,还是有源区不均匀而产生丝状激射,这对某些激光器往往是模糊不清而不易区分的。为了进一步搞清光谱和近场分布的关系,以及与扭折的联系,我们进行了分谱近场分布和分区光谱特性的测量。并且还测量了激光器总光谱特性随电流的变化和分谱L-I特性,以及近场分布随电流的变化和分区L-I特性。 相似文献
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本文报道用LED作为宽带光源测量光纤Bragg光栅透射谱时观测到了的反射激射峰现象,并根据实验结果给出了合理的解释,峰值的出现是由于LED和光纤光栅耦合形成了外腔激光器,工在光纤光栅的Bragg波长处产生激射而形成,激射峰的峰值功率随LED驱动电流变化过程中明显的阈值行为有力地证明了这一点。 相似文献