|x|~α(1≤α<2)在Chebyshev结点组的有理逼近

由于Newman有理算子对|x|逼近效果较好,所以考虑利用Newman-α型有理算子对|x|~α进行逼近.构造Newman-α型有理算子,讨论Newman-α算子在Chebyshev结点组下逼近|x|~α的收敛速度,最后得到精确的逼近阶为O(1/(n~αlogn)).该结果包含了α=1时的情形.     

|x|在加密Newman结点的有理插值

有理逼近是逼近论中重要的和具有很强生命力的课题.本文研究Newman型有理算子逼近非光滑函数|x|,在Newman构造结点组的零点附近[0,e~(-n~(1/2))]增加n个结点.首先,简单介绍|x|的有理插值的一些主要成果.然后,对Newman不等式进行改善,由原来的e~(-n~(1/2))提高到8e~(-2n~(1/2)).由此得到Newman型有理算子逼近|x|的逼近阶为O(e~(-2n~(1/2))),这个结果优于Newman的经典结果.     

二分图中含大圈的 2―因子(英文)

本文给出了均衡二分图有一个2-因子恰含 k 个大圈的度条件。设 G = (V1,V2;E) 是一个二分图,满足 |V1| = |V2| = n ≥ sk,其中 s ≥ 3 和 k ≥ 1 是两个整数。如果图 G 的最小度至少为 (1 ? 1/s)n + 1,那么 G 有一个2-因子恰含 k 个圈使得每个圈长至少为 2s。     

基于分治的属性约简相对核计算

针对信息表中相对核的计算采用分治策略提出了一个新的属性约简方法，将在计算整个全域上的属性约简问题转化为计算在相应划分的子区域上属性约简问题．将原有计算POS X0(y)的算法复杂度O(|A||U|^2)，降为O(|A|(|Y1|^2 |Y2|^2 … |Yn|^2))，对于一般比较大的|U|说，效率提高非常明显，提高了属性约简的可计算性.     

数字压力计测量审核结果|En|偏大原因分析

正一、数字压力计测量审核结果判据的确定数字压力计测量审核活动是将一个已校准具有参考值的数字压力计寄送给被审核实验室,并将实验结果与参考值进行比较,从而判断被审核实验室的测量结果是否为满意结果。数字压力计测量结果一般采用|En|值方法进行判定。当|En|≤1时,结果满意。|En|1时,结果不满意。但当被审核实验室测量结果|En|值虽然小于1,但接近1时,也应从测量审核结果中看到自己存在薄弱之处,应查找原因并采取预防措施加以改进。由于是内部质量控制,这个风险点的确定需要根据     

一类四阶非线性椭圆方程的无穷多个变号解

在工程实际中,含有双调和算子的四阶椭圆问题?~2u+c?u=f(x,u),x∈?,可用来描述悬索桥的非线性振动.当悬索桥处于平衡位置且不受外力的理想情形下,相应的边界条件为u|_(??)=?u|_(??)=0.本文研究了一类四阶椭圆边值问题,其中非线性项f在0处渐近线性、在∞处超二次.证明方法为下降流不变集方法,主要结果是证明了这类四阶椭圆边值问题存在一个变号解以及存在无穷多个变号解的两个定理.所得结果及其证明方法均不同于现有文献中的结果.     

二维空间中半线性波方程解的渐近理论及应用

研究了二维空间中一类半线性波动方程初值问题解的渐近理论 ,在 C2 (J× R2 ) (J ={ t|0≤ t≤O(|ε|-1 ) ,ε→ 0 } )空间中讨论了其形式近似解的合理性 ,即形式近似解存在的时间阶函数为 T =O(|ε|-1 )。在文末 ,对一个特殊的扰动波方程 ,给出了所得到的渐近理论的应用     

关于一个半线性椭圆方程解的存在性定理

证明一个关于方程-△u=|u|p-1u非平凡解的存在性的定理,拓宽了现有的定理.     

基于单位根的(0,1,…,q)Hermite-Fejer插值多项式的一致收敛性

设f(z)在|z|<1解析,在|z|≤1连续,在|z|=1有界变差,本文得到了复平面上f(z)的基于单位根的(0,1,…,q)Hermitc—Fcjcr插值多项式在|z|≤1上一致收敛于f(z)的结论。对于(0,1,…,q)Hcrmitc插值多项式,也有类似的结论。     

L2空间中的Bernstein-Markov不等式

文章证明了对于次数不超过n的代数多项式f(x)有∫^1-1|f′(x)|^2dx≤1/24（n 1）（2n 1）（2n^2 7n 3）∫^1-1|f(x)|^2dx,右端的最佳常数在1/10n^4 O（n^3）与1/6n^4 O（n^3）之间,订正了以前文献的一个错误结果。     

An iterative technique for fitting exponentials

An interative method to fit the function \documentclass{article}\pagestyle{empty}\begin{document}$\mathop \[y = \sum\nolimits_i^n { = 1} a_i e^{lix}\] $\end{document} to data is considered. The technique used is that of inversion of a linear differential operator with constant coefficients. This method reproduces the parameters for mathematically precise data and gives satisfactory results when the data are affected by random errors.     

Lubich Second-Order Methods for Distributed-Order Time-Fractional Differential Equations with Smooth Solutions

This article is devoted to the study of some high-order difference schemes for the distributed-order time-fractional equations in both one and two space dimensions. Based on the composite Simpson formula and Lubich second-order operator, a difference scheme is constructed with $\mathscr{O}(τ^2+h^4+σ^4)$ convergence in the $L_1$($L_∞$)-norm for the one-dimensional case, where $τ$, $h$ and $σ$ are the respective step sizes in time, space and distributed-order. Unconditional stability and convergence are proven. An ADI difference scheme is also derived for the two-dimensional case, and proven to be unconditionally stable and $\mathscr{O}(τ^2|lnτ|+h^4_1+h^4_2+σ^4)$ convergent in the $L_1$($L_∞$)-norm, where $h_1$ and $h_2$ are the spatial step sizes. Some numerical examples are also given to demonstrate our theoretical results.     

弯管流量计的特性实验研究

本文通过实验研究 ,观察分析了相同β值 (弯管弯度 )弯管在水平平面内和竖直平面内两种不同安装位置 ,它们所得到的流量校正系数 C的差别 ;同时对不同β值 (弯管弯度 )的弯管在相同平面内的安装位置 ,所得到的流量校正系数 C的差别进行了比较 .通过实验数据的分析 ,指出弯管的流量校正系数 C,同其安装位置的不同 C值是有所差别的 ,根据实验结果及分析 ,认为强迫旋流理论比自由旋流理论较符合弯管内流体流动的实际 .     

圆波导界面电磁场的传播特性

从麦克斯韦方程及边界条件出发对含有两种不同介质的金属波导管进行了研究 ,得到特征方程 (γ1ε2 -γ2 ε1) 2 (μ1γ2 -μ2 γ1) 2 =0 ,指出当γ1ε2 =γ2 ε1,μ1γ2 ≠μ2 γ1时两区域波导模为横磁模 ,γ1ε2 ≠γ1ε2 ,μ1γ2 =μ2 γ1为横电模 ,γ1ε2 =γ2 ε1,μ1γ2 =μ2 γ1为杂交模 .并讨论了截止条件和传播特性 .     

关于用多项式的单调序列逼近

本文证明,如果f∈C[0,1]不是多项式,则有n次多项式Pn(x)与Qn(x)使得在[0,1]上Qn(x)相似文献   

Fe-Ni基合金中次生η相的析出机理

针对奥氏体合金中次生η相与基体位向关系存在的不同看法，研究了铁镍基奥氏体合金大量次生η相的析出机理，结果表明，η相与基体之间有良好的共格关系：{001}η／／{111}γ，（110）γ／／（210）η．晶界η相首先在一般无规晶界γ＇相处通过不全位错滑移产生堆垛层错带的方式形核，之后通过原子控制长程扩散机制的台阶方式在基体中长大，进入晶界另一侧与之匹配差的晶粒中，晶界随之一起迁动．η相的析出伴随着附近区域γ＇相的溶解和消失．     

图变换及其在图的最小无符号拉普拉斯特征值的应用北大核心CSCD

假定G是一个带有点集V(G)={v_(1),v_(2),···,v_(n)}的连通简单图,图G的邻接矩阵A(G)=(a_(ij))_(n×n),其中点vi与点vj相邻,则a_(ij)=1;否则a_(ij)=0。我们定义度矩阵D(G)=diag(dG(v_(1)),dG(v_(2)),···,dG(v_(n))),其中dG(v_(i))是图G中点v_(i)(1≤i≤n)的度数。定义图G的无符号拉普拉斯矩阵Q(G)=D(G)+A(G),因为Q(G)是一个半正定矩阵,所以可将其特征值设为λ_(1)(G)≥λ_(2)(G)≥···≥λ_(n)(G)≥0,其中特征值λn(G)也称为图G的最小无符号拉普拉斯特征值。对补图的最小无符号拉普拉斯特征值问题进行了研究,报告了相关问题的研究现状,给出了两种图变换,并且应用他们去确定所有双圈图的补图中最小无符号拉普拉斯特征值取最小的唯一图。     

锂对低Cu/Mg比Al-Cu-Mg-Ag合金时效特性的影响

通过时效硬化曲线的测量、室温拉伸实验以及时效组织的电镜观察,研究了添加锂对低Cu/Mg比Al-Cu-Mg-Ag合金时效特性的影响.结果表明,在Al-4.0Mg-1.5Cu-0.4Ag合金中添加锂,可以加速合金的时效进程,但其时效硬化效果并不能简单地随着含锂量的增加而逐步加强,只有当锂含量达到2.0%(质量分数)时,才表现出显著的时效硬化与强化效果.含2.0%Li的A1-4.0Mg-1.5Cu-0.4Ag合金中Z相、δ′以及δ′/β′复合粒子的弥散析出是产生显著时效硬化与强化的原因.     

Turbulent diffusion of passive impurities

It is shown that in turbulent flows with a divergent Lo $\overset{\lower0.5em\hbox{$\overset{\lower0.5em\hbox{ tsyanski $\overset{\lower0.5em\hbox{$\overset{\lower0.5em\hbox{ integral, the coefficient of turbulent diffusion may be determined by pulsations whose scales are comparable with those of the liquid itself rather than by the largest-scale turbulent vortices. This is a new physical mechanism which must be taken into account to explain the experimentally observed phenomenon of impurity “hyperdiffusion” in turbulent media. The contribution of large-scale pulsations increases substantially with the onset of turbulence regimes which are accompanied by the spontaneous generation of structures comparable with the dimensions of the liquid.     

低能离子注入对聚吡咯甲烯的改性

利用低能氮离子对聚[(3乙酰基吡咯-2,5-二)对二甲氨基苯甲烯](Papdmabeq)薄膜进行了离子注入改性(注入能量为10～35 keV、剂量为1.2×1016～2.2×1017ions/cm2),研究了与材料三阶非线性极化率相关的物理量的变化规律.结果表明,氮离子注入使Papdmabeq薄膜的光电特性都发生了显著变化.适当能量和剂量的氮离子注入Papdmabeq薄膜后,薄膜中导电岛的数量增加,在聚合物分子链间形成了大的导电区域,导致其电导率显著提高.当注入离子的能量为25 keV、剂量为2.2×1017ionS/cm2时,Papdmabeq薄膜的电导率为9.2×10-4S/cm,比本征态Papdmabeq的电导率提高了5个数量级,且离子注入后薄膜电导率的环境稳定性优于经碘掺杂的Papdmabeq.氮离子注入可以使这种聚合物薄膜在可见光范围内的光吸收大幅度提高,使共轭程度得到显著增强.当注入离子的能量为35 keV、剂量为2.2×1017ions/cm2时,Papdmabeq的光学禁带宽度(Eg)由1.626 eV降低到1.340 eV.