探讨边电极红外脉冲激β-BaB_2O_4热释电晶体能量计输出电压特性

将β-BaB_2O_4晶体沿c轴方向制成薄细长条状,光脉冲H(x,t)垂直入射晶片中央。晶体宽、厚两方向的温度梯度可忽略,于是可用一维热传导方程求解。当t-τ_0≥3/8(l/π)~2c_v/K,0≤τ_0≤A,在T(xt)级数表示中取n=0的项,得T=T_0 8αHA/9π~2c_vdsinπ/lxexp-K/c_v(π/l)~2(t-τ_0),(1)其中d是晶片厚度;S是晶片截面积;l是晶片长度;H是光入射功率;α是吸收系数;K是     

新型晶体β-BaB_2O_4的超短光脉冲倍频

本文分析了群速度失配,脉冲线宽对超短光脉冲倍频的影响。用光栅取样,克尔光闸,硅靶摄象系统组成的微微秒脉宽测量装置测量了新型晶体β-BaB_2O_4倍频Nd~(3+):YAG锁模光脉冲的谐波脉宽和倍频效率,并与ADP,LN晶体相应数据作了比较。实测数据和预计结果基本一致。实验表明β-BaB_2O_4晶体是一种优异的超短光脉冲倍频材料。     

β-BaB_2O_4晶体的红外反射光谱

新型紫外倍频晶体β-BaB_2O_4(偏硼酸钡)具有很宽的透光波段及很高的倍频转换效率,其有效倍频系数约为KDP的六倍,与其它非线性性能较好的有机晶体相比,它还具有抗潮解性强和机械性能好等优点。此外,该晶体不仅在紫外倍频方面达到了国际领先水平,而且在红外接收方面也具有相当的潜力。为全面了解β-BaB_2O_4晶体的结构与性能,深入研究其晶格振动是非常必要的。     

倍频晶体β-BaB_2O_4在锁模Ar~+激光脉冲相关测量中的应用

β-BaB_2O_4(偏硼酸钡)晶体是我国首先发现和生长的新型倍频晶体。我们将此晶体应用于锁模Ar~+激光脉冲的自相关测量中(即二次谐波方法),在室温下,很方便地测出了我们的锁模Ar离子激光器输出的脉冲宽度约为190ps与以前采用过的低温法及互相关法得到的结     

新型的倍频晶体β-BaB_2O_4在锁模Ar~+激光脉冲自相关测量中的应用

β-BaB_2O_4(偏硼酸钡)是中国首先发现与生长的新型倍频晶体,它具有倍频系数高、不易潮解、不易碎裂等优点。我们的计算与实验结果表明,在室温下,偏硼酸钡只需用角度调谐便能实现对Ar~+激光器所有谱线的相位匹配,因此将这种晶体用于Ar~+激光脉冲的自相关测量中一定能克服SHG法和互相关法的弱点。     

β-BaB_2O_4倍频掺钛宝石可调谐激光

在钛宝石激光调谐范围(660～1200nm)BBO的Ⅰ类匹配角是36.0°～21.2°,已获得1.4mJ/脉冲以上紫外倍频输出,转换效率达26.2％以上。     

β—BaB_2O_4晶体的ps脉冲参量放大

本文报导用被动锁模Nd:YAG激光器的二次谐波(532nm)泵浦两块BBO晶体获得580nm～2500nm可调谐参量放大的实验研究。简并点附近能量转换效率达10％。     

用β-BaB_2O_4晶体进行高功率宽调谐皮秒单脉冲的高效发生与放大

近些年,已有很多人对355nm纳秒激光脉冲泵浦临界相位匹配β—BaB_2O_4光参量振荡器(OPO)进行了研究。他们的实验结果充分证明了新型非线性光学晶体BBO的出色特性,如宽调谐范围、高转换效率等。尽管如此,当人们为了获得更强脉冲输出而采用皮秒激光脉冲同步泵浦BBO—OPO时,宽带膜的损伤问题大大阻碍了转换效率的提高。另外OPO只能产生脉冲列。 在这种情况下,没有谐振腔的光参量发生(OPG)与放大(OPA)系统便以能产生     

一种简易的CO_2脉冲激光能量计

这里介绍的脉冲CO_2激光能量计,采用机械压接触的方法使热电堆与接收片均匀而紧密接触,摒弃了传统的粘结方法,一旦接收片损坏可以很方便地更换。改变接收片涂层吸收频率,可用于其它波段激光能量测量。我们所做的能量计在φ2.5厘     

用于倍频激光测量的能量计

本文叙述了用于倍频激光测量的能量计原理、结构。给出的工作参数满足神光装置中短波长、短脉冲激光能量测量的要求。能量计整机不确定度为±5％。     

高功率CO_2激光能量计

介绍可直接探测每平方厘米千兆瓦级 CO_2激光能量的 CFVC 型卡计主要特性;在高功率密度激光作用下,CFVC 卡计与普通碳锥卡计的比对实验结果;高功率 CO_2激光使碳发光现象的应用。     

大能量长脉冲激光能量计吸收体温度特性

以大能量长脉冲激光能量的准确测量需求为牵引,针对激光能量计吸收体温度特性进行了数值分析研究。结果表明:吸收体内壁温度随脉冲结构呈周期性振荡,随着壁深的增加,震荡幅度迅速地降低,吸收体外壁温度周期性消失。单脉冲能量相同时,脉宽越短,吸收体内壁温升越高;重复频率越高,吸收体内壁温升越高。而总能量相同时,重复频率越高,内壁温升越低。通过对吸收体结构的优化设计,不仅能够获得序列长脉冲激光的总能量,而且可以获得低重频（一般不大于10 Hz）序列脉冲激光的每个脉冲能量,从而为长脉冲激光能量计的设计及应用等提供参考依据。     

可调谐钛宝石双波长激光在β－BaB_2O_4晶体中和频

根据ＢＢｏ晶体Ｓｅｌｌｍｅｉｅｒ方程确定的折射率，计算了在钛宝石激光可调谐波段的和频相位匹配角。结果与实验基本一致。实验发现了４０７．３～３８４．６ｎｍ可调谐的紫－紫外相干光。     

大功率CO_2激光CFVC型能量计

我们选择具有高强度和吸收系数适中的CaF_2单晶片做吸收体.为了减少厚度,改善光吸收的均匀性,采用一面涂金的方法实现双光程吸收,使仅有0.5厘米厚的CaF_2晶片吸收人射光达98.44%.结构如图1所示,主要结构参数列于表1.     

用于高频激光脉冲能量测量的热电探测器

随着激光解决了工业和实验室中越来越多的问题，能分析激光功率、能量、光束质量和光束稳定性的仪器的应用也应运而生。与激光扩大了满足新应用需求的能力一样，仪器也必须确保激光器正常合适的工作。激光技术的一项新近趋势是显著提高脉冲的重复频率。10年前，高挡商品化能量计为40HZ。由于绝大多数Nd：YAG和准分子激光器都工作在ZOHZ以内，那时这个频率已经足够。直至最近，脉冲重复率为400HZ的激光器尚属稀少。然而，。诸如深紫外微光刻和微加工之类新应用正在促使制造商开发脉冲频率高达［kHZ的激光器，并在不久的将来很可能超过…     

固体激光晶体LiNdP_4O_(12)

前言以稀土类离子Nd~(3 )为激活离子的固体激光晶体,其代表性者有Nd:YAG。这是以石榴石型晶体Y_3Al_5O_(12)为基质并含Nd~(3 )杂质的一种晶体。它的荧光特性良好,有利激光振荡,而且它容易制成光学性能好的晶体。因而有应用价值。众所周知,它在1.064微米波长被用作连续振荡输出功率几瓦的实验用激光以及大功率激光加工用光源。由于Nd系激光的振荡波长,在玻璃纤维的低损耗传输带上,所以过去也曾研究过把Nd:YAG用作光传输用光源。为了小型     

BeAl_2O_4:Cr~(3 )晶体初步激光试验

BeAl_2O_4:Or~(3 )(Alexandrite)晶体,它即可利用纯电子态跃迁产生只线激光(9804(?)),又可以利用电子-振动态跃迁产生可调谐激光输出(7010～8180(?)),因而在国内外颇受人们重视。 我们使用本所引上法生长的、C轴取向的BeAl_2O_4:Cr~(3 )晶体毛坯,加工成φ5.2×74毫米和φ4×55毫米的激光棒,于静态器件上做了长脉冲激光试验。晶体中Cr~(3 )的掺杂浓度为     

Nd:YAG晶体低能量脉冲激光性能的测试

对不同质量的YAG棒做了低能量、中能量及连续激光性能的测试,并进行了比较,表明用低能量测试比用中能量测试更能反映出晶体质量对激光性能的影响。     

BeAl_2O_4:Cr~(3+)晶体激光性能的改进

通过对BeAl_2O_4:Cr~(3+)晶体生长工艺的改进及精密退火处理,晶体的光学均匀性及内耗有了较大改进。通过对激光系统的参数选择,转换效率、聚光效率及腔内损失也为之改善。在此基础上,已将激光振荡阈值降低到34J,输出能量增加到593mJ(输入196J),斜率效率达到0.6%。调谐范围从735.7～796.1nm。用LiF:R~-心调Q,输出线宽大约为0.001nm。不