焦耳处理和等温退火对Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶丝巨应力阻抗效应的影响

研究了焦耳退火和等温退火对Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶丝巨应力阻抗效应的影响. 实验结果表明, 非晶合金丝经电流密度为 26 A*mm-2的焦耳处理后, 其阻抗最大变化率达到25%, 灵敏度为1.71%*MPa-1; 淬态样品在580 ℃等温退火0.5 h后, 其阻抗最大变化率达到67%, 灵敏度为0.85%*MPa-1. 这两种退火方法都可以明显改善Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶合金丝的巨应力阻抗效应, 阻抗的最大变化率与退火过程中晶化导致的平均各向异性的改变有关, 而灵敏度的差异是由退火方法导致材料机械性能的差异带来的.     

焦耳处理对Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9合金丝巨磁阻抗效应影响的研究

研究了焦耳处理对Fe73.5Cu1 Nb3Si1 3.5B9非晶丝巨磁阻抗 (GMI)效应的影响。结果表明 ,Fe73.5Cu1 Nb1 3.5Si3B9非晶丝的GMI效应对处理工艺很敏感 ,淬态样品在 3 40MPa拉应力下 ,经 5 3A·mm- 2 的直流电流处理后 ,其阻抗相对变化率达到 68% ,灵敏度达 0 86% A·m- 1 。优异的软磁性能和环型各向异性是获得巨磁阻抗效应的关键因素。     

焦耳处理对Fe73．5CulNb3Sil3．5B9合金丝巨磁阻抗效应影响的研究

研究了焦耳处理对Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶丝巨磁阻抗(GMI)效应的影响. 结果表明, Fe73.5Cu1Nb13.5Si3B9非晶丝的GMI效应对处理工艺很敏感, 淬态样品在340 Mpa拉应力下, 经53 A·mm-2的直流电流处理后, 其阻抗相对变化率达到68%, 灵敏度达0.86%/A·m-1. 优异的软磁性能和环型各向异性是获得巨磁阻抗效应的关键因素.     

直流焦耳处理对Co718Fe49Nb08Si75B15玻璃包覆非晶丝非对称巨磁阻抗效应的影响

 研究了Co718Fe49Nb08Si75B15玻璃包覆非晶丝经直流焦耳处理后的非对称巨磁阻抗效应。结果表明，随着处理电流的增加，阻抗最大变化率随之增大，并在处理电流为70 mA时达到最大值。在15 MHz的驱动电流下，阻抗最大变化率为335%，线性区域的灵敏度达1%/(A·m-1)。进一步提高处理电流，导致阻抗最大变化率减小。对钴基玻璃包覆非晶丝的AGMI性能特征用表面阻抗张量进行了讨论。     

直流焦耳处理对Co71.8Fe4.9Nb0.8Si7.5B15玻璃包覆非晶丝非对称巨磁阻抗效应的影响

研究了Co71.8Fe4.9Nb0.8Si7.5B15玻璃包覆非晶丝经直流焦耳处理后的非对称巨磁阻抗效应.结果表明,随着处理电流的增加,阻抗最大变化率随之增大,并在处理电流为70 mA时达到最大值.在15 MHz的驱动电流下,阻抗最大变化率为335%,线性区域的灵敏度达1%/(A·m-1).进一步提高处理电流,导致阻抗最大变化率减小.对钴基玻璃包覆非晶丝的AGMI性能特征用表面阻抗张量进行了讨论.     

电流退火对铁基非晶合金Fe78Si9B13薄带巨应力阻抗效应的影响

研究了电流退火工艺对非晶Fe78Si9B13薄带巨应力阻抗效应的影响.实验结果表明,在外加应力下对非晶合金进行电流退火,巨应力阻抗效应显著提高,并且ΔZ/Z最大值随退火电流密度的增加先增加然后减小.Fe78Si9B13合金在40 MPa预应力下,经34 A/mm2电流退火后,阻抗的最大相对变化率达到180 %.认为上述阻抗变化与电流退火过程中应力感生各向异性有关.     

应力退火对FeCo基玻璃包裹合金丝巨磁阻抗效应的影响

在空气中300℃下对组分为Fe36Co36Nb4Si4.8B19.2玻璃包裹合金丝进行应力退火,研究不同应力大小对其巨磁阻抗效应的影响。实验表明,随着外加应力的增加,半高宽表现出逐渐增大的趋势,而最大巨磁阻抗比与灵敏度则均表现为先增加后减小的趋势,在50Mpa时达到最佳。这种现象与应力感生的磁各向异性有关     

两段式焦耳处理对Co71.8Fe4.9Nb0.8Si7.5B15非晶薄带巨磁阻抗效应的影响

研究了两段式焦耳处理对Co71.8Fe4.9Nb0.8Si7.5B15非晶薄带巨磁阻抗效应的影响.实验结果表明:经第1段电流密度为15 A/mm2、第2段电流密度为35 A/mm2的复合处理后,样品获得了最大的GMI效应.在8MHz的交变电流频率下,最大磁阻抗比为305%,灵敏度为0.575%/(A·m-1).两段式焦耳处理是提高材料GMI效应的一种新的而且十分有效的方法.     

Fe-Cu-Nb-Si-B薄带的淬态纳米化与巨磁阻抗效应

使用较低的快淬速度(V =2 2m·s- 1 ) ,可以使Fe Cu Nb Si B薄带实现淬态纳米晶化。Fe Cu Nb Si B薄带析出αFe(Si)纳米相,其晶粒尺寸在淬态薄带Fe73Cu1 .5Nb3Si1 3.5B9中约为15nm ,在Fe71 .5Cu3Nb3Si1 3.5B9中约为10nm。添加Cu元素可以细化淬态薄带的晶粒。实验发现磁阻抗ΔZ/Z0 ,磁电阻ΔR/R0 ,磁电抗ΔX/X0 三条曲线交叉于一点,通过推导发现此现象具有必然性。淬态薄带Fe74 .5-xCuxNb3Si1 3.5B9的磁阻抗显示了较强的Cu含量依赖性。在快淬速度v =2 2m·s- 1 下,在x =1.5和x =3左右观察到磁阻抗峰值现象。     

基于Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶/纳米晶粉的压磁复合材料研究

研究了基于Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶/纳米晶粉的柔性压磁复合材料制备技术及其性能, 讨论了橡胶种类, 磁粉粒径、含量及工艺因素等对Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9/橡胶复合材料压磁性能的影响. 结果表明: 采用粒径为45 μm, 用量约15%的Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶/纳米晶粉与高温硫化有规共聚硅氧烷在171 ℃, 15 Mpa条件下, 硫化45 min制备的、厚度约150 μm的压磁复合材料薄膜具有较好的应力敏感特性和压磁稳定性能, 有望作为新一代柔性、薄型接触应力传感器的敏感元件材料.     

(La_xNd_y)_(0.90)Mg_(0.10)Ni_(3.09)Mn_(0.12)Co_(0.60)Al_(0.13)贮氢合金自放电性能研究

为了提高La-Mg-Ni基贮氢合金的荷电保持率,本文研究了La/Nd比的变化对La-Mg-Ni基贮氢合金自放电性能的影响。随着Nd替代La量的增加,(LaxNdy)0.9Mg0.10Ni3.09Mn0.12Co0.60Al0.13(x/y=5,4,3,2,1)合金的荷电保持率先增大后减小,当x/y=4时,其荷电保持率达到最大值80.8%(318 K)。合金电极贮存后,FESEM-EDS和XRD分析表明,合金颗粒表面形成了Mg(OH)2和Nd(OH)3。P-C-T曲线和Tafel极化测试表明,随着Nd含量的增加,金属氢化物的稳定性呈现先增加后降低和腐蚀电流先减小后增大的规律。     

(Fe_(0.86)Zr_(0.033)Nb_(0.033)B_(0.068)Cu_(0.01))_x(Al_2O_3)_(1-x)颗粒膜的霍耳效应

用磁控溅射方法制备了系列 (Fe0 .86 Zr0 .0 33Nb0 .0 33B0 .0 6 8Cu0 .0 1 ) x(Al2 O3) 1 -x颗粒膜样品 ,体积百分比x从 0 .3 3～ 0 .63 ,样品厚度约为10 0nm。室温下在Fe0 .86 Zr0 .0 33Nb0 .0 33B0 .0 6 8Cu0 .0 1 体积百分比x =0 .43时得到 17.5 μΩ·cm的最大饱和霍耳电阻率 ,比纯铁磁金属提高了 3～ 4个量级。对其磁性和微结构进行了研究 ,样品霍耳电阻率随外场的变化曲线 ρxy～H与磁场平行于膜面时的磁化曲线M～H有相似性 ,说明霍尔电阻率 ρxy与磁化强度M相关。样品电阻率 ρxx随金属体积百分比x的减小而增加 ,在x =0 .43附近发生突变 ,从金属导电变为绝缘体。根据微结构和输运性质对可能的机制进行了探讨     

Indentation creep behaviors of Mg61Cu28Gd11 and （Mg61Cu28Gd11）99.5Sb0.5 bulk metallic glasses at room temperature

The room temperature creep behaviors of Mg61Cu28Gd11 and(Mg61Cu28Gd11)99.5Sb0.5 bulk metallic glasses(BMGs) were revealed by means of nanoindentation technique.The creep mechanism was explored by characterization of creep rate sensitivity,creep compliance and retardation spectra.The results showed that the experimental creep curves could be well described by a generalized Kelvin model.The low creep rate sensitivity of both Mg-based BMGs indicated that their room temperature creep was dominated by localized shear flow.In addition,the(Mg61Cu28Gd11)99.5Sb0.5 glassy alloy exhibited lower creep rate sensitivity,creep compliance and milder retardation peak,indicating its higher creep-resistance and less relaxed state.Furthermore,the creep retardation spectrum consisted of two relatively separated peaks with the well defined characteristic relaxation times.     

La_(1.1)Fe_(11.4)Si_(1.55)Ge_(0.05)合金的磁热效应

使用电弧熔炼法制备了La1.1Fe11.4Si1.55Ge0.05合金。研究了用少量的Ge替代Si后,La1.1Fe11.4Si1.55Ge0.05合金的磁性和磁热效应。粉末X射线衍射结果表明:在1273K真空退火处理10d后,合金La1.1Fe11.4Si1.55Ge0.05主相为NaZn13型立方结构,存在微量的α-Fe相。热磁曲线M-T与Arrott曲线表明:在居里温度Tc=205K处发生由铁磁性(TTc)转变为顺磁性(TTc)的二级磁相变。在磁场变化0～1.5T下,根据等温磁化曲线通过Maxwell关系式计算得出最大磁熵变-ΔSmmax=9J.kg-.1K-1。Ge替代Si后该合金在其居里温度Tc处-ΔSm-T曲线半高宽增大,使合金的相对制冷能力RCP(S)有所提高。     

Structure and Magnetic Properties of Y(Fe_(1-x) Co_x)_ (11.3) Nb_(0.7)

ＩｎｒｅｃｅｎｔｙｅａｒｓＴｈＭｎ12 ｔｙｐｅｉｒｏｎ ｒｉｃｈｃｏｍｐｏｕｎｄｓｈａｖｅｂｅｅｎｉｎｔｅｎｓｉｖｅｌｙｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄｄｕｅｔｏｔｈｅｉｒｅｘｃｅｌｌｅｎｔｐｅｒｍａｎｅｎｔ ｍａｇｎｅｔｉｃｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ .ＡｌｔｈｏｕｇｈｐｕｒｅｂｉｎａｒｙＲＥ Ｆｅｃｏｍ ｐｏｕｎｄｓｄｏｎｏｔｅｘｉｓｔ,ｔｈｅＴｈＭｎ12 ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｃａｎｂｅｓｔａｂｉｌｉｚｅｄｉｎｐｓｅｕｄｏｂｉｎａｒｉｅｓｏｆｔｈｅｔｙｐｅＲＥＦｅ12 -ｘＭｘ,ｗｉｔｈＭ =Ａｌ,Ｔｉ,Ｃｒ ,Ｓｉ ,Ｍｏ ,Ｖ …     

Kinetics of Hydrogen Absorption in MmNi_（3．55）Co_（0．75）Mn_（0．4）Al_（0．3） Alloy

ＫｉｎｅｔｉｃｓｏｆＨｙｄｒｏｇｅｎＡｂｓｏｒｐｔｉｏｎｉｎＭｍＮｉ_（３．５５）Ｃｏ_（０．７５）Ｍｎ_（０．４）Ａｌ_（０．３）ＡｌｌｏｙＬｉｎＱｉｎ（林勤），ＹｕＺｈｅｎｔａｏ（于振涛），ＹｅＷｅｎ（叶文）（ＵｎｉｖｅｒｓｉｔｙｏｆＳｃｉｅｎｃｅａ...     

Magnetocaloric effect and magnetic properties of La_（0.9）Ce_（0.1）（Fe_（0.99）Mn_（0.01））_（11.6）Si_（1.4）H_（1.6） compound

Magnetocaloric effect and magnetic properties of La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4 and its hydride La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4H1.6 were investigated. The Curie temperature of La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4 was increased by hydrogen absorption. XRD patterns showed that the structure of La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4H1.6 remained NaZn13-type. The Curie temperature (TC) of the sample was increased from 174 K to 331 K. The homogeneity of the hydrogen absorption for La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4H1.6 was proven very well by the random measurement of DSC. The magnetic entropy △SM of La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4H1.6 had peak at 326 K. The peak value of-△SM-was 12.3 and 7.8 J/(kg.K) under magnetic field change of 0-2 T and 0-1 T,respectively,which was comparable with Gd5Si2Ge2. The negative slope and inflection point of the Arrott curve indicated that the first-order magnetic transition of La0.9Ce0.1(Fe0.99Mn0.01)11.6Si1.4 was reserved after hydrogen absorption.