Geophysics,1989年,No.3论文文摘

在二维共中心点(CMP)地震数据采集中,可以大大地衰减地滚波.在理想的条件下,如果注意调整野外测量的几何形态而使求和 CMP 道集中的道构成的长阵列(即叠加排列)是连续的和均匀加权的,则实际上就能够将地滚波从叠加数据中消除.我们在这篇文章中应用人工合成野外数据以便通过叠加排列能够达到确定信噪比改善的数量。并确定作为正常时差校正(NMO)的这种处理步骤是否影响叠加排列的有效性.我们证明,当叠加排列的有益效应因 NMO 校正、炮检耦合变化,以及静校正而有所减弱时,导致叠加排列不连续的和不均匀的加权的采集排列形态的负效应增强.我们也将排列     

Geophysics,1989年,No.2,论文文摘

Beaverhill Lake 群 Swan Hill 组的碳酸盐岩建造一般来说起伏平缓,分布较大,被速度相对较高的 Waterways 组页岩覆盖,同时又嵌入该高速层内。在穿过礁体时,Waterways 组页岩尖灭,不覆盖这些礁体。与这些构造现象一致的是:在这些礁的下方,前礁地震同相轴没有明显地被拉伸,礁上方的后礁地震同相轴也没有被掩盖。实际上,这些礁的地震成像被上覆的 Beaverhill Lake 群顶部的和 Gilwood 组的大振幅反射所笼罩,不能从这些盆地沉积反射中区分出来。但是,可以在常规处     

Geophysics,1989,No.10 论文文摘

Alabama近海区Norphlet地层中构造形式的地震表示 Bennett L.Bearden等在过去的几年里,Alabama近海区侏罗系Norphlet地层已成为进一步勘探与开发的重点.自从1979年在Norphlet砂岩中发现深层气(深     

Geophysics,1989,No.8,论文文摘

南苏门答腊盆地Baturaja灰岩地层地台和礁体碳酸盐岩的广布沉积,形成于中新世。虽然已在孔隙相中发现有效的油气沉积层,但又证实了Batur raja灰岩在致密地台相和高孔隙相问的孔隙度也很大,进而在钻井前预测孔隙度这一重要的勘探参数我们便用振幅随偏移距变化的地震模拟辨别孔隙Baturaja灰岩相和致密Baturaja灰岩相。研究南苏门答腊盆地两个Baturaja礁体反射波振幅随偏移距变     

Geophysics,1989,No.7,论文文摘

在不列颠哥伦比亚东北部在沿中泥盆纪堤礁系边缘白云岩化的Slave Point碳酸盐岩中,发现许多重大的气田。在对这些气田的勘探中,广泛地采用了反射地震技术。一般的勘探实际应用地震资料检测礁的边缘,以及在等厚层和接近这个边缘的构造高点上打钻。可是,其它的储层是非常难找,而反射地震勘探技术不能总是保证,Slave Point地层在这个位置上是白云岩化的。     

Geophysics1989年,Vol.54 No.4论文文摘

在正生长断层遮掩部位的地震数据中会出现假构造,断层上盘时间构造呈滚动状地至断层,再往深部不存在这样的滚动.这种现象在德克萨斯湾海岸Frio 组地层的勘探中遇到过,该处一个大的生长断层扩张了 Frio 之上的一厚层低速页岩.分别位于地震控制两端的两个激发速度测量,显示了跨越勘探区目的层位的相当大的平均速度梯度.假设第一次及其后一的另一次速度测量在整个地区是有效的,它可以将井中的数据转化为时间,则在地震数据的构造解释中产生迥然不同的结果.更加明显的解释要求是有一个倾向西北向,且在目的层位中具有一个向下滚动的背斜的断层.该解释是先已由时间构造峰值上的一口干井验证过,它还否定了在这     

Geophysics,1989,No9 论文文摘

火驱采油地带的地震层析成像 N.D.Bregman等著实藏增加石油回收(EOR)操制方案,是通过过井地震试验,确定火焰峰的位置并研究其特性。参与方案设计的储量工程师们致力于探讨火     

Geophysics,No.9,1992论文文摘

本文提出一种可计算导电半空间倾斜板瞬变电磁响应的算法。采用1公里×1公里稳相环形电源,计算的剖面可模拟100欧姆·米半空间中一板状体的UTEM 系统(Toronto 大学的电磁系统)响应。该目标将加上对电流形成(引起板中电流)及局部电感形成(引起环形电流)的了解,这就需要根据地面剖面研究基质电流和板状电流。上述两种电流的形成可能出现在 TEM 勘探过程中。平板均为1公里×500米×1公里厚,具有不同的深度。倾角和电导率。文中计算的基质电流和平板电流定置地反映出几种效应,对导电性能良好的平板而言,时间滞后的电流如自由空间基质中电流一样呈环形,而在较早的时间处,或者在不良导体板的所有时间处,板中电流为多路电流,或逐步过渡为环状电流。在很迟的时间处,多路电流反过     

Geophysics,No.2,1992论文文摘

用完全矢量化的高阶有限差分算法模拟弹性波的传播 A.Vafidis等求解二维非均匀介质中弹性波方程的两种有限差分格式正在向量机上实现。改进后的Lax—Wendroff格式在时间和空间上精确到二阶,它是MacCormack格式的一种变型,MacCormack格式在时间上精确到二阶,在空间上精确到四阶。算法基于矩阵乘以矢量中的对角线技术,即基于完全矢量化的、用新颖的超级向量机运算符号描述的技术。这项技术能够在小型向量处理器上实现,它提高了有限差分法的适用性。我们比较了二种差分算子,并用简单的已知精确解的固定正弦波例子和线性源两层模型对程序进行检测。实际井间试验结果的比较表明,结果模拟中的二维方法具有实用性。     

Geophysics,No.8,1991 论文文摘

导电介质中薄板引起电磁散射的稳健积分方程解 P.W.Walker等本文利用一种积分方程解法来模拟理想电阻围岩、极高电阻围岩,以及导电围岩介质中薄板导体引起的电磁散射。由于这种解法不受所模拟围岩电导率范围的限制,所以能够用它来模拟地球物理中遇到的很大电导率范围内的散射。本文导出了描述板上散射分布的一对耦合积分方程的解。在一个方程中,散射     

Geophysics,No.12,1991论文文摘

孔隙度—渗透率—泥质含量对纵波速度的影响 Theodoros Klimentos 在超声频率(0.5～1.5MHz)范围内,对各种封闭的和孔隙流体压力(高达40MPa)下的实验室岩样测量了纵波速度V_p.研究了孔隙度φ取值范围为(2～36％),渗透率K为(0.001～306mD),泥质含量c为(微量到30％)的42种水泡和砂岩。作者发现在40MPa的压力下纵波速度与泥质含量成反比.随着孔隙度的提高P波速度降低。但是在非常高的压力下,当含有泥质成分时,速度与孔隙度关系的扩散现象有所减少。在6～36％的孔隙度范围内,由于存在很大的扩散而使V_p与渗透率的关系无法确定.当岩石样品按相同的孔隙度分组时减少了扩散现象,而V_p则随着泥质含量的降低和渗透率的提高而增高.然而,在具有相同孔隙度、岩性以及很少或者同样泥质含量的     

Geophysics,No.1,1992论文文摘

广义旅行时反演 G.C.Herman 本文介绍的非线性反演法,对确定整体速度模型尤为适用.在某种意义上,可以认为该方法是基于反射旅行时的广义反演法,在主要目的反射(或复合反射)层附近,定义时窗的要求(非苛刻和人为的要求)可代替精确确定旅行时的要求。该反演法以与波场相位有关的误差标准为基础直接根据波场测量来计算。因此,可以避免解释波至以及测量波至时间的烦琐步骤.应用该方法可根据一组平面波响应重建     

Geophysics,No.4,1992论文文摘

用高-分辨率频谱表示三维波场 R.A.Meek等三线频谱(频率-x波数-y波数或f-k_x-k_y频谱)能用来确定以及进入一组接收器的波的频率成分、速度和方向。这种信息对于检测假频问题、了解相干噪声、设计组合和确定相干噪声滤波参数是很重要的。由于大部分组合的空间维数是有限的,故用离散傅里叶变换进行三维(3-D)谱估计会带有严重的波数失真。文中通过傅里叶时间变换与空间     

Geophysics,No.7,1992论文文摘

基于电磁法(EM)测井和磁测井这两种测量结果的磁化率响应都是线性的这一事实。提出了联合解释层状地层这两种测井资料的一种新方法。从而我们能够利用傅里叶变换的经典特性,从这两种信号中提取剩余磁化强度引发的磁场.理论模型表明,即使科尼斯布格比为0.2量级,磁化层厚度为1米量级,只要有足够小的采样步长,就可以得到剩余磁化强度.文中还给出了沉积环境中两个实例的计算结果.尽管实验过程中还存在许多困难,我们仍可证明:即使这两例中剩余磁化强度的变化有点不定形,并很难作出地质解释,提取出的剩余磁化强度信息的量仍是可观的。     

Geophysics,No.3,1993论文文摘

文中对来自欧洲许多考古场中的211个土样。用多道偶极脉冲-感应仪(PIM)测得的结果和用相位-灵敏磁化桥测得的结果作了对比。并用 PIM 测量了粘性剩余磁化(VRM)衰减产生的涡流。文章还用磁化桥测量了同相的和异相的(k_q)磁性物体的磁化率。粘性剩全磁化强度是用脉冲-感应仪用8种采样间隔测得的,而且所选出样品的 VRM 线性是在不同场强(200至300μs)情况下进行试验的。可以认为,这么大的可逆范围说明在这些土样中含有高矫顽磁场强度的磁性颗粒。不论土样的成因如何,其 VRM 随时间的恒定衰减.断开感应场之后是在56和417μs 之间。说明这种关系就是具指数-1.4的幂。这种情况与将     

Geophysics,No.11,1991论文文摘

航磁数据的分形随机模拟 Mark E.Gregotski等我们提出一种航磁数据处理用的褶积线性模据模型.这个模型假设数据是确定性系统函数和随机修正过程的叠加所得到的。二维系统函数由一个四通自回归(AR).滤波过程表述,而且是径向对称的.修正过程代表近地表磁源的分布,并被模拟为谱的自标定(即分形)噪音.合适的分形噪音由对加拿大希尔德不同地区航磁功率谱的检测来确定.     

Geophysics,No.2,1993论文文摘

本文求得了在2D 电导率构造由3D 电流源激发的频率域电磁响应的数值解。在电导率不变的方向上,对波场进行付氏变换,然后以变分形式表示出来。在一组离散的空间波数中采用有限元法求得二次电磁波场的解。有限元法采用指数单元有效地模拟远场电磁波场。它与沿地层走向测得的电磁波场迭代解相结合后,可大大降低计算成本。本文计算了水平电偶极的数值解,证明此解与近似表达式计算的结果一致,并相对于参数收敛。最后,本文用水平电偶极源在海底和空气-地表分界面产生的电磁波场的几个简单实例来证明编码的作用。     

Geophysics,No.6,1992论文文摘

滞弹性面波的传播根本不同于弹性面波的传播。因此,研究滞弹性地层中面波的正演模拟法多多少少与地球物理问题有关。在滞弹性波传播时,精度是很重要的;特别是,数值弥散不应与物理学的速度弥散互相混淆.有一个模拟算法是建立在速度应力的弹性动力学基础上的,它利用的是一种垂直方向具 Chebychev 展开式的频谱法.这种方法可用来计算空间导数且精度很高,而且由于这种方法是非周期性的。所以还可与自由表面边界条件有效地结合在一起.但是,直接应用无拉应力的边界条件而不考虑其变量,则会引起数值的不稳定性。要解决这个问题,就要进行以特征为基础的边界处理,这样可以使该表面的波动方程自动包括边界条件。本文描述了非固结风化屡中波传播的两个实     

Geophysics,No.3,1992论文文摘

自动波前重建法折射层成象 David F.Aldridge等本文在数字计算机上实现了用传统的波前法来解释地震折射波至时间。首先利用新颖的有限差分传播算法对通过近表层不均匀速度结构传播的折射波波至时间作向F延拓。根据对正向和反向检波器排列观测到的波至时间,需要重建两个这样的旅行时间场。然后用包含互换时间(排列两端震源位置之间的旅行时间)在内的简单成象条件来确定浅层     

Geophysics,No.10,1991论文文摘

用感应极化/电导率方法勘探油气的一些经验回顾:成功和不足 Ben K Sterriberg 用感应极化(IP)和电导率方法勘探油气,我们的经验已经表明该方法的一些成功和不足之处.四个例子说明了在浅部IP和电阻率异常以及深层油气产层之间有一种紧密的关系.所有这些例子中,异常现象遍布整个产油区,这些异常的幅度比周围背景响应的变化幅度明显大得多.我们研究的另一重要结果是开发出产生油气储层上方IP和电导率