KTP晶体倍频器件的1.064μm和0.532μm双波长增透膜

本文介绍KTP(KTiOPO4)倍频晶体端面等厚度三层倍频双波长增透膜的设计和制备工艺。该膜系结构和制备工艺简单,重复性好,在1.064μm和0.532μm的剩余反射率做到0.15%～0.20%。     

1μm波段的新晶体激光器

１μｍ波段的新晶体激光器目前在激光晶体中，能在室温和各种泵浦方式下于１．０６～１．０７μｍ产生低阈值受激辐射的基本激活剂唯有Ｎｄ２＋离子［１］。它的１μｍ受激辐射（由激光末级能态的能量约为２０００ｃｍ－１左右的斯塔克跃迁通道间的四能级系统激励）是大多...     

镁合金AZ91HP电子束表面改性EPMA分析

用电子探针(EPMA)对经电子束表面重熔处理的镁合金AZ91HP样品表层和截面进行了分析。结果表明,样品表面发生了明显的扩散效应,第二相Mg17Al12消失,铝元素分布趋向均匀。截面分析结果显示,表面几十微米范围内,第二相减少,且随电子束轰击次数的增加,热影响区范围增大。截面显微硬度呈波动起伏,重熔层硬度提高50％以上,表面耐磨性提高50％以上。     

不稳定样品的EPMA分析

研究了玻璃、矿物和快离子导体等不稳定样品在电子探针（ＥＰＭＡ）分析过程中，样品中Ｎａ、Ｋ、Ｃｕ和Ａｇ等组份随分析时间变化的特性。认为样品中组份变化的原因，是由于电子束轰击样品时引起的离子迁移和蒸发过程造成的。组份的聚集和蒸发两个过程的平衡，决定了Ｘ射线计数的变化方向。当聚集量大于蒸发量时，易迁移组份的Ｘ射线计数随时间而增加，反之减小。实验结果很好地解释了不稳定样品在ＥＰＭＡ分析过程中组份变化的特性和离子迁移现象。     

2μm波段激光薄膜的研制

概述了国内外关于～2μ波段发光的掺Tm^3＋,THo^3＋和Er^3＋等激光晶体镀膜的使用情况,结合我们实验室已有的工作基础,对其设计原理和制备工艺进行了详细分析,制备出了较高性能2．94μm的激光薄膜。     

10.6μm激光对石英晶体的辐照效应

用连续波10.6μm CO2激光辐照石英晶体基片表面,利用X射线衍射分析仪、紫外-可见分光光度计、荧光光度计等对辐照前后晶体相变、透射-吸收特性和表面缺陷进行了测试、分析。研究表明,经10.6μm激光辐照后石英晶体样品表面的相结构发生了一定的转变,其吸收率降低而透射率增加,而且晶体表面缺陷得到一定的修复。石英晶体在CO2激光辐照下,经历了一个快速升温和降温的过程,较高温度及热应力作用是导致石英晶体表面微观结构及光学性能变化的主要原因。     

KGW晶体1．067μm激光特性研究

本文报道了我所生长的掺钕钨酸钾钆（ＫＧＷ）晶体的脉冲激光特性．当用氙闪光灯泵浦时,尺寸为φ３．４ ｍｍ×２４ ｍｍ的ＫＧＷ激光棒,最大激光输出为每个脉冲３５８．４　ｍＪ,总效率为 １．７％,斜率效率为 ３．３％,波长为１．０６７μｍ．实验证明,ＫＧＷ是一种很有前途的小型激光器工作物质．     

多通道可调谐1.55μm光子晶体滤波器

建立了（AB）N型一维光子晶体结构多通道可调谐滤波器模型,其中A层是砷化镓（GaAs）材料,B层是由掺铝的氧化锌层和氧化锌层（AZO/ZnO）交替排列构成的具有人工周期结构的各项异性材料。根据电磁波的传输矩阵理论,推导了光子晶体的透射率公式。数值模拟表明:此结构光子晶体透射中心波长是1.55 m,对应于光子通带;透射峰的数量由光子晶体的周期N决定;B层中填充因子h从2/3增加到11/12,峰值波长蓝移且移动范围超过200 nm;A和B层厚度增加,透射峰中心波长发生红移;而入射角度的增加将使透射峰中心波长蓝移;在各参数的调控范围内,光子晶体均保持较高的透射率不变。这些现象为光通信波段多通道可调谐高性能滤波器的设计提供了理论参考。     

轻元素定量EPMA的通用修正程序

完成了轻元素定量电子探针分析的修正程序。比较了计算的和实验测得的Ｋ比。得到了用我们修正程序计算的１２１个轻元素（Ｂ、Ｏ、Ｆ）分析值的相对误差和平均相对误差。标准偏差为２．９％，平均相对误差是４．１％。把我们的修正程序与其它几个最近提出的定量电子探针分析的修正程序作了比较。     

5.36μm InP基一维光子晶体量子级联激光器

制作了基于InP基量子级联激光器的一维光子晶体.采用普通光学曝光的方法代替电子束曝光,结合反应耦合等离子刻蚀,在激光器的一侧腔面制作出4个周期的空气/半导体对作为Bragg反射器.对于一个22μm宽,2mm长的正焊器件,80K下的光谱测试证实了其准连续激射,激射波长为5.36μm.     

二维光子晶体1.55μm带隙中心的优化设计

利用平面波展开法对正方晶格二维光子晶体带隙随结构参数的变化进行了研究,计算结果表明,能带频率随着归一化半径r/a的增大有减小的趋势,带隙宽度是先增大后减小.带隙宽度随介电常数比ε的变大而增加,能带频率有减小的趋势.当格子常数a=0.594μm,r/a=0.16,ε=13时得到能带中心波长为1.55μm,最大能带归一化频率宽度为0.15.     

用纳米碳制备光子晶体

利用电子束诱导沉积纳米碳柱方法,在一台由KYKY1010B型扫描电子显微镜( SEM)改装的电子束曝光系统中发展了一种无需光刻胶的亚微米图形化技术,微型碳柱的高 度和直径可通过改变聚焦电子束参数加以控制.通过控制电子束辐照位置和对样品台相对漂 移的修正,在镀金的半导体表面8μm×8μm范围内分别得到由纳米碳柱形成的光子晶体点阵 ,包括正方、六方对称和八重准对称等点阵结构,为进一步开展半导体光子晶体的实验研究打下了良好的基础.     

0.29—2.5μm波段晶体双折射率的连续偏光干涉测量

本文采用连续偏不干涉原理，对石英晶体在０．２９μｍ至２．５μｍ波段内双折射率值进行了测量。测量是针对光强极值点对应之光波长值进行，而不直接测量光强绝对值，从而避免了光源起伏以及材料中收等不利测量因素的影响，整个测量范围精度１０＾－５。     

晶体市场动向分析

本文根据最新学科,较详细地分析石英晶体产品的国际市场动向。