First Observation of High-spin States in ^126I

在双幻数核附近，核子间的相互作用比较容易研究。大量的在N～50区的研究表明：本核区的核素大多具有球形核结构，一些以^88Sr作为核心的壳模型计算与实验数据符合得很好。而^91Nb的质子数和中子数分别为41和50，中子为闭壳结构而质子为接近子壳层的闭壳结构。故其形状接近球形核，具有明显的壳层结构，高自旋态呈现较强的粒子性。     

奇奇核^90Nb的高自旋态研究

实验采用7632Ge(199F,5n)9041Nb反应布居90Nb的高自旋态。19F束是由中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器提供的,其能量为80 MeV。靶材料由2.2 mg/cm2的76Ge同位素和10 mg/cm2的铅衬构成。退激的γ射线由14台HPGe-BGO反康谱仪测量,共记录了68×106 个二重γ-γ符合事件,离线反演生成3个矩阵(1个对称性矩阵,2个DCO矩阵)。对已知的属于90Nb的γ射线开窗分析,共发现了19条新的γ跃迁。通过对这些γ跃迁开窗分析得到了它们之间的级联关系,根据得到的γ跃迁DCO(方向角关联)数据分析得出了各条γ射线的多极性,并依据相邻的核的能级纲…     

^90 Mo高自旋态的寿命测量

在核结构研究中,人们对质量数A≈80区的过渡核产生浓厚兴趣,这是因为这些核中的质子数和中子数相差不多,无论何种核子数的改变都可能引起核结构性质的剧烈变化。对N≈Z的Zr区核,它们具有很大的基态形变。随着中子数的增多核的集体性降低,当接近N≈50的满壳时,趋于近球形。在与Zr相邻的Mo同位素中,人们用壳模型对~(90)Mo的能级结构进行了理论计算,对于低激发态得到很好的描述。可是,在高自旋时壳模型计算与实验谱之间的分歧增大。     

~(84,86)Zr高自旋转动态g-因子测量

A～80区中重核核结构复杂,且随质子数、中子数和角动量变化,该区核的核结构研究是当前原子核高自旋态谱学研究领域的中心课题之一。核微观组态、单粒子和集体运动等核结构可以通过能级和寿命测量来研究,但要作出肯定的结论和深入的了解需要测量原子核的g-因子。A～80区核结构的一个重要特征是g9/2质子与（或）中子折对顺排。g-因子对质子与（或）中子折对顺排特别灵敏,由g-因子测量可对粒子折对顺排作出肯定的判断。本工作通过A～80区Z=40的Zr同位素的高自旋态g-因子测量研究核结构随中子数和角动量变化。 采用瞬态场离子注入扰动角分布方法测量了84Zr和86Zr的高自旋转动的态g-因子。高自旋态由85Ni（28Si,2p）84Zr和58Ni（32S,4p）86Zr反应产生和布居。入射Si和S束的能量分别为     

~(85)Zr转晕带的第二回弯

在质量数为80的核区,原子核显示了很强的集体性和单粒子性竞争。随着核子数增减,核结构将发生很大变化。然而,已有的研究结果表明:在质子数Z为40附近,同中子数的原子核结构表现出了惊人的相似性,质子数的变化对核结构变化的影响则较小。在中子数低于44时,原子核显示了很强的集体性,而在中于数大于47时,又主要表现出单粒子特征。中子数为45和46时,则为从集体性向单粒子的过渡核,在这些核中,即有集体性特征,又有单粒子特征。A.Junclous[1]等用56Fe（35Cl,2pn）反应研究了85Zr核的高自旋态。在建立的     

48 ^85Zr高自旋磁转动带g因子测量

磁转动研究是近几年核结构物理研究中一个引人关注的热点研究课题。磁转动是不同于传统形变核转动的一种新的原子核转动形式。在接近球形的核中观察到，在磁转动带带头，中子和质子的角动量矢量互相垂直，产生很大的磁矩。随着激发能或自旋的增加，中子和质子角动量顺排像剪刀闭合那样逐步靠近。g因子是核子角动量顺排和耦合最直接和最灵敏的探针。本工作测定A=80区^85Zr高自旋磁转动带态的g因子，检验质子和中子顺排和耦合及其随自旋或激发能的变化，了解磁转动的物理机制和规律，对磁转动提供直接的实验依据，验证理论模型。     

奇质子核^131Pr高自旋转晕态的寿命

探讨质量数A≈130轻稀土核的高自旋态行为对于核结构研究有重要意义。这些核处于从球形向大变形的过渡区,其价中子和价质子分别占据h_911/2)壳的中上部和底部轨道,h_(11/2)中子有使核朝向γ=-60°扁椭球形状的驱动力,而h_(11/2)质子则产生朝向γ=0°长椭球形状的驱动力。因此,A≈130过渡区的原子核基态组态处于长椭球形变和扁椭球形变的竞争中,随着转动频率的增大,这     

~(83)Y转动带g因子测量

在核结构研究中,磁矩有很重要的作用,它能够给出直接和确定的核结构信息。高自旋态的核结构研究中,核子是从集体运动还是从核子顺排获得角动量是个前沿的问题。按照能量,变形核可以从高j轨道的准粒子顺排获得自旋角动量。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同,质子顺排导致磁矩增大,而中子顺排使磁矩减小甚至出现负值。转动带g因子系统测量,能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。为此,我们系统测量了83Y正宇称转动带的g因子。实验测量是在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器进行的。用98MeV的Si束流轰击58N,…     

Lifetime Measurement of High Spin States in ^178Os

稀土区的核往往表现出多样的核形状和核结构。^152Dy（N=86，Z=66）核在低自旋态时有3个带共存于扁椭形的单粒子态中。对于同中子数的^153Ho（N=86，Z=67）和^154Er（N=86，Z=68）也发现了与在^152Dy中相同的3种结构：单粒子结构、SD结构和形变的转动结构。即N≤90的Dy、Ho和Er同位素核，表现出集体性与单粒子性共存的特点。为了研究质子对形状共存的影响，对同中子数核^155Tm（N=86，Z=69）的自旋态结构进行了实验研究。     

~(122)Cs与~(136)La高自旋态研究

由于质子与中子不同的形状驱动效应影响,A=130缺中子核区的核在高自旋态下可呈现丰富多彩的核结构特性,如形状共存、扁椭形变、旋称反转、手征二重带结构等。对双奇核122Cs与136La进行了高自旋态研究,目的是在122Cs中寻找手征二重带,在136La中研究旋称反转与扁椭形变特性。实验     

~(155)Tm核的能级结构

稀土区的核往往表现出多样的核形状和核结构。152Dy(N=86,Z=66)核在低自旋态时有3个带共存于扁椭形的单粒子态中[1]。对于同中子数的153Ho(N=86,Z=67)和154Er(N=86,Z=68)也发现了与在152Dy中相同的3种结构:单粒子结构、SD结构和形变的转动结构[2]。即N≤90的Dy、Ho和Er同位素核     

^82Sr转动带g因子测量

在核结构研究中，磁矩能够直接给出核结构信息。高自旋态核结构研究中的核子顺排是一前沿研究课题。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同，质子顺排导致磁矩增大，而中子顺排则使磁矩减小，甚至出现负值。转动g因子系统测量，能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。     

~(131)Ce和~(131)Pr价核子的形状驱动效应

质质量数A≈130的轻稀土核处在从球形向大形变的过渡区,其价中子和价质子分别占据h11/2高j壳的中上部和底部轨道,产生不同γ的形状驱动力。这些过渡核的基态组态存在长椭球形变和扁椭球形变的共存,而在高自旋时出现集体运动和粒子激发之间的竞争。理论预言[1],随着转动频率增大     

23 ^122Cs与^136La高自旋态研究

由于质子与中子不同的形状驱动效应影响，A=130缺中子核区的核在高自旋态下可呈现丰富多彩的核结构特性，如形状共存、扁椭形变、旋称反转、手征二重带结构等。对双奇核^122Cs与^136La进行了高自旋态研究，目的是在^122Cs中寻找手征二重带，在^136La中研究旋称反转与扁椭形变特性。     

~(52)Mn核的高自旋态研究

本工作研究52Mn核的高自旋态。实验工作是在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上完成的,通过重离子熔合蒸发反应12C 48Ti布局52Mn核的高自旋态。实验中,48Ti靶的厚度为1.5mg/cm2,衬底采用厚度为20mg/cm2的铅衬。为了测量激发函数,束流能量分别选择从55MeV到85MeV之间的7个     

质子-中子相互作用与壳模型配对近似

质子-中子相互作用和质子-中子配对是原子核结构中有趣的问题。本文指出,经验上由结合能提取的质子-中子相互作用和壳模型计算得到的T=0质子-中子相互作用的计算结果很接近;计算中奇奇核和偶偶核的结合能应该附加一个额外项,这个额外项由质子-中子相互作用给出。自旋平行的质子-中子配对(角动量为9,同位旋为0)在96Cd的01+、21+、41+、61+、121+、141+和161+态以及92Pd原子核的01+和21+态中重要,而传统的SD配对近似对于01+和21+态的描述更合适。     

The Astrophysical ^8Li（n,γ）^9Li Reaction Rate

质质量数A≈130的轻稀土核处在从球形向大形变的过渡区，其价中子和价质子分别占据h11/2高j壳的中上部和底部轨道，产生不同γ的形状驱动力。这些过渡核的基态组态存在长椭球形变和扁椭球形变的共存，而在高自旋时出现集体运动和粒子激发之间的竞争。理论预言，随着转动频率增大呈现由软γ趋于三轴形变，发生形状变化。     

^85Zr的高自旋态和磁转动带研究

质量数80区的过渡性核表现了集体性和单粒子性的能级结构。对质子数Z为37～40、中子数N=45的原子核,如81Kr,87Mo核,在中低自旋时显示了单粒子特性,而在高自旋态时表现出较多的集体性。 近些年来,在过渡区在束γ谱学,如83Rb、83Y等核研究中,观察到了一串建立在较高K态的增强的△I=1的M1跃迁。它被认为是一种新的激发模式,叫做磁转动带。我们对85Zr的研究目的,一是将其能级推到更高自旋,另一个是寻找该核的磁转动带。     

^131La形状共存和带终止

A=130核区缺中子变形核对研究高自旋转动带结构特点及平滑带终止特性有着特别的意义。该核区中核的共同特点是:在以100Sn或114Sn为核实的闭壳外,有恰好合适个数的（约10～20个）价核子或价空穴,因而有着非常丰富的转动带结构,如形状共存、带交叉及合适的带终止自旋值（即该带所能达到的最大自旋值）。 131La的高自旋态已经被研究[1,2],最近的实验结果是R.Wadsworth小组用EUROBALL IV在束能量为160MeV时测量核反应100Mo（36S,p4n）的退激γ谱[3]得到。其中,正常形变宇称和旋称为（π,α）=（ ,-1/2）的一条转动带的自旋达到75/2h,这条转动带在I=20h处未测量     

某些镜像核中同位旋相似态的晕结构

使用渐近归一化系数（ANC）方法,由转移反应数据中抽取出镜像核21Ne与21Na以及17O与17F的2S1/2同位旋相似态中最后一个核子的均方根半径,结果列于表1。21Na和17F的2S1/2单质子态的均方根半径（5.2fm和5.0fm）几乎是它们的核心半径的2倍（20Ne为2.88fm,16O为2.71fm）,因而是质子晕态。它们的镜像核21Ne及17O中的同位旋相似态可看作中子皮态,其中,最后一个中子都有1/3左右的概率（D1）超出核相互作用半径,此时,核子对均方根半径的贡献为D2。在一对镜像核中同位旋相似态半径之间的明显差异表明,中子与质子结合能