14兆电子伏中子引起的~(238)U裂变截面的测量

我们以T(d,n)~4He反应为中子源,用半导体探测器测量伴随α粒子的方法确定中子通量。在中子能量为14.10±0.10,14.60±0.20和15.04±0.13兆电子伏处绝对测量了~(238)U的裂变截面。     

中子与~7Li作用生氚截面的评价

本文评价了~7Li(n,n＇t)α反应截面,实验数据收集到1986年底,包括有关微观和宏观研究。主要取自国际原子能机构(IAEA)的EXFOR实验数据,补充查找了最新的文献资料,并结合我国的实验测量结果给出了评价和推荐。     

中子与~7Li作用生氚截面的评价

本文评价了~7Li(n,n't)α反应截面,实验数据收集到1986年底,包括有关微观和宏观研究。主要取自国际原子能机构(IAEA)的EXFOR实验数据,补充查找了最新的文献资料,并结合我国的实验测量结果给出了评价和推荐。     

14.6兆电子伏中子引起~(241)Am裂变截面的测量

一、引言~(241)Am的裂变截面,是研究核裂变机制和用反应堆生产超钚元素所需要的数据之一。14兆电子伏能量点的数据为数不多,而且分岐较大。大多数超钚元素都有很强的α放射性,会对裂变数的测量产生严重的干扰。为克服α脉冲的堆垒,通常尽量采用时间响应较快     

氧的14兆电子伏中子活化分析

本文介绍了氧的14兆电子伏中子活化分析方法。在中子产额为5×10~3中子/秒的条件下,氧的探测极限为几百ppm(误差为±50%)。文中还对影响氧的分析灵敏度的诸因素进行了简略的讨论。     

14兆电子伏中子通量分布的测量

在14兆电子伏中子活化分析工作中,测定中子发生器氚靶附近的中子通量分布,对于选择样品和标准的照射位置,确定样品大小以及结果的精确度都是很必要的。不少作者曾从理论上和实验上指出,氘束打在氚靶上得到的中子不能认为是各向同性的,即不能当作点源。德比克(J.Op.DeBeek)假设发生器中子源为圆盘源,对中子通量分布进行了理论计算,并与实验测定值作了比较,得到了满意的结果。实际上,中子通量分布是比较复杂的,它不但与中子源本身有关,而且与靶附近的环境有关。为此,我们根据活化分析的要求,对照射样品所占的空间通量分布做了实验测量。     

14兆电子伏中子活化分析测定钢中的硅

利用14兆电子伏中子照射硅样品,产生~(23)Si(n,p)~(28)Al反应,通过测量~(28)Al的1.78兆电子伏γ射线,测定钢中的硅。由于基体铁的~(56)Fe(n,p)~(56)Mn干扰反应产生1.81兆电子伏γ射线与~(28)Al的γ射线重叠在一起。必须对结果加以修正。本文介绍了两种修正方法。在中子通量为3×10~7中子/厘米~2·秒的条件下,硅含量为0.4—0.09%时,分析精密度为±5—±9%,极限灵敏度为0.2—0.7毫克。活化分析的结果与化学分析的值符合得很好。     

2.52兆电子伏中子的弹性散射角分布的测量

本文报导我们用2.52兆电子伏中子对铜进行的弹性散射角分布实验。2.52兆电子伏的单能中子是用高压倍加器通过D(d,n)He~3反应产生的,用原子核乳胶做为探测器,测量了30°—165°范围内铜和铁的弹性散射微分截面。铜的结果和已进行的类似工作相符。     

氧的14兆电子伏中子活化分析的内监督比较法

研究了用NaCl加入被分析的样品中,以钠作样品中中子通量的内监督,用含钠的乙二胺四乙酸二钠作标准来分析样品中氧含量的方法。这个方法能消除样品的中子自屏蔽效应和样品处中子通量不稳定给分析结果带来的误差。分析结果的重复性误差由外监督法的6—7%减少到3—4%。     

快中子在~7Li、~6Li核上小角弹性散射截面

利用伴随粒子飞行时间方法,测量了入射角在5°以下、快中子在~7Li、~6Li核上弹性散射截面。用蒙特卡洛方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正。实验结果与理论     

快中子在国~7Li、~6Li核上小角弹性散射截面

利用伴随粒子飞行时间方法,测量了入射角在5°以下、快中子在~7Li、~6Li核上弹性散射截面。用蒙特卡洛方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正。实验结果与理论计算作了比较,截面数据为核工程设计提供了急需的核参数。     

闪烁谱仪测量~6Li,~7Li(d,n)中子能谱方法

本文扼要介绍了应用芪晶体反冲质子积分法测量快中子能谱的原理、方法和实验技术。还给出了当氘核能量为3.7和5.03兆电子伏时,~6Li,~7Li(d,n)反应的中子能谱测量方法、数据处理以及误差分析。     

0.11,0.19 MeV氘核引起的~7Li(d,n)中子能谱

用芪晶体反冲质子积分谱法,测量了0.11、0.19MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应的中?能谱。定出了通过~8Be、~5He基态和第一激发态各道的分支比。结果表明,~5He道是主要的。     

用固体径迹探测器测量~6Li/~7Li比

慢中子与锂引起的~6Li(n,t)~4He和~6Li(n,a)T两种反应产生的α粒子,被聚碳酸酯所记录,通过相对测定锂中~6Li的含量,可得到样品中的~6Li/~7Li比。对测显方法进行了验证,结果与化学法符合较好。     

~(14)N(~7Li,~6He)~(15)O和~(14)N(~7Li,~6Li)~(15)N反应的测量

正H是宇宙中丰度最高的元素,H燃烧反应是恒星重要的能量来源。H燃烧有p-p链和CNO循环两种方式。而~(14)N(p,γ)~(15)O是CNO1循环中最慢的核过程,它控制着整个CNO循环的进程,从而影响对球状星团年龄的判断。球状星团年龄与由哈勃常数确定的宇宙年龄之间的矛盾尚待解决。     

2.06MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应中子能谱

用茋晶体闪烁谱仪和石蜡球壳慢化谱仪测量2.06 MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应中子能谱,并得到各反应道的分支比。     

~6Li玻璃闪烁体中子脉冲的等效电子能量

ST-602型铈(Ce)激话的~6Li玻璃闪烁体是探测慢中子、特别是热中子的高效率探测器。3mm厚的这种闪烁体对热中子的探测效率可达90％以上,但它对γ射线的探测效率也较高,这对于中子探测来说是极为不利的。因为中子束经常伴随γ射线。为了合理使用~6Li玻璃闪烁体探测中子并有效地甄别掉γ射线,为了正确地选择γ射线的能量,以便使~6Li玻璃探测器能同时用作γ射线和中子的探测元件,因此研究中子、电子(或     

_Λ~7Li超核的γ谱学

_Λ~7Li超核的γ谱学@周书华     

用~6Li半导体谱仪测量临界装置中子能谱

本文介绍~6Li夹心半导体中子谱仪的组成、原理及其实验技术。在2.5MeV静电加速器及400keV倍加器上用单能中子验证了谱仪的能量线性。讨论了分辩函数半宽度随中子能量变化的规律。用这种谱仪测量了浓缩铀裸球临界装置中心快中子谱,复盖能区40keV—10MeV;解谱程序移植了SAND-Ⅱ方法展开箔片积分数据。     

铀和钍的14兆电子伏缓发中子活化分析的最佳时间常数

本文介绍了使用14兆电子伏中子发生器对铀和钍进行缓发中子循环活化分析在理论上的详细处理。为了在最大的探测器响应的条件下获得最佳的循环周期,研究了探测器响应随样品传递时间和总的实验时间的变化,研究了循环的最优化,以便获得探测器响应最大值的95％和90％。此外,在最佳循环时间选择的条件下,还讨论了消除由~(17)O(n,p)~(17)N反应所产生的缓发中子。最后,算出了铀和钍的探测限。实验结果将另文报道。