平均梯度法

在地质情况较为复杂的地区, 地下介质真速度并非按V（z）=V₀（1+βz）的假设线性变化, 而是一条呈非线性变化的高次幂曲线。所以, 仍用常规作图方法绘制剖面, 对深部陡倾产状地震波组的勾绘易产生畸变。同样, 用恒定的V₀、β参数拟合出的平均速度, 也往往与实测平均速度曲线出入较大。采用变V₀平均梯度法能够弥补这一缺陷, 比较客观地反映地下介质的实际情况。本文论述了变V₀平均梯度法的基本原理, 找到了从平均速度曲线或均方根速度曲线上求取V₀（t₀）、β（t₀）和α（t₀）的近似解法, 给出了程序框图及具体计算过程, 最后以实例分析了该方法的应用效果。     

求取v_0、β值的一种简易方法

EL地区是一个新的石油勘探区。在地震资料整理时,我们采用一种由均方根速度v。求取v_0、β值的简易拟合法(以下简称为拟合法),进而确定平均速度,用以时深转换和空间校正。用此法确定的数值已为地震测井资料所证实,这说明用拟合法所确定的数值是比较准确的(见下表)。 t_0(秒)拟合法(米)地震测井(米)t_0(秒)拟合法(米)地震测井(米)     

非线性V(z)函数的计算及在塔里木盆地的应用

在古生界、中生界和新生界地层发育比较齐全的塔里木盆地内,地震波传播的真速度 V(z)函数多呈非线性的形式,即在 V(z)=V_0(1 βz)~(1/N)中,N≠1。据此,本文讨论了以下问题:(1)判别速度传播规律的方法;(2)求取参数 V_0、β的方法;(3)变速曲射线空校法与变速直射线空校法;(4)利用叠偏剖面成图的方法及有关量板的计算方法。文中各点均以塔里木盆地为实例验证有关方法的效果。     

关于地震介质的讨论和空校量板的制作

为了克服目前采用的均匀介质或连续介质的假设中所存在的问题,本文提出了一种更近似的介质模型及空校量板的制作方法。对于层状介质模型,可以根据已知的平均速度曲线,用水平层状介质来模拟,其层数可由实际情况和精度要求来定。对于连续介质,不只限于符合v（z）=v₀（1+βz）的情况,可以根据介质的真速度选择最为接近的表达式。v（z）=v₀（1+βz）^1/n更具有普遍意义,文中以 n=2为例进行了计算,并介绍了空校量板的制作方法。     

用叠前偏移及消除多次反射实现地震反演

引言反射波的特性由地下界面的两个性质所确定:1)传播性质:由平均速度和平均吸收等介质的“宏观”声学参数所确定;2)反射性质:由局部变化的速度和密度等介质的“微观”声学参数所确定。欲得到不失真的反射系数,传播的影响必须从反射数据中消除。为反演传播影响要有对地下界面宏观特征的详细说明:·主要的速度和密度边界;·每一主要层内的平均速度及(纵向和横方的)速度梯度;·每一主要层内的平均密度及(纵向和横向的)密度梯度;·每一主要层内的有效吸收参数。     

基于CFP技术用于速度分析的约束参数反演法

本文提出了一种基于共聚焦点(CFP)方法的速度分析方法。该方法的两个重要方面是采用CFP域和使用一种新的参数化方法——垂直速度梯度来描述地层内速度横向变化。确定层速度只需要两个参数:平均速度(υ_0)和垂直速度梯度(β)。 运用υ_0和β参数化层速度假设地层岩性是不变的,同时上覆岩层和流体压力随深度呈线性增加。这种参数化方法适合于岩性整体变化的地区(碎屑——碳酸盐——盐)和静水压力平衡的岩石。要求在这些地区能采用层状模型。本文给出的盐丘资料实例就属于这类区域,所以,采用所定义参数化方法的层状模型产生了非常好的地下速度模型。 该方法的基础是聚焦算子和对应的聚焦点响应之间的等传播时间原理。速度估算问题被表述为某种约束参数反演过程。在作了线性假设后应用了微扰法;但速度反演是一个非线性问题,因此用Newton法对模型参数更新进行迭代计算。用由顶向下方法逐层建立了速度模型,这就使问题成为拟线性的。     

V_0、k值的求法探讨

设地层的真速度随深度呈线性规律变化:V(Z)=V_0(1 k)Z,那未无论采用曲射线法作图,或计算均方速度V_σ以求动校正量,均需要事先求出V_0和k值。不但一个工区应有一个统一的平均V_0、k值,以便于剖面图的闭合和构造图的连接;而且一个局部构造在提供钻探井位时也需要有它特定的V_0、k值来进行速度的水平变化校正。一般地讲,每进行一口地震测井或声速测井,都需计算出该井的V_0、k值以便于相互比较和实际运用。因此,V_0和k值的计算是一项日常而重要的工作。目前介绍的V_0、k值求法一般都是先从垂直时距曲线(Z～t)利用公式V(Z)=Z/t     

谈谈 V_0与β

傅连义:谈谈 v_0与β,《石油地球物理勘探》,21(2)1986:215～217在速度随深度分段呈线性变化的情况下,用分段拟合法所求得的 v_0值是错误的。这种做法不仅会使射线轨迹和波前面发生变化,而且还会产生“t—z 曲线脱节现象”。本文用具体数据测算的结果证明了这种“脱节现象”的存在,并同时提出一种消除“脱节现象”的平移坐标法。文中还指出,负β值是客观存在的。忽略负β,会给工作带来失误。     

基于CFP技术用于速度分析的约束参数反演法

本文提出了一种基于共聚焦点（CFP）方法的速度分析方法。该方法的两个重要方面是采用CFP域和使用一种新的参数化方法－－垂直速率梯度来描述地层内速度横向变化。确定层速度只需要两个参数：平均速度（v0）和垂直速度梯度（β）。运用v0和β参数化层速度假设地层岩性是不变的，同时上覆岩层和流体压力随深度呈线性增加。这种参数化方法适合于岩性整体变化的地区（碎屑－－碳酸盐－－盐）和静水压力平衡的岩石。要求在这些地区能采用层状模型。本文给出的盐丘资料实例就属于这类区域，所以，采用所定义参化方法的层状模型产生了非常好的地下速度模型。该方法的基础是聚集算子和对应的聚焦点响应之间的等时间原理。速度估算问题被表述为某种约束参数反演过程。在作了线性假设后应用了微扰法；但速度的介一个非线性问题，因此用Newton法对模型参数更新进行迭代计算。用由顶向下方法逐层建立了速度模型，这就使问题成为拟线性的。     

曲射线t_0法绘制剖面图的小改革

在连续介质中,曲射线法勾绘深度剖面图是比直射线法优越的方法,它能真实地反映反射界面的产状,特别是在地层倾角大的断褶带地区更显示出它的优点。但是,曲射线法,除了量板的计算和制作较复杂以外,勾绘深度剖面的过程也比直射线法麻烦。一般来讲,需要用卡规从量板上截取与某一t_0值相对应的z_0,从地表或从校正基准面起确定z点;然后用另一只园规截取相对应的R_0,以z为园心划弧形……(图1)。在剖面较长,反射层次很多的情况下,这一往返进行的过程显得很烦琐。     

的方法

连续介质的起始速度V₀由浅层到深层都为固定一个常数的作法,是不符合实际情况的。但它最大的优点之一是比其它介质的假设(均匀介质除外)简便得多。然而,引入平均梯度法以后,虽然其速度梯度随深度不断变化,但V₀还是定值,以致在射线的出射角稍大的情况下,就会出现等时线与射线不正交的现象。那么,怎样去劣留良呢?本文提出一种分段拟合的设想。     

一种全新的大地电磁反演法——垂直时距曲线法

解释大地电磁测深曲线的垂直时距曲线法,是以和地电磁场在介质中传播的平均速度与层速度之间的关系为基础的,是拟地震解释法的一种全新的大地电磁解释方法。在求得电磁波后地面到各微层底界面的平均速度之后,以深度为纵坐标,传播时间为横坐标画垂直时距曲线。解释人员对垂直时距曲线进行解释,可求得各电性层的厚度(埋深)和电阻率。文中还给出了各种类型的理论曲线及实际资料的例子,理论和实际资料的反演证明,垂直时距曲线法是一种反演大地电磁资料的行之有效的方法。     

具线性速度的横向各向同性介质中的倾角时差误差

Levin(1990)模拟了均匀横向各向同性介质之下倾斜平反射层产生的反射波在 CMP 道集内的时差。对于某些介质,如果各向异性的对称轴是垂向的,则据基于各向同性介质的倾角余弦校正的预测,就可求出叠加速度中的偏差。文中,我们再次用具垂向对称轴的横向各向同性模型做了类似的试验,但是介质的速度是随深度而呈线性变化的。与 Levin 所论相同的四种各向异性介质的研究结果表明,对于研究的所有速度梯度,倾角校正后的叠加速度与反射层倾角的关系特性,与相应的均匀介质的情况稍有不同。正如各向同性介质一样,非均匀横向各向同性介质中的旅行时,可用垂向速度等于非均匀介质垂向 rms 速度的均匀模型进行正确模拟。实际上,倾角时差校正(DMO)是建立在介质是均匀的或其速度是随深度变化的基础上的,但这两种情况都假设为各向同性。本文所研究的横向各向同性介质中,只有一种页岩-灰岩介质用基于各向同性的 v(z)DMO 不能在 CMP 内给出恰当的校正量。而对于这种页岩-灰岩介质,用常速 DMO 都偶尔可提供出优于 v(z)DMO 所提供的时差校正值。     

变速构造图的制作方法

地震波的传播速度可表示为地层中各点坐标的函数,即 V=f(x,y,z)。影响速度的因素是很多的,如岩性、埋深、时代、构造发展史……,因此,速度的横向变化是不可忽视的。显然,用一个统一的速度去解决地质问题已经不能适应勘探发展的要求。变速处理地震剖面已经实现,但在解释上变速成图还是一个难题,其主要困难是如何进行空间归位。无论是用水平叠加剖面成图,还是用叠偏剖面成图,速度的横向变化都是一个难以解决的问题,即使分区成图,内插也相当复杂。因此,必须寻找解决问题的方法。本文就是从 t_0时间上入手,使问题大大简化,即把速度的变化转化为 t_0值的变化,从而实现了变速成图。     

任意速度模型参数(n、v_0、β)的计算

地层连续介质速度公式从vz＝v0（0＋βz）1／n中n和v0、β是分析地层速度的基本参数。目前局限于n＝1或n为正整数的计算方法较多，在一定程度上影响了时深转换精度。本文将利用多种方法得到的地层平均速度转换成真速度，对β值扫描进行最小平方拟合，同时求出最佳的任意速度模型多数，提高了拟合精度。     

计算视电阻率梯度异常的旁井参照法

本文在文献３的基础上，提出了一种计算视电阻率梯度异常的旁井参照法，该方法是三极梯度法的重要组成部分，它不仅弥补了本井参照法不能对油气藏作垂向预测的缺陷，而且只有采用旁井参照法才有可能计算时间校正系数，消除因地下介质电阻率随时间的变化对三极梯度法观测值的干扰，进而对油气藏进行开发监测。     

时距曲线的概要特性

随着排列长度的增加,根据地震资料确定的均方根速度将不同于由狄克斯关系式所给出的。我们曾研究了水平界面或层速度为深度的连续函数的地层的时距曲线的性质,以及根据它们的求得的速度。我们的结论如下:(1)对于一已知的反射波,t~2—x~2时距曲线的斜率在任一距离x上都等于(V_(rms)~(-2)),这里V_(rms)是沿着一适当的射线路程算得的均方根速度。V_(rms)是由狄克斯关系式给出的速度。随着x的增加,V_(rms)(x)接近于一极限值它等于被射线穿过的地下剖面的层速度中的极大值。(2)t~2—x~2曲线表明V_(rms)是x的单调增量函数。结论(1)和(2)允许我们给出时差速度的界限。(3)如果层速度假设成     

一阶导数法判断压力导数曲线上"凹陷"的类型

对压力导数曲线上“凹陷”类型的判断，关系到相应试井解释模型的选择，所以十分重要。首先介绍了双孔介质试井解释的物理模型和数学模型，给出了分别考虑表皮系数、井筒储存和变井筒储存条件下的压力计算方法，然后对双孔介质定井筒储存和变井筒储存情况下的压力及压力导数曲线特征进行了分析，提出了一种对双孔介质窜流在压力导数曲线上引起的“凹陷”和由于变井储而在压力导数曲线上引起的“凹陷”进行有效区别的方法——一阶导数法，并说明了其原理。该方法在塔河油田的现场应用结果表明，一阶导数法简单易用，特征明显，可以对两种不同情况引起的“凹陷”进行较为明确的判断。     

垂向非均匀横向各向同性介质中的地震数据处理

横向各向同性介质中的速度随着深度的改变而发生变化。因此对该种介质做数据处理时,第一步也是最重要的步骤是参数估计。倾斜反射层的多层正常时差方程式提供了把Alkhalifah和Tsvankin的横向各向同性速度分析法推广到垂向非均匀介质的基础,该正常时差方程式是以NMO层速度的均方根平均值为基础的。这些NMO层速度对应于单个射线参数,即倾斜同相轴的射线参数。因此,正常时差层速度(包括水平同相轴的正常时差速度V_(nmo)(0))可通过Dix型的微分法从叠加速度求得。另一方面,与时间有关的处理所依赖的Thomsen参数的关键组合η,可通过在每层中使用均质反演,从正常时差层速度中提取。 在垂向非均匀介质中,时间偏移和倾角时差一样,依赖于两个随深度变化而变化的参数V_(nmo)(0)和η,所以通过P波时差速度的倾角依赖关系估计出的V_(nmo)(0)和η,可用于横向各向同性介质。 对非洲海上地震资料的各向异性处理表明,在处理中考虑各向异性,特别是在倾斜同相轴的聚焦和成像中考虑各向异性是非常重要的。     

连续介质变起始速度V_0的方法

连续介质的起始速度V_o由浅层到深层都为固定一个常数的作法,是不符合实际情况的。但它最大的优点之一是比其它介质的假设(均匀介质除外)简便得多。然而,引入平均梯度法以后,虽然其速度梯度随深度不断变化,但V_o还是定值,以致在射线的出射角稍大的情况下,就会出现等时线与射线不正交的现象。那么,怎样去劣留良呢?本文提出一种分段拟合的设想。