直流固态继电器输入端电磁脉冲损伤函数

介绍了用枢轴量法计算正态分布总体累积分布函数置信区间的原理和方法,并利用该方法求取了直流磁耦合固态继电器输入端的电磁脉冲损伤函数,为开展相关电子系统易损性分析打下基础.     

固态继电器电磁脉冲损伤阈值试验不确定度评定

国军标GJB538-88<半导体器件电磁脉冲损伤阈值试验方法>中没有不确定度评定的说明,根据该标准进行了固态继电器电磁脉冲损伤阈值试验,给出了试验测量不确定度评定的方法和步骤,并详细讨论了破坏性试验不确定度评定的特殊性.结果可供半导体器件电磁脉冲损伤阈值试验参考.     

固态继电器EMP生存概率Bayes分析

用Bayes方法对固态继电器二项分布电磁脉冲效应数据进行了分析,给出了在无先验信息分布为beta(0.5,0.5)时固态继电器生存概率的推断结果,为进行相关电子系统的易损性分析打下基础.     

电磁脉冲传感器γ射线干扰阈值实验研究

基于光纤传输的强电磁脉冲传感器具有良好的抗电磁干扰性能.核爆炸以及核爆炸模拟装置激励的电磁脉冲是γ射线与空气分子作用散射的康普顿电子激励的,γ射线能穿透屏蔽壳体进入传感器内部,作用在集成电路上会产生干扰、闭锁或毁伤等效应,影响传感器的性能指标.介绍了在强光I号加速器上开展强电磁脉冲传感器γ辐照效应实验方法.实验结果表明该传感器的γ剂量率干扰阈值为2×106Gy/s.     

基于Weibull分布的电磁脉冲损伤函数Bayesian分析技术

Weibull分布是电磁脉冲易损性分析常常用到的一种分布.论文采用Weibull分析方法运用Gibbs抽样技术求取了基于Weibull分布的固态继电器电磁脉冲损伤函数.     

具有高激光损伤阈值的光栅分光薄膜

为惯性约束聚变(ICF)实验中利用光栅分光特性间接探测激光功率研究,制备具有高激光损伤阈值的光栅分光ZrO2薄膜.采用水热法制备纳米ZrO2溶胶,在80～100 ℃下,以20 m/min速度涂敷制备出厚1～2 μm、折射率为1.57～1.70、表面粗糙度2.3 nm、激光损伤阈值为25～30 J/cm2(1 ns,1.06 μm)的ZrO2薄膜.采用Ar 激光器双光束干涉曝光技术制备光栅掩膜板,光栅周期为1～2 μm,深度70～100 nm.通过电镀工艺将光栅结构转移至镍板上,经连续模压,最终制备出光栅分光ZrO2薄膜.分析了光栅周期、模压深度及薄膜折射率等因素对光栅一级衍射效率的影响.制备出的光栅分光ZrO2薄膜有望用于高功率激光测量.     

电磁脉冲辐射场试验中的光纤传输测量系统

辐射波电磁脉冲模拟器是进行大型电子系统电磁脉冲效应试验研究的重要设备。针对辐射波电磁脉冲模拟器试验的特点及其对测量系统的要求,介绍了基于光纤传输的电磁脉冲测量系统的构成,测量系统的分类及测量系统的标定方法。并对电磁脉冲测量系统的不确定度评定方法进行了讨论。通过辐射场试验,给出了测量系统的应用实例及对测量结果的分析。     

用高能重离子刻度固体气泡损伤探测器的阈值

用自行研制的5种固体气泡损伤探测器在日本国立辐射科学研究所高能重离子加速器HIMAC上用150MeV/u4He、490MeV/u28Si和500MeV/u56Fe对其进行了阈值刻度,得到它的阈值分别为:82.4（T-15型）、1536±232（T-34型）、1628±4（T-12型）、2335±332（T-24型）和 6 060±2 065（T-14型）MeV·g-1·cm2。它们的阈值在几十至几千MeV·g-1·cm2范围内分立排开,这一范围相当于常温情况下固体气泡损伤探测器通常能达到的最高灵敏度和最低灵敏度范围。由这些阈值可推算用固体气泡损伤探测器分辨重离子的分辨参数和推算各种     

具有高激光损伤阈值的光栅分光薄膜

为惯性约束聚变（ICF）实验中利用光栅分光特性间接探测激光功率研究，制备具有高激光损伤阈值的光栅分光ZrO2薄膜。采用水热法制备纳米ZrO2溶胶，在80－100℃下，以20m/min速度涂敷制备出厚1－2μm、拆射率为1．57－1．70、表面粗糙度2．3nm、激光损伤阈值为25－30J/cm^2(1ns,1.06μm）的ZrO2薄膜。采用Ar^ 激光器双光束干涉曝光技术制备光栅掩膜板，光栅周期为1－2μm，深度70－100nm。通过电镀工艺将光栅结构转移至镍板上，经连续模压，最终制备出光栅分光ZrO2薄膜。分析了光栅周期、模压深度及薄膜折射率等因素对光栅一级衍射效率的影响。制备出的光栅分光ZrO2薄膜有望用于高功率激光测量。     

对某种固体核径迹探测器的改进

通过对传统的固体核径迹探测器进行改进,增加了静电收集系统,从而有效的减少了探测器的测量时间,同时与未加静电收集系统的探测器进行了比对,发现该装置能够在较短的时间内提供较准确的放射性氡浓度,具有一定的应用价值。     

空腔理论在固体剂量计中的应用

在Burlin空腔理论基础上提出了1个经修改后可适用于兆伏级X(γ)能量固体剂量计的新空腔理论。它通过Monte-Carlo方法分别计算固体剂量计空腔内的初级光子粒子注量和散射光子粒子注量及它们相应产生的次级电子粒子注量，并按空腔尺寸所对应的电子射程，把高能和低能光子分开，计算初级光子和散射光子沉积在固体剂量计灵敏体积中的能量，即吸收剂量。为验证该空腔理论，用半导体固体剂量计在6MV医用电子直线加速器上进行了水模体输出因子测量，并模拟相同测量条件用新空腔理论对水模体输出因子进行了理论计算，其测量结果与计算结果在0.5%内符合。     

合肥光源高功率固态放大器的研制

研制了一台高频高功率全固态放大器（SSA）,用于合肥光源800 MeV电子储存环高频系统的带束流运行。固态放大器的功率合成系统可按8×6或8×8方式进行组合,各有48个和64个功放模块参与功率合成。测量了功率分配器和合成器各端口的S参数及功放模块的增益特性,功放模块输出650 W时的增益为24 dB,分配器和合成器公共端的驻波比均优于1.07。进行了高功率测试,两种组合的输出功率分别达到33 kW和45 kW,合成效率约为95%。固态放大器目前运行于48路合成方式,输出功率为20 kW时,储存环束流流强达到460 mA,束流功率为7.5 kW。     

The Pulse Shape and the Timing Problem in Solid State Detectors - A Review Paper

In this paper a survey is presented of the theoretical and experimental data obtained in the last eight years about both the shape of the pulses supplied by semiconductor detectors and the techniques for obtaining from these pulses a fast timing information. Moreover the problem is considered of extracting from the shape of the pulse some information on the type or the impact angle of the detected radiation.     

Quantitative Analysis of Boron with Solid State Track Detector

In a study aimed at the application of solid state track detectors to the quantitative analysis of boron, track detector plates of cellulose nitrate were set in polypropylene test tubes, filled with various concentrations of boron-agar solution, and irradiated with thermal neutrons. After irradiation, the cellulose track detectors were separated from the solution, and etched with suitable chemical reagents. The number of etch-pits observed on the plate surface was counted by means of an optical microscope. The experiments proved that the number of etch-pits per unit area P (cm^?2) is proportional to the product of the ¹⁰B-concentration τ (atom·cm^?3) and the thermal neutron fluence φ (cm^?2): P=bτφ, where b is the ¹⁰B-detection efficiency. If p is the number of ¹⁰B(n, a)⁷Li reactions per cubic centimeter, P=pρ, where p is the etch-pit formation efficiency. The maximum values of b and p obtained in these experiments were 1.3 × 10^?24 cm³, and 3.3 × 10^?4 cm, respectively. The mean effective range of α and ⁷Li particles in the solution was found to equal 2p.     

Proton Cyclotron Instability Threshold Condition of Suprathermal Protons by Kappa Distribution

Observation has clearly shown that natural space plasmas generally possess a pronounced non-Maxwellian high-energy tail distribution that can be well modeled by a kappa distribution. In this study we investigate the proton cyclotron wave instability driven by the temperature anisotropy （T⊥/TH 〉1） of suprathermal protons modeled with a typical kappa distribution in the magnetosheath. It is found that as in the case for a regular bi-Maxwellian, the supratherreal proton temperature anisotropy is subject to the threshold condition of this proton cyclotron instability and the instability threshold condition satisfies a general form T⊥/T｜｜ - 1 = S/β｜｜^α, with a very narrow range of the fitting parameters： 0.40 ≤ α ≤ 0.45, and a relatively sensitive variation 0.27 ≤ S ≤ 0.65, over 0.01 ≤β｜｜ 〈 10. Furthermore, the difference in threshold conditions between the kappa distribution and the bi-Maxwellian distribution is found to be small for a relatively strong growth but becomes relatively obvious for a weak wave growth. The results may provide a deeper insight into the physics of this instability threshold for the proton cyclotron waves.