位移叠加态及其特性

位移叠加态是由位移算符作用于光子数叠加态而产生。本文讨论了这种位移叠加态的量子统计性质及其与位移算符的关系。计算表明位移算符虽然不改变光子数叠加态中场正交分量的压缩特性，但却改变了其振幅平方的压缩特性。本文中描写了这种位移叠加态的振幅平方压缩及其压缩区域。     

单模算符叠加激发三模压缩真空态的量子特性

利用算符作用在参考态上构建新的量子态的方法 ,将单模算符叠加作用在三模压 缩真空态上,构建了单模算符叠加激发三模压缩真空态。利用有序算符积分技术导出了三模 压缩变换关系式和态的归一化系数。采用数值计算方法,研究了该量子态的压缩效应、反聚 束效应和双模间纠缠等特性,讨论了算符叠加系数和压缩参数对这些量子特性的影响。研究 结果表明:1) 压缩效应和纠缠量与压缩参数之间,反聚束效应与叠加系数t 之间均存在非线 性关系; 2) 随叠加系数的增大,压缩效应和双模间纠缠均增强; 3) 随压缩参数增大, 反聚束效应增强。     

一类q-变形叠加态光场的压缩特性

构造了一种曲ｑ－变形相干态与ｑ－变形真空态叠加而成的态,研究了它的压缩性质（二阶压缩和高阶压缩）,借助数值计算方法讨论了叠加系数、变形参数对叠加态压缩特性的影响。     

四态叠加多模叠加态光场的等幂N次方X压缩

利用多模压缩态理论，研究了新构造的第I种偶数模四态叠加多模叠加态光场│Ψoe^(4),│＞2e的等幂次N次方X(差)压缩特性。结果表明，当场模数q与压缩幂次N的乘积qN为偶数且任一模光子数nj小于压缩幂次N时，态│Ψoe^(4)，│＞2q的2个正交相位分量可同时呈现程度相同的等幂次N次方X压缩效应；当qN为奇数且mj＜N，则在其它必要条件下，态│Ψoe^(4)，│＞2q的2个正交相位分量可分别呈现等幂次N次方X压缩效应。     

一类叠加态光场的压缩和压缩增强

本文研究了由偶，奇相干态分别与真空态构成的叠加态光场的压缩效应。结果表明，在适当条件下，偶，奇相干态与真空态的叠加态场皆可存在二阶压缩和振幅Ｎ次方压缩，偶相干态与真空态的叠加还可使偶相干态原有的二阶压缩效应得到增强。     

二项式叠加态与激发相干叠加态的产生

考虑原子与腔场在大失谐悟上的相互作用，本文研究了如何利用态选择测量技术来产生二项式叠加态和激发相干叠加态，这两种量子加态在一定极限或参数选择下都可变成客观可区分量子叠加态。     

在阻尼作用下叠加相干态压缩特性的时间演化

本文讨论了由一对相干态｜α＞和｜－α＞而产生的叠加相干态（薛定谔猫态）在具有阻尼的情况下压缩特性随时间的演化,特别讨论了场的高阶压缩性质受阻尼的影响．在场模形成的初始阶段,高阶压缩性质是不稳定的,高阶压缩参量将随时间出现振荡,场态将出现几次压缩和非压缩的交替变化．随时间的推移,场的压缩状态终将趋于稳定,压缩参量的绝对值减小并趋于零．阻尼的增加将加快这一演化过程,并且阻尼将削弱压缩．     

光场叠加态与高阶最小测不准乘积

本文提出了一类新的光场叠加态，对其高阶压缩性质的研究表明，光场两正交分量可同时具有等深度压缩，且阶数越高，压缩越深，最佳压缩点十分接近高阶最小测不准极限。因此，在适当参数取值下该光场态是近似很好的高阶最小测不准态。     

两类压缩态光场的特性比较

本文指出光场压缩态|α,z〉A=S(z)D(α)|0〉和|α,z〉B=D(α)S(z)|0〉不完全等价,它们实质上是本文命名的压缩子(Squeezon)湮灭算符b=SaS~+的两个本征态,具有完全相同的压缩特性,但本征值不同,光子统计分布和光子统计特性有显著差异,所含的能量状况亦很不相同。     

一种新的非线性叠加相干态及其量子统计特性

构造了一种新的非线性叠加相干态,利用数值计算的方法研究了它们的压缩特性和反聚束特性.结果表明它们的量子统计特性与叠加参数有关.     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态｜{zj^（a)*})q和多模虚共轭相干态｜{izj^（b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态｜{Ψ)q．利用多模压缩态理论，研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应，结果表明：压缩次数N为偶数。即N=2p（p=1，2，3……．)，并且各个模的初始相位φj、态｜{zj^（a)*})q和态｜{izj^（)*})q的初始相位差θpq^（R）-θnq^(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj^(a)Rj^(b)的和∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]组成的混合相位θpq^（R）-θnq^(I)-∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]分别满足一定的条件时，不论p为奇数还是偶数。态｜{Ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应，p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度．这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的．     

仲玻色子相干态的叠加态的量子统计性质

研究了仲玻色子相干态的叠加态的振幅m次方压缩和高阶反聚束效应等量子统计性质，发现仲玻色子相干态的叠加态仅存在振幅奇数次方压缩效应，并给出了振幅m次方压缩和高阶反聚束效应与叠加系数之间的关系。奇偶相干态、相干态的叠加态和仲玻色子奇偶相干态的有关结果均作为特例包含在结论中。     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和|{z:b)*}>q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ>q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|ψ>q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应.     

两类多模叠加态的振幅不等幂次压缩特性研究

利用多模压缩态理论，研究了文献[1]构造的两类多模叠加态的广义非线性振幅不等幂次压缩特性。结果找到了这两类态存在振幅不等幂次压缩效应的条件、发现两类态之间呈现“相似压缩”和“简并压缩”现象，表明它们是典型的多模非经典光场，文献[1]是本文在一定条件下的特例。     

四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次Y压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态这4个宏观上完全可分辨的量子态线性叠加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场。利用多模压缩态理论,研究了它的广义非线性不等幂奇数次Y压缩特性。结果发现：在一定的条件下,它可呈现出任意次的广义非线性不等幂奇数次Y压缩效应,其压缩程度、压缩深度和压缩幅度与压缩次数、腔模总数、态间叠加几率、光场经典强度和经典振幅以及各模经典初始相位的空间分布函数等强烈地非线性相关;特别是,光场经典强度和各模经典初始相位的空间分布函数对态的不等幂奇数次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等会产生直接影响。     

热叠加数态光场的量子统计性质

本文讨论了热叠加数态场的量子统计性质，发现初始热态场输入使纯叠加数态光场的非经典效应减弱。     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

一类q—变形叠加态光场的振幅平方压缩

构造了一种由q变形相干态与q变形真空态叠加而成的态,研究了它的振幅平方压缩性质,借助数值计算方法讨论了叠加系数、变殂参数对振幅平方压缩特性的影响。     

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j~((a)*)}〉_q和|{z_j~((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。