偶奇相干态的么正变换及其高阶压缩特性

通过对偶奇相干态实施么正变换，导出了变换后新量子相干态的２Ｎ阶压缩表达式。结果表明，变换后的相干态能够存在任意高阶压缩。     

复频率谐振子的偶奇相干态及其量子涨落计算

本文将复频谐振子量子化,提出了复频率谐振子的偶奇相干态概念;计算了复频率谐振子偶奇相干态下坐标、动量和能量的量子涨落;并对结果进行了讨论。结果表明,通常谐振子的上述结果对应于复频率谐振子的一种特殊情况。     

奇、偶相干热态中的光场统计性质

本文讨论了热混饨光场态参与时对奇、偶相干态的光场统计性质影响。结果表明，热光场态的存在使偶相干态的压缩效应和奇相干态中的反聚束效应减弱。     

Kerr偶奇相干态中测量相位算符的压缩

利用S.M.Barnett和D.T.Pegg提出的测量相位算符,讨论了Kerr偶奇相干态中相位的二阶和高阶压缩性质。结果表明,在Kerr偶奇相干态中,测量相位算符comMφ不仅存在周期性的k阶cs类压缩,而且当k/2为偶数时cosMφ还存在k阶cN类压缩。压缩程度与|a|^2有关,对于较小的|a|^2,在Kerr偶奇相干态中cosMφ的压缩情况相似,但当|a|^2较小时,在Kerr奇相干态中cosMφ的压缩要找,甚至不出现压缩效应。     

领头项奇偶相干态

奇相干态只呈现反群聚而绝无压缩，偶相干态正好与之相反，只有压缩而无反群聚性。为了从内部窥视下一奇偶相干态的这种独特的非经典性是怎样产生的，我们引入一类新的量子光场态－领头项奇偶相干态。通过对这些量子态的研究，清楚地揭示出随着领头项奇偶相干态中项数的增多，它们的性质是怎样趋于奇偶相干态的。     

压缩奇偶相干态的熵压缩特性

用数值方法讨论了相干态强度、相位角和压缩参数对压缩奇偶相干态位置熵和动量熵压缩特性的影响。结果表明，压缩奇偶相干态的位置熵和动量熵均可呈现压缩性，压缩偶相干态的最大熵压缩度比压缩奇相干态的要大。熵压缩度与相干态强度、相位角和压缩参数均有关系，但压缩因子对场熵压缩的影响最大。当其它条件一定时，压缩偶相干态在压缩参数|β|=O．95时，位置熵(或动量熵)的压缩度最大，但压缩奇相干态无此特点。     

有限维谐振子奇相干态振幅平方压缩特性的数值研究

运用数值计算方法研究了有限维希尔伯特（Ｈｉｌｂｅｒｔ）空间谐振子奇相干态的振产方压缩特性，研究表明，在有限维情景，奇相干态存在振幅平方压缩效应，并展现了与通常无限维奇相干态截然不同的振幅平方压缩特性，而当维数足够大时，与通常奇相干态的结果趋于一致。     

奇偶相干态的新的高阶压缩

根据Zhang等人提出的高阶压缩,研究了奇偶相干态的高阶压缩性质,发现偶相干态可存在奇数阶压缩,而奇相干态不存在任何阶压缩。最后讨论了这种高阶压缩效应的独立性。     

光场叠加态与高阶最小测不准乘积

本文提出了一类新的光场叠加态，对其高阶压缩性质的研究表明，光场两正交分量可同时具有等深度压缩，且阶数越高，压缩越深，最佳压缩点十分接近高阶最小测不准极限。因此，在适当参数取值下该光场态是近似很好的高阶最小测不准态。     

有限维空间非谐振子广义偶奇相干态及其非经典特性

构造了有限维空间非谐振子广义偶奇相干态,并运用数值计算方法研究了其非经典特性。结果表明,相对于无限维情景,随空间维数减小,广义偶奇相干态的压缩反常现象均削弱,广义偶相干态的反聚束反常现象增强;而方义奇相出现反聚束反常现象的区间缩小但反聚束程度加强。     

奇,偶相干热态中的光场统计性质

本文讨论了热混沌光场态参与时对奇、偶相干态的光场统计性质影响。结果表明，热光场态的存在使偶相干态的压缩效应和奇相干态中的反聚束效应减弱。     

正交偶相干叠加态光场的非经典效应

态的叠加原理是量子物理的基本核心问题．锹拉克指出："两个或多个态可以叠加成一个新的态",而各态之间的干涉将导致产生新的效应。激光出现以后,1963年Glauber报出了相干态的概念．在大平均光子数情况下,场强具有稳定的振幅和相位,所以相干态是最接近经典电磁场的态．但是两个相干态叠加后形成一个新的量子态却呈现一系列非经典效应,如光子数的亚泊松分布,正交分量噪声压缩及反聚束效应。例如两个相干态|a>及|-a>可以叠加成奇、偶相干态,它们是场的湮没其符平方的本征态,此态具有振幅平方压缩等量子特性。1994年,R．Lynch提出了…     

4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

q—形变非谐振子广义偶奇相干态及非经典特性

结构了q形变的非谐振子广义偶奇相干态,并运用数值计算方法研究了其非经典特性,结果表明;随q-形变增大,广义偶q－相干态的压缩特性增强而广义奇q－相干态的压缩特性减弱;广义偶q0－相干态的反聚束现象及广义奇q-相干态的聚束现象都减弱。我     

双模纠缠相干光场与Bell态原子相互作用系统的原子偶极压缩效应

运用解Schr(o)dinger方程和数值计算方法,研究了处于Bell态的两个全同二能级纠缠原子与双模纠缠相干光场相互作用系统的原子偶极压缩特性.分析了原子体系的初态、双模纠缠相干光场的纠缠程度、初始光场的平均光子数以及两纠缠原子的相互作用强度对偶极压缩性质的影响.结果表明:若初始时刻原子处在Bell态|β00〉、|β01〉和β11〉时,不会出现偶极压缩效应.而处在Bell态|β10〉时在一定条件下可呈现原子偶极压缩效应,且偶极压缩效应与初始光场的平均光子数和双模纠缠相干光场的纠缠程度有关.     

一类叠加态光场的压缩和压缩增强

本文研究了由偶、奇相干态分别与真空态构成的叠加态光场的压缩效应．结果表明，在适当条件下，偶、奇相干态与真空态的叠加态场皆可存在二阶压缩和振幅Ｎ次方压缩，偶相干态与真空态的叠加还可使偶相干态原有的二阶压缩效应得到增强．