钛酸钡极性相变的简谐子软模图像

用复合空间型方法，在自由边界条件下解出了钛酸钡有限尺寸晶体的简谐振动方程，发现许多简谐子软模．用这些软模花样说明了钛酸钡晶体冷却时发生具有a畴和c畴结构的铁电相变，理论表明铁电相变过程涉及屏蔽电荷的激发及其在界面的缓慢扩散，以最后得出各个电畴内部的均匀自发极化。     

三维晶体位移相变的大振幅晶格动力学模型

本文提出了一种处理金属中位移相变形核机制的理论方法.认为晶体中声子可分为普通声子和大振幅声子两类,其中大振幅声子存在失稳机制可能带来晶格失稳导致相变.相变位移波的传播只限于有限几个特殊方向.切变方向也只有有限个,与波矢相对应.据此,给出了位移波矢及切变方向应满足的方程.     

层状钙钛矿铁电材料的畴结构研究

利用电子显微镜比较研究了SrBi_2Ta_2O_9(SBT),Bi_3TiTaO_9(BTT),Bi_4Ti_3O_12(BTO),Bi_3.25La_0.75Ti_4O_12(BLT),SrBi_4Ti_4O_15-Bi_4Ti_3O_12(SBTi-BT)和SrBi_4Ti_4O_15-Bi_3.25La_0.75Ti_3O_12(SBTi-BLT)各自的畴结构和形态,并讨论了可能的相关机制.研究结果发现:90°畴的形态和密度各不相同,均受材料本征的内应力影响;90°畴界密度较高的材料对应的疲劳性也较好.     

Fe-C-Cr-Si合金的价电子结构与贝氏体相变动力学

利用余瑞璜的“固体与分子经验电子理论”建立了Fe-C-Cr-Si合金贝氏体及母相奥氏体的价电子结构。从价电子结构导致的短程偏聚讨论了过冷奥氏体等温转变时Cr、Si对C-曲线的影响。由于Cr、Si在等温转变时的行为取决于C-Cr、C-Si偏聚力的大小,因此Fe-C-Cr-Si合金相变动力学C-曲线的形成便追溯到合金相的价电子结构。     

Fe／Cu一维准周期磁性金属超晶格的结构

用磁控溅射制备了Ｆｅ／Ｃｕ一维准周期磁性金属超晶格样品，并借助Ｘ射线衍技术进行了结构研究，然后，仿照周期金属超晶格的研究方法，引入准周期调制函数，对实验结果进行理论处理，标定了各衍射主峰和卫星峰的指数，并计算了相应的衍射矢量值，对扰优生长晶面间距的变化进行了计算，计算结果与实验结果相符。     

钙钛矿结构驰豫型铁电体的介电弛豫谱研究

通过分析钙钛矿结构驰豫铁电陶瓷铌镁酸沿的复介电响应,探讨了其在弥散相变温区的驰豫特征及极性微区、铁电微畴的极化机制。数值拟合表明幂指数Arrhenius关系比Vogel-Fulcher关系可更为合理地表征驰豫型铁电体。给出铁电微畴的驰豫响应时间分布函数,计算所得介电驰豫温度谱与实验结果吻合较好。     

Nd/Mn共掺杂BaTiO_3陶瓷的结构相变研究

采用传统的冷压陶瓷技术制备了(Ba1-xNdx)(Ti0.97Mn0.03)O3(x=0.01,0.02,0.04,0.06)陶瓷.利用X射线衍射(XRD)和扫描电子显微镜(SEM)确定晶体结构,研究Nd/Mn掺杂对Ba Ti O3陶瓷结构的影响.结果表明:随Nd掺杂量的增加,(Ba1-xNdx)(Ti0.97Mn0.03)O3陶瓷发生四方-六方混合相→四方相→立方相的结构相变.可见,Nd3+能够有效抑制六方相的形成,对单相钙钛矿结构的稳定存在起重要作用.     

Bi1.7Pb0.3Sr2Ca2Cu3Ox超导体中热相变与纳米尺度结构块的研究

用变温X－射线衍射仪、扫描量热分析仪和热重分析仪对精心制作的Bi1.7Pb0.3Sr2Ca2Cu3Ox超导体品从室温室熔点温度进行了分析，实验发现样品在此温度范围有两个热量和重量反常，分析表明：这两个反常与晶体结构中纳米尺度上两个不同的结构块－－钙钛矿块和盐岩块有关，这对认识高温超导体的结构与性能关系有重要作用。     

新铌酸盐Ba3Nd2Ti2Nb2O15的结构与微波介电特性

采用高温固相反应合成了A5B4O15型五层类钙钛矿结构新铌酸盐Ba3Nd2Ti2Nb2O15. Ba3Nd2Ti2Nb2O15晶体为三方晶系,空间群P3-ml(164),晶胞参数a=5.653 2(1) (A),c=11.611 7 (2) (A),V=321.377 (6)(A)3, Z=1.Ba3Nd2Ti2Nb2O15陶瓷在微波频段具有较高的室温介电常数40.1, 具有较高的Qf值19606GHz,接近于零的谐振频率温度系数 12×10-6K-1,因此,Ba3Nd2Ti2Nb2O15极有可能成为一种新型的介质微波陶瓷材料.     

钙钛矿型铁电体位移型相变的序参量

位移型相变是一种对称破缺的连续相变．对称性的变化反映了晶体内部有序化程度的改变,序参量应该能够很好地说明这种变化,居里原理将两者紧密地联系起来．已知相变前后对称性的变化,由居里原理可求出序参量的对称性．钙钛矿型铁电体发生位移型相变有两种方式．对于阳离子位移的情况,选择自发极化矢量作为序参量;对于氧八面体扭转的情况,选择四偶极张量作为序参量．     

弥散相变型铁电体的介电谱

在不同温度下测量了Ba0.74Sr0.26TiO3陶瓷从10^-2～10^6Hz的介电谱。在超低频下，由于空间电荷激发的贡献，样品的介电常数在较高温度下远超过58℃时的居里峰。此时的Cole-Cole图在复ε平面上成为一段圆弧，圆心在实轴以下。     

草酸络合物沉淀法制备钛酸钡超细粉的研究

根据传统的草酸盐沉淀法合成超细BaTiO3粉末的条件不易控制的问题,提出了一种新的改进草酸盐沉淀法：先使Ti^4 与C2O4^2-形成TiO(C2O4)2^2 络离子,再使其与Ba^2 反应生成草酸氧钛钡前驱体,然后干燥、煅烧得超细BaTiO3粉末。草酸氧钛络合物的形成应控制在pH=2.5-3,前驱体的煅烧温度,以及反应时物料的混合对最终产物的粒度及分布有较大的影响。在反应物Ba/Ti比为1－1．01,煅烧温度800℃,时间为1h,反应物料充分混合的条件下,采用所提出的新工艺可制备出质量较理想的BaTiO3粉末。     

A Novel Process for Synthesis of Ultrafine BaTiO3 Powders

A novel process termed low-temperature combustion-synthesis(LCS)of Ba(ON3)2-TiO2-C6H8O7.H2O system was investigated at the initial temperature of 600℃ and ultrafine BiTiO3 powders with a particle size of 200-350nm were prepared.It was found that the molar ratio of NO3^-/citric acid and the homogeneity of combustion have remarkable effect on the characterstice of the powder,The reaction mechanism of LCS BaTiO3 powders was proposed on the basis of thermodynamic analysis.     

四方相BaTiO_3的晶体结构

在室温(23.7℃)下用X射线四圆衍射仪收集了BaTiO_3单晶的衍射数据1300个,其中独立衍射444个,利用最小二乘法对四方相晶体结构作了进一步研究,结果表明,在四方相中,Ti原子是部分无序的,和先前的结果作了比较,并讨论了和立方相结构的关系。     

反铁畸变中钛酸锶(SrTiO3)晶体学原胞的选取

通过对钛酸锶（SrTiO3)在相变前后结构对称性的分析，提出了与之相应的两种晶体学原胞的选取方法。无论选取D4和D2d哪一种原胞，其对称元素个数均为8，即对称元素个数保持不变，只是所选原胞体积相差一倍。因此，在选取原胞时必须遵从以下两个原则：1）所选晶体学原胞的体积在相变前后要保持不变；2）所选取的晶体学原胞，应最能反映相变前后晶体结构对称性的变化，且其对称元素个数不因所选原胞体积的不同而变化。     

Improved Soft Cancellation Decoding of Polar Codes

极化码的SCAN（Soft Cancellation）算法以更低的复杂度实现了优于BP（Belief Propagation）算法的译码性能,但因为基于SC（Successive Cancellation）算法,使得其不仅在对中短码长极化码译码时纠错性能不理想还具有较大的译码时延。借鉴SCL（Successive Cancellation List）算法的思想,从两方面对SCAN算法进行了改进：一是在SCAN译码过程中加入易错信息比特的分支译码,提升了软信息的准确性;二是在SCAN译码时使用部分迭代译码,降低了计算量和译码时延。以增加少许存储空间复杂度为代价,与原SCAN算法相比,改进的SCAN算法在纠错性能、译码效率和简化计算量等方面都得到了改善。     

陶瓷体和粉末XRD差别

采用日本理学Rint 2200型和丹东皓元DX-2700型两种型号的X射线衍射仪,采集具有立方结构的BL3TC5和四方结构的BaTiO3陶瓷体和粉末XRD谱.研究表明:相对于粉末XRD衍射峰,陶瓷体XRD峰向低角端移动,晶体的单胞体积增加.先进国外仪器的量化结果提供了校正国产仪器变温XRD测试的科学依据.     

(Ba,Eu)TiO_3细晶粒陶瓷制备中的影响因素

采用冷压陶瓷技术,分别在1 400℃和1 300℃制备了具有四方结构的(Ba_(1-x)Eu_x)TiO_3和(Ba_(1-x)Eu_x)Ti_(1-x/8)O_3陶瓷.应用X射线衍射(XRD)、扫描电子显微镜(SEM)和原子力显微镜(AFM)研究Eu含量、Ti空位缺陷和陶瓷化烧结温度的变化对制备(Ba,Eu)TiO_3细晶粒陶瓷的影响因素.结果表明:当x=0.05时,1 300℃制备的(Ba_(1-x)Eu_x)Ti_(1-x/8)O_3陶瓷细化到平均晶粒尺寸小于1μm,1 400℃制备的(Ba_(1-x)Eu_x)TiO_3陶瓷却畸变生长到5μm.而x=0.03时,(Ba_(1-x)Eu_x)TiO_3陶瓷仍能细化到1μm.说明较高的陶瓷化烧结温度并不是晶粒生长的主要原因,Ti空位的存在起到抑制晶粒生长的作用.x≥0.07时,(Ba_(1-x)Eu_x)TiO_3陶瓷为大于5μm的粗晶粒陶瓷,说明Eu含量的继续增加不能抑制晶粒生长.