The Astrophysical ^8Li（n,γ）^9Li Reaction Rate

质质量数A≈130的轻稀土核处在从球形向大形变的过渡区，其价中子和价质子分别占据h11/2高j壳的中上部和底部轨道，产生不同γ的形状驱动力。这些过渡核的基态组态存在长椭球形变和扁椭球形变的共存，而在高自旋时出现集体运动和粒子激发之间的竞争。理论预言，随着转动频率增大呈现由软γ趋于三轴形变，发生形状变化。     

寻找~1H(~6He,~6Li)n反应中的晕效应

本工作在HI-13串列加速器的次级束流线上进行。利用44MeV的7Li束轰击前后窗为1.9mg/cm2、气压为1.6×105Pa的氘气靶,通过2H（7Li,6He）3He反应产生6He。仔细调节次级束流线的D-Q-Q磁分离聚焦系统,得到能量为35.7 MeV、纯度好于90％的6He次级束。次级束中的主要杂质是7Li2 、7Li3 、4He2 和6Li2 。其中,6Li2 杂质虽很少但对次级反应的测量影响很大。为了剔除次级束中的7Li和6Li成分,在次级靶前放置一厚度为45.9mg/cm2的Al吸收片。通过吸收片后的6He束能量为25MeV,经φ3mm准直孔后打到厚度为1.5mg/cm2的（CH2）n靶上。用△E和PSSD测量次级反应的产物。 PSSD与（CH2）n靶的距离为95mm,覆盖的实验室系出射角度的范围为0～14°,可保证对反应产物6Li（最大出射角为12.8°）的全立     

^6Li第二激发态中子—质子晕结构的首次实验证实

利用北京HI－13串列加速器次级束流线产生的能量为4．17AeV的^6He束对电荷交换反应^1H(^6He,^6Li)n的角分布进行了逆运动学的测量。实验结果与微观计算的比较表明：^6Li第二激发态和^6He的基态都具有晕结构。本工作首次实证了K.Arai等1995年提出的^6Li第二激发态具有中子－质子晕结构的理论预言。     

12C（6He，7Li）11B角分布的测量

6He核具有两个中子晕的特殊结构,对它的研究有助于核结构理论的发展。目前已经有大量的实验对其进行了广泛研究,其中,6He与12C的弹散和核反应也有一些实验给予了测量,然而,据作者所知,目前尚无7Li＋11B出射道的数据。     

37 ^9Be（P，α）^6Li核反应截面的间接测量

核反应^9Be（P，α）^6Li在天体能区的裸核反应截面测量对核天体物理中大爆炸核合成及恒星核合成的机制研究具有非常重要的意义。然而，由于低能带电粒子核反应中库仑位垒和电子屏蔽效应的影响，直接测量^9Be（P，α）^6Li在低能区的截面非常困难。为此，本工作使用基于准自由反应机制的特洛伊木马方法对其进行间接研究。     

特洛伊木马方法间接研究^9Be（p，α）^6Li核反应截面的探测器刻度

核反应^9Be（p，α）^6Li在天体能区的裸核反应截面测量对核天体物理中大爆炸核合成及其恒星核合成的机制研究具有非常重要的意义。然而，由于低能带电粒子核反应中库仑位垒和电子屏蔽效应的影响，直接测量。Be（p，α）^6Li在低能区的截面非常困难。     

天体物理感兴趣的^2H（^8Li，^9Li）^1H反应截面测量

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布,由于没有A =5和 8的稳定核,核合成的反应流在该处终止。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型 [1] 中,该稳定核空隙可通过4He(3H,?7Li(n,?8Li(幔琻)11B(n,?12B(e-n)12C...4He(3H,)7Li(n,?8Li(n,?9Li(e-n)9Be(n,?10Be(     

特洛伊木马方法研究^9Be（p，α）^6Li反应截面的运动学粒子鉴别与准自由条件选择

核反应^9Be（p，α）^6Li在天体能区的裸核反应截面测量对核天体物理中大爆炸核合成及其恒星核合成的机制研究具有重要意义。然而，由于低能带电粒子核反应中库仑位垒和电子屏蔽效应的影响，直接测量^9Be（p，α）^6Li在低能区的截面非常困难。为此，本工作使用基于准自由反应机制的特洛伊木马方法川对其进行间接研究。     

28 THM方法间接研究天体能区^Be（p，α）^6Li核反应

为测量^9Be（p，α）^6Li在天体能区的裸核反应截面，使用了基于准自由反应机制的特洛伊木马方法。该方法通过测量一个适当的三体反应截面提取出所要研究的两体反应在极低能区的裸核反应截面和S（E）因子，从而避免了低能核反应中库仑位垒和电子屏蔽造成的困难，而且无需外推。     

Indirect Measurement of Cross Section of ^9Be（p,α）^6Li

The cross section of ^9Be（p,α）^6Li at low energies is important for nuclear astrophysics. But it is difficult for direct measurement because of the Coulomb barrier and electron screening effect. In order to measure the 9Be（p,α）6Li bare nucleus cross section at astrophysical energies, the Trojan Horse Method（THM） can be applied. The main feature of the method is that it allows to extract the energy dependence for the bare astrophysical S（E） factor at very low energies without any extrapolation, by measuring the cross section of an appropriate three body process.     

2H（d，γ）4He反应天体物理S因子测量

2H（d,γ）4He反应是原初核合成与星系核合成过程中的重要核反应。在质心系能量小于80kev处,该反应的天体物理因子双D明显偏离高能时的趋势,这意味着反应初态为5S2态,这将导致S（0）比以前在天体物理探究中采用的值要大32倍。     

~2H(~6He,~7Li)n反应角分布和~7Li的质子谱因子

在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器次级束流线上,使用6He次级束首次测量了质心系能量为9.1 MeV的2H(6He,7Li)n反应角分布,并用扭曲波波恩近似(DWBA)进行理论分析,导出了7Li的质子谱因子为0.40±0.02。     

41 ^11C（p，g）^12N的核天体反应率以及^3He至CNO的转换

核合成链^3He（a，γ）^7Be（a，γ）^11C（p，γ）^12N到CNO循环可能是另外一条途径替代^3He经由3^4He→^12C到CNO。这一点在某些特定的天体环境中显得很重要，例如贫金属的大质量星。其作用的大小，决定于它所包含的核反应的反应率，其中重要的是^11C的质子俘获反应与其β衰变的竞争。^11C（p，γ）^12N的直接俘获的核天体S因子在我们以前的工作中用实验进行了测量。     

特洛伊木马方法间接测量9Be（p，α）6Li核反应截面与直接测量结果的比较

核反应9Be（p,α）6Li在天体能区的裸核反应截面测量对核天体物理中大爆炸核合成及其恒星核合成的机制研究具有极其重要的意义。然而,由于低能带电粒子核反应中库仑位垒核电子屏蔽效应的影响,直接测量9Be（p,α）6Li在低能区的截面非常困难。