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利用铍过滤探测器中子谱仪分别在298K及87K测量了Y-Ba-Cu-O超导体(T_e=90.5K)的广义声子谱。87K时,在76meV处观察到一个光学模,估计为Cu-O-Cu的伸张模,同时在6meV以下出现较强的声学模。而289K时在10meV及19meV观察到的低频模在87K时不再出现,很可能是被软化了。上述声子谱的异常变化可能与Y-Ba-Cu-O的较高的超导转变温度密切相关。 相似文献
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本文以氮分子激光器作为激发光源,在78—300°K温度范围内测定了铀(Ⅳ)在氟化钙基体中的荧光光谱、非声子线跃迁(5215A)和5284A的声子模的荧光寿命以及强度与温度之间的关系。 相似文献
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铁基非晶态因瓦合金的热中子散射研究 总被引:1,自引:0,他引:1
因瓦(lnvar)合金具有热膨胀性能随温度变化反常的特性,很多非晶态合金也具有显著的因瓦效应。用中子非弹性散射方法测量了铁基非晶态金属-金属型Fe90-xCoxZr10(x=10,40)和金属-类金属型Fe80-yCryP13C7(y=4,8)合金,以及Fe86Co4Zr10因瓦合金居里点(TC=330K)上下的广义声子谱。从3组声子谱的比较中,观察到了与因瓦效应相关的声子软化现象。结合已经观察到的晶态因瓦合金的声子软化现象,认为声子软化现象是因瓦效应的基本特征之一,它与晶格的长程有序无关,与材料类型无关。它的出现可能与在因瓦合金中存在增强的电子-声子相互作用有关 相似文献
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通过磁控溅射制备了AlNi纳米合金薄膜,并利用自制的直排四探针低温测量系统测量了薄膜电阻率随温度(8~300K)的变化规律。结果表明:由于电子-声子和电子-磁子相互作用,纯Al和Ni纳米晶薄膜的电阻率分别呈现出正的电阻率温度系数,且电子-磁子散射对电阻率的贡献主要体现在高温区(80~300K),在低温区(40K)电子-晶界/表面散射对电阻率的贡献占主导地位。Ni原子掺入量的增加,诱导了纳米晶薄膜无序程度的增强,从而使Al1-xNix纳米合金薄膜逐渐由晶体的金属特性过渡到半导体特性,导致其呈现出负的电阻率温度系数。由于增强的电子极化效应,Al1-xNix纳米合金薄膜电阻率与温度的关系并不完全遵循半导体的热激发导电模型。 相似文献
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原位XAFS方法研究NiB纳米非晶态合金在78K至573K温度范围的结构特点。结果表明:在78K时,NiB样品的第一配位峰的位置和强度分别为2.06A、396.4,其强度只有Ni箔第一配位峰强度的25%左右;300K时,第一配位峰的位置和强度分别2.08A、255.9;573K时,第一配位峰的位置和强度分别为1.87A、155.4。温度从78K升至300K,第一配位峰的位置变化不大,但峰强度降低35%左右;温度继续升至573K时,冷的位置较78K的向小的方向移动0.20A,并且强度降低了60%。这表明随着测量温度的升高,NiB纳米非晶态合金中Ni原子周围的热无序度显增加。 相似文献
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原位XAFS方法研究NiB纳米非晶态合金在78K至573K温度范围的结构特点。结果表明:在78K时,NiB样品的第一配位峰的位置和强度分别为2.06A、396.4,其强度只有Ni箔第一配位峰强度的25%左右;300K时,第一配位峰的位置和强度分别2.08A、255.9;573K时,第一配位峰的位置和强度分别为1.87A、155.4。温度从78K升至300K,第一配位峰的位置变化不大,但峰强度降低35%左右:温度继续升至573K时,峰的位置较78K的向小的方向移动0.20A,并且强度降低了60%。这表明随着测量温度的升高,NiB纳米非晶态合金中Ni原子周围的热无序度显增加。 相似文献
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The thermal diffusivity of uranium monosulfide was determined between 628 and 1823 K by a laser pulse method. Values for the thermal conductivity at 638 and 1823 K, calculated from the available data of the heat capacity, and corrected to theoretical density, were found to be 0.117 and 0.192 W/cm · K respectively. They were fitted to the sum of the electronic contribution and the lattice contribution to the thermal conductivity. The electrical resistivity was calculated by means of the Wiedeman-Franz law, using the Lorenz number for metallic conductors, assuming that the electronic part of the thermal conductivity was represented by the subtraction of the phonon part of the thermal conductivity, fitted by a computer, from the total thermal conductivity. The results agreed well with those of the direct measurements of electrical resistivity by other investigators. The Grüneisen anharmonicity parameter was also calculated from the value of the lattice contribution to the thermal conductivity, to be 1.07. 相似文献
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《IEEE transactions on nuclear science》1977,24(3):989-992
A rapid-cycling 800 MeV proton synchrotron is proposed for the Rutherford Laboratory as the basis of a high intensity, pulsed, spallation neutron source (SNS) to be used for thermal neutron scattering research. The facility will be generally complementary to existing high flux sources but its effective source brightness will be at least an order of magnitude greater than these at neutron wavelengths of 1? (~ 100 meV) and below, with an increasing advantage (100-1000 times) over the best reactor source at wavelengths approaching O.3? (1 eV). 相似文献
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一、引言由于我们采用微分扰动角关联(DPAC)方法对超导样品的机理进行研究,必须要在样品中加入少量放射性的Ag作探针。在原有烧制工艺的基础上作了些改进,烧制出的含Ag超导样品YBa_2(Cu_(0.9)Ag_(0.1))_3O_(7-(?)),T_(?) 相似文献
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This paper reviews the measurements and evaluations of the specific heat at constant pressure for graphites in the temperature range 200 K to 3500 K. A polynomial fit to the data is made for use with nuclear graphite, valid over the range 250 K–3000 K. Some consideration is given to the difference between the specific heat at constant volume and at constant pressure. A measurement of the graphite phonon frequency spectrum at 1800 K is used to calculate the specific heat at constant volume, and then to modify slightly the polynomial fit to the constant pressure data. 相似文献