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介绍了ZnxMg1-x和ZnO:Al外延膜的激射特性.发现Mg替代的浓度灵敏地改变带隙宽度及受激发射峰的光子能量(激光频率),对发光效率影响较小.观察到ZnO.78Mg0.22O中光子能量高达3.51 eV的激射,据我们所知这是目前ZnO系列材料已报道的最短波长的激射,而且其等离子体激射频带不随激发强度变化.结果表明Mg替代可以用作调节改变材料的响应波长. 相似文献
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对于传统的Fabry-Perot腔激光器,光子在增益介质中沿任意方向传播。在腔内,只有沿着腔的轴线来回震荡的光子,达到一定的阈值后可以产生激射效应。然而,对于入射方向偏离反射镜腔壁的光子将从腔中耗散出去,从而使得激射效率较低。为了解决上述激光器所面临的缺陷,利用等效折射率为负1的负折射材料和零折射率材料组成一个双层结构作为Fabry-Pérot腔壁。对于此腔,以不同路径入射于腔壁的光子,都可以重新汇聚到原子所在的位置。经过多次正反馈,最终以垂直于腔壁的方向辐射出去,避免了光子在偏离激射方向上的耗散。此外,该腔的聚焦效应与准直效应与原子位置无关。随后,通过二维光子晶体分别实现了由0与-1等效折射率光子晶体组成的反射壁,当在腔中引入增益材料时,可以观察到明显的激射行为。与单个零折射率材料构成的腔相比,该腔的阈值更低,发射强度更大,从而提高了激射的效率。 相似文献
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光子晶体具有调控光子的能力,而光子晶体激光器的实现则证实了这种调控能力.描述了基于InGaAsP/InP材料的二维半导体光子晶体激光器的研究,主要介绍了点缺陷型光子晶体微腔激光器的理论设计、模拟分析及与器件性能的比较.理论上采用平面波展开法和三维有限时域差分法,分析了通过采用调整点缺陷腔的最近临空气孔的尺寸,可以提高光学微腔的品质因子Q,从而提高激光器的工作性能,降低激光器的激射阈值,实验中研制了不同近邻孔径尺寸的激光器,观测到激光器激射阈值降低的现象,实验结果与理论模拟相一致,除此之外,还实现了光子晶体三角形腔和H2腔激光器的激射. 相似文献
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《红外与激光工程》1975,(1)
前言在极远紫外和长波红外之间,波长(0.01—1000微米)分五个数量级。由于光子能量与波长成反比,所以光子能量也有相应的五个数量级。由此看来,可以认为探测这个区域中电磁频谱的辐射的基本原理,也应作相应的改变,不过程度有所不同。例如,在这一波段的高能部分,光子能量足以从某种已知材料表面打出自由电子——即光电发射效应。在1.0微米以外,光子能量不足以产生光电发射效应。在较长波长上,发现在一些材料中其光子被束缚电子吸收,从而改变了电子状态。这样,就要利用光电导效应,光伏效应以及光电磁效应。在这一节里,我们对以上提到的物理过程提出粗浅的看法,并指出当前研究的趋势。 相似文献
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N/A 《激光与光电子学进展》1964,1(3):13
贝尔电话实验室创制了一种新型的气体 光激射器,它与三极管一样,可以靠改变管的栅极电压进行调制。被氧化物热阴极放出的接近相同能量的电子束激发后,三极管光激射器发生振荡。它没有普通气体 光激射器的辉光放电现象。 相似文献
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N/A 《激光与光电子学进展》1964,1(2):31
在氟化镁掺镍的晶格中发射红外光子,并产生振荡,称为声子。这种工作物质产生激射作用的波长,部分取决于Ni离子附近晶格的振动,部分取决于离子的电子态。在以往的光激射器中,发射光的波长则取决于电子跃迁。这一发现是贝耳电话实验所的约翰逊(L. F. Johnson)、迪兹(R. E. Dietz)和古根海蒙(H. J. Guggenheim)报导的。由于产生了声子,部分的激发能量被转化为振动能量。 相似文献
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对单横模激射的光子晶体垂直腔面发射激光器的设计具有指导作用。把单横模光子晶体光纤理论用于光子晶体微腔,分析有效归一化频率随晶格常数和填充比的变化关系;采用时域有限差分方法计算二维空气孔型三角结构光子晶体的完全带隙。利用上述计算结果,选取合适的光子晶体结构参数,实现单横模激射。从载流子数面密度和光子数面密度的速率方程出发,分析了光子晶体的引入对激光阈值的影响。 相似文献
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相干反馈无序激光器循环光散射探讨 总被引:2,自引:0,他引:2
Cao提出了相干反馈无序激光是由循环光散射(即多重散射形成回路)而产生的观点,但未指出不同数目的散射粒子构成的回路可能激射的相对几率.为了便于分析,对ZnO散射粒子提出了立方体、单面镜的简化模型.针对染料溶液中加入纳米ZnO粒子构成的相干反馈无序激光器以及ZnO粉末薄膜相干反馈无序激光器,通过对实验数据进行分析和计算,证明了二粒子回路比三粒子回路更容易激射,粒子越多的回路越难激射.实验支持了这一观点. 相似文献
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颜绍知 《激光与光电子学进展》1964,1(4):11
能为光激射器技术开拓新的通讯应用的单色频率调制光激射器已由能量系统公司加以发展。销售主任格拉德(F. Gaillard)说,该气体光激射器能产生单一频率,它能改变、调制, 并能扫描一个相当宽的频带而无需在共振腔内插入会降低功率输出的装置。 相似文献
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光子晶体技术--(三)光子晶体激光器 总被引:3,自引:1,他引:3
介绍了1.55μm波长的光子晶体激光器的结构、制作技术和谐振腔设计。同时介绍光子晶体的激射特性。最后,展望了光子晶体激光器的应用前景。 相似文献
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应用平面波展开法研究了ZnO、ALAs、CaP和HgTe四种材料构成金刚石三维光子晶体形成的带隙结构,结果发现随着四种材料的折射率和介电常数增加,带隙宽度也逐渐增加,高介电常数的材料容易形成较宽的光子晶体带隙,研究结果为金刚石结构三维光子晶体的制备提供参考. 相似文献
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基于电磁波的传输矩阵理论,对一维光子晶体在近 红外波段0.85-2.30 μm滤波特性进行了分析研究。由MoS2和半导体超材料AZO/ZnO构成(AB)N型光子晶体,其中AZO/Zn O是掺铝氧化锌层和氧化锌层交替形成的具有人 工周期结构的各项异性材料,在部分近红外波段具有负的折射率。数值分析表明:此结构光 子晶体在0.85-2.30 μm波 段具有四个光子通带;带隙随B层中填充因子h的增大发生蓝移;光子晶体透射 峰的数量由光子晶体周期N决定, 即周期为N时,每个通带透射峰的数量为N-1;通过改变膜层厚 度能实现对透射波长的调控,如增加A层或B层厚 度,透射波中心波长发生红移;而光波入射角度的增加将使透射波中心波长发生蓝移。由超 材料AZO/ZnO构成的光 子晶体的滤波特性为光通信波段多通道可调谐高性能滤波器的设计提供理论参考。 相似文献
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具有大谱线宽度均匀增益导引激光器显示了均匀线加宽,目前似乎已成为确定的事实。从这个基本原理出发,我们将要在这里介绍表示谱宽的一个关系式,式中全部参数均易测得。进入单模激射的自发光功率可用类似于文献3中的公式表示如W_(spon)=(h·v)(1/τ_(ph)) (R_(sr)/R_(st))·K (1)式中(hv)表示光子能量,τ_(ph)为光子寿命,R_(sp)、R_(st)分别表示自发辐射和受激辐射系数(它是整个激射模宽的平均值),K是散光 相似文献
18.
N/A 《激光与光电子学进展》1964,1(3):11
化学泵浦使得光激射器很轻便,而且有可能连续工作。化学泵浦的光激射器可能会比一般光激射器提供更高的能量-重量比。化学泵浦不用电力供电设备,电容箱和脉冲触发线路。例如,40磅的化学泵浦光激射器能够等于甚或超过现今北美航空公司科学家们所作之1000磅光激射器的能量输出。 相似文献
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N/A 《激光与光电子学进展》1964,1(1):53
具有单次输出超过1500焦耳, 输入能量为每次120,000焦耳之光激射器现在能由激射光学公司(Maser Optics Inc.)提供使用。它是目前商品中输出能量最高的光激射器。 相似文献
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基于第一性原理密度泛函理论和GGA U方法,以Zn1-xMgxO衬底的应变为例,计算了应变ZnO体材料的能带结构。同时研究了应力对ZnO材料的禁带宽度、价带分裂能以及电子和空穴有效质量的影响。研究结果表明,Mg组分不大于0.3时,ZnO/Znl-xMgxO材料禁带宽度随应力增大而增大,该结论与实验研究结果相符合。沿[00k] 和[k00]晶向,导带电子有效质量随应力增加而稍有增大,“场致分裂带”空穴有效质量随应力增大明显减小,而“轻空穴带”和“重空穴带”空穴有效质量几乎不随应力改变而变化。 相似文献