平面Hopf分支问题

本文考虑平面系统并且假设f(o,λ)=0,有一对共轭复特征根a(λ)±iβ(λ)。本文证明如果β(0)>0,α(0)=0,i=0,1,…,m-1,α(m)(0)≠0,则方程(1)_λ当|λ|充分小时在原点附近至多产生m个极限环,详见定理1 考虑平面系统其中f∈R~2是x∈W,λ∈(—λ_0,λ_0)上的解析函数,WR~2为开集,λ_0>0,假设f(0,λ)=0且矩阵的特征值为一对共轭复数α(λ)±iβ(λ),α(0)=0,β(C)>0,不失一般性(见[3]第七章)可设把(1)_λ写成其中x,y∈R,[x,y]_3表示不低于x,y的三次的项     

甲烷和碘稳定的氦-氖激光真空波长比的精密测量

本文介绍中国计量科学研究院研制的激光波长精密测量干涉仪的测量原理及结构特点。它适于测量可见和近红外范围的激光波长。用该仪器测量了甲烷和碘稳定的氦-氖激光的真空波长比,得到甲烷的ν_3带P(7)支F_1~(2)分量与~(127)I_2的i分量和f分量的真空波长比分别为R(i)=5.359048177,R(f)=5.359049762。测量的不确定度为±2.3×10~(-9)。     

关于本征值有限元外推新技术的一个注记

设λ~(h/2)、u~(h/2)是二阶椭圆本征值问题“求λ∈R,u∈H_α~1(Ω),‖u‖_α=1使a(u,v)=λ(u,v),∈H_α~1(Ω)”在细网格T_(h/2)上的线性有限元本征对,I_hu~(h/2)是u~(h/2)在粗网格T_h上的分片线性插值函数。本文证明了≡4/3λ~(h/2)-1/3aI_hu~(h/2),I_hu~(h/2))/(I_hu~(h/2),I_hu~(h/2))具有比λ~(h/2)高的精度阶。     

激光干涉仪计算电路原理

激光干涉仪对被测件的长度测量,是以反射镜的位移量确定,其位移量的计算公式为L_(20)=N·λ_o/2Kn-[1+a(20-t)](1)式中,L_(20)—折算为20℃时位移量的值(微米); N—干涉条纹数; λ_0—激光在真空中的波长(微米),当激光器选定时     

图变换及其在图的最小无符号拉普拉斯特征值的应用北大核心CSCD

假定G是一个带有点集V(G)={v_(1),v_(2),···,v_(n)}的连通简单图,图G的邻接矩阵A(G)=(a_(ij))_(n×n),其中点vi与点vj相邻,则a_(ij)=1;否则a_(ij)=0。我们定义度矩阵D(G)=diag(dG(v_(1)),dG(v_(2)),···,dG(v_(n))),其中dG(v_(i))是图G中点v_(i)(1≤i≤n)的度数。定义图G的无符号拉普拉斯矩阵Q(G)=D(G)+A(G),因为Q(G)是一个半正定矩阵,所以可将其特征值设为λ_(1)(G)≥λ_(2)(G)≥···≥λ_(n)(G)≥0,其中特征值λn(G)也称为图G的最小无符号拉普拉斯特征值。对补图的最小无符号拉普拉斯特征值问题进行了研究,报告了相关问题的研究现状,给出了两种图变换,并且应用他们去确定所有双圈图的补图中最小无符号拉普拉斯特征值取最小的唯一图。     

Zakharov方程组的奇异极限

文中考虑Zakharov方程组Cauchy问题n_(lt)-λ~2△(n+|E|~2)=0iE_l+△E-nE=0n(x,o)=n_0(x),n_l(x,o)=n_1(x),E(x,o)=E_0(x)的奇异极限,即当参数λ→十∞时,方程组和解的极限状态。 借助于等价的变量代换,利用能量估计克服了大参数λ带来的困难,证明了局部c~∞解的存在和唯一性定理.     

“实时综合修正”数据处理方法在激光干涉测长中的应用

激光干涉测长中的长度计算公式一般多数采用L=(λ_(He-Ne)/8)·N进行计算的。式中L为被测长度,λ_(He-Ne)为He—Ne激光波长,N为激光干涉条纹变化次数。从这个公式可以看出,要取得准确的长度测量,首先必须要取得其准确的波长数,可以说λ_(He-Ne)取得越准确,L也就能达到越准确。人们传统处理问题的方法,一般是通过各种传感器对外界环境参数测试后用n(T、P、F、K)(即典型的Edlin)公式进行计算取得的。但必须指出,T、P、F、K的取得是有误差的,这个误差表现在环境参数的变化和传感器的实时准确测量与否,其二,n(T、P、F、K)公式也是近似计算的经验公式。可以想象想取得λ_(He-Ne)(空气波长)越准确,所花的代价也就越大。这对一般用户使用带来很大的不便。长期实践也证明了这一点。     

算子超积的谱

本文对算子超积的谱理论作了一点探讨,得到下列一些主要结果:(1)给出了σ((Tn)υ)=(σ(Tn))_u和σ_α((Tn)_u)=(σ_α(Hn))_u的充要条件。(2)给出了λ∈ρ((Tn)_u)和λ∈σ_r((Tn)_u)的充要条件。(3)证明了σ_α((Tn)u)=σρ((Tn)_u)和σr_2(T)_u=σr((T)_n)=σr_2(T)。     

200kHz开关稳压电源变压器用非晶态软磁合金研究

根据电子电源高频化发展的需求和国家科委“七五”攻关的任务要求,研制出了一种使用频率高达150～200kHz 的新型钴基非晶态软磁合金(FeCo)_(71)(MnNbSiB)_(29)。其饱和磁感B_s≥0.68T:居里温度 Y_c=323℃,饱和磁致伸缩系数λ_s=-5×10~(-8)。对于典型样品铁心φ25/20×10,在频率200kHz 和磁感0.3T 条件下,高频铁损低达P_3/200kHz=253W/kg,磁导率高达25mH/m(20000G/Oe)以上。用本合金制做的变压器已分别用于150kHz 和200kHz 开关电源的主变压器,并经高低温试验、高温时效试验、振动、冲击等试验,结果表明性能稳定、使用效果优异。     

电子辐照下材料质量损失的研究

为研究电子辐照对空间材料的损伤现象,利用现有电子静电加速器,研制了电子辐照下材料质量损失测试设备。介绍了设备的真空钟罩、真空系统及测试系统,工作压力为10~(-3)-10~(-4)Pa;真空钟罩的顶部设置了电子辐照窗口,以满足样品辐照的要求。最后介绍了几种空间材料所进行的电子辐照前后的质量损失对比试验,并作了初步的试验结果分析。     

拟正规函数的二个特征

设Ω是有限复平面C上的双曲型区域,λ_Ω(z)|dz|是Ω上的双曲度量。置δ_Ω(z)=dist(z,(?)Ω)为点z到Ω的边界(?)Ω的欧氏距离,[1/(δ_Ω(z))]|dz|称为Ω上的拟双曲度量。 设f是Ω上的一个亚纯函数,f~☆=(|f|)/((1+|f|~2))为f球面导数。如果‖f‖_(N(Ω))     

测量非透明膜厚度的一种新方法

本文为非透明膜厚度提供一种新的测量方法。该方法测量简便,精度高,同时也适用于透明膜厚的测量。一、原理若用钠双线(λ_1=5889.963 A、λ_2=5895.930A)照射迈克尔逊干涉仪,在视场中可观察到干涉条纹的可见度随光程差的改变而发生“极大-极小-极大……”周期性变化。可以算出当二光路程差改变Δ=λ_1λ_2/(λ_2-λ_1)=988λ_1时,也就是迈克尔逊干涉仪的动镜M_1连续移动l=988/2λ_1距离时,干涉条纹的可见度整整发生一个周期变化,当动镜M_1连续移动21=2·988/2λ_1距离时,可见度发生二个周期的变化,当M_1连续移动kl=k·988/2λ_1距离时,条纹的可见度发生k个周期的变化。     

光波干涉在精密测量中的应用

正一、光的相干条件要使两列光波叠加后产生干涉,除了要满足频率相同、振动方向相同和位相相同的条件,还需符合下列两个补充条件:1.光程差必须小于相干长度,即△≤λ~2/△λ~2(1)式中:λ——光在真空中的波长;Δλ——光谱宽度,即强度等于极大值强度一半的亮点间的波长差。     

弹性铜合金带的弯曲疲劳试验

自行设计,制造了带材弯曲疲劳试验机。采用恒应力试样,对国产厚度为0.4mm 为铍青铜(QBe2固溶处理后,320℃3h 时效)和锡磷青铜(QSn6.5～0.1硬态)进行了弯曲疲劳试验,得出了它们的疲劳极限为,铍青铜σ_(-1)(10~7)=S45N/(mm)~2,锡磷青铜σ_(-1)(5×10~6)=154N/(mm)~2,与国外同类材料相比,锡磷青铜疲劳极限至少要低40%左右。对疲劳后的断口进行了观察。     

分光光度法测定猪肾中的硒

在盐酸介质中3—3’二氨基联苯胺与硒反应生成黄色络合物,λ_(max)=420nm,ε=4×10~4L·mol~(-1)·cm~(-1),硒含量在0.5～50μg/25ml内符合比尔定律,本方法用于猪肾样品中硒的测定结果令人满意。     

彩色照相颜色匹配的简易计算法

引言彩色胶片所再现的颜色的三刺激值 X、y、Z,可由方程(1)解得:X=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλY=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλZ=100(?)_(vis)T(λ)S(λ)(?)(λ)dλ/(?)_(vis)S(λ)(?)(λ)dλ(1)式中,T(λ)是再现颜色的光谱透射系数,S(λ)是辐照彩色胶片的发光体的光谱能量分布,(?)(λ),(?)(λ),(?)(λ)是 CTE 标准色度观察者的颜色匹配函数。方程(1)中的定积分((?)_(vis))取自整个可见光谱范围。在不     

石家庄地区大气气溶胶粒子谱拟合及分析

利用负指数式N(D)=N0exp(-λD)、二阶Γ函数N(D)=N0D2exp(-λD)、多阶Γ函数N(D)=N0Dnexp(-λD)和负幂函数N(D)=AD-b分别对石家庄地区2004年11月17日航测得到的不同高度、粒度为0.1～3μm的气溶胶粒子谱进行拟合分析,并进行F检验计算相关系数和标准误差。结果表明:用多阶Γ函数对气溶胶粒子谱进行拟合效果最好。     

新发现640nm波段内~(127)I_2、~(129)I_2分子的超精细结构谱线

近年来,在法国 Bennett和 Cerez以及在西德赵克功、Gluser和 Helmcke研究了利用~3He-~(20)Ne激光辐射的612nm、630nm和640nm波长的碘分子超精细结构谱线。Bennett等首先发现了在612nm波段~(127)Ⅰ_2分子R(47)9-2的21条起精细结构谱线,赵克功等首先发现了在612nm波段内~(129)Ⅰ_2分子P(110)10-2的28条起精细结构谱线。由于赵克功等精密地     

用场发射显微镜研究氧在W(100)面和W(111)面上的吸附和解吸过程

用探孔场发射显微镜研究了氧在W(100)面和W(111)面上的吸附和解吸过程。在3.8×10~(-6)Pa的氧压和291K的温度下吸附氧,W(100)面和W(111)面上功函数的最大增量分别为△φ~(max)~(100)=+1.6eV和△φ_(max)~(111)=+1.1eV。当吸附氧的场发射体从291K到1800K逐渐升温时,W(100)面和W(111)面的功函数的最小增量分别为△φ_(min)~(100)=-0.3eV(在1750K)和△φ_(min)~(111)=-0.5eV(在1700K)。对这两个晶面的实验结果进行了比较,并对其功函数增量最小值的产生给出了物理解释。     

极高真空测量坐标系

极高真空测量指的是低于10~(-9)帕范围内的压力测量。首先介绍了最有希望解决10~(-11)～10~(-13)帕测量难题的电离规的测量下限所受到的四个限制因素.在第二部分综述了极高真空的测量技术.先对迄今为止所研究的极高真空测量技术进行归纳和分类.然后重点介绍了对热阴极电离规的收集极的改进情况.热阴极电离规中.对收集极的研究是进行得最多.也最有成效的一个方面.分析了7种改进方法.最后介绍了阴极和阳极的改进情况.第三部分建立了极高真空测量坐标系.三个坐标轴分别表示离子收集极、阳极技术、阴极技术.每一项具体技术也是对应于坐标轴上的元素.并用数字待号来表示.利用这个坐标系可以对极高真空测量技术有一个全面的总体认识.从而方便地分析各种技术之间的联系.然后对如何应用这个坐标系进行了应用举例.文末列出了有关的参考文献20篇.