空气式静电放电的放电特性研究

利用简单的静电放电模拟测试装置对IEC标准规定的空气式静电放电的放电特性进行了研究.对放电电流的上升时间、峰值、自制金属半圆环上的耦合电压峰-峰值进行了测量,并用数字存储示波器记录了放电电流和耦合电压的波形.在较宽范围的电压电平和正负电压极性上进行了空气放电.对空气式静电放电的重复性、频谱特性和耦合特性等进行了分析.对空气式静电放电的放电特性研究可为静电放电抗扰度试验方法提供参考.     

无声放电CO_2激光器放电参量计算

本文引入了若干无声放电的重要参量,导出了无声放电参量的计算公式,并对研制的 CO_2无声放电激光器的放电实验结果进行了分析计算。证明文中所述 SD 参量计算公式可作为定量分析无声放电的依据。     

微小间隙静电放电中两种放电模式的影响研究

设计实验讨论了被普遍认为是空气放电的带电体与受电体有相对运动速度的静电放电的参数变化性质。由于电极最终要碰触到放电靶上,所以,同时考虑接触放电模式的影响。在不同放电间隙情况下用静电放电发生器进行了实验,证实真实静电放电过程中存在两种放电模式。实验测量了在不同放电间隙状态下用静电放电发生器向靶运动放电的参数,分析了空气放电和接触放电对整个放电过程的作用影响。结果表明:有电极移动速度的静电放电应认为是接触放电与空气放电共同作用的综合放电过程。     

微空心阴极放电与高压辉光放电等离子体源

首先综述了微空心阴极放电的基本原理,然后详细论述了微空心阴极维持的辉光放电(MCSD)以及MCSD的放电参数对产生大体积高压辉光放电等离子体源的影响,最后论述了MCSD运行方式对产生高压辉光放电等离子体源的影响。     

307四极放电激光器的放电区

３０７四极放电激光器的放电区陆治国，郭金川，陈江丽（西北大学物理系西安７１００６９）Ｔ．Ａ．Ｋｉｎｇ（英国曼彻斯林大学物理系）本文介绍了用于气体激光器的四电极放电的结构与空间电荷对电场分布的影响。还绘出了对４０μＨｚ至２２０μＨｚＲＦ放电ＣＯ＿２激光...     

表面放电AC—PDP放电特性的数值模拟

给出一种数值模拟的方法,来研究表明放电型AC－PDP的放电单元结构参数对着火电压的影响。通过这种方法,研究了放电单元结构参数,如放电间隙宽度、电极宽度、障壁高度、绝缘介质层厚度、介质层的介电常数以及寻直电极偏压等对着火电压的影响。所得结果有助于优化表面放电AC－PDP放电单元的结构设计。     

一种用于小型激光器的新颖放电结构的放电性质研究

依据微空心阴极自持的辉光放电结构,设计了一款新颖的微小放电结构.用空气进行了有关的放电实验,稳定的直流辉光放电,放电气压最大能够达到66.7 kPa.放电的伏安特性具有正的斜坡,放电能够稳定地运行,而不需要个体镇流电阻.在气压为40 kPa和放电电流为60 mA时,放电等离子体中的电流密度估计为0.048 A/cm2,功率密度估计为52.8 W/cm3,电子密度估计为2.7×1013 cm-3.实验结果表明:这种高气压、大体积、高电子密度的放电等离子体能够用作小型激光器的工作介质.     

星用微波组件低气压放电与真空微放电效应研究

低气压放电效应与真空微放电效应(亦被称为电子二次倍增效应)是装载在航空器或航天器上的星用微波组件在上天过程中与正常定轨后工作所要经历的两个阶段,经历发射至定轨工作的全过程(亦被称为入轨)的星用微波组件要经历低气压放电的考验,而对定轨后运行的星用微波组件则要经受真空微放电的考验。其放电机理和环境条件各异,两种环境试验不具有互换性,对此进行了研究;并对低气压放电与真空微放电提出了相应的防护措施。     

激光诱导放电毛化技术中放电坑的表面形貌研究

利用高重频YAG激光作用在固体表面所产生的等离子体使工件和电极之间在电压远低于击穿阈值的条件下产生放电。实验结果显示 ,放电坑基本上呈火山坑形 ,既有单坑结构 ,也有多坑结构 ,其形貌受到放电波形、电源极性、放电介质等因素的影响。放电坑表面形貌的规律是 :①除了涂油时的阳极放电坑是单坑结构以外 ,其他条件下的放电坑都是复合多坑结构 ;②单坑结构呈火山坑形 ,坑底为圆弧形 ,熔凝物堆积在坑的边缘 ,多坑结构则是一个大的放电坑中有多个凸起尖峰     

两种电容快速放电方法研究

电容使用完成后必须对其进行放电,以保证使用者的安全和延长电容的使用寿命。传统电容放电方式是采用自然放电或连接恒定电阻放电,对于大电容、高电压的电容需较长的放电时间。为提升电容放电速率,提出了两种快速放电法。增大放电电流,改变放电过程中放电电阻的阻值,保证放电电流保持在较高水平,从而大幅减少放电时间。结果表明,采用电机控制放电电阻随时间均匀变化可达到最快的放电速率,比连接恒定电阻的放电速率提升5倍左右;采用继电器控制放电电阻阻值阶跃变化可提升电容放电速率,比连接恒定电阻放电速率提升1倍左右。     

钟控自动放电放电器

目前摄像机、有线电视系统使用的场强仪、对讲机、应急灯、电视监控系统等设备的电池有相当数量的是镍镉电池。镍镉电池具有记忆效应,充电前需先放电然后再充电,如使用方法不正确,将会大大缩短电池寿命,并直接影响正常工作。我们使用自己组装的“钟控自动放电充电器”对电池进行放充电试用效果很好,可延长电池使用寿命,提高工作效率。     

微放电检测方法分析

首先分析了微放电的影响,指出了微放电检测的重要性。总结了现有的微放电检测方法,并对其进行分析,结合工程实践总结了各种检测方法的优缺点及适用范围。最后,总结分析了微放电检测方法,并指出了微放电检测方法的研究趋势。     

移动电话的静电放电防护

阐述移动电话静电放电的产生原理,分析静电放电对移动电话的影响,并提出了对移动电话静电放电的防护措施.     

静电放电模拟器的校准

本文介绍了用于GB/T 17626.2-1998中静电放电试验的静电放电模拟器工作原理和使用方法,对校准静电放电模拟器测量系统作了详细说明,并给出了用校准系统测量静电放电模拟器的测量数据。     

微空心阴极放电与准分子光源

微空心阴极放电是一种新颖的、非平衡、高气压辉光放电.综述了微空心阴极放电的基本原理;详细论述了微空心阴极放电中的准分子辐射,以及微空心阴极放电的放电方式(直流放电、脉冲放电、射频放电)对准分子辐射强度和效率的影响;最后论述了微空心阴极放电的运行方式(串联运行、并联运行)对准分子辐射的影响.     

激光诱导放电加工中的延时放电现象实验研究

本文研究在空气中使用1.06μm YAG激光在毫米量级上触发和诱导放电的现象。比较了有、无激光触发的U50，在不同的延时下测量U50和击穿时间，研究不同延时下等离子体的触发和诱导放电能力，并分析了激光诱导放电加工的优点。     

激光诱导放电加工法

激光诱导放电加工法日本机械技术研究所基础机械部极限技术课推出在低的空气压中用激光进行放电加工的“激光诱导放电加工法”，此法对用过去的放电加工法难于加工的背面或壶的内侧等能自在地加工。过去的放电加工法存在的问题有：必须制作与待加工物体形状相适应的特定形...     

空心阴极放电的研究

空心阴极放电是因为空心的阴极包围着放电阴极区域而得名的。这种放电特征和特性在某些方面比较接近辉光放电或弧光放电。但是在另一些方面则又与二者有明显的不同,空心阴极放电中的一些特有过程决定了特有的特征和特性,这些牲和特引起了人们的很大兴趣,促使人们对空心阴极放电进行了广泛而深入的研究。 空心阴极放电有如下一些基本特征: 空心阴极从几个方面包围了阴极区,使得空心阴极中形成了重迭的负辉区。负辉区杜来就是一个高带电粒子浓度的等离子区,而任空心阴极中负辉区的带电粒子浓度更高出1-2个数量级。常常可达到10~(14)/cm~3或更高。 在空心阴极放电的负辉区和四周的阴极之间存在着一个离     

自持体放电的发射光谱研究

自持体放电又称大气压脉冲放电或脉冲辉光放电,是一种利用微秒-亚微秒量级脉冲在大气压下获得大体积等离子体的放电形式。为了测量自持体放电过程中气体温度的演化,采用光谱拟合的方法,对氮分子第二正带光谱进行了理论分析。并对两套横向激励大气压(TEA)气体激光器放电系统(准分子放电腔快放电系统,TEA CO2激光器放电腔慢放电系统)的等离子体时域分辨分子光谱进行了测量,并拟合了气体转动温度,取得了两种不同放电结构放电过程中气体温度演化的数据。结果表明,准分子放电腔快放电过程中总的能量注入密度为1.3105J/m3时,温度升高92K,TEA CO2激光器放电腔慢放电过程中总的能量注入密度为7104J/m3时,温度升高约50K,两套系统温度升高比对应于总的注入能量密度比。这一结果对研究自持体放电机理提高放电稳定性是有帮助的。     

介质阻挡放电与脉冲电晕放电净化气态污染物的试验研究

利用自行研制的介质阻挡及脉冲电晕放电低温等离子体发生器对空气中氨、硫化氢、甲苯等5种气态污染物进行净化，并探讨了两种放电方式的原理和特点。试验结果表明：与介质阻挡放电相比，脉冲电晕放电具有更好的净化效果。