电荷束团非均匀密度分布引起的发射度增长

直线加速器中电荷束团的非线性效应是导致束流发射度增长的一个重要原因。文中给出了直线加速器中几种常见的非均匀密度分布的有限长空间电荷束团所具有的非线性自场能，即纵向非均匀电荷密度分布分别为水袋型，抛物线型，而横向密度分布为均匀型，水袋型，抛物线型及高期型等各种组合非均匀密度分布的自场能公式，并得到了由束团非线性的均匀电荷密度分布引起的束流发射度增长。     

直线加速器中几何因子随电荷束团密度分布的变化

直线加速器中的几何因子ｇ是电荷束团的尺寸和管道半径的函数。并依赖于电荷束团的电荷密度分布。采用有限圆柱空间电荷模型,针对ＫａｐｃｈｉｎｓｋｉｊＶｌａｄｉｍｉｒｓｋｉｊ（Ｋ－Ｖ）分布、水袋（ＷＢ）、抛物线（ＰＡ）分布和高斯（ＧＡ）分布,分别求得其表达式;通过数值计算,给出了相应的图表曲线     

SSRF直线加速器束流发射度测量

发射度是衡量束流品质的重要参数,随着加速器技术的不断发展,人们对束流品质要求越来越高,特别是对小发射度的测量要求更高的分辨率.本文基于"多次改变聚焦强度法"的发射度测量原理,讨论了上海同步辐射光源装置(SSRF)直线加速器部分测量技术和测量装置,包括薄透镜的合理采用、多点最小二乘法拟合、截面测量靶的选择和测量软件设计等,以提高发射度测量的准确性和可靠性.测量结果的高稳定性与重复性对接下来即将进行的自由电子激光发射度测量有重要的参考意义.     

纵向高斯型密度分布下电荷束团的自场能与发射度增长

在直线加速器中纵向高斯型密度分布的假定下，推得了纵向高斯型密度分布与横向密度分布分别为均匀型（Ｋ－Ｖ）、水袋型（ＷＢ）、抛物线型（ＰＡ）和高斯型（ＧＡ）相组合情况下的非均匀密度分布的自场能公式及相应的束流发射度增长；并且通过数值计算，给出了束团自场能及发射度随加速器和束团参数变化的图表。     

直线加速器中空间电荷束团的非线性效应(英文)

提出了在强流直线加速器中,由空间电荷束团的密度分布所引起的非线性效应。针对直线加速器中常用的盘电荷模型和有限圆柱电荷模型下的K-V分布、水袋分布、抛物线分布和高斯分布等密度分布形态,推导出了相应的非线性空间电荷场和力的表达式。     

直线加速器中电荷束团的耦合包络线方程

采用直线加速器中有限圆柱空间电荷模型，利用电荷束团所产生的纵向和横向空间电荷力，推导得到了直线加速器中计入纵向与横向耦合效应的电荷束团的耦合包络线方程；通过数值计算，给出了纵向和横向几何因子变化的计算实例。     

12MeV直线感应加速器测控系统(英文)

介绍一台12MeV,3kA,60ns直线感应加速器测控系统,一个基于Novell LAN的集中控制、分散采集数据的系统。系统由三个主要子系统组成。第一个子系统由一台上位PC机和由Bitbus相连的三台工控机组成,用于加速器运行状态和记录慢信号。200多台为束传输场供电的恒流源由第二个子系统测控,该子系统由一台PC机和置于每台恒流源内部的单片机单元、经光电隔离串接而成。快信号由第三个子系统记录处理。500 MHz～1 GHz带宽的示波器和多通道VXI波形记录仪经IEEE488连接到一台PC机上。所有数据都可传到工作站进一步处理。系统界面友好、易于操作。     

BEPCII直线加速器发射度丝靶测量及软件开发

丝靶探测器是一种可以精确测量束流截面尺寸的装置。近年来,BEPCII在注入器末端安装了一组丝靶探测器,用来测量直线加速器出口的束流发射度,改进优化了束流截面和发射度测量计算的方法,提高了数据处理速度。同时,根据BEPCII丝靶测量流程,开发了发射度测量计算软件,实现了束流尺寸和发射度的实时在线测量,进一步提高了发射度的测量速度,为BEPCII的注入优化提供了参考。     

闪蒸引起的密度波振荡(英文)

实验研究在5MW低温核供热反应堆热工水力学模拟试验回路(HRTL-5)上完成。对各种两相流不稳定性,如喷泉式不稳定性,闪蒸不稳定性以及闪蒸引起的密度波不稳定性,发生的现象及机理进行了描述。其中闪蒸引起的密度波不稳定性还没有得到充分的研究,对此进行了重点论述。同时用一维非热力学平衡两相流漂移模型对此种不稳定性进行分析。计算结果与实验结果相吻合。     

加速器驱动次临界核能系统超导质子直线加速器设计研究(英文)

加速器驱动次临界核能系统(ADS)是下一代能源的首选方向。它能有效地利用铀和钍资源,嬗变长寿命高放射性废物和提高核安全水平。ADS加速器应能提供几十兆瓦质子束。超导直线加速器(SCL)效率高,束流损失少,是ADS加速器的最佳选择。它由一系列超导加速腔组成。利用电磁场计算确定腔的形状,利用粒子动力学计算确定SCL的主要参数。     

加速器驱动次临界核能系统高功率质子直线加速器概念研究(英文)

加速器驱动次临界核能系统(ADS)是下一代能源的首选方向。它能有效地利用铀和钍资源,嬗变长寿命高放射性废物和提高核安全水平。ADS加速器应能提供几十兆瓦质子束。超导直线加速器(SCL)效率高,束流损失少,是ADS加速器的最佳选择。作者介绍的ADD加速器由5 MV射频四极加速器,100 MV独立调相超导腔加速器和1 GV椭圆超导腔加速器组成。确定了加速结构和主要参数,考虑了研究和发展计划。     

纵向和横向高斯型束团发射度增长的比率关系(英文)

采用直线加速器中的有限圆柱空间电荷模型,并假设该有限圆柱体电荷密度分布在纵向z和横向r都满足高斯分布,推导得到了该电荷束团的自场能与发射度增长公式;通过数值模拟计算,给出了束流发射度增长随束团参数和加速器系统参数变化的图表曲线,讨论了该纵向和横向高斯型密度分布电荷束团发射度增长的比率关系。     

一台直线感应加速器加速腔设计和检测(英文)

介绍了一台设想用于20MeV,3kA,60ns平顶的高亮度电子直线感应加速器的两个试验腔的设计和检测结果。两腔长度均为425 mm,加速间隙宽19.2 mm,并由放在油中(MODⅠ)或真空中(MODⅡ)的铁氧体磁芯、弯曲不锈钢电极隙、带有两对校正线圈的束输运螺线管、电压和电流探测器、绝缘环(MODⅠ)构成。检测结果表明,MODⅠ腔可以得到250kV,74ns平顶(±1％)或300kV、70ns平顶的加速电压脉冲,而MODⅡ可获得250kV,62ns平顶或300 kV,59 ns平顶的脉冲。双线法测得MODⅠ的横向耦合阻抗(568±20％)Ω/m,MODⅡ为(844±20％)Ω/m。脉冲紧线法测得两试验腔的磁轴相对机械轴的偏心和倾斜分别为0.1 mm和1.0 mrad。对腔设计中的关键技术也作了简要介绍。     

束流发射度和亮度与束流密度分布的关系

束流发射率和束流亮度是表征加速器束流品质的主要指标。理论和实验研究都已发现,它们与束流空间电荷的非均匀分布有密切关系。     

RFQ加速器的电磁场研究(英文)

使用SUPERFISH和MAFIA对射频四极加速器RFQ的加速腔完成了二维和三维电磁场计算。计算内容包括了加速器上的调谐器、耦合腔、真空接口和端部结构。其设计原则是尽可能地保持电场的纵向分布和四极截止频率保持不变。     

电子直线加速器注入器的二维空间电荷环模型

一、引言电子在直线加速器中运动不仅受到高频场、聚焦磁场等外场的作用,还始终受到自身的空间电荷场的作用。随着电子直线加速器向强流发展,空间电荷效应对电子运动的影响就愈为严重,它已经成为限制束流流强提高的主要原因之一。     

电子直线加速器注入器中束流横向发散度的计算

在联立电子直线加速器中粒子运动方程的基础上,建立了一种计算束流横向发散度的方法,将束流划分为若干个等电荷的同心环,追踪它们的代表粒子在注入器中的运动,依照所有粒子的γ、P_r和方位角θ值,计算出束流的均方根发散度。在实例计算中给出了粒子的运动轨迹和相位会聚图象以及注入器出口处粒子的相图,计算了束流的均方根发散度,并对阴极磁场和轴向聚焦磁场对横向发散度的影响作了讨论。     

二维流速分布引起的MHD压降效应(英文)

磁流体动力学流体在管道截面上的流速分布关系到材料的相容性、传热以及磁流体动力学(MHD)压降。为此研究了矩形管道截面中心线上的流速分布和由于二维流速分布引起的MHD压降效应。在这一领域,首次得出的二维效应因子,解释了目前的理论值为什么比实验值低的原因。     

复旦大学的3MV串列静电加速器(英文)

一台美国国家静电公司(NEC)制造的、端电压为3MV的9SDH-2型串列加速器于1987年在复旦大学安装并投入运行。本文叙述了机器本身以及在第一年运转中所出现的问题和经验。加速器建立了三条束流管线:一条是超高真空靶室系统,用它已进行了Al(100)清洁表面的研究;另一条是微米束系统,已能提供2μm的质子束;第三条为通用束线,已用它研究了~(56)Fe的核共振对KX射线产额的影响。目前,在该束线上还进行离子束分析,如用8.8MeV He~(++)进行高Tc超导体非卢瑟福散射实验等。     

直线加速器中空间电荷束团的非线性效应

提出了在强流直线加速器中,由空间电荷束团的密度分布所引起的非线性效应。针对直线加速器中常用的盘电荷模型和有限圆柱电荷模型下的K—V分布、水袋分布、抛物线分布和高斯分布等密度分布形态,推导出了相应的非线性空间电荷场和力的表达式。