一台测量快中子辐射俘获截面的大液体闪烁探测器

为了测量快中子辐射俘获截面,我们研制了一台测量γ射线的球形液体闪烁探测器,其直径为1m,容积680l。该探测器属4π几何类型,探测器效率达80％以上。为了降低本底,除了用10cm厚的铅和40cm厚的石蜡建成屏蔽室外,还采用符合方法,使本底计数小于100cps。探测器已经在2.5MeV脉冲质子静电加速器上测量了金、钽和铥等元素的辐射俘获截面。     

252Cf裂变γ射线伴随飞行时间法刻度液体闪烁体中子探测效率

宏观检验实验是检验核数据正确性的重要实验方法之一。液体闪烁体中子探测器是中子核数据宏观检验实验中快中子能谱测量的主要探测器,其探测效率曲线的准确性关系到实验结果的精度。本文采用²⁵²Cf中子源的伴随γ射线和飞行时间法测得了液体闪烁体对2.0～10.0 MeV中子的相对探测效率曲线,同时利用飞行时间法和400 kV脉冲中子发生器的d-D反应中子源测得了2.9 MeV单能中子的绝对探测效率。将相对探测效率曲线归一到单能点的绝对效率,得到探测器在这一能区的绝对探测效率曲线。使用蒙特卡罗程序NEFF模拟相同参数的液体闪烁体探测器对10.0 MeV以下中子的探测效率曲线。最后将实验结果与模拟结果对比,结果表明实验得到的探测效率曲线合理、准确。     

测量中子辐射俘获截面中多次散射修正的蒙特卡罗计算

本文针对实验装置的具体情况,对中子输运过程采取了“强迫碰撞”的办法,关于中子一次散射的贡献采取了“指向概率”的办法。为了提高计算效率,对于放置在样品架上不同角度的4个样品(大小结构相同)同时记录贡献。计算结果与实验估算基本一致。     

ST-451液体闪烁体对快中子的响应矩阵

本文在给出了较好的物理过程描述和实验结果后,应用蒙特卡罗方法,计算了快中子入射到ST-451液体闪烁体中产生的反冲质子响应矩阵。给出了0.25—30 MeV范围内(间隔0.25或0.5 MeV的响应矩阵和中子探测器效率。并且可以很方便地扩展到能区0.25—200 MeV范围。     

液体闪烁测量~(125)Iγ射线方法的研究

在液体闪烁液中加入重金属元素,就可用液体闪烁法测量γ射线。本文对~(125)I的液体闪烁测定条件进行了探讨,并应用~(125)I放射免疫的样本同时在γ谱仪和液体闪烁仪上测定并比较,确定~(125)I液体闪烁测定的可行性。这样可以提高~(125)I样本测定的自动化程度和实现液体闪烁仪一机多用。     

NE230液体闪烁探测器对~(24)Naγ射线的响应

建立了 NE2 30液体闪烁探测器γ射线谱仪 ,用该谱仪测量了 2 4 Na源的γ射线 ,并将测量结果与 NE2 13探测器的测量结果进行了比较。运用蒙特卡罗程序对实验所用探测器的γ射线进行了计算模拟 ,发现 NE2 30实验结果与计算结果相差比较大。对探测效率及测量谱形的差异进行了探讨。     

液体闪烁体探测器n/γ甄别方法的现状与发展

n/γ射线甄别是中子探测的一个关键技术。简要阐述了液体闪烁体探测器中利用脉冲形状甄别n/γ射线的基本原理,综述了传统的基于模拟技术的n/γ射线甄别方法和近年来出现的基于数字技术的n/γ射线甄别方法,同时探讨了各种方法的原理和特点,并指出n/γ射线甄别方法的发展趋势。     

1-30MeV能区液体闪烁体中子探测器的效率刻度

利用HI-13串列加速器上的多探测器快中子飞行时间谱仪,在1～30MeV能区内测量了1个φ5.08cm×5．08cm的BC50A1型液体闪烁体探测器的光响应函数。将测得的光响应函数作为初始条件,利用两个蒙特卡罗程序（NEFF和SCINFUL）模拟了探测器的探测效率。     

用于总β测量的新型组合探测器主探测部件γ效率计算

介绍了一种用于放射性场所总β水平测量的组合探测器的结构与工作原理。对其主探测部件（塑料闪烁体）的厚度及其对γ的探测效率进行了理论推导。并用MATLAB求出探测效率的数值解。     

用于总β测量的新型组合探测器主探测部件γ效率计算

本文介绍了一种用于放射性场所总β水平测量的组合探测器的结构与工作原理。对其主探测部件（塑料闪烁体）的厚度及其对γ的探测效率进行了理论推导。并用MATLAB求出探测效率的数值解。     

~(32)P在水溶液体系中契仑柯夫辐射的液体闪烁测量

高能β粒子在透明介质中运动速度(V)大于光在该介质中运动的速度(C)时,会发生契仑柯夫辐射。其波长是非单一的,且有方向性。对介质而言,有一个与速度阈值相对应的能量阈值,只有在带电粒子能量大于介质的能量阈值时,契仑柯夫辐射才有可能发生。能量阈值是介质折射率(n)的函数,可由以下关系式确定:     

用于环境X,γ辐射测量的SG101型可携式闪烁剂量率仪

仪器的探头由表面涂ZnS(Ag)的柱形塑料闪烁体(ST401型,φ75×75mm),高增益低噪声光电倍增管(GDB52LD)和铝蔽光套组成。测量电路为直流放大器。为减小光电倍增管暗电流和放大器栅流产生的仪器自身本底,设计了随温度变化的自动补偿电路。仪器的主要技术指标满足IEC标准(草案,SC 45B,C.O.52)的要求。有效测量范围:0.3×10~(-8)Gy·h~(-1)～300×10~(-8)Gy·h~(-1);相对固有误差不大于±3%;能量响应:50keV～1.25MeV,小于 ±10%;对宇宙射线空气吸收剂量率的测值(水面上)与高气压电离室测值在±5％内相符合;整机重量4kg;备有~(241)Am检查源。仪器可测量环境贯穿辐射天然本底剂量率。     

用Tri-Carb 3100TR液体闪烁计数器测量~3H(正十六烷)、~(14)C(正十六烷)液体闪烁猝灭系列源的活度

用美国珀金埃尔默公司生产的型号A310001,出厂编号432801液体闪烁计数器对有机溶液~3H(正十六烷)、~(14)C(正十六烷)液体闪烁猝灭系列源进行了绝对测量,测量结果与4πβ(LS)活度基准装置测量的数据比较在1%以内符合.     

用液体闪烁计数器测定~(14)C、~(35)S 的衰变率

本文介绍了一种简易的、用单管液体闪烁计数器测定~(14)C、~(35)S 的衰变率的方法。改变透光率,测得一组不同斜率和外推值的积分偏压曲线,再将这些积分偏压曲线的载距对其斜率作图,并外推到斜率为零,相应的计数率即为所求的衰变率。     

基于加速器~7Li(p,n)反应的硼中子俘获治疗中子源的优化设计

7Li(p,n)反应以中子产额大、反应阈能低等优点成为硼中子俘获治疗加速器驱动中子源所用中子反应的候选类型之一。本文重点研究了该中子产生反应作为加速器驱动中子源的中子产额及其能谱特性,并对产生的高能中子束流进行慢化,使其满足BNCT治疗要求。首先采用蒙特卡罗程序MCNPX2.5.0模拟加速器7Li(p,n)反应过程,得到1.9 3.0 MeV能量入射质子的中子产额及其能谱,并详细研究了质子入射能量为2.5 MeV的最佳条件下产生的中子束流特性;进而提出中子束流的慢化设计方案,并对慢化所得超热中子束品质进行分析研究。模拟计算结果表明,10 mA流量的2.5 MeV能量入射质子所产生的中子束经过慢化处理后,可以很好地满足硼中子俘获治疗的中子束流要求。     

用于台北微中子震荡(TEXONO)实验的液体闪烁液的性能研究

配制了20多种不同比分的液体闪烁液以及加入不同比分的^10B的样品,对这些样品的光产生量、n-γ分辨能力等性能进行了测试,并与标准的NE213液体闪烁液的相关性能进行了比较。     

基于模糊c均值聚类的液体闪烁体探测器n-γ射线甄别方法

提出一种基于模糊c均值聚类的液体闪烁体探测器n-γ射线甄别方法。使用便携式实时n-γ射线甄别器在环境中采集中子和γ射线,分别运用模糊c均值聚类和脉冲梯度法进行n-γ射线甄别,并将二者的结果进行比较。实验结果表明,基于模糊c均值聚类的n-γ射线甄别方法取得了与脉冲梯度法相近的结果,同时降低了不确定度,提高了甄别性能。     

用于微中子震荡实验的液体闪烁探测器的探测效率研究

为了台湾微中子震荡实验的设计,研究了正电子的探测效率与触发模型的关系,模拟结果说明,当单元正电子能量阈值为55keV时,以15cn×15 cm 单元截面的5×5和7×7单元组成的触发模型的正电子的探测效率可以分别达到60%和70%.它们相关的参数是设计较好的选择.     

用于脉冲n/γ混合场中n、γ甄别的新型探测器的研究

以塑料闪烁体和聚合物基复合材料为探测介质,开展用于脉冲n/γ混合场中n、γ甄别的新型探测器的研究。采用闪烁体探测器+契仑科夫探测器联合探测的方法,通过对n、γ产生的荧光和契仑科夫辐射的相关性测量,以实现n、γ的甄别,并给出脉冲中子的通量。利用蒙特卡罗方法计算了塑料闪烁体最佳厚度、n和γ在塑料闪烁体产生的次级电子能谱。同时利用模拟结果确定契仑科夫探测器探测介质的折射率,使得只有光子生成的次级电子可以在其中产生信号。