4个多模泛函相干态叠加态的等幂偶次Y压缩

构造了由多模泛函相干态|{fj(xj,yj,zj)}〉q、多模泛函相干态的相反态|{-fj(xj,yj,zj)}〉q、多模复共轭泛函相干态|{f j(xj,yj,zj)}〉q四态线性叠j(xj,yj,zj)}〉q和多模复共轭泛函相干态的相反态|{-f 加组成的四态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(4)(fj)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)(fj)〉q的广义非线性等幂偶次Y压缩特性。结果表明:在一定条件下,态|Ψ(4)(fj)〉q可呈现出任意偶数次的广义非线性等幂次2p(p=1,2,…)次方Y压缩效应;光场经典强度的空间分布函数|fj(xj,yj,zj)|2(j=1,2,…,q),对态|Ψ(4)(fj)〉q的等幂偶次Y压缩效应的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等产生直接影响。     

多模泛函叠加态光场的不等幂次和压缩效应

利用多模压缩态理论,研究了态｜ψf^（3）〉q。中广义磁场分量的不等幂次高次和（H）压缩特性。结果表明：在一定的条件下,态｜ψf^（3）〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的不等幂次高次H压缩效应;光场的经典振幅和经典初始相位的任意非对称空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等压缩特性将产生直接的影响。     

第Ⅲ类3态叠加多模叠加态光场不等幂次Y压缩

构造了由多模轭相干态、多模复共轭虚相干态及模真空态3态线性叠加所组成的第Ⅲ类3态叠加多模叠加态光场。利用多模压缩态理论，研究了此量子态的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩（即振幅压缩）效应。结果发现，只有当各单模的压缩次数Nj（j=1，2……，q）为偶数时，此量子态在一定的条件下总可呈现出周期性变化的任意偶数次广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应。     

四个等强度多模泛函相干态的叠加态的不等幂次和压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造丁由多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态这四个态等强度线性叠加组成的多模泛函叠加态光场|Ψ(4)*(fj)＞q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)*(fj)＞q的不等幂次和压缩特性,结果发现,当各模的压缩次数之和、各模经典初始相位和经典强度的空间分布函数等满足一定的条件时,态|Ψ(4)*(fj)＞q可呈现一定次数的不等幂次和压缩效应,其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.     

两类多模叠加态的振幅不等幂次压缩特性研究

利用多模压缩态理论，研究了文献[1]构造的两类多模叠加态的广义非线性振幅不等幂次压缩特性。结果找到了这两类态存在振幅不等幂次压缩效应的条件、发现两类态之间呈现“相似压缩”和“简并压缩”现象，表明它们是典型的多模非经典光场，文献[1]是本文在一定条件下的特例。     

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj 次方H压缩效应     

四态叠加多模叠加态光场的等幂N次方X压缩

利用多模压缩态理论，研究了新构造的第I种偶数模四态叠加多模叠加态光场│Ψoe^(4),│＞2e的等幂次N次方X(差)压缩特性。结果表明，当场模数q与压缩幂次N的乘积qN为偶数且任一模光子数nj小于压缩幂次N时，态│Ψoe^(4)，│＞2q的2个正交相位分量可同时呈现程度相同的等幂次N次方X压缩效应；当qN为奇数且mj＜N，则在其它必要条件下，态│Ψoe^(4)，│＞2q的2个正交相位分量可分别呈现等幂次N次方X压缩效应。     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态｜{zj^（a)*})q和多模虚共轭相干态｜{izj^（b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态｜{Ψ)q．利用多模压缩态理论，研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应，结果表明：压缩次数N为偶数。即N=2p（p=1，2，3……．)，并且各个模的初始相位φj、态｜{zj^（a)*})q和态｜{izj^（)*})q的初始相位差θpq^（R）-θnq^(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj^(a)Rj^(b)的和∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]组成的混合相位θpq^（R）-θnq^(I)-∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]分别满足一定的条件时，不论p为奇数还是偶数。态｜{Ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应，p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度．这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的．     

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.     

非对称多模量子叠加态光场的等幂高次和压缩

根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)>q的等幂高次和压缩特性,结果表明: 1)当Rj(a)=Rj(b)和ψj(a)-ψj(b)=±(2k 1)π(k=0,1,2,3……),态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均处于N-H最小测不准态的结果;2)当Rj(a)=Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,ψ态|1f(2)>q的等幂高次和压缩与文献3的结果相似; 3)当Rj(a)≠Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,且和满足一定条件时,无论qN为奇数还是偶数,态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂高次和压缩效应,但qN为奇数时的压缩深度大于qN为偶数时的压缩深度。     

两多模泛函相干态叠加态的高次和压缩--广义磁场分量的不等幂次高次和压缩效应

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函相干态|{fj(x,y,z)}〉q及其相反态|{-fj(z,y,z)}〉q的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)(f)〉q的广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性.结果发现:1)当各模的压缩次数Nj(j=1,2,…,…,q下同)之和为偶数时,态|ψ(2)(f)〉q恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;2)当各模的压缩次数Nj之和为奇数时,态|ψ(2)(f)〉q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意不等幂次的广义非线性高次和压缩效应.     

一类振幅混合非对称两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学的叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态光场 | {Z(a) j }〉q 和 | {Z(b )j }〉q 叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ〉q 的等阶N方Y压缩 ,结果表明 :当满足一定相位条件时 ,无论N为奇数还是偶数 ,态 |Ψ〉q 的两个正交相位分量周期性地呈现任意阶等阶N方Y压缩效应。     

一类叠加态光场的压缩和压缩增强

本文研究了由偶、奇相干态分别与真空态构成的叠加态光场的压缩效应．结果表明，在适当条件下，偶、奇相干态与真空态的叠加态场皆可存在二阶压缩和振幅Ｎ次方压缩，偶相干态与真空态的叠加还可使偶相干态原有的二阶压缩效应得到增强．     

在阻尼作用下叠加相干态压缩特性的时间演化

本文讨论了由一对相干态｜α＞和｜－α＞而产生的叠加相干态（薛定谔猫态）在具有阻尼的情况下压缩特性随时间的演化,特别讨论了场的高阶压缩性质受阻尼的影响．在场模形成的初始阶段,高阶压缩性质是不稳定的,高阶压缩参量将随时间出现振荡,场态将出现几次压缩和非压缩的交替变化．随时间的推移,场的压缩状态终将趋于稳定,压缩参量的绝对值减小并趋于零．阻尼的增加将加快这一演化过程,并且阻尼将削弱压缩．     

原子态迭加与原子的压缩效应

本文研究了一类新的原子压缩态——原子本征态的相干迭加所展示的原子压缩效应;并讨论了这种迭加态与与真空场相互作用时原子的压缩效应,结果表明,原子在没有相干迭加的初始状态下其自发辐射过程中不呈现压缩效应。     

激发双模压缩真空态的等阶Y压缩效应

本文研究了激发双模压缩真空态α ^mb ^m|ζ）的等阶Y压缩效应，数值计算的结果表明：对于态α ^mb ^m|ζ)，光场存在着等阶K(=2，3，4，5，…)次方Y压缩效应，而且随着场模上光子增加数m的增大，等阶K次方Y压缩效应增强。