γ辐照LiF晶体的正电子湮没

实验所用的晶体沿〈100〉解理。~(60)Coγ辐照剂量分别为5×10~4rad、5×10~5rad、1×10~6rad、5×10~6rad、1×10~7rad。吸收光谱测量使用岛津UV-360型光谱仪。为计算色心密度,全部测量均设置于同一吸收档。正电子寿命谱测量使用快-慢符合正电子寿命谱仪。谱仪的双高斯分辨函数的参数为:半高宽度W_1=(0.35±0.02)ns,W_2=(0.46±0.04)ns,相对强度I_1=(68.7±1.0)％,I_2=(31.3±1.0)％,中心相对位移为(0.061±0.002)ns。正电子源为10μCi的~(22)Na,每个谱总计数不少于9×10~5,环境温度T=23.5±0.5℃。数据处理采用positronfit程序在B—1955计算机上进行。     

HIRFL在束γ实验终端BGO反康谱仪性能

引言随着兰州重离子加速器的建成出束,将有八个实验终端随之投入使用。其中在束γ终端是一台主要用于核谱学研究的大型设备。它由置于水平面内的六套带BGO反康普顿屏蔽的高纯Ge探测器和一个由十四块BGO六棱柱探测元构成的小型晶体球组成。增加这种六棱柱形状的BGO元个数,便能使小型晶体球很容易地扩建成中型和大型晶体球。     

MCP像增强器开门/关门时间特性研究

门控型MCP像增强器具有光选通和图像增强两个作用,与CCD器件耦合组成高灵敏度高速图像记录系统,广泛应用于惯性约束核聚变研究中的时空分辨图像诊断。开门时刻和关门时刻叠加在MCP像增强器的光电阴极上的选通电压具有较强的"孔栏"效应,"孔栏"效应时间在ns级时间范围内,在ns级时间分辨图像诊断中对图像轮廓强度分布影响较大。本文首先从理论上分析了引起"孔栏"效应的物理过程,并进行了模拟计算[1],然后进行相关的实验研究。在实验中使用波长为532 nm、脉冲宽度约为300 ps的脉冲激光作为光源,实验测量MCP像增强器的开门/关门时间,实验结果表明:双紧贴MCP像增强器的开门时间和关门时间约为1.8 ns,对于半宽度约为20ns电脉冲信号,MCP曝光开门时间约为30 ns,电脉冲宽度与实际曝光时间具有一定的差异。进一步的理论分析表明,为了获得亚ns级以下的时间分辨图像,需要采用单紧贴MCP像增强器或增加导电基体的厚度以牺牲荧光透过率等技术途径。     

一个同轴Ge(Li)探测器的快中子辐射损伤

实验结果表明:本文给出的探测器对快中子辐射损伤的灵敏度相当高。当累积中子通量为6.22×10~8cm~(-2)时,探测器对~(60)Co 1.33MeV γ射线的能量分辨(FWHM)大幅度变坏,为辐射损伤前的三倍;观察到了损伤后的能量分辨的瞬态变化现象;用~(137)C662keV的γ射线扫描技术从实验上再次证明了快中子辐射在探测器中产生空穴陷阱,导致能量分辨变坏。采用简单的净化漂移方法,能恢复损伤过的探测器的性能。     

正电子湮没一维角关联装置的探测器

正电子源为22Na,对能量为0.511MeV的正电子湮没辐射,我们用10×10×200BGO与Φ50×300NaI(Tl)在探测效率、能量分辨及温度性能等方面进行了比较。     

φ60mm×600μm硅PIN探测器γ灵敏度和时间响应测量

φ60mm×600μm硅PIN半导体探测器是近年国内新研制的大面积高灵敏度探测器,用1013Bq级的60Coγ放射源测量了该类探测器的60Co γ灵敏度,用CΓC脉冲辐射源(约0.2MeV)测量了该类探测器的时间响应.实验和理论计算表明:该类探测器的60Co γ灵敏度约为5 fC*cm2/MeV.脉冲响应上升时间约为10ns,脉冲响应半高宽约为35ns.     

双面硅条探测器的研制与测试

研制了双面硅条探测器。探测器灵敏面积为48mm×48mm,厚约300μm,结面和欧姆面的硅条互相垂直,均由相互平行、宽度相等的48条组成,每条宽0.9mm、间距0.1mm。对其电气特性(耗尽偏压、反向漏电流、条间电阻)和探测特性(上升时间、能量分辨、条间串扰)进行了测试。在偏压为-15V时,各条平均反向漏电流小于10nA。对于从结面入射的5.157 MeV的α粒子,前放信号上升时间约45ns,结面各条的能量分辨率约0.6%~0.7%,基本无条间串扰;欧姆面各条能量分辨率较差,存在条间串扰。     

φ60mm×600μm硅PNI探测器γ灵敏度和时间响应测量

φ6 0 mm× 6 0 0μm硅 PIN半导体探测器是近年国内新研制的大面积高灵敏度探测器 ,用 10 13Bq级的 60 Coγ放射源测量了该类探测器的 60 Coγ灵敏度 ,用 CΓC脉冲辐射源 (约 0 .2 Me V)测量了该类探测器的时间响应。实验和理论计算表明 :该类探测器的 60 Coγ灵敏度约为 5 f C·cm2 / Me V。脉冲响应上升时间约为 10 ns,脉冲响应半高宽约为 35 ns。     

圆柱体BGO探测器时间性能的研究

实验测得φ40mm×40mmBGO在GDB50L和GDB44D光电倍增管上的时间分辨率为1.9,3.4ns(对~(60)Co),φ76mm×100mmBGO在GDB76F上的时间分辨率为6.3ns。用蒙特卡罗方法研究了光电倍增管对探测器时间性能的影响,预计φ76mm×100mmBGO在3英寸快管上的时间分辨率可在2.5ns以下。     

高能量γ射线源

文章介绍了用Am-Be中子源得到5-10MeV能区单能γ射线,以及在反应堆上得到高能单色低本底γ射线的方法。它们可以用来刻度γ探测器如Ge(Li),HPGe,NaI(Tl)和BGO等的能量线性,能量分辨和相对效率。     

一种新型溴化铈闪烁体探测器性能研究

闪烁探测器在射线能量与时间的探测中发挥着重要作用。针对国产新型溴化铈（CeBr₃）闪烁晶体,本文建立实验系统和方法对其关键性能指标进行了测试,具体包括：建立了快符合时间分辨系统测量装置,测试得到新型闪烁探测器对于⁶⁰Co源的时间分辨率为142 ps;建立了单光子计数法测量装置,测试得到溴化铈晶体的衰减时间为16.8 ns,上升时间为0.18 ns;建立了相对光输出测量装置,测试得到其相对于同规格NaI(Tl)闪烁体探测器对于661.66 keV射线的光输出为161%;同时针对其能量响应性能进行了测试,测得对于661.66 keV射线其能量分辨率为4.7%。将国产新型溴化铈闪烁晶体的性能测试结果与国际上同类晶体以及氟化钡、溴化镧、碘化钠等常用无机闪烁体的性能进行了比较,对其应用前景进行了探讨。     

用于快-快定时系统的微分恒比甄别器

本文介绍了用于快-快定时系统的微分恒比甄别器。它既有定时功能,又有能量选择功能。当输入信号的上升时间为1ns、幅度从-50mV到-5V时,其时间游动是120ps。文章给出了快-快定时系统在不同动态范围的时间分辨率。当动态范围为1.4:1时,其半宽度是201ps。     

Timing properties of LuAP:Ce studied with large-area avalanchephotodiodes

Prompted by recent interest in positron emission tomography scanners equipped with LuAP:Ce (LuAlO₃:Ce) scintillators read by avalanche photodiodes, we have measured timing properties of this scintillating material with large-area avalanche photodiodes (LAAPDs) from Advanced Photonix, Inc. (API). We have obtained a time resolution of 1.16±0.06 ns for 511 keV peak from a ²²Na source with energy threshold set at 400 keV and 680±35 ps for ⁶⁰ Co source with energy threshold set at I MeV. The dependence of time resolution on LAAPD gain was measured showing improved timing at gains over 200, but at the cost of higher excess noise. Comparing the time resolution of LuAP:Ce and LSO:Ce measured with LAAPD and photomultipliers, we discuss the dependence of timing properties on the tight output and decay time of these scintillators     

TLD佩戴位置对估算外照射事故个人剂量的影响

本文报道了~(69)Co γ射线外照射个人剂量估算的体模实验结果,给出了不同照射几何条件下的器官剂量,有效剂量当量与个人剂量计吸收剂量的比值(DROP),并对剂量计的几种佩戴位置进行了比较。     

双端输出塑料闪烁体探测器的符合关联测试

利用双端信号输出的塑料闪烁体与灵敏度高、时间响应快的硅光电倍增管构成塑料闪烁体探测器探头,并与后端的数字化转换器等电子学系统搭建成塑料闪烁体探测器系统。为了研究不同数据处理方法对真事件探测效率和能量分辨率的优化,分别使用标准γ源60Co和137Cs对塑料闪烁体探测器系统进行测试。研究了关联事件的符合时间窗对探测器真事件探测效率的影响,分析了波形的积分长度与脉冲信号甄别(Pulse Shape Discrimination,PSD)开窗法对能谱能量分辨率的改进。结果表明,在关联事件的符合时间窗为15 ns时,真事件探测效率最佳,当波形积分长度为80 ns时,通过PSD开窗后能量分辨率由原来的53.38%优化为42.21%。     

Characteristics of the new YAlO3:Ce compared with BGOand GSO

The characteristics of YAlO₃:Ce (YALO) used as a fast scintillation detector with high density (5.35 gm/cm³) and high light yield were investigated and compared with those of other scintillation materials. The decay of the scintillation light could be described by the sum of two exponentials with decay constants of 31 ns and 246 ns and contributing 98% and 2% to the total light yield, respectively. The light yield of 19700 photons/MeV was measured by comparing the number of photoelectrons produced in YAlO in BGO under the same conditions. The energy resolution at a gamma ray energy of 511 keV was 6.7% for a 4.0×8.0×25.0 mm³ sample. The FWHM of a timing measurement using two YAlO crystals detecting annihilation quanta (with 200 keV threshold) was 1.1 ns. Monte Carlo simulations showed that the crystal depth for the absorption of 90% of 511 keV gamma quanta is 51.8 mm in YAlO (compared with 25.2 mm in BGO)     

低气压多丝正比室性能的系统测试

介绍了对自行研制的低气压多丝正比室在低能下的系统测试结果。结果显示：在最佳工作条件下，低气压多丝正比室的位置分辨率小于0．8mm，时间分辨率小于2ns，低能下的探测效率接近100％，适合于放射性核束的束流监测。     

怀柔EAS阵列的方向测定系统

本文介绍了由9路快时间测定通道构成的怀柔EAS阵列方向测定系统的测定原理、设备组成,描述了它的标定和使用方法,讨论了它的时间和方向测定精度。光脉冲模拟测量给出通道的分辨时间不大于1ns,对实际观测事例的统计分析表明,系统对EAS的时间分辨约为3ns。该系统已连续运行约一年,并产生了首批物理结果。     

135La(EC+β+)衰变的研究

用ＨｐＧｅ探测器和低本底普顿抑制谱仪研究了＾１３５Ｌａ的放射性衰变,实验得到单谱,康普顿抑制谱和γ－γ符合谱。根据实验数据得到＾１３５Ｂａ低激发态,γ跃迁的能量,强度和级联关系以及＾１３５Ｌａ衰变纲图。采用了角动量投影壳模型理论为＾１３５Ｂａ低激发态能级进行计算,并与实验值进行了比较。     

单次脉冲毫微秒时间测量

一、引言近年来,测量快的脉冲事件之间时间间隔基本上有三种方法,即直接计数法,模拟法和混合法。其中模拟法是基于电容器充放电原理,包括时间-时间扩展和时间-幅度变换方法在内。比直接计数法时间分辨好,如果把时间-幅度变换器和多道分析器结