快中子与~6Li,~7Li的三体反应

用载锂乳胶对14—18兆电子伏中子与~6Li,~7Li的三体反应——~6Li(n,nd)α与~7Li(n,nt)α作了“运动学完全”的测量。由此得到次级中子能谱以及通过~6Li第一激发态与~7Li第二激发态的非弹性散射中子的角分布。观察到中子与锂核内α集团的准自由散射。用“平面波冲量近似”得到了Li核表面α集团的动量分布,间接地证明了~6Li核中氘集团有收缩效应。     

14兆电子伏中子引起的~7Li核生氚截面折测量

由中子引起的~7Li核的生氚反应截面是~7Li核与中子相互作用截面中一个重要的分截面。许多实验室对~7Li核的中子生氚截面进行过测量。最近我们用液体闪烁快符合法测量了由14兆电子伏中子引起的~7Li核的生氚反应截面。     

利用~(12)C+~(96)Zr弹性散射角分布研究~(96)Zr的中子皮

中子皮是原子核的关键物理参数之一,对非对称核物质状态方程有重要的约束作用。本工作主要利用~(12)C+~(96)Zr弹性散射角分布研究~(96)Zr的中子皮,首先采用Woods-Saxon势,通过改变实部势参数得到与实验数据拟合最优的1组光学势参数,然后利用双折叠势模型(DFM)计算~(96)Zr在不同中子密度分布下与~(12)C的相互作用势,通过比较两组相互作用势,找出与最佳光学势对应的~(96)Zr核的中子分布均方根半径,从而得到~(96)Zr的中子皮厚度为0.087 fm,此结果与其他研究结果在误差范围内符合很好。     

ST-602型玻璃闪烁体热中子绝对效率测定

一、引言玻璃闪烁体是五十年代末、六十年代初发展起来的一类核辐射探测器。~6Li玻璃闪烁体是一种很理想的低能中子、特别是热中子探测器。中子探测器的性能通常以其对某一能量,或某几个能量的中子的效率来评价。各种类型的中子探测器,特别是慢中子探测器皆以探测效率作为主要核性能指标。本文将介绍ST-602型铈(Ce)激活~6Li玻璃闪烁体(下     

中子在均匀混合介质中的减速

本文在弹性散射在质心系中各向同性的假定下,推导了中子减速能量分布、平均寿命和平均徙动长度公式,并在简化的近似下提出了当介质作热运动时的计算方法。具体计算了14.1MeV中子在氘化锂介质中减速时的能量分布、平均寿命的徙动长度,并计算了在减速过程中由于_1~2D和_3~6Li核的(n,2n)反应所引起的中子增殖。结果表明,这种反应能使中子增殖21.9%。     

小型Si(Li)β辐射探测器的制造

本文主要叙述中子嬗变掺杂(NTD)单晶硅中~(31)P分布测量使用的小型Si(Li)β辐射探测器的制备工艺。     

~6Li玻璃闪烁体中子脉冲的等效电子能量

ST-602型铈(Ce)激话的~6Li玻璃闪烁体是探测慢中子、特别是热中子的高效率探测器。3mm厚的这种闪烁体对热中子的探测效率可达90％以上,但它对γ射线的探测效率也较高,这对于中子探测来说是极为不利的。因为中子束经常伴随γ射线。为了合理使用~6Li玻璃闪烁体探测中子并有效地甄别掉γ射线,为了正确地选择γ射线的能量,以便使~6Li玻璃探测器能同时用作γ射线和中子的探测元件,因此研究中子、电子(或     

用光学模型和豪泽-费许巴赫理论计算中子与~(10)B,~(11)B的反应截面

本文用光学模型和豪泽-费许巴赫理论对中子与~(10)B、~(11)B的反应截面作了计算。得到了9.72MeV中子对~(10)B和9.97,12.06,14.10,18.12MeV中子对~(11)B反应的总截面、弹性散射截面与角分布、低激发态的非弹性散射截面与角分布、(n,p)、(n,d)、(n,t)和(n,α)反应的截面与角分布,以及~(11)B(n,α_0)~8Li基态与~(11)B(n,α_1)~8Li第一激发态的分支比。引出了α粒子与短寿命的~8Li核的光学势参数。计算结果与观测值作了比较。     

控制棒内中子注量率精细分布测量

我们采用小型固体核径迹探测器实现了多测点布置及有效地消除了缝隙泄漏中子影响等技术关键。成功地测得了小直径控制棒内中子注量率精细分布。 1.实验原理和方法 把由~(235)U电镀靶片和天然白云母片组成的探测器置入被测样品内。在反应堆中辐照后云母片上形成的径迹密度与所处位置的中子注量率成正比关系,     

用光学模型和豪泽-费许巴赫理论计算中子与~(10)B,~(11)B的反应截面

本文用光学模型和豪泽—费许巴赫理论对中子与~(10)B、~(11)B的反应截面作了计算。得到了9.72MeV中子对~(10)B和9.97,12.06,14.10,18.12 MeV中子对~(11)B反应的总截面、弹性散射截面与角分布、低激发态的非弹性散射截面与角分布、(n,p)、(n,d)、(n,t)与(n,a)反应的截面与角分布,以及~(11)B(n,a_0)Li基态与~(11)B(n,a_1)~3Li第一激发态的分支比。引出了a粒子与短寿命的~3Li核的光学势参数。计算结果与观测值作了比较。     

基于Potential-driving模型的中子诱发~(239)Pu裂变产物计算与模拟研究

当前新型核能利用系统及核数据评价的发展对快中子诱发~(239)Pu裂变核数据提出了更高的精度需求。本工作基于已提出并构建的Potential-driving模型,通过中子诱发~(239)Pu(n,f)裂变驱动势研究,计算了几个典型能量中子诱发~(239)Pu(n,f)反应发射中子前裂变碎片质量分布,并与实验数据进行了对比。结果显示:Potential-driving模型计算数据能够很好地与实验数据符合。将Potential-driving模型植入GEANT4程序,开展了快中子诱发~(239)Pu(n,f)反应相关的模拟研究,给出了14 Me V中子诱发~(239)Pu(n,f)反应的裂变碎片独立产额质量分布和电荷分布、累积产额质量分布和电荷分布、动能分布、裂变中子能谱以及~(239)Pu(n,f)反应裂变碎片平均总动能随入射中子能量的变化等数据,并与GEANT4程序原有的参数化裂变模型(G4Para Fission Model)模拟结果、ENDF/B-VII.1库评价数据以及实验数据进行了比较。结果显示:所发展的Potential-driving模型能很好地预测快中子诱发~(239)Pu(n,f)反应裂变产物数据,为快中子诱发~(239)Pu(n,f)反应裂变产物核数据的研究提供了一种更可靠的计算方法。     

CFETR氦冷陶瓷增殖包层中子学分析

为满足中国聚变工程实验堆(CFETR)包层的应用要求,本文提出氦冷陶瓷增殖(HCCB)包层方案。为验证HCCB包层设计方案的合理性与可行性,采用三维蒙特卡罗粒子输运程序MCNP,计算和分析了HCCB包层方案的氚增殖比、中子壁负载、中子通量密度、核热、辐照损伤等中子学特性。结果表明,HCCB包层方案满足氚自持要求,中子通量密度和核热分布合理,屏蔽性能良好,基本满足设计要求。     

~(99)Mo的裂变产额及产额分布的结构现象

我们多次测定了裂变谱中子引起~(235)U裂变中~(99)Mo的产额值Y_(fo)分别用放化法及Ge(Li)直接γ能谱法测定了绝对产额及与热中子裂变产额Y_(th)的相对比值R=Y_f/Y_(tho) 。其中,对~(99)Mo都得到R>1的结果,即裂变谱中子引起~(235)U中裂变时的~(99)Mo产额比热中子裂变的产额值高。这种在产额质量分布峰上的产额与入射中子能量有明显依赖、而且随能量而增高的现象是与以前实验及编评数据以及峰上产额值不随能     

天体物理感兴趣的^2H（^8Li，^9Li）^1H反应截面测量

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布,由于没有A =5和 8的稳定核,核合成的反应流在该处终止。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型 [1] 中,该稳定核空隙可通过4He(3H,?7Li(n,?8Li(幔琻)11B(n,?12B(e-n)12C...4He(3H,)7Li(n,?8Li(n,?9Li(e-n)9Be(n,?10Be(     

中能质子散裂中子源核子发射与能量沉积的计算

给出了用蒙特卡罗方法计算中能质子打在重核靶上产生的散裂中子源的物理图象、计算公式及所用核数据的来源,并对能量为800,1000,1500,2000MeV的质子打在~(186)W,~(208)Pb,~(232)Th,~(238)U靶上所产生的散裂中子源的中子数、能谱、空间分布、方向分布等进行了计算和分析。在计算中近似考虑了能量守恒,对于核反应结合能、原子核激发能及裂变能     

共振区中子辐射俘获截面测量技术研究

<正>中子辐射俘获反应截面是一类重要的核数据。在共振区,中子核反应截面随中子能量变化剧烈,需要通过实验测量才能确定各种核反应截面。在中国散裂中子源反角白光中子束线上建立了一套C_6D_6探测器系统,用于开展共振区的中子辐射俘获反应截面测量。开展了~(197)Au、~(169)Tm和     

~(238)U瞬发裂变平均中子数在快中子能区随入射中子能量的变化

用直径60厘米的载镉液体闪烁中子探测器测量了~(238)U的瞬发裂变平均中子数?_p在1.21～5.50兆电子伏能区的变化。实验在2.5兆伏静电加速器上进行。用~7Li(p,n)、T(p,n)和D(d,n)反应获得中子,质子束流约20微安。测量是相对~(240)Pu自发裂变进行的。根据我们过去的测量结果,~(240)Pu自发裂变瞬发平均中子数?_(sp)(~(240)Pu)为2.138±0.034。     

模拟裂变中子源能谱测量

一、引言在研究链式反应系统的各种性质时,常常用到具有类似裂变中子能谱的中子源。模拟裂变中子源主要由~(210)Po的α粒子轰击F,Be,Li,B等轻元素产生中子,随着靶元素成份以及结构的差异,中子能谱也不完全相同。应本院同位素处的要求,我们测量了一模拟裂变中子源的能谱,其源强约10~4n/s,靶成份为天然Li 24.16%,F66.14%,B 9.4%,     

~(236m)Pu裂变同质异能素半衰期的测量

本工作采用固体径迹探测器,通过~(235)U(a,3n)反应,测量反冲核~(236m)Pu在飞行过程中裂变碎块的径迹密度分布,从而定出其半衰期为25±5毫微秒。我们汇集了现已发现的裂变同质异能素,且对它们的半衰期加以讨论,认为中子数为146时,形状同质异能素将呈现特别的稳定性。     

晕核体系~6He+~(64)Zn的光学势的能量相依性

正在近垒能区测量了单质子转移反应~(63)Cu(~7Li,~6 He)~(64)Zn的角分布,以抽取并研究晕核缚体系~6 He+~(64)Zn光学势的性质。由于受放射性束流强度和品质的限制,很难通过直接的弹性散射测量来抽取晕核体系的光学势。因此,采用转移反应作为间接的方法研究晕核体系的光学势。实验在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上完成,束流7Li的能量分别为E_(lab)(~7Li)=12.67、15.21、16.33、23.30、27.30以及30.96 MeV。对测量得到的~(63)Cu(~7Li,~6 He)~(64)Zn转移反应角分布