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为了研究特定气氛下激光辐照对单晶硅表面微结构的影响,采用红外(基频波长1064nm)和紫外(3次谐波波长355nm)YAG纳秒激光脉冲连续辐照方法,分别在SF6、空气、N2和真空环境下对硅表面微结构进行了实验研究。得到红外纳秒激光在SF6和空气中形成的微结构较真空和N2下有更高的纵横比;紫外纳秒激光在SF6和真空中产生的锥形结构比N2和空气中要更为显著,但SF6中形成的微结构上有絮状物的结果。结果表明,激光波长和环境气氛对微结构的形成起着决定性作用,且激光辅助化学刻蚀的效率不同。该结果对深入研究纳秒激光在特定气氛下诱导硅表面微结构是有帮助的。 相似文献
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Ar+激光辐照下离体猪鼻咽组织的热响应特性 总被引:3,自引:1,他引:3
为了获得用于鼻咽癌(NPC)光活检的Ar^ 激光对鼻咽组织的安全光剂量阈值,实验测定了离体猪鼻咽组织在Ar^ 激光辐照下不同位置的温度分布,重点研究了辐照功率密度和波长对组织中温度分布的影响。实验结果表明,组织中的温度分布与探测位置、激光波长以及激光辐照功率密度有关。在同一波长激光辐射下,组织中的温度随着辐照激光功率密度的增大而增大,当辐照功率密度达到1.85W/cm^2时,鼻咽组织黏膜下层的温度可超过41.5℃;在相同功率密度激光的辐照下,波长为514.5nm的激光照射鼻咽组织时的光热效应较488nm波长明显。 相似文献
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通过对1.319μm连续波激光辐照PV型HgCdTe探测器的实验研究,发现当激光辐照功率密度超过探测器的饱和阈值以后,激光能诱导探测器产生混沌现象,并得出相应的激光辐照功率密度范围,文中还对试验结果进行了论证与分析。 相似文献
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激光辐照对长滤HgCdTe光导探测器电学参数的影响 总被引:2,自引:0,他引:2
对长波HgCdTe光导探测器进行了低于其永久损伤阈值的变功率激光辐照,测量辐照前后器件的电阻-温度特征,用电阻-温度特征研究材料参数的方法对实验结果进行拟合,结果表明辐照后HgCdTe探测器件的组分变大,并由此计算得到探测器性能突变后,器件的电子迁移率与电子浓度均有一定程度减小。认为这可能是由于激光辐照的热效应使N型HgCdTe光导器件的表面及体内均产生的一定的变化所致。 相似文献
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介绍了用显微拉曼研究经低强度He-Ne激光照射。并在均匀磁场中处理过的水稻的结果。并与未经处理水稻的拉曼光谱进行了比较。基本依据是激光对生物分子的共振激发作用理论。从实验结果看.其间的谱线有一定差异,表明激光照射和均匀磁场处理,有可能改变水稻的遗传特性。 相似文献
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激光辐照光学材料热力效应的解析计算和损伤评估 总被引:10,自引:0,他引:10
光学元件的损伤是高功率激光技术发展的一个瓶颈,为此以连续CO2激光辐照K9玻璃为例,研究了连续激光辐照光学材料的热力损伤机理。通过积分变换方法,求解热传导和热弹性力学方程组,由此得到激光辐照引起的温度场和热应力场的瞬态分布。研究中发现在高斯光束作用下,热扩散长度的概念不再适用,因此通过曲线拟合方法,推导出最大热应力的位置与辐照时间的关系,并由此计算出材料的损伤阈值。由于K9玻璃的应力损伤阈值小于熔融损伤阈值,因此当激光作用引起的环向热应力大于材料的抗拉强度时,材料发生永久性损伤,损伤形态为拉伸解理。将理论模型的相关结论与实验结果相对比,两者吻合得很好。 相似文献
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文中对多元多光谱红外探测器系统响应波段外激光的辐照效应进行了深入的实验研究并对实验结果进行了分析。以1.06μm激光辐照三元光导型碲镉汞探测器系统的实验为例,说明了系统响应波段外激光辐照效应的实验规律。实验结果发现:探测器对系统响应波段以外的激光仍有响应信号,但响应规律与对波段内激光的响应不同,出现新的现象。研究表明:Ge窗口被激光加热是导致探测器输出信号的根本原因,信号输出曲线由探测器的电阻—温度特性决定。 相似文献
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目的研究相同照射条件下的低强度532nm和650nm激光照射小鼠腹腔巨噬细胞的生物效应.方法用相同功率和照射时间的532nm和650nm激光辐照小鼠腹腔巨噬细胞,采用中性红吞噬实验测定巨噬细胞的吞噬能力.结果相同功率的两种波长激光在适当的照射时间下巨噬细胞的吞噬能力有显著性增强,巨噬细胞吞噬能力随照射时间的变化规律相似.结论相同照射条件下,低强度532nm和650nm激光照射巨噬细胞的生物效应相似,都可以激活小鼠腹腔巨噬细胞,增强其免疫活性,只是532nm激光的效应略强一些. 相似文献
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CO2激光对长波红外HgCdTe探测器干扰的分析 总被引:6,自引:0,他引:6
激光干扰是对抗精确制导武器、保卫己方目标的重要方式.针对高功率CO2激光对某光导型长波红外HgCdTe探测器的干扰损伤进行了理论分析与实验研究.根据实验结果,利用激光辐照探测器的温升理论模型,计算了温升随辐照时间和功率的关系,并和CO2激光器辐照光导型长波红外HgCdTe探测器的实验结果进行了对比.理论和实验结果表明,此探测器的干扰阈值为16.5W/cm2,损伤阈值为126W/cm2.实验结论对研究激光干扰星载探测器技术具有一定的参考价值. 相似文献
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利用泵浦—检测技术,研究了K(6S)与H2反应生成的KH〔X^1+(V,J)〕分子的转动态分布,利用激光感应荧光光谱(LIF),确定了v=0,1振动能级上的转动态分布。转动态分布与热统计分布基本一致。记录X^1+(V,J)←A^1+(V′,J+1)时间分辨荧光,从荧光强度的对数值给出的直线斜率得到它的自发辐射寿命。K激发态原子密度由激光能量吸收得到,反应生成物KH分子密度利用光学吸收法得到。由速率方程分析,得到σ(V,J),对J求和,得到的σ(v)分别为(1.4±0.6)×106-16cm^2〔对v=0〕,σ(V)为(1.2±0.5)×10^-16cm^2〔对v=1〕。 相似文献
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研究了类钠Ar7+离子内壳层双电子的复合激发截面,此结果对研制X射线激光有一定的参考价值,并给出了2p53p2和2p53d2组态的双电子复合截面 相似文献
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蓝绿色激光由于在水下通讯等方面的应用近年来颇受重视,溴化汞激光就是其中的一种,连同氯化汞、碘化汞激光,统称为HgX(X=Cl,Br,Il)激光,其波长在可见波段一定范围内可调(HgCl:552~559nm,HgBr:495~505nm,HgI:443~445nm).激光跃迁B~2∑~+→X~2∑~+的上能态激发可由HgX_2蒸气在紫外光或快放电作用下分解实现:HgX_2→HgX_2(b~1∑_u~+)→HgX(B~2∑~+)+X(~2P).用后一种方式可制成小型、封闭、长寿命器件,但至今只能得到短脉冲(几+ns)输出.本文目的是通过研 相似文献
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应用激光吸收和荧光方法,测量了Cs(6P)态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面.Cs原子被激光激发到6P3/2态,将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1/2的跃迁,测量6PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了6PJ→6S的有效辐射率.在T=337 K和Ne密度0.5×1018<N<4×1018cm-3范围内测量了6P1/2→6S1/2(895 nm)发射的敏化荧光强度I895,量N/I895与N有抛物线型的关系,表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的,而不是由与Cs基态原子碰撞产生的.由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=(1.90±0.82)×10-19 cm2,猝灭截面σD=(8.97±3.85)×10-19 cm2. 相似文献
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利用激光吸收和荧光方法,测量了Cs(6P)态与He碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面.Cs原子被激光激发到6P3/2态,将与抽运激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1/2的跃迁,测量6PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了6PJ→6S的有效辐射率.T=337 K,He密度N在0.5×1018~4×1018cm-3范围内测量了6P1/2→6S1/2(895 nm)发射的敏化荧光强度I895.N/I895与N有抛物线型的关系,表明6PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的,而不是由与Cs基态原子碰撞产生的.由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与He碰撞精细结构转移截面3σ/2→1/2=(1.46±0.51)×10-19cm2,猝灭截面σD=(2.28±0.80)×10-18cm2. 相似文献
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在束-气池构型下用脉冲激光泵浦技术测量了亚稳态Xe(~3P_0)和Xe(~3P_2)与N_2传能生成N_2(B,v)的绝对截面.并讨论了该方法在研究亚稳态原子传能及反应中的适用性. 相似文献
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利用激光泵浦-吸收技术,研究了在样品池中的Cs(7DJ)+H2→CsH[X1∑+(v″=0)]+H光化学反应过程。双光子激发Cs-H2混合蒸气中Cs原子至72D态,荧光中除有泵浦能级发生的直接荧光外,还包含由精细结构碰撞转移产生的敏化荧光,CsH分子是由7D原子与H2间的三体碰撞反应产生的。利用780 nm激光测量了CsH X1∑+(v″=0→v″=21)吸收带。△Ⅰ′和△Ⅰ″分别表示泵浦7D3/2和7D5/2时的吸收光强。解速率方程组,得到7D3/2→7D5/2和7D5/2→7D3/2精细结构转移截面分别为(1.3±0.3)×10-14和(9.8±2.0)×10-15cm2。从7DJ碰撞到7D以外态的截面分别为(4.0±1.0)×10-15(对J=3/2)和(3.6+0.9)×10-15cm2(对J=5/2)。Cs(7DJ)+H2→CsH+H的反应截面分别是(1.4±0.5)×10-16(J=3/2)和(1.1±0.4)×10-16cm2(J=5/2),7D3/2与H2的反应活动...更多性大于7D5/2。 相似文献