35MeV以下56Fe(n,p)56Mn反应截面及协方差评价

56Fe(n,p)56Mn通常作为标准反应来监测中子场通量,该反应截面数据的准确性直接影响到活化法测量结果的精确度,进而影响到实验待测物理量的精度。本文开展了56Fe(n,p)56Mn反应截面实验测量数据评价工作与协方差计算工作,首先系统分析EXFOR中现有的56Fe(n,p)56Mn反应截面实验测量数据,对实验数据进行了归纳总结分析,并从中子源、测量方法、探测器类型等方面对56Fe(n,p)56Mn直接测量实验数据进行评价。然后,拟合给出适用入射中子能量区间为295～35 MeV的激发曲线。随后,针对评价中重点推荐的实验数据开展了关联协方差矩阵的计算工作。最后,使用核反应计算程序TALYS对56Fe(n,p)56Mn激发曲线进行了调参计算并和评价数据进行了比较分析。该工作拓展了现有的中子活化反应截面实验数据的评价方法,结果提高了35 MeV以下中子诱发56Fe(n,p)56Mn反应的评价数据精度。     

~(89)Y(n,2n)~(88)Y反应截面测量

利用活化法的基本原理和相对测量方法,测量得到13.5～14.8MeV的D-T中子作用下的89Y(n,2n)88Y反应截面。89Y(n,2n)88Y反应截面为629～1053mb,相对不确定度为1.7%。并与采用大液闪测量的实验结果和ENDF/B-6库的截面数据进行了比较,当中子能量为14.1MeV处ENDF/B-6数据与实验值的比值为0.99。     

~(176)Hf(n,2n)~(175)Hf反应截面测量

采用相对测量技术,以活化法对13.4～14.8MeV范围内的176Hf(n,2n)175Hf反应截面进行了测量。样品固定在距离D-T中子源20cm处的圆环的不同位置上进行中子辐照,采用93Nb(n,2n)92Nbm作为监测反应,活化产物采用高纯锗探测器进行了测量,所得14MeV附近的176Hf(n,2n)175Hf反应截面实验值为(2100±85)mb,对实验结果与公开文献值和ENDF/B6.8评价库数据进行了比对。     

~(154)Sm(n,2n)~(153)Sm和~(148)Sm(n,p)~(148)Pm反应截面的测量

报道了在Ｅｎ＝１４．５－１４．９ＭｅＶ中子能区用活化法以２７Ａｌ（ｎ，α）１４Ｎａ的反应截面为中子注量标准测得的１５４Ｓｍ（ｎ，２ｎ）１５３Ｓｍ和１４８Ｓｍ（ｎ，ｐ）１４８ｇＰｍ反应截面，并将其与已有的数据进行了比较。中子能量用铌锆截面比法测定。     

~(197)Au(n,2n),~(197)Au(n,3n)反应截面测量

本文在中子能量E_n=12～18兆电子伏能区用活化法测量了~(197)Au(n,2n),(n,3n)的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏处以~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面为标准(117.5±3.9毫靶)给出(n,2n)截面为2160±95毫靶。以(n,2n)截面为标准给出(n,3n)截面为636±47毫靶(8.23±O.28兆电子伏)。本文对国外发表的数据作了比较,井给出了推荐曲线。     

INFLUENCE OF NUCLEAR RESONANCE ~(56)Fe(p,p)~(56)Fe ON K-SHELL IONIZATION PROBABILITY

The K-shell ionization probability Pk was measured as a function of Ep across the strong resonance 56Fe(p,p)56Fe at 2.522 MeV and about 50 % variation was observed. For a large ratio of the K-shell binding energy to the total width of the nuclear resonance, Uk/Г≥5, the present experimental result is still in good agreement with theoretical calculation based on Blair and Anholt's formula.     

实验测定~(116)Cd(n,2n)和~(115)In(n,p)反应截面

一、引言由于对~_(116)Cd(n,2n)反应的截面测量数据分歧较大,而关于~(115)In(n,p)反应,文献中也只报导了该反应的总截面,对亚稳态和基态的截面国内外报导得均很少,因此,我们通过实验来测定~(116)Cd(n,2n)和~(115)In(n,p)反应中产生的~(115m,g)Cd的截面和它们     

~3He(d,p)~4He反应截面的测量

本工作对~3He(d,p)~4He反应在实验室系90°角进行了激发函数的测量。入射氘的能量为200千电子伏到1000千电子伏。在激发函数的共振峰上(E_d=420千电子伏),测量了微分截面绝对值。利用此反应在低入射能量情况下角分布为各向同性的特点,推得了全截面为847±53毫靶。将此实验结果和前人的工作结果进行了比较。     

~(141)Pr(n,γ)~(142)Pr反应截面的测量

用活化法测量了中子能量在 0.539 MeV,1.090 MeV 和 1.587MeV 的 Pr(n, γ)142Pr 核反应截面值,γ 放射性活度用高纯锗探测 141器测量,实验的测量误差在±(6～7)%范围内。实验结果与其它各家的实验值进行了比较和分析,给出了推荐的激发曲线。     

基于~3He球的(n,2n)反应截面测量技术

正中国原子能科学研究院核数据重点实验室原来的~(3)He球探测系统包含有80根~(3)He管,为了进一步提升系统对中子的探测效率,增加了30根~(3)He管。升级后的探测系统共有110根~(3)He管。该系统中子离线探测效率用~(252)Cf自发裂变源进行了标定,总效率值可达(29±2)%。这套     

Evaluation of Neutron Monitor Cross Sections for ~(59)Co(n,x)~(56, 57, 58)Co,~(52, 54, 56)Mn,~(59)Fe Reactions

The neutron monitor cross sections for ~(59)Co(n,x)~(56, 57, 58)Co,~(52, 54, 56)Mn,~(59)Fe reactions were evaluated based on recent experimental data and theoretical cal culations from threshold energy to 100 MeV.     

~(197)Au(γ，n)的反应截面的测量

正光中子核反应~(197)Au(γ,n)196 Au的反应截面在前人的实验中已测得了大量数据,它通常被认为是研究光核反应的1个标准反应而进行比对。前人基于多种γ源对~(197)Au(γ,n)~(196)Au的反应截面进行了测量。1987年,Berman等利用飞行正电子湮灭γ源对~(197)Au等核素进行了光核反     

The Calculations of ~(56)Fe(n,x)~(51)Cr,~(52,54,56)Mn Reactions Cross Sections up to 60 MeV

A set of neutron optical potential parameters for ~(56)Fe in energies of 4～100 MeV was obtained by fitting available experimental data. The yield cross sections of the activation isotopes ~(51)Cr, ~(52)Mn, ~(54)Mn, and ~(56)Mn in n ~(56)Fe reaction are calculated and predicted in energy range up to 60 MeV.     

~(71)Ga(n,γ)~(72)Ga和~(180)Hf(n,γ)~(181)Hf反应截面的测量与评价

为解决目前71 Ga(n,γ)72 Ga反应和180 Hf(n,γ)181 Hf反应截面实验数据的分歧,在中国原子能科学研究院的600kV高压倍加器和5SDH-2串列加速器上用活化法在0.5～3MeV能区内测量了这两个反应在4个能点的反应截面。并对国内外0.01～4MeV范围内的实验数据进行了修正和评价,最终给出了这两个反应在此能区范围内的推荐值。     

~(56)Fe(n,xnγ)截面的符合测量方法研究

为降低瞬发γ射线法在测量重裂变核(n,xnγ)截面中的康普顿坪和本底水平,尝试采用符合方法来分析数据。在中国原子能科学研究院600kV高压倍加器上用两个Clover探测器直接测量56Fe(n,xnγ)5个能点的反应截面,然后采用符合技术分析数据,计算1 238.3keVγ射线截面。此结果与直接方法计算的截面结果基本一致,从而验证了符合测量方法的有效性。     

利用加速器质谱法测量~(128)I(n,γ)反应截面的方法研究

正~(128)I(n,γ)~(129)I热中子截面是核物理等学科研究中的重要参数,对于国防核数据、恒星演化模型、反应堆设计、废物处置等研究有重要应用意义。目前,此截面在国内外还没有实验数据,因为~(128)I是短寿命核素,很难对其(n,γ)热中子截面准确定量。本研究运用加速器质谱法,利用其高测量灵敏度和能有效排除分子本底与同量异位素本底的优势,避免了对~(128)I的直接测量,而是对~(129)I的测量间接获得截面信息。为得到~(129)I,先制定样     

用于(n,2n)反应截面测量的~3He球中子探测器阵列研制

正在(n,2n)反应截面测量中,通常使用活化法,该方法的优点是简单,在产物核满足一定条件的情况下,可以达到高精度测量。但当产物核无法进行活度的精确测量时,该方法就不适用,为弥补活化法的不足,本工作设计研发了一套3 He球中子探测器阵列(图1),用于直接测量(n,2n)反应发出的两个中子,从而实现(n,2n)反应截面测量的目的。该探测器阵列由110根3 He管和聚乙烯球慢化体组成,采用波形数字化数据获取系统,实现每个时间的时间和能量测量。该系统对252 Cf源的探测效率约33%。     

~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe反应的间接测量

<正>长寿命的~(60)Fe是研究银河系核合成和太阳系附近超新星的一个重要放射性核素。~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe被认为是恒星产生~(60)Fe的关键反应。由于~(59)Fe的寿命很短,为从实验上确定~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe截面,计划测量~(58)Fe(~(18)O,~(16)O)~(60)Fe~*和~(56)Fe(18 O,16 O)~(58)Fe~*反应,通过测量~(60)Fe~*和~(58)Fe~*衰变到γ道的概率,采用替代比率法间接推导出~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe截面。放射性核素~(60)Fe的寿命约260万年,是核天     

Measurement of Cross Sections for the Reaction ~(27)Al(n,p),~(56)Fe(n,p)and ~(64)Zn(n,2n)of 14.6MeV Neutrons and Simultaneous Evaluation of Some Cross Sections

1.Measurements The experiments were performed on 400 kV Cockcroft-Walton acceleratorof Nanjing University,using the T(d,n)~4He reaction to produce 14.6MeVneutrons.The energy of the incident deuterons was 200keV,the deuteroncurrent was 40μA,and the neutron yield was about 2×10~8 n/s.The ZnS neu-tron detector was used as flux monitor.Each sample to be measured was packedtogether in two standard sample foils of the same dimensions(2×1cm~2 rectang-lar foils and purities better than 99.5%)to form a sandwich so that they areirradiated in the same geometry.The γ-ray activities of the irradiated samplesand monitor foils were measured with a GEM-25210 type HPGe γ-spectrometer.The efficiency of this detector was determined with a ~(152)Eu standard γ source.     

中子活化法测量238U(n,2n)反应截面

利用PD-300加速器提供的D-T聚变中子,采用中子活化法测量了238U(n,2n)反应截面;中子能量监测采用93Nb(n,2n)92m Nb和90Zr(n,2n)89m+gZr截面比法,中子通量监测利用238 U自身反应道238U(n,f);通过测量237U发射的208 keV的γ射线,得到了 13～15 MeV能区...