14兆电子伏中子引起的~(238)U裂变截面的测量

我们以T(d,n)~4He反应为中子源,用半导体探测器测量伴随α粒子的方法确定中子通量。在中子能量为14.10±0.10,14.60±0.20和15.04±0.13兆电子伏处绝对测量了~(238)U的裂变截面。     

~(197)Au(n,2n),~(197)Au(n,3n)反应截面测量

本文在中子能量E_n=12～18兆电子伏能区用活化法测量了~(197)Au(n,2n),(n,3n)的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏处以~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面为标准(117.5±3.9毫靶)给出(n,2n)截面为2160±95毫靶。以(n,2n)截面为标准给出(n,3n)截面为636±47毫靶(8.23±O.28兆电子伏)。本文对国外发表的数据作了比较,井给出了推荐曲线。     

测量D(d,n)中子通量两种方法的校对

D(d,n)~3He反应是加速器上常用的中子源。在静电加速器上提供E_n=1.7～5.6MeV的中子,其中子通量用半导体望远镜测量;在高压倍加器上提供E_n=2～3MeV的中子,其中子通量可以用竞争反应的伴随粒子法测量。为了校核两种方法测量中子通量的可靠性,我们在高压倍加器上,E_d=250keV时,同时采用两种方法进行测量。经过反复校对数次,表明两种方法测得的结果在误差范围内一致,从而为进一步测量这段能区的(n,γ),(n,n’)和(n,x)截面以及刻度剂量仪表等工作提供了可靠的中子通量测量方法。     

14兆电子伏中子活化分析测定钢中的硅

利用14兆电子伏中子照射硅样品,产生~(23)Si(n,p)~(28)Al反应,通过测量~(28)Al的1.78兆电子伏γ射线,测定钢中的硅。由于基体铁的~(56)Fe(n,p)~(56)Mn干扰反应产生1.81兆电子伏γ射线与~(28)Al的γ射线重叠在一起。必须对结果加以修正。本文介绍了两种修正方法。在中子通量为3×10~7中子/厘米~2·秒的条件下,硅含量为0.4—0.09%时,分析精密度为±5—±9%,极限灵敏度为0.2—0.7毫克。活化分析的结果与化学分析的值符合得很好。     

~(58)Ni和~(93)Nb的快中子激发曲线

在12.8—18.3兆电子伏能量范围内测量了~(58)Ni(n,2n)~(57)Ni,~(58)Ni(n,np pn d)~(57)Co,~(93)Nb(n,2n)~(92m)Nb和~(93)Nb(n,α)~(90m)Y反应的激发曲线。在14.6±0.3兆电子伏处测量了上述四个反应以及~(58)Ni(n,p)~(58m g)Co反应的截面。结果分别为36.9±1.3;523±30;490±245.72±0.41和346±14毫靶。文中还将我们的结果与国外的一些数据作了比较。     

Al,Ti,V,In和I核的快中子激发曲线

本文在E_u=4.5—18兆电子伏能量范围内,用活化法测量了~(27)Al(n,a)~(24)Na,Ti(n,x)~(46)Sc,Ti(n,x)~(48)Sc,~(51)V(n,α)~(48)Sc,~(115)In(n,2n)~(114m)In和~(127)I(n,2n)~(126)I的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏时,对~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面进行了绝对测量,并以此为基准对上述反应截面作了相对测量。结果分别为117.5±3.9毫靶;291.4±15.4毫靶;63.7±3.5毫靶;16.8±0.9毫靶;1359±90毫靶和1656±77毫靶。本文还对国外发表的数据作了比较和讨论。     

利用~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量快中子能谱的乳胶方法

本文提出了一个在强γ本底条件下测量8兆电子伏以上无定向快中子能谱的新方法。利用载硼乳胶中的~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量了9.97,12.06,14.10和18.12兆电子伏的单能中子谱以及14.1兆电子伏中子经铀球壳后的慢化能谱。     

快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。     

~(103)Ru β衰变率的绝对测量

一、引言用放化法测定重核裂变时~(103)Ru的绝对裂变产额,需要准确测出~(103)Ru的绝对衰变率。由于~(103)Ru的子体~(103m)Rh是一个半衰期为56.12分钟的亚稳态,放射出内转换电子而到达~(103)Rh基态。一般β计数装置无法将~(103)Ru的β粒子和~(130m)Rh的内转换电子区分开。所以测量到~(103)Ru-~(103m)Rh的混合计数后,必须设法扣除~(103m)Rh的贡献,才能计算出~(103)Ru的绝对衰变率。我们在4πβ-γ符合装置上,利用效率外推法对~(103)Ru的衰变率进行了绝对测量。本工作是用蒸馏法快速提取纯的~(103)Ru放射性溶液制备出薄膜源,进行4πβ-γ符合测     

The Calculations of ~(56)Fe(n,x)~(51)Cr,~(52,54,56)Mn Reactions Cross Sections up to 60 MeV

A set of neutron optical potential parameters for ~(56)Fe in energies of 4～100 MeV was obtained by fitting available experimental data. The yield cross sections of the activation isotopes ~(51)Cr, ~(52)Mn, ~(54)Mn, and ~(56)Mn in n ~(56)Fe reaction are calculated and predicted in energy range up to 60 MeV.     

~(238)U瞬发裂变平均中子数在快中子能区随入射中子能量的变化

用直径60厘米的载镉液体闪烁中子探测器测量了~(238)U的瞬发裂变平均中子数?_p在1.21～5.50兆电子伏能区的变化。实验在2.5兆伏静电加速器上进行。用~7Li(p,n)、T(p,n)和D(d,n)反应获得中子,质子束流约20微安。测量是相对~(240)Pu自发裂变进行的。根据我们过去的测量结果,~(240)Pu自发裂变瞬发平均中子数?_(sp)(~(240)Pu)为2.138±0.034。     

~(56)Fe(n,xnγ)截面的符合测量方法研究

为降低瞬发γ射线法在测量重裂变核(n,xnγ)截面中的康普顿坪和本底水平,尝试采用符合方法来分析数据。在中国原子能科学研究院600kV高压倍加器上用两个Clover探测器直接测量56Fe(n,xnγ)5个能点的反应截面,然后采用符合技术分析数据,计算1 238.3keVγ射线截面。此结果与直接方法计算的截面结果基本一致,从而验证了符合测量方法的有效性。     

~(181)Ta中子俘获截面测量

用“瞬发γ射线法”,测量了10—100 keV能区~(181)Ta的中子俘获截面。选择~(197)Au的俘获截面作为标准。用~7Li(p,n)~7Be反应产生中子。俘获γ事件用二个Moxon-Rae探测器探测。测量结果与近期其他作者的数据作了比较。     

A Simultaneous Evaluation of Neutron Induced Reaction Cross Sections for ~(56)Fe at E_n=14.1 MeV

A simultaneous evaluation of neutron induced reaction (i. e., (n,total),(n,n), (n,non), (n,n′), (n,2n), (n,nα), (n,np), (n,γ), (n,p), (n,d), (n,α), (n,n-em), (n,p-em), (n,d-em) and (n,α-em) reaction) cross sections on ~(56)Fe at E_n=14.1 MeV is carried out. The evaluated cross sections are compared with the corre-sponding measured values and the evaluations for CENDL-2, ENDF/B-6, JEF-2.2, JENDL-3 and BROND-2.     

~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe反应的间接测量

<正>长寿命的~(60)Fe是研究银河系核合成和太阳系附近超新星的一个重要放射性核素。~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe被认为是恒星产生~(60)Fe的关键反应。由于~(59)Fe的寿命很短,为从实验上确定~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe截面,计划测量~(58)Fe(~(18)O,~(16)O)~(60)Fe~*和~(56)Fe(18 O,16 O)~(58)Fe~*反应,通过测量~(60)Fe~*和~(58)Fe~*衰变到γ道的概率,采用替代比率法间接推导出~(59)Fe(n,γ)~(60)Fe截面。放射性核素~(60)Fe的寿命约260万年,是核天     

~(57)Co放射性标准溶液制备及活度测量

选用~(56)Fe(d,n)~(57)Co和~(57)Fe(d,2n)~(57)Co两个核反应,采用能量为8.7MeV氘核辐照电镀在铜片上的天然铁靶来制备~(57)Co,采用TBP-苯萃取和阳离子交换联合法分离纯化~(57)Co,得到的~(57)Co溶液的纯度用高纯锗γ谱仪鉴定,γ杂质含量小于0.2％。用电喷涂法在金属化的VYNS薄膜上电喷涂硅胶悬浮液形成衬垫层,称重制源,在高气压4πβ-γ符合装置上,对不同的工作气压和坪曲线的工作电压对测量的影响进行了研究。最后,在选定的条件下,用改变甄别阈的方法来进行效率外推,准确测定了~(57)Co溶液的比活度值,测定的总不确定度为±1.2％(3σ),通过国内比对证明,该溶液是均匀稳定的,定值准确可靠。     

反冲质子望远镜效率计算中的相对论修正

反冲质子望远镜和伴随粒子法是绝对测量14 MeV单能快中子通量的两种独立的方法,在高压倍加器上利用T(d,n)~4He反应可以获得14 McV单能快中子。反冲质子望远镜是通过中子入射在聚乙烯辐射体上产生反冲质子,用记录反冲质子数来确定中子通量的,而伴随粒子法则是通过记录α粒子数来测定中子通量。随着14 MeV单能快中子的应用越     

放射性同位素~(61)Cu的制备

~(61)Cu是一个有用的放射性同位素,它具有合适的半衰期(3.4小时)及便于测量的γ射线能量(0.283、0.373、0.511及 1.185MeV)。关于~(61)Cu衰变的γ射线谱,不同作者提供的纲图有若干分歧,因此,制取纯~(61)Cu,进行~(61)Cu的衰变γ射线谱的测量,建立一个新的能级纲图是一项很有意义的工作。 ~(61)Cu可以用18MeV左右的α粒子轰击天然镍靶生成,其反应为~(58)Ni(α,p)~(61)Cu及~(58)Ni(α,n)~(61)Zn→(39秒)~(61)Cu(~(58)Ni的天然丰度为68％),主要竞争反应为~(60)Ni(α,2n)~(62)Zn(~(60)Ni的天然丰度为26％)。~(58)Ni(α,p)~(61)Cu与~(60)Ni(α。2n)~(62)Zn反应的激发函数见图 1。可见产生~(61)Cu的最佳α粒子能量约为18MeV,而我所1.2米回旋加速器的α粒子能量约为30MeV,为此,必须用阻挡法将打到Ni靶上的α粒子能量降到18MeV左右。     

光电倍增管的脉冲工作调制

我们在用脉冲调制~3T(d,n)~4He的14兆电子伏中子源进行缓发中子测铀井的室内模拟试验中,采用塑料闪烁体记录~(16)O(n,p)~(16)N(T~1/2=7.13秒)β-~(16)O·γO~(16)反应产生的γ射线(Eγ约7.12和6.13兆电子伏)来监视中子源产额。塑料闪烁体因受到14兆电子伏中子的(n,Xγ)反应产生的强瞬发γ射线的照射,光电倍增管的输出电流波动很大,影响对~(16)O衰变的γ射线的测量。为减小管子输出电流的波动,采用     

快中子通量测量中闪烁望远镜法与伴随粒子法的校核问题

用闪烁望远镜测量5.0—18兆电子伏能区的单能快中子通量早先已在文献中作过报道。该文曾提到用闪烁望远镜与伴随粒子两种方法测量的中子通量在14兆电子伏能区差别较大,前者比后者测量的通量值高3—5%,超出了误差范围。几年来我们对这个问