Ce：Nd：LN晶体的生长及光折变效应的研究

本文报道了Ce:Nd:LN晶体的生长、光折变灵敏度和位相共轭效应,并对光折变的产生机理进行了探讨。     

磁场对周期性极化铌酸锂晶体中产生的窄带太赫兹波的控制研究

本文 利用飞秒激光作用于光折变周期性极化铌酸锂(PPLN)晶体和掺 镁(Mg)的PPLN(PP-Mg:LN)晶体通过光整流效应产生窄带太赫兹(THz) 辐射,通过外加磁场的 办法对THz脉冲串的振幅和寿命进行有效控制。随着外加磁场的增强,在光折变PPLN晶体中 产生的THz 波的振幅和寿命都随之减小;当外加磁场足够强时,光折变PPLN晶体中产生的THz波将完 全被抑制。外 加磁场之所以能够对THz波的振幅和寿命进行有效控制,主要是由于洛伦兹力的作用使光折 变晶体内部产生了空间电荷场。     

BaTiO_3晶体光折变效应振荡器和机理研究

在薄征Ce:BaTiO3晶体和体块Rh:BaTiO3晶体实现了光折变效应振荡器,利用前向二波耦合和相向二波耦合建立了光折变效应准线笥F－P腔模型,并从实验结果上进行了验证和分析,同时分析了光振荡现象对BaTiO3晶体的受激光折变散射自泵浦相位共轭的影响。     

BaTiO_3晶体光折变效应振荡器和机理研究

在薄片 Ce:Ba Ti O3晶体和体块 Rh:Ba Ti O3晶体实现了光折变效应振荡器。利用前向二波耦合和相向二波耦合理论建立了光折变效应准线性 F- P腔模型 ,并从实验结果上进行了验证和分析 ,同时分析了光振荡现象对 Ba Ti O3晶体的受激光折变散射自泵浦相位共轭的影响     

BaTiO_3晶体的光折变效应及其应用

本文扼要介绍BaTiO_3晶体的光折变效应及其在光学信息处理和激光技术中的一些应用前景。     

LN和Mg:LN晶体电光调制器

Mg:LN晶体具有很高抗光折变能力。Mg:LN电光调制器可用于要求功率密度高的调制系统中。 LN和Mg:LN晶体电光调制器的几何尺寸和半波电压的关系的计算公式为     

PA激光物理

光伏光折变晶体中的高斯光束孤波演化特性调节谭　欣　郝中华刘劲松(西安电子科技大学技术物理学院 ,西安 710 0 71) (华中科技大学激光技术国家重点实验室 ,武汉 4 30 0 74 )　　研究了负载电阻对高斯光束在加偏压的光伏光折变晶体中演化特性的影响。首先基于光折变效应动力学方程 ,推导了加负载电阻的光伏光折变昌体的光波演化方程 ,并给出稳态屏蔽光伏孤子解。然后 ,利用数值方法进行研究。已知 ,给定一块光伏光折变晶体 ,在提供合适的外电场后 ,它便能够支持一种稳定的屏蔽光伏孤子。当一高斯光束与同参数下的晶体相匹配时 ,该光束在晶…     

Cu:Fe:LN晶体光折变性能的研究

在Fe∶LN晶体中掺进不同质量分数(0.08%、0.12%、0.16%)的CuO以提拉法生长Cu∶Fe∶LN晶体,对晶体进行极化,还原或氧化处理后,对晶体的抗光致散射能力,衍射效率,写入时间和擦除时间进行了测试,计算光折变灵敏度和动态范围。结果表明,Cu∶Fe∶LN晶体全息存储性能优于Fe∶LN晶体。以Cu∶Fe∶LN晶体中Cu作为深能级,Fe作为浅能级,可实现双光子全息存储,且衍射效率不随时间发生变化。     

Hf:Fe:LN晶体生长与光折变性能的研究

原料采用在Fe(0.03%,质量分数):LN中掺进摩尔分数为(1%、2%、4%、5%)的HfO2,再次采用提拉法生长Hf:Fe:LN晶体.抗光损伤阈值测试表明,Hf(5%,摩尔分数):Fe:LN晶体抗光损伤能力比Hf(1%,摩尔分数):Fe:LN晶体提高2个数量级以上.以二波耦合光路测试晶体的衍射效率,写入时间和擦除时间,并计算出光折变灵敏度和动态范围.结果表明,Hf:Fe:LN晶体全息存储性能优于Fe:LN晶体.     

准连续YAG倍频激光用于晶体的光折变效应研究

由于光折变晶体在毫瓦级激光作用下即可表现出很强的非线性光学效应,近年来受到了人们普遍的重视。迄今为止,人们主要使用了连续的气体激光器,如氩离子激光器、He-Ne、He-Cd激光器等等;最近人们开始探索用脉冲的固体激光器甚至近红外波段的半导体激光器来对光折变晶体中的各种现象进行研究。我们利用一台准连续的YAG倍频激     

温度对小振幅双光子光折变屏蔽孤子的影响

研究了温度变化对双光子光折变晶体中屏蔽孤子稳定性和演化特性的影响.其结果表明,当双光子光折变晶体的温度发生变化时,由于光折变效应与衍射效应抵消后导致的在光折变晶体中稳定传输的屏蔽光折变孤子光束的强度轮廓随之变化;晶体中在一定温度下形成的稳定孤子,当温度在一个较小的范围内变化时,孤子能够克服较小的微扰而保持其稳定性;而当晶体温度发生比较大的变化而超出了孤子稳定温度范围时,孤子将变得不稳定甚至瓦解;改变温度而使晶体中不稳定的孤子变成稳定孤子.     

光折变晶体钛酸钡中光吸收弛豫过程的研究

光折变晶体钛酸钡中光吸收弛豫过程的研究张家森，窦硕星，高宏，吴星，叶佩弦（中国科学院物理研究所北京１０００８０）确定钛酸钡晶体的光折变中心对理解其光折变效应是非常重要的。人们研究了钛酸钡晶体的光折变性质和吸收随光强的变化关系，提出两能级模型来描述钛酸...     

KTN晶体中新的光折变现象

自光折变效应出现以来,许多科学家在这一领域进行了大量的研究,提出了一些模型对光折变现象进行了解释,最有代表性的是苏联科学家Kukhtarey等人提出的单个载流子和单个光折变中心的带传输模型,尽管带传输模型在解释部分光折变效应有成功之处,但仍不能对某些光折变现象进行令人满意的解释。我们首次在KTN晶体中观察到了在一     

掺铁铌酸钾晶体中的光感生各向异性散射及其光学限制效应

光学限制器是光学系统的保护装置,其保护特性 是由光限制材料与光强或功率有关 的光学非线性效应所产生的,其中光折变晶体中的光感生散射便为该效应之一,多年来受到 世界研究者的广泛研究和关注。对于这类光感生散射,有人提出它是由晶体的表面和体散射 产生的,研究使用的晶体为 LiNbO₃:Fe、LiTaO₃、BaTiO₃,并使用固定的晶体样品和 聚焦透 镜间距。为了进一步探索该散射的产生机理,本文研究了掺铁铌酸钾晶体在激光照射下产生 的光感生各向异性散射特性,利用Z扫描技术测量了该晶体中的 光感生折射率变化,并对晶 体中光散射形成的光学限制特性进行了研究。分析表明该各向异性散射主要是由掺铁铌酸钾 晶体中光感生的柱面透镜效应所导致的。利用光折变晶体中光感生光散射效应的光学限制器 ,一方面可以通过改变晶体尺寸、透镜焦距、小孔光阑大小等来调整其性质,另一方面因其 利用的是低功率连续波激光进行工作,所以能够承受更大的功率和更长的寿命。     

异型高效相位共轭镜的性能研究

光折变晶体特别是光折变效应极强的钛酸钡晶体的出现,使人们在获得简便而又高效的 相位共轭反射镜方面有了新的突破。人们利用这种具有极低功率响应的光折变晶体,运用它 的自泵浦相位共轭效应,已获得反射率为30％—50％的相位共轭波输出。本文具体报导了在 钛酸钡晶体中,最佳利用普克尔斯系数λ_(42)的一种相位共轭镜设计。对常规BaTiO_3晶体相 位共轭反射镜,由于BaTiO_3晶体本身的折射系数很大(n=2.42),至使外界入射光束不可 能在晶体内折射后,在晶体内的传输光束能与晶轴正C方向成45°角配置(BaTiO_3的内全反     

光电晶体中光折变空间孤子传输的数值模拟

给出了描述光折变光电晶体中空间孤子的非线性薛定鄂方程,利用分步傅里叶变换法研究了光电晶体的光折变空间孤子的传输特性.数值模拟结果表明:在忽略光电晶体的克尔效应时,晶体中传输的光束失去了空间孤子的传输特性;在考虑晶体的克尔效应可以与外调制光强度相比拟时,随着外加光强的增加,空间孤子的形状可能发生变形,甚至失去其传输的稳定性;在考虑晶体克尔效应非常强时,空间孤子可以在光电晶体中稳定地、不变形的传输,具有理想信息载体的传输特性.     

背向受激二波混频产生自泵浦相位共轭

本文讨论了在光折变晶体中,通过特殊的背向受激二波混频产生自泵浦相位共轭波的理论,并指出散射波的频偏是由于极化光折变晶体中的光生伏打效应引起相位栅的运动而产生的。     

光学自增强效应与衍射效率的提高

利用含时光折变双光耦合方程数字模拟计算了掺铁铌酸锂晶体中双光耦合的动态过程,分析了空间电荷场及其位相、光折变光栅位相等光折变参量的变化过程,解释了光折变自增强效应,提出了提高光折变光栅衍射效率的有效方法．     

线性电光效应引起晶体介电张量变化的简单表示

晶体的光折变效应已被广泛应用于全息存贮、四波混频及相位共轭光学中,这些研究不仅对单轴晶体,而且已涉及到双轴晶体,它们的基本原理均基于晶体中全息光栅的衍射原理,而光衍射效率的大小又与晶体线性电光效应引起的光频介电常数的变化有关。文献[2]曾考虑到晶体中电场的方向,给出了部分点群晶体介电张量的变化形式,本文导出线性电光效应作用下所有晶体介电张量变化的普遍表达式,给出主要光折变晶体所属点群的介电张量的变化矩阵。     

Cu：KNSBN晶体中光折变波导诱导532nm连续光自泵浦相位共轭

在原来用８ｍＷ连续５３２ｎｍ激光不能产生自泵浦相应共轭的入射角下．先用锁模５３２ｎｍ的ｐｓ激光脉冲在Ｃｕ：ＫＮＳＢＮ晶体中预制一条光折变波导，就很容易用连续５３２ｎｍ激光形成自泵浦相位共轭。预制的光折变波导在一般照明条件下可保存３０ｍｉｎ以上。