双模腔场中两原子纠缠的动力学性质

研究了由两个初始处于类贝尔纠缠态的二能级原子与双模粒子数场组成的相互作用系统中,腔场参量、环境及能量转移对两原子纠缠化特性的影响。结果表明:两原子之间的纠缠演化呈现周期性,两原子的纠缠初态、原子之间的偶极相互作用和双模粒子数场中的光子数对其有着显著的影响。同时发现当双模光场均为非真空场时,两原子的纠缠会出现猝死现象,原子之间的偶极相互作用对该现象的产生具有抑制作用,强偶极作用能维持两原子间的纠缠量一直保持比较大的状态。进一步分析了两原子子系统的纠缠演化与原子-光场纠缠演化的关系,指出纠缠猝死现象发生时所暂时失去的纠缠量被转移给了环境。在文末,对两原子子系统纠缠度随时间的变化与两原子能量变化之间的联系进行了比较直观的说明。     

两能级原子与单模场非共振耦合系统中的热纠缠现象

利用共生纠缠度,讨论了非旋波近似下非共振的二能级原子与单光子腔肠的热纠缠现象。结果表明：失谐量并不影响系统热纠缠度的演化;该系统存在一临界温度,当系统温度高于这一临界温度时,原子与腔场的纠缠特性将消失;同时系统耦合系数对系统纠缠度也有较大的影响。     

两能级原子与单模场非共振耦合系统中的热纠缠现象

利用共生纠缠度,讨论了非旋波近似下非共振的二能级原子与单光子腔肠的热纠缠现象.结果表明:失谐量并不影响系统热纠缠度的演化;该系统存在-临界温度,当系统温度高于这-临界温度时,原子与腔场的纠缠特性将消失;同时系统耦合系数对系统纠缠度也有较大的影响.     

自发辐射耗散系统中相干控制的纠缠动力学特性

研究了自发辐射耗散过程中两个初始处于相干态的二能级原子的纠缠动力学性质,分别考虑了有激光场驱动和没有激光场驱动的两种情况。结果显示,两原子的纠缠度依赖于原子的初始态,可通过改变相对相位和极化振幅来操纵和控制自发辐射耗散过程中两原子之间的纠缠度。同时还得到,有激光场驱动时两原子的纠缠度远大于没有激光场驱动时两原子的纠缠度。     

多"原子-腔场"系统中的纠缠交换与纠缠保持

利用量子信息学的观点,将单个原子与单模光场相互作用的J-C模型推广到由M(M为任意正整数)对二能级原子与M个单模腔场分别独立相互作用的组合物理系统模型.通过求解该系统态矢量的演化矩阵分析原子与腔场相互作用的过程,并讨论系统中量子纠缠信息的交换与保持的机理.结果发现:无论原子纠缠态还是光场纠缠态,在一定条件下均可实现纠缠交换或纠缠保持;同时,利用原子与腔场的相互作用可制备不同形式的纠缠态.     

两量子比特耦合到共同环境系统中纠缠演化特性的研究

通过计算线性熵研究了两量子比特耦合到共同环境系统中纠缠演化特性,讨论了量子比特与环境的相对耦合强度以及两量子比特初始纠缠度对纠缠的影响。结果表明量子比特处于好腔时,线性熵随时间演化呈振荡行为,量子比特和环境的相对耦合强度越大,线性熵稳态值越大;量子比特处于坏腔时,两量子比特与环境之间纠缠产生的阈值时间与两量子比特初始纠缠度无关。     

大光子数近似下宏观场与原子相互作用系统的纠缠动力学

研究初始时处于纠缠态的两个宏观场各自独立地与一个原子相互作用的系统的动力学特性,结果表明:当原子与场的作用时间t=(2n+1)π(n^-)^1/2/g时,两个腔场间的纠缠将完全消失,即出现纠缠突然死亡现象(ESD),同时腔场与原子间也无任何纠缠; 当t=2n π(n^-)^1/2/g时,腔场间完全消失掉的纠缠又重新恢复过来并达到最大纠缠,即出现纠缠突然产生现象(ESB); 腔场的平均光子数越大,纠缠保存得越久; 当腔场间的纠缠完全消失时,两个原子处在最大纠缠态上.通过引入3个近似,解决了无法刻画宏观场纠缠的困境,给出了宏观场纠缠的解析解,并通过与建立在Bell -CHSH不等式上的结果进行对比分析,证明了3个近似所带来的误差可以忽略不计.     

Kerr介质对真空场级联三能级原子纠缠量的影响

利用全量子理论讨论了kerr介质对级联三能级原子纠缠量的影响。通过对体系量子约化熵的计算,结果显示：耦合强度对体系的纠缠量影响不大;适当的选择kerr介质的系数,可获得稳定的纠缠态。     

利用推广的Jaynes-Cummings模型存储最大纠缠态及纠缠提纯

提出了利用推广的Jaynes—Cummings（J-C）模型存储最大纠缠态，在此模型中原子与腔模和环境没有相互作用，因此可长时间存储原子纠缠态而不会发生退相干。此外，利用此模型可对处于非最大纠缠两原子态进行纠缠提纯。     

与腔场的耦合系数不同的两个级联三能级原子最大纠缠态的制备

提出在外加强经典场的非共振热腔中制备两个与腔场的耦合系数不同的级联三能级原子最大纠缠态的方法．因外加强经典场的存在，有效哈密顿中与光子数有关的部分被取消．此方法的优点在于腔场可以处于任意态。     

噪声背景下多用户量子信令传送保真度分析

为了研究噪声背景下多用户量子信令的传送保真度问题,给出了信令保真度的定义和传送方式,分析了信令传送成功率与纠缠度的关系,建立了保真度的计算模型,最后进行了仿真研究。结果表明,多用户量子信令传送成功率与量子信道的纠缠度密切相关,环境噪声对信道纠缠度的干扰限制了信令传送的距离和效率,在传送成功率与纠缠度之间存在指数变化规律。随着信令输出样本数的增大,信令保真度逐渐收敛。因此,为了确保量子信令的精确传送,必须根据通信距离适当调整信令输出样本数。     

各向异性和Dzyaloshinski-Moriya相互作用对（1/2,1）混合自旋海森堡XXZ模型热纠缠的影响

研究了各向异性和Dzyaloshinski-Moriya相互作用对（1/2,1）混合自旋海森堡XXZ模型热纠缠的影响.结果表明,通过调节各向异性参数Δ以及Dzyaloshinski-Moriya相互作用的大小,可以很好地控制系统的纠缠度和临界温度,因此可以得到一个有效的控制参数来提高纠缠度和扩大纠缠稳定值的范围来降低纠缠的减小程度.     

色散线性度可调的大啁啾FBG色散补偿器

针对传统大啁啾FBG色散补偿技术中色散曲线线性度难以控制的问题,分析了相对啁啾系数比值与色散线性度之间的关系,依此提出一种基于大啁啾FBG的中继色散补偿器设计方案.该补偿器通过调节一阶和二阶啁啾系数的比值,实现色散曲线线性度可调的功能,且具有补偿带宽范围大、适合WDM系统远程中继补偿的特点.将该设计作为中继补偿器配置在500 km、8通道WDM系统中进行模拟实验,论证了该补偿器的效果.     

啁啾对飞秒脉冲在光子晶体光纤中传输的影响

采用广义非线性薛定谔方程描述啁啾对飞秒脉冲在光子晶体光纤中传输特性的影响,利用对称分步傅里叶方法通过求解方程,数值计算了有无啁啾情况下相同脉宽和功率、不同入射波长飞秒脉冲在光子晶体光纤中的传输,对比不同色散区飞秒脉冲波形的演化及超连续谱的产生。结果表明,较低功率时,反常色散区和零色散区,初始啁啾对于孤子的快速形成和传输具有重要的作用,而位于正常色散区时,啁啾破坏了脉冲形状,不利于脉冲的传输。反常色散区和正常色散区啁啾有利于频谱的展宽;零色散区,啁啾对频谱展宽影响不明显。较高功率时,频谱展宽主要受功率影响,啁啾对频谱展宽作用不大。这些结论对于脉冲传输和超连续谱系统优化设计和控制具有理论指导意义。     

天然河流纵向离散系数的计算方法分析

对确定天然河流纵向离散系数的理论公式法以及现场示踪试验法进行分析,重点阐述了利用现场示踪试验数据计算纵向离散系数的矩量法、直线图解法、演算法和多种优化方法,并分析了它们各自的优缺点。最后提出了天然河流纵向离散系数研究中一些有待深入研究的问题。     

两超导电荷量子比特与压缩相干态相互作用的纠缠特性

通过计算线性熵研究了两超导电荷量子比特与压缩相干态相互作用系统的纠缠动力学特性,讨论了两超导量子比特相对位相和压缩参数对线性熵的影响。结果表明：两超导量子比特初时处于最大纠缠态时,线性熵的值在复苏时间的一半时刻几乎趋近于零。随着压缩参数的增大,线性熵随时间的演化呈现更多的振荡行为,并且延长了线性熵最大值的持续时间,而线性熵的最大值基本保持不变。两超导量子比特的相对位相减小了两比特和场的纠缠。     

蜿蜒河道中纵向分散系数的水力估测

从纵向分散与拉格朗日型的湍流扩散相比拟的角度出发 ,得到了蜿蜒型河道纵向分散系数的公式形式 ,利用天然河道和室内人工规则和非规则断面形式的蜿蜒河道资料来确定公式中的参数 ,得到的经验公式在工程实际中是很有用的     

纳米SiO2-聚乙二醇分散体系的分散性及流变行为研究

为了减轻个体防刺装甲质量、增加其穿着舒适性,人们尝试将具有剪切增稠作用的剪切增稠液体（STF）用于改性防护织物．理想的STF取决于流体的分散性与流变行为．本文选用市售国产纳米SiO2、聚乙二醇（PEG）及硅烷偶联剂A1120,采用球磨方法配制分散体系,通过考察球磨时间、分散剂用量等因素考察该体系的分散性和流变性．流体的分散性与流变行为影响因素实验结果表明：延长球磨时间和增加分散剂含量,可有效防止纳米SiO2团聚,提高其分散性;当分散剂含量较低时,随着球磨时间延长、分散剂含量增加、分散相含量增加,纳米SiO2-聚乙二醇分散体系都具有明显的先剪切变稀后剪切增稠的效果;而当分散剂含量过大时,体系则是先剪切增稠后剪切变稀．     

北京地区不同类型土壤弥散试验

以北京地区不同类型的土壤——黏土、重粉质黏土、粉质黏土、黏质粉土和砂土为研究对象,通过室内土柱水动力弥散试验,得到了不同类型土壤的弥散系数.穿透曲线测定结果表明,氨氮和有机物在黏土、重粉质黏土、粉质黏土和黏质粉土中运移时穿透曲线大致分为2个阶段,在砂土中的穿透曲线呈逐渐上升并最终达到稳定的趋势.