北京房山区两座煤矿222Rn、220Rn及其子体的测量

用被动式累积探测器在北京房山区史家营(中型煤矿,年产量30万吨)和城关(小型煤矿,年产量3万吨)2座煤矿井下进行了222Rn、220Rn及220Rn子体的测量.测量结果表明,史家营煤矿的222Rn、220Rn年平均浓度和220Rn平衡当量浓度分别为292、90.5和0.9 Bq/m3;城关煤矿的222Rn、220Rn年均浓度和220Rn平衡当量浓度分别为4919、2619和6.0 Bq/m3.由于吸入的222Rn和220Rn及其子体所致矿工人均年有效剂量,史家营煤矿矿工分别为2.54和0.13 mSv;城关煤矿矿工所致相应的人均年有效剂量分别为42.9和1.43 mSv.在这两个煤矿中,222Rn及其子体是矿工受照剂量的主要来源;220Rn及其子体剂量仅占两矿矿工所受总剂量份额的4.9%和3.2%.在通风不好的矿井(如城关矿)222Rn、220Rn浓度的季节变化很大,夏季个别测点222Rn浓度高达1×104Bq·m-3.加强煤矿井下通风,降低矿工的辐射危害是值得关注的问题.     

基于单小闪烁室延时法绝对测量222Rn／220Rn方案验证

文章提出了单小闪烁室采用延时法对222 Rn/220 Rn进行绝对测量的方案,并给出了使用222 Rn对这种方案进行验证的条件,设计了验证实验.实验结果表明,延时后小闪烁室的浓度与球形闪烁室作为参考值的偏差在-2.9%～+3.4%之间.从小闪烁室的浓度随时间的波动来看,延时后最佳测量氡的时间段是10～45分钟.实验证明采用单小闪烁室延时法对222 Rn/220 Rn浓度进行绝对测量是可行的.     

被动累积222Rn-220Rn探测器

本文采用2只扩散杯，一只选择渗透率较大的滤膜，使^222Rn和^220Rn能很容易的进入，另一只选择渗透率较小的滤膜，该滤膜只允许^222Rn进入，半衰期较短的^220Rn被阻挡在外面，通过不同滤膜扩散率的差异，改变探测器的空气交换率，从而达到同时测量^222Rn和^220Rn的目的。     

中国地下煤矿222Rn和220Rn水平的初步调查研究

本文介绍在2002年12月至2004年8月期间,用固体径迹探测器对北京史家营矿、房山城关矿、山西古交西曲矿、太原王封矿、湖南衡阳市柏坊矿、衡南县松柏矿、贵州黔西红林矿及浙江安仁锦江矿等5省市的8座煤矿井下氡浓度进行了实际为期1年（分四个阶段）的调查。结果表明,8座煤矿的年平均氡浓度（测点数）分别为550（69）、3187（28）、45（224）、117（72）、88（79）、79（58）、40（72）、136（116）Bq／m^3。井下氡浓度及其变化规律与通风状况、地质结构等因素有很大的关系,通风不好的矿井氡浓度较高,且呈现出夏、秋季高,冬季低的趋势;而通风状况良好的矿井氡浓度较低,且四季变化不明显。结合调查结果揭示了北京地区煤矿氡浓度普遍较高、浙江石煤矿并不太高以及国有煤矿较低等一些特点,对影响煤矿井下氡浓度水平的因素作了简要分析。文中还给出了北京和湖南两地所测煤矿井下^220Rn及其子体水平的测量结果,^220Rn子体α潜能浓度与氡子体α潜能浓度的比值在0．036～0．42之间。     

222Rn-220Rn分辨探测器的刻度与比对

为了保证测量质量,采用实验室新改进的^222Rn-^220Rn分辨探测器在南华大学氡实验室进行了刻度,并参加了日本NIRS组织的国际比对。结果显示,^222Rn-^220Rn暴露量与径迹密度之间有很好的线性关系,相关系数分别是0．9894、0．9885;^222Rn、^220Rn刻度因子分别为4．27±0．40Tacks cm^-2（kBq.m^-3．h）^-1、2．33±0．39 Tracks cm^-2（kBq·m^-3．h）^-1。纯^222Rn条件,测量值与NIRS提供的参考值的相对百分偏差（RPD）和变异系数（COV）分别为12％、7．7％,达到了英国NRPB规定的B级水平,在美国EPA规定的可接受的控制限之内;高^220Rn条件,^220Rn测量值的RPD和COV分别为22％、4．8％。有关^220Rn测量偏差偏高的原因有待进一步探讨。     

大亚湾核电站反应堆厂房内氡浓度的测量与分析

介绍了大亚湾核电站堆厂房内氡子体α潜能浓度的测量,估算了浓度,提出了必要的防护措施。     

某铀矿化带222Rn的源项技术修正及其环境影响

本研究对由于印度某铀矿开采和加工而产生的诸如矿井排气及尾矿堆带来的222Rn浓度变化做了定性和定量评价.低品位铀尾矿总的222Rn析出率为1.19 Bq·m-2·s-1,高出限值0.74 Bq·m-2·s-1的37.8%,而这可以通过覆盖20 cm粘土来解决.对使尾矿稳定化的盖层材料的选择进行了理论上可行性的检验.用湍流扩散模式外推导出222Rn的大气弥散模式(半径＞4 km).整个铀采选系统对222Rn的贡献与邻近地区半径2.75 km矿化区对222Rn的贡献大体相当.     

区域上氡的变化:基底岩石中微量元素地球化学对氡释放率的影响

本研究方法探讨微量元素地球化学对氡(222Rn)含量在土壤和空气界面及大气中空间的影响。综合了不同的原地氡测量方法,并在1∶50000地质图和U、Th含量基础上进行岩石地球化学分类。以铀含量分布范围较广的变质岩和花岗岩为特征的法国西部的某海西期一稳定基底区,证实了本方法的优点。如果把各种岩性及其铀含量作为氡源的话,它们很可能是控制室外环境氡浓度的主要参数。事实上,氡最高浓度(在空气中≥100Bq·m-3,土壤表面≥100mBq·m-2·s-1)是在铀平均含量超过8×10-6的岩石(即相当于过铝质浅白色花岗岩或变质花岗岩的产铀花岗岩)上才会测得。     

被动沉积法测量222Rn/220Rn子体浓度

被动沉积式²²²Rn/²²⁰Rn（Rn/Tn）子体测量对于现场环境Rn/Tn子体浓度调查和环境Rn/Tn暴露剂量评价具有重要意义。本工作利用自行开发的被动沉积式Rn/Tn子体测量仪,对被动沉积式Rn/Tn子体浓度测量方法进行了初步研究,探讨了其基本原理,并分析了其影响因素。研究表明,在粗略反映同一类型环境不同房屋Rn/Tn子体暴露水平差别的情况下,被动沉积法可用于Rn/Tn子体浓度的现场测量。暴露90 d时,本被动沉积式Rn/Tn子体测量仪测量Rn/Tn子体的探测下限分别为0.234 Bq•m^-3和0.424 Bq•m^-3。若将其应用于不同现场环境Rn/Tn子体浓度测量与暴露剂量评价,还需对该方法进行深入细致的研究。     

被动累积~(222)Rn-~(222)Rn探测器

本文采用 2只扩散杯 ,一只选择渗透率较大的滤膜 ,使2 2 2 Rn和2 2 0 Rn能很容易的进入。另一只选择渗透率较小的滤膜 ,该滤膜只允许2 2 2 Rn进入 ,半衰期较短的2 2 0 Rn被阻挡在外面。通过不同滤膜扩散率的差异 ,改变探测器的空气交换率 ,从而达到同时测量2 2 2 Rn和2 2 0 Rn的目的     

计算室外大气中氡浓度的模型

本文将中尺度气象模式MM5和氡（^220Rn）在大气中的垂直湍流扩散模型相结合，模拟计算了2003年10月1日0时至31日0时笔者实验室所在地室外大气中的氡浓度，该计算过程每1小时给出一个氡浓度计算值。计算值序列与同时期的测量值序列之间的相关系数为0．76；统计结果还表明，计算结果很好地再现了氡浓度的日变化规律和氡浓度随风向的分布规律。     

时间间隔分析测量低浓度220Rn的实验研究

介绍了一种测量低浓度²²⁰Rn的方法--时间间隔分析方法。²²⁰Rn原子发生衰变发射α粒子并产生²¹⁶Po时,在很短时间内,²¹⁶Po衰变(半衰期0.145 s)又发射α粒子。多时间分析方法就是对2个连续发射的α粒子的时间间隔进行分析,使²²⁰Rn从²²²Rn中分辨出来。本实验通过卢卡斯氡探测器（FD125）对10 Bq的²²⁰Rn标准源进行流气式测量。当²²²Rn活度小于10倍左右²²⁰Rn活度时,计数率控制在60 min^-1以内,时间分辨率设置为1 ms,测量时间为10 h,测量结果的相对偏差在7%内。     

放射性气体~(220)Rn的准确测量研究

220Rn的准确测量是天然辐射照射剂量评价体系中的重要研究内容之一。基于常用的几种测氡仪,我们开发了它们的220Rn测量功能,并比较了它们的220Rn测量结果。结果表明,AB5抓取式测量方法其原理简单,测量结果稳定,可以作为220Rn测量的参考方法,但其探测下限较高;RAD7的220Rn测量结果受干燥剂状态的影响,需要适时刻度;AlphaGuard流气式测量虽然具有探测下限低的优点,但结果易受采样流速和前端采样管路状况的影响,只能作一般性参考。     

~(222)Rn/~(220)Rn及其子体测量系统的软件设计

本文基于~(222)Rn/~(220)Rn测量仪与~(222)Rn/~(220)Rn子体测量仪,利用VC++开发环境的MFC框架开发了一套上位机触摸屏软件系统。该软件系统具有实时监控和图形处理、历史数据查询和分析、参数设置和运行控制、报表打印和导出等功能,经长期测试,本软件能满足测量环境~(222)Rn/~(220)Rn及其子体的连续监测的需求。     

用主动式活性炭盒测定室内环境的^222Rn和^220Rn浓度

把φ１０ｃｍ被动式活性炭盒稍加改装后进行主动式空气采样，用高效率ＨＰＧｅγ谱仪测量＾２２２Ｒｎ／＾２２０Ｒｎ短寿命子体的３５２ＫｅＶ／２３９ＫｅＶ的γ射线净峰面积，经刻度后可财得到空气中＾２２２Ｒｎ的浓度，＾２２２Ｒｎ和２２０Ｒｎ的实测刻度因子分别为０．２６３Ｂｑ＾－１．ｍ＾３．ｍｉｎ＾－１和０．１８２Ｂｑ＾－１．ｍ＾３．ｃｍ＾－１，给出室内环境和经各种空气处理的试验性测量结果，＾２２２Ｒｎ浓度为     

钍射气220Rn测量方法综述

介绍并分析了钍射气220Rn的几种主要测量方法,包括双滤膜法、闪烁室法、固体核径迹法、主动式活性炭吸附法和半导体探测法,阐述了220Rn测量仪的刻度方法.     

~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪研制

实验研制了基于α能谱法的~(222)Rn/~(220)Rn子体连续测量仪。该仪器采用微孔滤膜采样,采用PIPS探测器与α能谱测量技术实现~(222)Rn、~(220)Rn子体的α粒子计数与测量。实验测试表明:在不更换滤膜的前提下,可实现~(222)Rn/~(220)Rn子体的活度浓度及潜能的有限次连续测量;测~(222)Rn、~(220)Rn子体活度浓度的下限为10 Bq/m~3,~(222)Rn子体活度浓度为100 Bq/m~3时的测量合成不确定度优于10%。     

小220Rn室的研究

研制了一个125L的小^220 Rn室,在充^220 Rn和循环气流流速、风扇转速不变条件下,测量左、右两个侧面上不同位置的采样孔的^220 Rn水平,相对偏差仅为0．66％,且连续5d在同一采样孔采样测量,测量结果的相对偏差仅为1．6％。系统的总不确定度小于3．5％。     

222Rn/220Rn子体测量方法与仪器比较

在小型氡混合室对抓取测量、连续测量和累积测量三种方法及仪器测量结果进行了比较。与优化五段法相比,对于222Rn平衡当量浓度,BWLM连续测量仪和24 h累积探测器测量结果分别高出其31%和29%,Wlx仪偏低20%左右;对于220Rn平衡当量浓度,FJ414-142低本底闪烁探测器和KF-602D氡子体测量仪的测量结果分别偏高86%和18%,BWLM连续测量仪和24 h累积探测器测量结果分别偏高28%和36%,Wlx仪偏低5%左右。对于这几种方法和仪器测量数据之间的差异,须进一步研究。