48 ^85Zr高自旋磁转动带g因子测量

磁转动研究是近几年核结构物理研究中一个引人关注的热点研究课题。磁转动是不同于传统形变核转动的一种新的原子核转动形式。在接近球形的核中观察到，在磁转动带带头，中子和质子的角动量矢量互相垂直，产生很大的磁矩。随着激发能或自旋的增加，中子和质子角动量顺排像剪刀闭合那样逐步靠近。g因子是核子角动量顺排和耦合最直接和最灵敏的探针。本工作测定A=80区^85Zr高自旋磁转动带态的g因子，检验质子和中子顺排和耦合及其随自旋或激发能的变化，了解磁转动的物理机制和规律，对磁转动提供直接的实验依据，验证理论模型。     

~(83)Y转动带g因子测量

在核结构研究中,磁矩有很重要的作用,它能够给出直接和确定的核结构信息。高自旋态的核结构研究中,核子是从集体运动还是从核子顺排获得角动量是个前沿的问题。按照能量,变形核可以从高j轨道的准粒子顺排获得自旋角动量。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同,质子顺排导致磁矩增大,而中子顺排使磁矩减小甚至出现负值。转动带g因子系统测量,能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。为此,我们系统测量了83Y正宇称转动带的g因子。实验测量是在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器进行的。用98MeV的Si束流轰击58N,…     

Measurement the Cross-section of ^26Al Interstellar Nucleosynthesis With AMS

在核结构研究中，磁矩有很重要的作用，它能够给出直接和确定的核结构信息。高自旋态的核结构研究中，核子是从集体运动还是从核子顺排获得角动量是个前沿的问题。按照能量，变形核可以从高／轨道的准粒子顺排获得自旋角动量。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同，质子顺排导致磁矩增大，而中子顺排使磁矩减小甚至出现负值。转动带g因子系统测量，能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。为此，我们系统测量了^83Y正宇称转动带的g因子。     

~(85)Zr转晕带的第二回弯

在质量数为80的核区,原子核显示了很强的集体性和单粒子性竞争。随着核子数增减,核结构将发生很大变化。然而,已有的研究结果表明:在质子数Z为40附近,同中子数的原子核结构表现出了惊人的相似性,质子数的变化对核结构变化的影响则较小。在中子数低于44时,原子核显示了很强的集体性,而在中于数大于47时,又主要表现出单粒子特征。中子数为45和46时,则为从集体性向单粒子的过渡核,在这些核中,即有集体性特征,又有单粒子特征。A.Junclous[1]等用56Fe（35Cl,2pn）反应研究了85Zr核的高自旋态。在建立的     

^82Sr转动带g因子测量

在核结构研究中，磁矩能够直接给出核结构信息。高自旋态核结构研究中的核子顺排是一前沿研究课题。质子和中子顺排对磁矩的大小和符号的影响不同，质子顺排导致磁矩增大，而中子顺排则使磁矩减小，甚至出现负值。转动g因子系统测量，能够澄清核子是从集体运动还是从准粒子顺排获得角动量。     

偶80～86Zr核的形状相变和对相变及其演化

应用唯象核芯 两准粒子模型的一种微观实现(微观sdIBM-2 2q．p．方案)和实验单粒子能量，较成功地再现了偶^80～86Zr核的基态带、7带和部分高自旋态能谱，实现了它们从近SU(3)对称性到O(6)对称性，继而向U(5)对称性过渡的整个形状相变过程。基于唯象模型和微观方案推出s玻色子不拆对的结论，及1个d玻色子发生拆对顺排所需要的最小能量阈值。该阈值明确指认：随着中子空穴数的减少，偶Zr同位素可能发牛着从^80Zr核的两准质子顺排态向着^86Zr核的两准中子顺排态的演化。     

^85Zr的高自旋态和磁转动带研究

质量数80区的过渡性核表现了集体性和单粒子性的能级结构。对质子数Z为37～40、中子数N=45的原子核,如81Kr,87Mo核,在中低自旋时显示了单粒子特性,而在高自旋态时表现出较多的集体性。 近些年来,在过渡区在束γ谱学,如83Rb、83Y等核研究中,观察到了一串建立在较高K态的增强的△I=1的M1跃迁。它被认为是一种新的激发模式,叫做磁转动带。我们对85Zr的研究目的,一是将其能级推到更高自旋,另一个是寻找该核的磁转动带。     

Lifetime Measurement of High Spin States in ^178Os

稀土区的核往往表现出多样的核形状和核结构。^152Dy（N=86，Z=66）核在低自旋态时有3个带共存于扁椭形的单粒子态中。对于同中子数的^153Ho（N=86，Z=67）和^154Er（N=86，Z=68）也发现了与在^152Dy中相同的3种结构：单粒子结构、SD结构和形变的转动结构。即N≤90的Dy、Ho和Er同位素核，表现出集体性与单粒子性共存的特点。为了研究质子对形状共存的影响，对同中子数核^155Tm（N=86，Z=69）的自旋态结构进行了实验研究。     

HI-13串列加速器上的原子核高自旋态研究

概述在ＨＩ－１３串列加速器上进行原子核高自旋态研究的几个重要工作，包括稀土区奇质子核带交叉反常现象研究及三轴超形变寻找，中重核区和Ａ≈１３０区核结构研究，原子核高自旋能级寿命测量。     

A~110核区手征双重带寻找

用重离子熔合蒸发反应布居A～110核区缺中子奇奇核^106,108Ag的高自旋态,分别在这两个核中找到了类似¹⁰⁴Rh中基于πg_9/2 νh_11/2组态的手征双带结构。它们的能级能量、旋称及B(M1)/B(E2)随角动量的变化关系符合手征带的特征。然而,进一步分析发现,¹⁰⁶Ag、¹⁰⁸Ag双带之间的转动惯量及准粒子角动量顺排存在较大差别,说明两者的晕带和伴带所基于的核芯形变与角动量耦合模式并不一致。     

^90 Mo高自旋态的寿命测量

在核结构研究中,人们对质量数A≈80区的过渡核产生浓厚兴趣,这是因为这些核中的质子数和中子数相差不多,无论何种核子数的改变都可能引起核结构性质的剧烈变化。对N≈Z的Zr区核,它们具有很大的基态形变。随着中子数的增多核的集体性降低,当接近N≈50的满壳时,趋于近球形。在与Zr相邻的Mo同位素中,人们用壳模型对~(90)Mo的能级结构进行了理论计算,对于低激发态得到很好的描述。可是,在高自旋时壳模型计算与实验谱之间的分歧增大。     

First Observation of High-spin States in ^126I

在双幻数核附近，核子间的相互作用比较容易研究。大量的在N～50区的研究表明：本核区的核素大多具有球形核结构，一些以^88Sr作为核心的壳模型计算与实验数据符合得很好。而^91Nb的质子数和中子数分别为41和50，中子为闭壳结构而质子为接近子壳层的闭壳结构。故其形状接近球形核，具有明显的壳层结构，高自旋态呈现较强的粒子性。     

奇质子核^131Pr高自旋转晕态的寿命

探讨质量数A≈130轻稀土核的高自旋态行为对于核结构研究有重要意义。这些核处于从球形向大变形的过渡区,其价中子和价质子分别占据h_911/2)壳的中上部和底部轨道,h_(11/2)中子有使核朝向γ=-60°扁椭球形状的驱动力,而h_(11/2)质子则产生朝向γ=0°长椭球形状的驱动力。因此,A≈130过渡区的原子核基态组态处于长椭球形变和扁椭球形变的竞争中,随着转动频率的增大,这     

~(91)Nb高自旋态的研究

在双幻数核附近,核子间的相互作用比较容易研究。大量的在N～50区的研究[1]表明:本核区的核素大多具有球形核结构,一些以88Sr作为核心的壳模型计算[2]与实验数据符合得很好。而91Nb的质子数和中子数分别为41和50,中子为闭壳结构而质子为接近子壳层的闭壳结构。故其形状接近球形核,具有明显的壳层结构,高自旋态呈现较强的粒子性[3]。实验采用76Ge(19F,xn)反应来布居91Nb的高自旋态。19F束流是由中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器提供的,束流能量为80MeV。靶由厚度为2.2mg/cm2的76Ge和10mg/cm2厚的铅衬组成。退激γ射线由15台HPGe-…     

~(122)Cs与~(136)La高自旋态研究

由于质子与中子不同的形状驱动效应影响,A=130缺中子核区的核在高自旋态下可呈现丰富多彩的核结构特性,如形状共存、扁椭形变、旋称反转、手征二重带结构等。对双奇核122Cs与136La进行了高自旋态研究,目的是在122Cs中寻找手征二重带,在136La中研究旋称反转与扁椭形变特性。实验     

Charge Collection Induced by Heavy-ion Microbeam on p^＋n Junction

最近，在47≤Z≤50和N≥50的过渡核区的研究中，发现它们的转动带以M1跃迁为主，并且它们的B（M1）／B（E2）的值在10到50（μN／eb）^2之间变化。对实验上观察到的这个现象，理论上用倾斜轴推转壳模型作出了解释。在这个区域，中子与质子数都接近于幻数，因此基态形变较小，非主轴转动模型中讲到，它们具有这样的耦合模式，处在高，轨道的价中子和价质子的角动量随着自旋的升高，逐渐的向总角动量靠拢，顺排起来。由于这种非主轴转动，旋称不再是好的量子数，产生了一序列规则的以M1跃迁为主的转动带。     

80Kr核谱中4个8+态的微观研究

应用微观sdIBM-2 2q.p.案，计算了^80Kr核的基态带、γ带和部分高自旋态能诸，计算值与最新实验结果符合得较好。方案指认81^ 、82^ 和83^ 态很可能分属基态带、两中子和两质子准粒子态，而84^ 态则属于γ带，并都获得最新实验结果支持。计算表明：核的一个玻色于突然拆对不会明显改变前后状态。讨论了两准粒子顺排态能量及其指认问题。     

~(108)Cd正宇称yrast带g-因子测量

在中国原子能科学研究院的HI-13串列加速器上,利用76Ge(37Cl,1p4n)108Cd重离子熔合蒸发反应布居了108Cd的yrast带高自旋态,采用瞬态场-离子注入扰动角分布(Transient-magnetic filed-ion implantation perturbed angular distribution,TMF-IMPAD)方法测量了108Cd的正宇称yrast带的g因子,测量得到2+、4+态g-因子分别为0.33(11)、0.18(6)。在10+态前后,发生h11/2中子顺排,g-因子值由正转负。从10+态到16+态,由于g7/2中子顺排,导致g-因子逐渐增大。测量得到反磁转动带带头16+态的g-因子为-0.09(3)。     

23 ^122Cs与^136La高自旋态研究

由于质子与中子不同的形状驱动效应影响，A=130缺中子核区的核在高自旋态下可呈现丰富多彩的核结构特性，如形状共存、扁椭形变、旋称反转、手征二重带结构等。对双奇核^122Cs与^136La进行了高自旋态研究，目的是在^122Cs中寻找手征二重带，在^136La中研究旋称反转与扁椭形变特性。     

利用15N(d,p)16N反应研究16F低能级质子宽度

¹⁶F是质子滴线附近的奇特原子核,它的所有态均不稳定,会发生质子衰变。目前¹⁶F前4个态的自旋宇称及激发能已通过实验精确测定,但能级宽度仍存在较大分歧。本工作通过¹⁵N(d,p)¹⁶N反应角分布的高精度测量,确定了¹⁶N基态和前3个激发态的谱因子;进而根据镜像核的电荷对称性,用¹⁶N的中子谱因子导出了¹⁶F基态和前3个激发态的质子宽度分别为（29.9±4.1） keV、（108±13） keV、（5.04±0.48） keV和（14.5±1.4） keV。本工作通过一个独立的实验方法为¹⁶F的质子宽度提供了一个重要的交叉检验。