基于矢势标势与电场的量级分析

根据矢势和标势满足的波动方程,分析了电磁波传播时电场的纵向分量与横向分量之比值,用量级分析的疗法证明了其纵向分量可以忽略。     

电场中束缚极化子

采用线性组合算符及幺正变换方法研究了电场对量子阱弱耦合束缚极化子的性质的影响.推导出量子阱中束缚极化子的基态能量和库仑束缚势、电场和阱宽的变化关系.数值计算结果表明,基态能量因电场和库仑束缚势的不同而不同,随电场和库仑束缚势的增大而增大,随阱宽的增大而迅速减小.     

氦原子高激发态的精确计算

以Rayleigh-Ritz变分法以及组态相互作用为理论基础,选取Hylleraas基为基元,计算了氦原子高激发态能级结构,精度达到10^-4以上。在低激发态时,计算结果与Drake的计算结果比较接近,在高$L$高激发态时,符合理论预期。此外,选取$L=10$激发态为样本,分析了氦原子在第十个激发态时能量收敛情况。通过分析,随着基组的扩大,能量收敛于一个固定数值,从而证明了计算结果的可靠性。最后,选取$L=10$激发态为样本,分析了氦原子处于高激发态时分波对应的关联度和能量贡献度。经过计算, (0, L) L组态贡献度最大,而其他分波的贡献则很小。因此,组态相互作用法可应用于氦原子的高激发态计算。     

基于结模型的极化石英光纤内建电场分析

用多载流子模型分析了D型石英光纤的热极化过程及耗尽层的形成,分析了氢离子注入及钠离子耗尽层的形成.并把正负电荷的交界处类比为pn结,分别计算了所形成的内建电场大小.最终得出极化完成后石英光纤的二阶非线性效应主要由钠离子的耗尽形成,计算出的内建电场大小约为108 V/m,由此算出的二阶非线性系数的数值在0.10～0.60 pm/V,和实验报道数值符合较好.     

电场中束缚极化子

采用线性组合算符及幺正变换方法研究了电场对量子阱弱耦合束缚极化子的性质的影响.推导出量子阱中束缚极化子的基态能量和库仑束缚势、电场和阱宽的变化关系.数值计算结果表明,基态能量因电场和库仑束缚势的不同而不同,随电场和库仑束缚势的增大而增大,随阱宽的增大而迅速减小.     

基于结模型的极化石英玻璃内建电场分析

用多载流子模型分析玻璃的热极化过程及其内部耗尽层的形成,极化电场的作用使载流子在玻璃内的迁移及由外界的注入最终形成交替的电荷分布,形成类似两个相向p-n结的结构。针对几种典型的p-n结电荷分布形式,计算了相应内建电场及二阶非线性极化率,极化完成后产生的宏观非线性效应主要由钠离子耗尽形成的突变结电场(~3′109V/m)决定,二阶非线性极化率的数值在0.2~1.2pm/V之间,耗尽区分布在阳极表面下25mm的范围。     

汽室对基于里德堡原子电场测量的影响及解决方案

基于里德堡原子的微波电场传感器克服了传统金属或介质传感器的不足,具有高灵敏度、高空间分辨力、宽频率范围、不影响原有电磁场结构以及自溯源的优点,成为微波电场测量的未来方向.但也存在不足:原子汽室的多次发射形成的驻波使得测量不确定度随频率升高而变大.文章通过仿真,分析了原子汽室驻波对测量结果不确定度的影响,然后提出用数字滤...     

极化聚合物波导的近似分析

对极化聚合物波导进行了微扰理论分析,求得传播常数和损耗系数的近似表达式,绘出了波导特性曲线。     

电场极化条件对石英玻璃的电致二阶非线性光学效应的影响

报道了电场极化条件对石英玻璃的电致二阶非线性光学效应的影响的研究结果。通过实验发现，石英玻璃经较高温度下的电场极化作用所产生的二次谐波发生与极化温度、极化电压具有相关性，并表现出一定的规律性：在一定的极化电压下，二次谐波强度在某一适中的温度下达到极值；在一定的极化温度下，二次谐波强度随极化电压的增大而逐渐增强，并渐趋饱和。根据玻璃的电致二阶非线性极化的“偶极子取向”模型，解释了实验结果。     

微粗糙面下埋地地雷目标的极化滤波增强

首先采用了二维分数布朗运动来模拟实际地面,利用微扰法给出了微粗糙表面的散射矩阵;其次计算了微粗糙面下某型号地雷目标的极化散射特性,并与平坦地表下的极化特性进行了比较;最后,在考虑地杂波干扰时,研究了杂波环境中埋地地雷目标的极化滤波增强技术,给出了收／发天线的最优极化状态。     

泵浦光椭圆度对铷原子极化率的影响

在核磁共振陀螺系统中,需要用圆偏振光来泵浦碱金属（例如铷）原子,使其产生极化。然而实际应用中的泵浦光不是理想的圆偏振光,为了研究泵浦光椭圆度与铷原子极化率的变化关系,推算了泵浦光经过四分之一波片后的表达式,并由此得出泵浦光照射铷原子气室前的椭圆度,建立了数值仿真模型,研究了椭圆度对铷原子极化率的影响。同时通过实验得到了铷原子极化率与椭圆度的关系曲线。仿真和实验结果表明,泵浦光椭圆度越大,铷原子极化率越大,随着椭圆度的进一步增大,铷原子极化率增速变慢逐渐饱和;此外,相同的椭圆度下,铷原子极化率随着泵浦光功率的增大而增大。     

瞬态极化雷达中极化测量与校准的数学原理及实验验证

瞬态极化雷达是一种具有两路正交极化通道独立收发能力的新体制雷达,可实现目标极化散射矩阵的瞬时测量。在对传统的瞬态极化雷达目标极化散射矩阵测量原理进行分析的基础上,详细介绍了基于模糊函数矩阵的极化测量新方法,给出了相应的信号处理流程;并提出了基于单个金属球定标体的极化散射矩阵测量结果校准方法;最后介绍了基于瞬态极化雷达试验系统开展的仿真实验、外场测量实验及实验结果。     

准速度匹配相位调制器钽酸锂晶体的室温电场极化技术

利用准速度匹配技术可以实现大调制度的电光相位调制器,从而可以用来展宽激光频谱,它在光谱学、激光变频以及改善激光均匀性等方面有重要应用。当大功率激光通过调制器时,要求晶体的通光面积越大越好,所以大面积并且具有较大厚度的铁电晶体的室温极化技术成为准速度匹配实现的关键技术。详细研究了大面积并且厚度达到1 mm的钽酸锂晶体的电场室温极化过程,针对在极化过程中外部施加高电压时产生的回流现象,采用了改变极化时间来抑制,取得了较好的效果。利用热释电和化学腐蚀方法,成功地实现了钽酸锂晶体的大面积畴反转。该种技术同样可以用于其他大面积铁电晶体的极化。     

抛物势对GaAs非对称半指数量子阱中极化子基态能量的影响

探究了非对称抛物受限势对GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子性质的影响。采用线性组合算符方式和两次幺正变换,导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量随x轴、y轴方向的非对称抛物受限势的受限强度ω_x、ω_y和非对称半指数受限势的两个正参量U_0、σ的变化情况。对GaAs半导体进行了数值计算,结果表明非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量E_0是参量U_0的增函数,而它是另一个参量σ的减函数。非对称抛物受限势的影响表现为基态能量E_0随x轴和y轴方向的非对称抛物受限势的受限强度ω_x和ω_y的增加而迅速增大,表示出量子阱独特的量子尺寸限制效果。     

卫星天线的极化角计算及实际测量方法

一、天线极化角的产生卫星到地球站之间的电磁波在传输过程中,由于受到电离层、降雨、冰晶等影响,极化面会发生旋转,使得原来发出的极化面,到达接收点后,不完全正交,即产生了去极化现象(见图1),严重的将引起相互干扰。     

GaAlN/GaN量子阱中电子的激发态极化及其压力效应

考虑了纤锌矿结构材料的各向异性造成的内建电场的作用以及各向异性造成的应变张量和静压形变势与各向同性材料的差别.在此基础上计算了GaN/GaAIN量子阱内电子的激发态极化.研究了压力(应变)对电子激发态极化的影响.结果表明,电子势垒高度、电子有效质量和电子激发态极化均随压力线性下降,但由于内建电场的作用造成电子波函数高度局域化,上述变化的幅度不大.     

熔融石英的热及电场诱导机理

详细分析了熔融石英样品经热及电场诱导后 ,建立二阶极化率的机理。该机理表明 ,二阶极化率是由样品耗尽区中偶极子的定向和三阶极化率经强静电场作用共同形成的。在一般条件下诱导 ,前者是主要因素 ;在较高电压诱导时 ,后者是主要因素。推导了二阶极化率的表达式 ,并进行了数值计算。数值结果表明 ,在一般情况下 ,χ3 3 ( 2 ) 约 1pm/V ,χ3 3 ( 2 ) ∶χ3 1( 2 ) 约为 3。理论证明提高诱导的外加电压和选用Na和OH杂质浓度较大的石英材料能提高二阶极化率。     

电场下应变纤锌矿GaN/AlxGa1-xN异质结中束缚极化子的压力效应

对应变纤锌矿GaN/AlxGa1-xN异质结系统,引入简化相干势近似,利用改进的LLP变换和变分法计算了流体静压力和外场作用下束缚极化子的结合能。考虑由于晶格失配所致的单、双轴应变以及界面光学声子模和半空间光学声子模与电子和杂质之间的相互作用,讨论了结合能随压力、杂质位置和流体静压力的变化关系以及声子对于斯塔克能量移动的影响。数值计算结果表明,高频支界面声子模和类LO半空间声子模对于结合能和斯塔克能移的影响是主要的,且随压力的增加而显著增大,而低频支界面声子模和类TO声子模的作用则很小,且对于杂质位置和流体静压力的变化不敏感。计算还表明,导带的弯曲也不容忽视。     

天线特性测量中极化基失配的影响及校准

对一部待测、待评估的天线,其交叉极化特性实际上是依赖于极化基的,极化基匹配或失配情况下,得到的交叉极化性能评估结果也不一样.文中首先建立了天线极化特性测最模型,推导了交叉极化测量校准约束模型,给出了该约束下的最佳收发极化基.并针对实际的雷达天线进行了外场测量实验,实测处理结果验证了上述结论.利用约束模型可对实测的极化方向图实现有效的校准.