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从非线性Schr(o)dinger(NLS)方程出发,采用变分法,导出了单模光纤中超高斯脉冲参数随传输距离的演化方程组,求出了振幅与脉宽、频率与啁啾、脉宽与啁啾之间的三个解析约束关系,得出了脉宽随传输距离演化的解析解,用龙格-库塔法进行数值求解描绘了初始啁啾和脉冲前后沿锐度对单模光纤中超高斯脉冲脉宽的影响.结果表明:初始啁啾和脉冲前后沿锐度对超高斯脉冲的振幅、脉宽、啁啾和相位有直接影响,超高斯脉冲传输过程中会产生啁啾,但脉冲中心的等效频率保持为常数. 相似文献
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将单个亚毫微秒脉冲注入到本征环形激光振荡器中,就可从固体激光器中产生重复性好的强的短脉冲列。用这种方法,可从高重复率Nd~(3 ):YAG激光器中获得脉宽为12ps的脉冲,掺钕的磷酸盐玻璃则可以稳定地产生脉宽小于3ps的脉冲。在谐振腔中插入一个被动相位调制器,可进一步压缩Nd~(3 ):YAG激光器的脉宽,所产生脉宽≥5ps、带宽>3cm~(-1)的脉冲。 相似文献
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针对脉冲电磁场生物医学应用中所需求的高电压大电流宽范围脉冲问题,文中采用脉冲叠加的方案设计了一种长脉宽固态直线型变压器驱动源(Linear Transformer Driver, LTD)。该LTD脉冲发生器为了突破脉冲变压器伏秒积限制下的脉宽范围,采用并联叠加的方式增加输出脉宽。设计了脉冲变压器的复位电路,提高了LTD输出脉冲占空比,能够实现最少支路LTD的多次脉冲叠加。通过Pspice搭建仿真电路模型进行仿真实验,结果表明在单匝脉冲变压器伏秒积为146 V·ms的情况下,实现单级电压为300 V,脉宽为1.6μs的脉冲输出,为其原伏秒积的3倍,且所提方案能够通过增加叠加脉冲个数来实现更宽范围的脉冲延长。 相似文献
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超短脉冲超高能量激光器作为研究光和物质相互作用以及惯性约束聚变的手段而得到了广泛的应用.综述了应用于啁啾脉冲放大(CPA)系统的脉冲压缩光栅(PCG)的发展概况;分析和评述了脉宽压缩光栅的设计原理和制作工艺,并给出了脉宽压缩光栅的发展展望.实践和理论证明采用多层膜介质衍射光栅是实现高性能脉宽压缩光栅的一种优良的设计方案. 相似文献
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全电介质脉宽压缩光栅的研究进展 总被引:3,自引:0,他引:3
超短脉冲超高能量激光器作为研究光和物质相互作用以及惯性约束聚变的手段而得到了广泛的应用。综述了应用于啁啾脉冲放大(CPA)系统的脉冲压缩光栅(PCG)的发展概况;分析和评述了脉宽压缩光栅的设计原理和制作工艺,并给出了脉宽压缩光栅的发展展望。实践和理论证明采用多层膜介质衍射光栅是实现高性能脉宽压缩光栅的一种优良的设计方案。 相似文献
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以往测量脉冲(包括用光电培增管测量光脉冲)都是沿用一个从统计模型得出的公式t_p=(t_t~2-t_r~2)~(1/2)(t_p、t_t、t_r分别为实脉宽,输出脉宽仪器响应时间)来扣除由仪器产生的被测脉冲产生的加宽,而不考虑仪器及探 相似文献
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增益开关型微片激光器的时间特性 总被引:3,自引:1,他引:3
从速率方程出发,采用在直流抽运上叠加脉冲抽运的方式,建立激光二极管(LD)抽运的增益开关型Nd∶YVO4微片激光器的数学模型,并给出不同抽运条件下输出脉冲的时间特性。数值研究结果表明,当直流抽运速率、脉冲抽运速率和抽运脉宽的变化量在10%以内时,输出脉宽变化不大,而脉冲个数变化较大且与抽运参数呈非线性单调递增关系。利用建立的实验装置,测量了在不同激光二极管驱动电流和调制脉宽时输出脉冲的时间特性,发现驱动电流的增幅在10%以内时,输出脉宽变化小于5%,但输出脉冲个数增加较为明显,且实验结果与数值模拟结果相符。 相似文献
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从征 《激光与光电子学进展》1981,18(7):46
荷尔姆德耳贝耳电话实验室已观察到微微秒脉冲通过1.55微米单模光纤时脉宽的变窄。在初步实验中脉宽压缩了三到四倍。据物理学家莫伦瑙尔(L. F. Mollenaner)说,有可能把此种技术扩展使之达到一个数量级的压缩,产生脉宽只有几百毫微微秒的脉冲。 相似文献
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光学参量啁啾脉冲放大(OPCPA)技术将是替代CPA技术而产生脉宽更短、峰值功率更高脉冲激光的最新技术.目前超短超强脉冲激光技术发展的方向是采用OPCPA技术建立高柬质、高效率、脉宽小于30fs的峰值功率大于TW的小型化台面超短超强脉冲激光系统. 相似文献
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窄脉冲光功率恒定控制器采用光纤、分束器、光电转换器等常用的器件,对高功率纳秒级脉宽的光脉冲信号进行脉宽展宽,在总能量基本保持不变的情况下将光脉冲信号转变成一个低功率、微秒级脉宽的光脉冲信号,便于测量、跟踪,实现纳秒级脉宽光脉冲信号的自动恒功率控制,极大地提高了窄脉冲光功率的稳定性。 相似文献
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《中国激光》2015,(7)
报道了一种基于同一台光纤飞秒激光器的双路飞秒激光相干合成技术,获得脉宽只有4个光学周期(14 fs)的少周期飞秒脉冲。通过数值模拟证明了基于自频移孤子的相干合成为拓宽光谱、窄化脉冲提供了一个很好的方法,是获得少周期飞秒脉冲的可行方案。实验中,一台掺镱光纤飞秒放大系统输出脉宽为62 fs,中心波长为1040 nm的近变换极限脉冲,该脉冲分束后,一束作为基态孤子,另一束耦合到全固光子带隙光纤中产生自频移孤子,通过调整入射脉冲功率等参数获得了中心波长为1150 nm,脉宽为55 fs的近变换极限自频移孤子。将基态孤子与该自频移孤子相干合成,得到了脉宽仅4个光学周期(14 fs)的激光脉冲。 相似文献
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在多束脉冲激光叠加过程中,脉冲的同步延时控制精度和脉宽控制精度对叠加光束能量分布具有重要影响。基于光束叠加理论,建立了四束脉冲激光能量叠加模型,以四束整形脉冲为入射光源,分别针对同步延时控制精度和脉宽控制精度变化情况下叠加脉冲能量分布进行了定量计算。结果表明,随着同步延时控制精度和脉宽控制精度的降低,叠加脉冲的脉宽增加,峰值降低。多束脉冲的同步延时控制精度和脉宽控制精度的变化对激光组束的影响比单束脉冲的影响更大。四束激光合成系统中,在其他参数不变的情况下,叠加光束激光脉冲峰值光强变化率小于5%时,单束激光脉冲延时变化率和脉宽变化率保持在3.2%和10.9%以内。因此,脉冲延时对叠加光强影响更大。 相似文献
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《中国无线电电子学文摘》1997,(5)
1,N95,TN99 97051350In。脉宽探地雷达在钢筋混凝土结构中的应用与分析/于东海,沈腌(东南大学毫米波国家重点实验室)/I电子器件一1997,20(1)一221一儿4 文中建立了脉冲电磁波在介质中传播的数学模型,给出了脉冲电磁波在混凝土甲传播的结果,并将这一结果与Ins脉宽探地雷达的实际 相似文献