0.11,0.19 MeV氘核引起的~7Li(d,n)中子能谱

用芪晶体反冲质子积分谱法,测量了0.11、0.19MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应的中?能谱。定出了通过~8Be、~5He基态和第一激发态各道的分支比。结果表明,~5He道是主要的。     

2.06MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应中子能谱

用茋晶体闪烁谱仪和石蜡球壳慢化谱仪测量2.06 MeV氘核引起的~7Li(d,n)反应中子能谱,并得到各反应道的分支比。     

用~6Li半导体谱仪测量临界装置中子能谱

本文介绍~6Li夹心半导体中子谱仪的组成、原理及其实验技术。在2.5MeV静电加速器及400keV倍加器上用单能中子验证了谱仪的能量线性。讨论了分辩函数半宽度随中子能量变化的规律。用这种谱仪测量了浓缩铀裸球临界装置中心快中子谱,复盖能区40keV—10MeV;解谱程序移植了SAND-Ⅱ方法展开箔片积分数据。     

Determination of the Astrophysically Relevant ~6Li(n,γ)~7Li Cross Sections from the ~7Li(~6Li,~7Li)~6Li Elastic-Transfer Reaction

Angular distributions for the ~7(Li)(~6(Li),~7(Li))~6(Li) Li elastic-transfer reaction have been measured with the Q3D magnetic spectrograph at the HI-13 tandem accelerator of Beijing, China. The neutron spectroscopic factors of 7Li are derived by comparing the calculated differential cross sections, which are obtained through the distorted-wave Born approximation (DWBA) calculation, to the experimental data. And these spectroscopic factors are then used to deduce the direct capture cross sections in 6Li(n,γ)7 Li at energies of astrophysical relevance.     

利用(~7Li,~6Li)反应测量~(15)N(n,γ)~(16)N天体物理反应率

用Q3D磁谱仪测量了15N(7Li,6Li)16N布居16N基态和前三个激发态的角分布。通过对实验数据的扭曲波玻恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)分析,导出这些态的谱因子和渐进归一化系数(Asymptotic normalization coefficient,ANC),进而用新的谱因子得到15N(n,γ)16N的天体物理反应率。结果表明,尽管15N为中子满壳核,但16N中转移中子处于2s1/2轨道的两个能级并不是很好的单粒子能级,与壳模型的理论预言结论相反。     

~(14)N(~7Li,~6He)~(15)O和~(14)N(~7Li,~6Li)~(15)N反应的测量

正H是宇宙中丰度最高的元素,H燃烧反应是恒星重要的能量来源。H燃烧有p-p链和CNO循环两种方式。而~(14)N(p,γ)~(15)O是CNO1循环中最慢的核过程,它控制着整个CNO循环的进程,从而影响对球状星团年龄的判断。球状星团年龄与由哈勃常数确定的宇宙年龄之间的矛盾尚待解决。     

~2H(~6He,~7Li)n反应角分布和~7Li的质子谱因子

在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器次级束流线上,使用6He次级束首次测量了质心系能量为9.1 MeV的2H(6He,7Li)n反应角分布,并用扭曲波波恩近似(DWBA)进行理论分析,导出了7Li的质子谱因子为0.40±0.02。     

T(d,n)~4He反应中子角分布

用反冲质子望远镜测量了T(d,n)~4He反应中子角分布,E_d=1,1.5和2 MeV,角度范田0—150°。实验结果用最小二乘法按照勒让德(Legendre)多项式拟合,误差为±2.6%,并与国外结果进行了比较。     

~(25)Mg(~7Li,~6He)~(26)Al反应角分布的测量

正为研究~(25)Mg(p,γ)~(26)Al反应的58keV共振,在串列加速器Q3D磁谱仪上利用31.5 MeV的7Li束流分别轰击~(25)MgO靶、~(24)MgO靶和~(12)C靶,对~(25)Mg(~7Li,~6 He)~(26)Al反应布居6.364激发态的角分布进行了测量。反应生成的~6He离子经磁谱仪的分离聚焦后,在焦平面上由二维位置灵敏硅探测器阵列进行收集和鉴别。探测器阵列由6块X4型探测器组成,沿水平方向依次安装在精度为μm量级的二维平移台上,每块探测器有效探测面为75mm×48mm,探测器之间相距55mm,相同     

~(17)F(d,n)~(18)Ne反应测量

在M≥105~108倍太阳质量的超大质量恒星的高温高密的天体环境中,氢燃烧是爆发性的,随着星体的温度升高,高温p-p链、高温CNO反应链、高温的NeNa-MgAl反应链以及接着发生的rp和αp过程将起着主导作用。当恒星温度升高到T6>100(以106K为单位的无量纲单位)时,高温CNO反应链成为主导     

^6Li和^7Li双玻璃闪烁体γ补偿法测量中子注量

依据＾６Ｌｉ玻璃闪烁体中子，γ皆灵敏，而＾７Ｌｉ玻璃闪烁仅对γ灵敏的特性，研究成功用＾Ｌｉ，＾７Ｌｉ双玻璃闪烁体γ补偿法，实现在强γ辐射场干扰下，对弱中子注量率探测的方法，当＾６０Ｃｏγ在中子信号幅度区的干扰计数率，占中子计算数率的１８．７％时，该方法对净中子注量测量结果导致的误差约为１％。     

利用~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量快中子能谱的乳胶方法

本文提出了一个在强γ本底条件下测量8兆电子伏以上无定向快中子能谱的新方法。利用载硼乳胶中的~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量了9.97,12.06,14.10和18.12兆电子伏的单能中子谱以及14.1兆电子伏中子经铀球壳后的慢化能谱。     

寻找~1H(~6He,~6Li)n反应中的晕效应

本工作在HI-13串列加速器的次级束流线上进行。利用44MeV的7Li束轰击前后窗为1.9mg/cm2、气压为1.6×105Pa的氘气靶,通过2H（7Li,6He）3He反应产生6He。仔细调节次级束流线的D-Q-Q磁分离聚焦系统,得到能量为35.7 MeV、纯度好于90％的6He次级束。次级束中的主要杂质是7Li2 、7Li3 、4He2 和6Li2 。其中,6Li2 杂质虽很少但对次级反应的测量影响很大。为了剔除次级束中的7Li和6Li成分,在次级靶前放置一厚度为45.9mg/cm2的Al吸收片。通过吸收片后的6He束能量为25MeV,经φ3mm准直孔后打到厚度为1.5mg/cm2的（CH2）n靶上。用△E和PSSD测量次级反应的产物。 PSSD与（CH2）n靶的距离为95mm,覆盖的实验室系出射角度的范围为0～14°,可保证对反应产物6Li（最大出射角为12.8°）的全立     

~6Li玻璃闪烁体中子脉冲的等效电子能量

ST-602型铈(Ce)激话的~6Li玻璃闪烁体是探测慢中子、特别是热中子的高效率探测器。3mm厚的这种闪烁体对热中子的探测效率可达90％以上,但它对γ射线的探测效率也较高,这对于中子探测来说是极为不利的。因为中子束经常伴随γ射线。为了合理使用~6Li玻璃闪烁体探测中子并有效地甄别掉γ射线,为了正确地选择γ射线的能量,以便使~6Li玻璃探测器能同时用作γ射线和中子的探测元件,因此研究中子、电子(或     

T(d,n)4He强流中子发生器的中子能谱和角分布模拟计算

采用将厚靶分割成薄靶的方法对厚氚钛靶、260keV氘束流能量条件下T(d,n)⁴He反应中子源的能谱和角分布进行计算。以分割法计算得到的能谱和角分布数据为基础,建立了D-T中子源Monte-Carlo模拟抽样模型,在考虑中子发生器各元件材料及实验大厅墙壁对快中子的慢化、散射和吸收的条件下,采用MCNP程序对兰州大学3×10¹²s^-1强流中子发生器260keV氘束流能量下的中子能谱和角分布进行了模拟,给出了模拟结果。为检验模拟结果的可靠性,与实验测量能谱进行了比较,Monte-Carlo模拟谱和实验测量谱基本符合。     

~7Be(d,~3He)~6Li反应对原初锂丰度影响的研究

正标准大爆炸核合成模型(SBBN)可较精确计算出~6Li、~7Li的原初合成丰度~([1])。出乎意料的是,天文观测的原初7Li丰度只有模型计算结果的1/3左右,而天文观测到的原初~6Li丰度却比模型计算值高了3个数量级~([2])。国际著名的《新科学家》杂志近年来多次报道大爆炸原初核合成中的锂丰度异常之谜~([3-4])。~7Be(d,~3 He)~6Li反应将消耗7Be,能减少因其衰变生成的~7Li。同时,该反应也能产生~6Li,从而增加原初~6Li的丰度。因而在网络计算中考虑该反应后有可能会减小模型计算与天     

利用~4He(~(13)C,n)~(16)O和~1H(~7Li,n)~7Be反应作中子源的建议

本刊试办“学术争鸣”专栏,提倡在学术上解放思想,名抒已见,勇于争鸣,探索和认识客观世界的规律。本专栏拟刊登原子能科学技术领域内新提出的或有争议的各种学术见解、观点、建议等,欢迎读者来稿,或对所发表的文章展开讨论。     

闪烁法测量伴随~3He粒子的中子飞行时间谱仪

在D(d,n)~3He反应中,目前常采用Si(Au)面垒型半导体探测器测量伴随粒子。半导体探测器的能量分辨率高,是这种方法的优点,但由于~3He粒子能量低,电荷灵敏前置放大器所给出的~3He信号幅度小,容易受到噪声以及干扰信号的影响,因而谱仪的时间分辨性能不容易做得很好。比如Ohio大学的中子飞行时间谱仪,出射~3He粒子的能量为650     

Neutron Data Evaluation for ~7Li(n,n’t)~4He Reaction

For the cross section of ~7Li(n,n't)α reaction higher accuracy is requires.In recent ten years a lot of experimental data were carried out by many laboratories.The values of recent measured cross section for ~7Li(n,n't)α reaction aresmaller than the old ones,and differences exist in E_n>8MeV.In fact it isshown by benchmark testing results that the old ones are too large.     

基于加速器~7Li(p,n)反应的硼中子俘获治疗中子源的优化设计

7Li(p,n)反应以中子产额大、反应阈能低等优点成为硼中子俘获治疗加速器驱动中子源所用中子反应的候选类型之一。本文重点研究了该中子产生反应作为加速器驱动中子源的中子产额及其能谱特性,并对产生的高能中子束流进行慢化,使其满足BNCT治疗要求。首先采用蒙特卡罗程序MCNPX2.5.0模拟加速器7Li(p,n)反应过程,得到1.9 3.0 MeV能量入射质子的中子产额及其能谱,并详细研究了质子入射能量为2.5 MeV的最佳条件下产生的中子束流特性;进而提出中子束流的慢化设计方案,并对慢化所得超热中子束品质进行分析研究。模拟计算结果表明,10 mA流量的2.5 MeV能量入射质子所产生的中子束经过慢化处理后,可以很好地满足硼中子俘获治疗的中子束流要求。