γ射线探测器能量响应标定技术

叙述了γ射线探测器能量响应的标定原理和方法，即利用Compton散射将强⁶⁰Co源的1.25MeVγ射线转换为0.36~1.02MeV(25°~90°)范围内任意能量的系列单能γ射线；采用辐射屏蔽技术和提高能量分辨率方法对γ射线探测器进行了该能区的能量响应标定；通过MCNP程序对探测器的能量沉积趋势和不同散射角散射γ射线的能量分布进行模拟计算。结果表明：该标定系统信噪比达到了20∶1左右，能量分辨率约为6%，0.66MeV的灵敏度与标准¹³⁷Cs源直照标定的灵敏度基本一致。     

碘化汞半导体探测器的能量分辨率

介绍了ＨｇＩ２晶体的生长方法及探测器制备技术，讨论了ＨｇＩ２半导体探测器的能量分辨率，测得ＨｇＩ２探测器在室温玻地＾５５Ｆｅ５．９ｋｅＶ和＾２４１Ａｍ５９．５ｋｅＶＡ射线的能量分辨率分别为１．３ｋｅＶ和３．４ｋｅＶ。     

X射线轫致辐射谱的能谱转化技术

根据光子与原子相互作用的物理机制,提出了在X射线能量范围内(光子能量一般低于200keV)的能谱转化技术和能量滤波器的概念,以实现对连续的轫致辐射X射线谱的能谱转化功能,在此基础上,研究分析了影响转化谱性能和谱分布的因素以及能谱转化技术的适用条件．最后．在140kVX光机激发源上,用钨和铅能量滤波器,实验研究了连续X射线谱的能谱转化技术,实现了连续X射线谱的准单能化．     

290MeV/u ~9C离子束在液态水靶中输运的蒙特卡洛模拟

9C离子束是双重辐射源于在治疗肿瘤有明显优势。我们用蒙特卡洛程序FULKA模拟了290 MeV/u 9C离子束在水靶中的输运,研究其能量沉积、核碎片分布以及核碎片注量的深度分布,可为9C离子束肿瘤治疗剂量学提供参考。     

触发时间晃动对束流能谱的影响

本文计算了触发时间晃动对束流能谱的影响,导出了能量倍增器最佳倒相时间t_1,配合束流注入时间,可使由晃动引起的束流能量分散在相同晃动量△t下达到最小。     

G—M计数管用于环境γ辐射监测

为测量环境γ辐射周围剂量当量,对Ｇ－Ｍ计数管的自身本底和能量响应特性进行了实验研究。采用铅,锡两种金属材料做为过滤器改变计数管的能量响应,为拓宽仪表量程采用两种尺寸计数管。两种计数管在６０ｋｅＶ至６６２ｋｅＶ范围内,Ｈ＾＊（１０）／Ｘ随能量变化与ＩＣＲＵ４７号报告结果最大偏离分别为－２３％和＋２４％,仪表量程为１０ｎＳｖ．ｈ＾－１－１０ｍＳｖ．ｈ＾－１,探测下限可达到４０ｎＳｖ．ｈ＾－１。     

塑料闪烁探测器的γ灵敏度测定

利用^60Co和^137Cs γ辐射源测定了塑料闪烁探测器的γ灵敏度，给出了ST401、STl422和含^6Li(4％)塑料闪烁探测器的测定结果．获得了1．25和0．66MeV的γ灵敏度随闪烁体厚度的变化关系，实验结果与理论计算值在测量不确定度内一致。     

强激光产生的等离子体能量诊断探测器

本文介绍了ＩＣＦ实验中强激光产生的等离子体能量诊断用探测器的结构，原理和性能测试，作者详细介绍了等离子体能量诊断方法和“神光１”上完成了１．０５，０．５３μｍ激光辐照Ａｕ盘靶产生的等离子体能量的测试结果。     

用蒙特卡罗方法研究球形充气电离室的能量响应特性

环境γ辐射监测用的电离室要求平能量响应。为使球形不锈钢充氩电离室达到能量响应指标，采用蒙特卡罗方法对充气电离室体积、壁、充气气体、收集极、屏蔽材料、屏蔽厚度及屏蔽面积等因素进行模拟计算，为改善能量响应特性和拓展最低探测能量提供依据。     

车载式60Co集装箱检测系统辐射源装置研制

本文介绍了车载式^60Co集装箱检测系统辐射源装置的方案结构设计和工作流程。该辐射源装置样机已研制完成,试验运行的结果表明：辐射源装置工作可靠、安全、操作方便、适合长距离运输,达到了系统要求。     

轻重离子焦面探测器性能的在束检验

用核反应＾１９７Ａｕ（＾１２Ｃ，＾１２Ｃ），＾１２Ｃ（＾１２Ｃ，＾１２Ｃ）和＾２７Ａｌ（＾１２Ｃ，Ｘ）的反应产物对探测器的位置、能量和粒子分辨作了在束检验。实验结果为：该探测器的第一位置灵敏探测器的位置分辨好于２ｍｍ；能量损失和剩余能量探测器的能量分辨分别为５．６％和７．１％；总能量的能量分辨为３．７％。＾１３Ｃ和＾１２Ｃ离子，＾１１Ｃ和＾１２Ｃ离子可以很好地分开。该探测器的各项指标，已接近国际上     

基于电子直线加速器的空间电子环境地面模拟用电子源设计与实现

空间电子环境地面模拟装置由1台电子直线加速器提供能量1~5 MeV范围内的电子,后续束流传输系统将电子束进行扩束处理。较大的能量范围对加速器的设计与运行条件提出了较高要求。本文主要阐述了该加速器的设计与实现过程,综合考虑了能量开关技术和束流负载效应,通过研究不同条件下的耦合度参数特性确定了加速管耦合度,分析提出了磁控管输出参数并进行了实验研究。加速器实验测试结果表明,电子束能量参数达到指标要求,为模拟装置提供了有效可靠的电子源。     

散裂中子靶能量沉积研究

利用SHIELD程序研究了中高能质子入射在长0．6m、直径0．2m的圆柱形铅靶上的第入射质子产生的能量沉积。同时计算了靶材料分别为Be、C、Al、Cu、Pb和贫化铀的每个射质子产生的能量沉积沿轴向分布。计算结果与实验数据符合很好。分别对束流为10mA、能量为1．5Ge质子点入射、散焦入射散理解靶能量沉积引起的靶内功率密度分布进行了研究。     

气泡中子探测器用于个人剂量监测

气泡中子探测器是可重复使用、积分型、无源剂量计。它的体积小,可对中子辐射进行直接、可视的测量。为了将气泡中子探测器用在个人剂量监测中,先验证气泡中子探测器对从0．2～15MeV能量的中子具有平直的能量响应。然后用5．10和1．3MeV的中子考察了气泡中子探测器的线性及其稳定性。     

时间—能量三维谱测量系统构建

针对传统多道谱仪无法同时获得脉冲射线能量谱和相关时间信息的问题,开展了基于FPGA的定时多道技术研究。该方法在获得辐射信号能量信息的同时还能够得到每个脉冲事件发生的时间信息,使用上位机数据采集谱分析软件对脉冲信号进行符合统计后,得到被测信号的分时能谱及时间—能量三维谱图,实验表明,此研究可为获取脉冲辐射源的反应参数随时间的变化关系提供关键技术支撑。     

碘化汞探测器的研制进展

使用片状法生长ＨｇＩ２单晶片制砀２０ｍｍ２×０．４ｍｍ探测器在常温下对５９．５ｋｅＶγ射线和５．９ｋｅＶＸ射线的能量分辨率分别为１．９ｋｅＶ和９００ｅＶ。已用于Ｃｕ、Ｐｂ、Ｚｎ等矿样分析，取得了新结果。     

Ce:YAG闪烁晶体的γ射线相对能量响应研究

Ce:YAG闪烁晶体对在脉冲γ射线测量有重要应用,本文研究其γ射线相对能量响应.用Compton散射原理把强60Co源分解成若干单能点γ射线源,测定了国产Ce:YAG闪烁晶体的γ射线相对能量响应,将结果与质能吸收系数的数值计算结果相比较,两者在实验测量不确定范围内符合得很好.结果表明,用质能吸收系数进行无机闪烁晶体的γ射线相对能量响应的数值计算方法可靠,Compton散射原理提供较合适的单能γ射线辐射源以实验刻度无机闪烁晶体的γ射线的相对能量响应的方法也可行,可用于检验数值计算结果的可靠性.     

脉冲中子测量中的银活化探测器系统

本文介绍了一种银活化探测系统,它采用特殊慢化体结构,可测量慢中子及MeV混合能量中子,在144keV-2．5MeV具有较平坦的能量响应曲线。为提高探测系统的测量准确度,研究了银箔厚度选取、探测器计数修正和其它材料的竞争反应影响等问题。     

用玻璃射程查表法测定电子射线的能量

研究了用盖玻片着色方法确定电子射程，再对照不同能量电子在硅中的射程表，用线性插值法求得电子能量，由此得到测量加速器端电压的旋转伏特计读数Ｖｒ与电子能量Ｅ之间的关系曲线，用核反应法进行能量校准，它们之间的误差约为１．５％。此法简便易行，也较精确，是测量电子加速器能量的一种较好的方法。     

1400—22400克镭当量Co~(60)γ射线源装置

一、前言辐射源装置的数量和强度的急剧增长,可作为辐射化学迅速发展的标志。目前,在辐射化学研究中,各国广泛地以放射性Co~(60)作为辐射源,这是因为Co~(60)γ射线比较单色、能量高和半衰期较长,同时随着反应堆的不断建立,得来也比较容易。与别的辐射源装置相比,建立Co~(60)源装置也比较简单。