由^11C（d，n）^12N间接测量^11C（p.γ）^12N的天体物理S因子

11C（p,γ）12N是高温pp反应链的关键反应之一。在温度和密度足够高的大体物理环境中,该反应链对将物质从正常pp反应链转化为CNO核有很大贡献,可与3α过程竞争甚至起决定性作用。作为正常pp反应链和CNO核之间的连接反应,高温pp反应链对大质量、贫金属恒星的演化进程可能有重要影响。有的理论工作认为,12N的Ex=0.96-和1.19 MeV两个共振能级对反应率有决定性的贡献,直接辐射俘获过程的贡献可以忽略[1～3]。迄今尚没有11C（p,γ）12N反应的直接测量。目前,人们在进行天体物理网络计算时,对这类反应只能使用理论计算的结果,其偏差有时达到1～2个数量级,在此情况下,人们无法对反应路径的走向进行     

39 ^8B（p，γ）^9C反应的天体物理S因子

^7Be（p，γ）^8B（p，γ）^9C（α，p）^12N反应链是通向高温CNO循环的重要路径之一，^8B（p，γ）^9C是该反应链中的关键反应。^8B（p，γ）^9C反应对于大质量贫金属星体的衍化有重要意义，该类星体中丰质子反应链的反应速率超过3α过程。在天体物理感兴趣的温度，直接俘获在。^8（p，γ）^9C反应中占主要贡献。     

^13N（p，γ）^140天体物理反应率

在恒星演化的过程中，CNO反应链是其能量的重要来源之一。当温度高于10^8K时，高温CNO反应链会取代CNO反应链，成为主要反应。高温链中入射道包含放射性核的重要反应有^13N（p，γ）^14O，^17F（p，γ）^18Ne，^18F（p，α）^15O和^18F（p，γ）^19Ne等。     

ANC方法和^12C（n,γ）^13C反应截面

本工作介绍了计算辐射俘获反应截面的一个有效方法——NC方法。利用此方法,并结合中国原子能科学研究院核物理研究所实验小组利用12C（d,p）13C反应抽取出来的ANC系数,计算了12（n,γ）13C反应截面,入射粒子n的能量范围为0～1MeV,覆盖了天体物理感兴趣的能区。在计算中,对入射粒子的入射波函数分别取平面波玻恩近似和扭曲波玻恩近似两种     

41 ^11C（p，g）^12N的核天体反应率以及^3He至CNO的转换

核合成链^3He（a，γ）^7Be（a，γ）^11C（p，γ）^12N到CNO循环可能是另外一条途径替代^3He经由3^4He→^12C到CNO。这一点在某些特定的天体环境中显得很重要，例如贫金属的大质量星。其作用的大小，决定于它所包含的核反应的反应率，其中重要的是^11C的质子俘获反应与其β衰变的竞争。^11C（p，γ）^12N的直接俘获的核天体S因子在我们以前的工作中用实验进行了测量。     

44 利用ANC方法间接确定天体物理反应^26Si（p，γ）^27P的反应率

^26Al衰变放出能量为1．809MeV的γ射线，该射线在诸如新星、X射线爆炸等天体物理事件中是一个极好的观测量。^26Al主要通过反应链^24Mg（p，γ）^25Al（β^＋）^26Mg（p，γ）^26Al合成，然而^26Al的合成由于其短寿命（T1/2=6．34s）同质异能态的存在而变得复杂。^26Si（p，γ）^27P能跨越^26Al的主要产生链，是其合成过程中的重要反应之一。     

38 ^8Li（d，p）^9Li天体物理反应率的研究

大爆炸原初核合成的标准模型假定重子密度均匀分布，已经成功预测了直到^7Li的原初核合成，并预言仅能合成极少量的重核素，主要是由于没有A=8的稳定核。在重子密度不均匀的非标准原初核合成模型中，该稳定核空隙可通过包含有不稳定核的反应跨越过去，使核合成的反应流延伸到更重的核区，从而预测了^7Li以上核素有更高的丰度。     

2H（d，γ）4He反应天体物理S因子测量

2H（d,γ）4He反应是原初核合成与星系核合成过程中的重要核反应。在质心系能量小于80kev处,该反应的天体物理因子双D明显偏离高能时的趋势,这意味着反应初态为5S2态,这将导致S（0）比以前在天体物理探究中采用的值要大32倍。     

利用离子注入^15N靶研究超低能区^15N（p,a）^12C核反应

描述了利用离子注入固体靶测量     

11C(d,n)12N反应角分布的测量和虚衰变12N →11C+p渐近归一化系数的确定

利用HI 13串列加速器次级束流线产生的11C束测量了质心系能量为9.8 MeV的11C(d,n)12N反应的角分布。通过改变DWUCK4程序中径向积分的下限,验证了该反应的周边性。比较了实验结果与扭曲波玻恩近似(DWBA)计算,得出虚衰变12 N→11 C p的渐近归一化系数(ANC)平方为(2.86±0.91) fm-1。结果表明:直接俘获对11C(p,γ)12N反应有重要贡献。     

利用^12C＋p弹性共振散射反应测量^13N能级的性质

质子共振散射是研究复合核近阈能级性质的非常有用的核谱学工具，在核天体物理和核结构研究中都有重要的意义。这种方法需以一定的步长连续地改变质子的能量以得到感兴趣能区的激发函数。由于步长必须足够小，所以。这是一种精度高但非常耗时的实验方法。放射性核素的投入使用对这种实验方法提出了新的挑战。由于放射性核素的半衰期较短，通常不能设计为反应靶，因此，一般使用逆运动学实验方法。     

利用(~7Li,~6Li)反应测量~(15)N(n,γ)~(16)N天体物理反应率

用Q3D磁谱仪测量了15N(7Li,6Li)16N布居16N基态和前三个激发态的角分布。通过对实验数据的扭曲波玻恩近似(Distorted wave Born approximation,DWBA)分析,导出这些态的谱因子和渐进归一化系数(Asymptotic normalization coefficient,ANC),进而用新的谱因子得到15N(n,γ)16N的天体物理反应率。结果表明,尽管15N为中子满壳核,但16N中转移中子处于2s1/2轨道的两个能级并不是很好的单粒子能级,与壳模型的理论预言结论相反。     

~8B(p,γ)~9C反应的天体物理S因子

7Be(p,γ)8B(p,γ)9C(α,p)12N反应链是通向高温CNO循环的重要路径之一,8B(p,γ)9C是该反应链中的关键反应。8B(p,γ)9C反应对于大质量贫金属星体的衍化有重要意义,该类星体中丰质子反应链的反应速率超过3α过程。在天体物理感兴趣的温度,直接俘获在8B(p,γ)9C反应中占主要贡献     

^19F（p,αγ）^16O反应产生的6—7MeV γ射线产额及其特性的研究

测量了在Ep=340-3490keV以区质子束引起^19F(p,αγ）^16O反应发射的6．129、6．917和7．117MeV3组γ射线的产额,对其特性进行了分析讨论。     

碳材料反射中子的238U裂变反应率测量和计算

用小型贫化铀裂变室和俘获探测器测量了D-T聚变中子在碳材料反射体上反射中子引起的^238U裂变反应率分布。比较了无碳材料反射体的测量结果。实验测得的^238U裂变反应率合成不确定度为5．1％～6．4％。实验结果与用MCNP／4A程序和ENDF／B-Ⅳ库数据计算的结果在误差范围内符合。