~(60)CO、~(137)Cs、~(241)Am核素活度的绝对测量

本文扼要地介绍了用4πβ-γ符合方法绝对测量计数率在10~4次/秒以下的~(60)Co、~(137)Cs、及~(241)Am 三种核素的活度;同时初步测定了计数率在(1.5～2.1)×10~4次/秒的~(60)Co 源,并用 Cox-Isham 公式计算了它的活     

富集10B的Ce:Li6Lu(10BO3)3晶体生长及其闪烁性能

为了提高中子探测效率, 以富集¹⁰B的H₃¹⁰BO₃为原料, 通过提拉法生长了富集¹⁰B的Ce:Li₆Lu(¹⁰BO₃)₃晶体。X射线激发发射光谱测试表明: 其发光峰位于360~480 nm, 属于Ce³⁺离子典型的5d - 4f跃迁发光, 其闪烁发光效率为BGO晶体的3.9倍。在350 nm紫外光和¹³⁷Cs所发出的662 keV的γ射线激发下测得的衰减时间分别为21.0 ns 和31.7 ns, 在¹³⁷Cs辐射源激发下所测得的相对光输出是CsI(Tl)晶体的20%, 能量分辨率为9.7%。在慢化²⁵²Cf中子源激发下可以观测到明显的中子全能峰, 其能量分辨率为33%。上述研究结果表明, Ce:Li₆Lu(¹⁰BO₃)₃晶体具有较高的闪烁效率、快的衰减时间和良好的中子探测效率, 是一种具有应用前景的中子探测用闪烁晶体。     

液体闪烁计数法绝对测量~3H、~(14)C活度

本文介绍液体闪烁计数法绝对测量~3H、~(14)C活度的装置,测量结果和比对情况。甄别电压外推到零时的计数率随光电倍增管阳极电流而改变,当阳极电流的倒数趋于零时,计数率趋于被测源的活度。放置~3H、~(14)C溶液和闪烁体的瓶子是半球形的石英瓶或低钾玻璃瓶,底部直接耦合到光电倍增管的阴极上。在半球面的外部,涂TiO_2作为反射层。测量~3H的效率达86％,~(14)C的效率达91％。测量~3H、~(14)C活度的合成不确定度分别为0.80％和0.30％。     

两种符合计数方法测定131I核素活度

采用4πβ(LS)-γ与4πβ(PC)-γ 2种数字符合计数法对放射性核素¹³¹I进行了活度测量，并对这2种方法得到的测量结果进行了不确定度评定。β道分别采用了以氩甲烷为工作气体的流气式正比计数器(PC)和制样简单的液体闪烁计数器(LSC)探测β射线。同时，运用可实现短寿命核素活度测量的数字符合计数法对β、γ脉冲序列文件进行离线处理，经过死时间修正和符合分辨时间修正后，给出用于效率外推的符合计数。结果表明，2种测量方法得到的¹³¹I核素的比活度在不确定度范围内一致，相对标准偏差为0.27%。     

低水平β(或α)放射性绝对测量装置

本文介绍一个低水平β(或α)放射性的绝对测量装置,并对~(90)Sr-~(90)Y、~(137)Cs和~(241)Am等核素的测量进行了研究。装置对β能量大于0.3MeV、浓度约3.7Bq/g的放射性核素的溶液绝对标准化,总不确定度小于10％。     

全国放射性核素~(131)I和~(241)A_m活度测量比对

1991年3月～9月中国计量科学研究院(NIM) 和国防科工委放射性计量一级站(RMC) 共同组织了全国放射性核素~(131)I和~(241)Am活度测量比对,共有十四个实验室参加。它们采用九种不同的测量装置给出了三十六个不同的结果,对弱比活度溶液主要使用4πβ-γ符合、4πβ(PC) 计数器、4πβ(LS) 计数器、HPGeγ谱仪、2πα栅网电离室、小立体角装置及EJ-2603、BH-1216相对测量仪;对于较强比活度溶液,一般使用4πγ电离室测量。最后结果及其不确定度用表给出。     

第一次全国液体闪烁计数器比对与计量器具管理

一、前言液体闪烁(LS计数法是放射性活度计量的重要方法之一,主要测量~3H、~(14)C等一类的低能β核素,也可测量某些β-γ、电子俘获核素。LS计数器和LS标准源属于计量法规定的计量器具,中国计量科学研究院(NIM)已建立了4πβ(LS)和4πβ(LS)-γ符合国家活度基准装置,刻度了~3H、~(14)C标准溶液,研制了相应的LS标准源。目前全国约有1000台LS计数器。为了保证放射性活度量值的统一和可靠,NIM于1988年10月至1989年10月组织了第一次全国LS计数器测量~3H、_(14)C的活度比对,有28个实验室参加,测量了~3H(正十六烷)15瓶、     

~(125)I放射性溶液活度测量国际比对

2004年6-8月,中国计量科学研究院电离辐射处参加了国际计量局(B IPM)组织的125I放射性溶液活度测量国际关键比对。我们采用KX射线和γ射线的探测效率符合相加原理,选用4π井形NaI晶体测量装置对125I的活度进行绝对测量。测量结果与平均值相差1.3%.     

立方A~(4+)M_2~(5+)O_7型化合物与新型负热膨胀材料

概述了立方A~(4+)M_2~(5+)O_7型化合物的结构特点,讨论了AV_(2-x)P_xO_7型(A=Zr或Hf;x=0.1～1.9)及其部分取代的A_(1-Y)~(4+)B_Y~(4+)V_(2-x)P_xO_7型(B-Ti、Ce、Th、U、Mo、Pt、Pb、Sn、Ge或S_1;y=0.1～0.4)和A_(1-Y)~(4+)C_Y~(1+)D_Y~(3+)V_(2-x)P_xO_7型(C为碱金属元素,D为稀土金属元素)材料的负热膨胀性能。     

~(152)Eu、~(58)Co、~(88)Y和~(166m)Ho核素活度测量比对

组织了152 Eu、58Co、88Y和166mHo放射性核素活度测量的国内比对。 15个参加实验室用γ谱仪和 /或 4πβ -γ符合装置等方法测量了由比对溶液制成的点源或溶液样品。介绍比对测量的结果并通过与SIR(国际参考系统 )平均值的比较 ,使国内实验室的测量结果与国际关键比对参考值建立溯源性的联系     

用4πβ-γ符合法精确测量~(131)Ⅰ的活度

~(131)I在国防工业、医学及科研领域有着广泛应用。由于它的衰变网图较复杂,半衰期较短且易于挥发,尤其是在溶液和膜源中微量~(131m)Xe的存在,使得~(131)I活度的精确测量具有一定的难度。我们采取分离~(131)I或开瓶制样后尽快测量,在膜源中加入微量AgNO_3溶液抑制~(131)I的挥发,测量时再在活斑上盖金膜等措施,从而提高了测量的精确性。同时找出直接测量和符合吸收法测量的活度值之差,可使~(131)I活度大为简化。一、原理 4πβ-γ符合法测量放射性核素活度的原理及装置已有文章报导。这里仅简单介绍~(131)I活度测量的基本原理。     

4πB计数管γ灵敏度和~(60)Co高计数率的测定

测量了两个4πβ正比计数管的γ灵敏度。对于小计数管的多数γ灵敏度与William和Compion的值相当好地符合。 测量了13个~(60)Co源的活度,活度范围从6到180kBq。用Cox-Isham公式计算活度,洁度范围从6到110kBq得到的结果很好地符合。剩余结果的差别是由于β和γ道之间的匹配不很完善以及死时间修正所引起的。     

Nb、Cr和Mo对新型β/γ-TiAl合金组织与相变的影响

为了研究TiAl合金中β相稳定元素对显微组织及相变温度的影响,本文在Ti-43Al合金的基础上,通过单独与复合添加Nb、Cr、Mo 3种合金元素,获得了新型β/γ-TiAl合金,并系统研究了3种元素的作用规律.结果发现:Nb促使合金形成片层结构,Cr、Mo使合金分别形成近γ组织和针状魏氏组织;3种元素对β相的稳定能力为Mo>Nb>Cr;复合添加Nb、Cr、Mo元素对β相的稳定作用比单一添加更为显著;3种不同元素对α+β+γ三相区范围有显著影响,对α2+γ→α转变的共析温度(te)影响较大,而对γ→α的转变温度(tα)影响较小,Ti-43Al-4Nb-2Mo-0.2B合金的α+β+γ三相区最窄约为15℃,而Ti-43Al-6Nb-0.2B合金的α+β+γ三相区最宽约为95℃,Ti-43Al-4Nb-1Cr-1Mo-0.2B合金的α+β+γ三相区为55℃.     

4πβ-γ符合计数法的数据处理

符合计数法是放射性核素计量学中最重要的测量方法,本文介绍了目前4πβ-γ符合计数法常用的两个公式,并着重讨论了效率外推,多项式拟合及各项不确定度的计算。一、符合公式在符合计数法中,常用的计算放射性核素活度的公式有Campion公式(1)和Cox-Isham公式(2): N_(?)=(N_βN_γ[1-τ_R(N_β~′+N_γ~′)])/((N_c-2τ_RN_β~′N_γ~′)(1-τ_(min)N_c~′)) (1)     

~(134)Cs放射性核素绝对测量比对会在上海召开

1978年6月中国计量科学研究院于上海召开了放射性核素测量比对会。参加会议的有国防科委、二机部、科学院及计量部门等八个单位。共有十七套装置参加比对测量。其中有4πβ(PC)—γ符合法,4πβ—γ(Ge(Li))反符合法、4πβ(LS)—γ液闪符合法、4πβ液闪测量法及β—γ—γ方法等。比对结果的一致性在±0.7%以内。     

INFLUENCE OF PROLONGED AGING ON THE MICROSTRUTURE OF γ/γ'-αMo IN-SITU COMPOSITE

研究了长期时效对生长态γ/γ′-α~(Mo)内生复合材料的组织结构的影响。时效温度为750,850和950℃,时效时间长达1000h。研究发现,在750℃时效过程中,先后有Ni_3Mo 亚稳相、Ni_2Mo 亚稳相和Ni_3Mo 相出现。850℃时效,加剧了上述相变过程。在950℃时效,有σ-NiMo 和α~(Mo)相析出。所有试样的γ′相区变化都不明显,从而延缓了α~_(Mo)纤维的相变过程。     

长期时效对γ/γ′-αMo内生复合材料组织结构的影响

研究了长期时效对生长态γ/γ′-α~(Mo)内生复合材料的组织结构的影响。时效温度为750,850和950℃,时效时间长达1000h。研究发现,在750℃时效过程中,先后有 Ni_3Mo 亚稳相、Ni_2Mo 亚稳相和 Ni_3Mo 相出现。850℃时效,加剧了上述相变过程。在950℃时效,有σ-NiMo 和α~(Mo)相析出。所有试样的γ′相区变化都不明显,从而延缓了α~_(Mo)纤维的相变过程。     

不同探测器便携式X、γ辐射剂量当量(率)仪的计量特性

辐射防护用便携式X、γ辐射剂量当量(率)仪通常采用电离室、GM计数管、闪烁体和半导体等探测器。实验测量并统计了应用不同探测原理的共14种型号、309台便携式X、γ剂量当量(率)仪的相对固有误差和能量响应两项主要计量性能,依据JJG 393-2003《辐射防护用X、γ辐射剂量当量(率)仪和监测仪》进行分析评价。结果表明,相对固有误差合格率为88%,能量响应在0.60~1.40之间为60%,相对固有误差和能量响应同时满足技术要求范围的为55%,表明辐射防护用便携式X、γ辐射剂量当量(率)仪检定校准的必要性与重要性显著。     

ZrW_(1.5)Mo_(0.5)O_8薄膜的制备及其负热膨胀性能研究

以脉冲激光沉积法沉积制备了立方相负热膨胀ZrW1.5Mo0.5O8薄膜并利用X射线衍射仪(XRD)和场发射扫描电镜对其结构组分、表面形貌和厚度进行表征。采用变温XRD分析了ZrW1.5Mo0.5O8靶材和薄膜的负热膨胀特性。实验结果表明:在1080℃烧结6h制备得的立方相ZrW1.5Mo0.5O8陶瓷靶材,靶材具有较高的纯度和良好的负热膨胀性能,Mo离子掺入后,其α到β相转变温度降低,在30~600℃温度区间内,ZrW1.5Mo0.5O8陶瓷靶材的负热膨胀系数为-7.13×10-6K-1。利用该靶材在500℃时脉冲激光沉积的ZrW1.5Mo0.5O8薄膜为非晶态,薄膜表面平滑致密,厚度约为835nm;非晶膜在1180℃热处理7min后淬火得到立方相ZrW1.5Mo0.5O8薄膜;结晶后的ZrW1.5Mo0.5O8薄膜为多晶膜。在室温到600℃区间内,立方相ZrW1.5Mo0.5O8薄膜的热膨胀系数为-7.7×10-6K-1,α-ZrW1.5Mo0.5O8到β-ZrW1.5Mo0.5O8的相转变温度降至100℃以下。     

(Gd_(1-x)Y_x)_2Si_2O_7:Ce混晶闪烁体的制备及性能研究

采用固相烧结法制备了(Gd_(1-x)Y_x)_2Si_2O_7:0.1%Ce(x=0.1,0.2,...0.7,1)的系列多晶样品,通过荧光激发发射光谱和X射线激发发射谱对该系列样品进行筛选,发现(Gd_(0.5)Y_(0.5))_2Si_2O_7:0.1%Ce的组分发光效率最高。采用浮区法生长了该组分单晶,并对该单晶的结构、荧光和闪烁性能进行了测试和讨论。XRD结果表明,(Gd_(0.5)Y_(0.5))_2Si_2O_7:0.1%Ce闪烁单晶为正交结构,紫外激发-发射谱、荧光衰减谱显示该晶体的发光主峰位位于362 nm,但由于Gd(~6I_J)→Ce(5d_3)的无辐射能量传递的存在,使样品出现211 ns的荧光慢分量。采用X射线激发发射谱,γ射线激发多道能谱和闪烁衰减谱对样品的闪烁性能进行了表征。结果表明,GYPS:Ce晶体的光产额为Ce掺杂硅酸钇镥标样的90%,由于该无辐射能量传递和较低的Ce掺杂浓度,单晶闪烁发光中存在较长的慢分量,闪烁衰减慢分量成分占到总发光的87%。