激光基态激发测量Eu(I)高激发态跃迁的分支比

本文提出利用激光激发基态跃迁,通过粒子的碰撞能量转移,测量高激发态跃迁分支比的方法,研究了温度等因素对激光激发碰撞诱导荧光法测量分支比的影响,讨论了一些实验条件的选择问题,提供了部分En(I)分支比的光谱数据.     

TEACO_2激光引起BCl_3可见荧光的脉冲光-声-光效应

在TEACO_2强红外激光场作用下,BCl_3分子吸收多个红外光子,发散可见荧光。实验时在激光辐照及非辐照区都观察到相对激光时延几十微秒后反常增长的荧光。其强度约为前峰荧光的几十分之一。认为是在BCl_3分子碰撞转移能量的过程中形成脉冲声。仍处在高振动激发态的分子的声传播造成BCl_3分子的新的碰撞激发,形成了二次可见荧光发射,即光-声-光荧光过程。在实验中观察到与二次荧光过程相应的脉冲声信号。脉冲声在反应室内的传播速度超过BCl_3中     

其他

在能和不能被激发的两种气态粒子混合体系中,把激光调谐到激活粒子Doppler加宽谱线的红翼或兰翼,激发态粒子具有一定选择速度,而且碰撞截面增大。在与不能被激发的那种粒子碰撞时,所受阻力大于其处于基态时的     

Tb3+掺杂SrO-TiO2-SiO2玻璃在红外飞秒激光照射下的三光子激发上转换发光

Tb3 掺杂SrO-TiO2-SiO2 玻璃在 800nm 的飞秒激光照射下可以观察到红外至可见的上转换现象.由飞秒激光激发的上转换荧光光谱与 267 nm 氙灯激发的荧光光谱非常相似.其上转换荧光可归因于Tb3 的5D3→7F4和5D4→7FJ(J=6,5,4,3)能级跃迁.由发光强度和泵浦光源能量之间的关系可以得出此上转换过程为三光子同时吸收过程.基态电子同时吸收三个红外光子被激发到较高激发态,然后以非辐射跃迁方式弛豫到较低激发态,再辐射跃迁到基态从而产生 Tb3 的特征发光峰.这现象可应用于三维立体显示,可见激光和高密度光存储技术.     

HA在纳米分子筛MCM-41中的光谱特性研究

详细研究了HA在分子筛MCM-41中的光谱特性,指定其在强激光脉冲激发下产生了双光子吸收,指认长波荧光发射带为激发态质子转移荧光。结果表明只有在强光作用下才发生激发态质子转移。     

HA在纳米分子筛MCM-41中光谱特性研究

详细研究了HA(竹红菌甲素)在分子筛MCM-41中的光谱特性。观察到HA在强激光脉冲激发下产生了双光子吸收,指认长波荧光发射带为激发态质子转移荧光。结果表明,只有在强光作用下才会发生激发态质子转移。     

Cs(6P)激发态的辐射及与He碰撞的能量转移

利用激光吸收和荧光方法,测量了Cs(6P)态与He碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面.Cs原子被激光激发到6P3/2态,将与抽运激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1/2的跃迁,测量6PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了6PJ→6S的有效辐射率.T=337 K,He密度N在0.5×1018~4×1018cm-3范围内测量了6P1/2→6S1/2(895 nm)发射的敏化荧光强度I895.N/I895与N有抛物线型的关系,表明6PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的,而不是由与Cs基态原子碰撞产生的.由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与He碰撞精细结构转移截面3σ/2→1/2=(1.46±0.51)×10-19cm2,猝灭截面σD=(2.28±0.80)×10-18cm2.     

Cs(6P)激发态的辐射及与Ne碰撞的能量转移

应用激光吸收和荧光方法,测量了Cs(6P)态与Ne碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面.Cs原子被激光激发到6P3/2态,将与泵浦激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1/2的跃迁,测量6PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了6PJ→6S的有效辐射率.在T=337 K和Ne密度0.5×1018＜N＜4×1018cm-3范围内测量了6P1/2→6S1/2(895 nm)发射的敏化荧光强度I895,量N/I895与N有抛物线型的关系,表明6PJ的猝灭是由于与Ne原子的碰撞产生的,而不是由与Cs基态原子碰撞产生的.由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与Ne碰撞精细结构转移截面σ21=(1.90±0.82)×10-19 cm2,猝灭截面σD=(8.97±3.85)×10-19 cm2.     

铷蒸气激光器中的碰撞能量转移效应

为研究高泵浦强度下铷蒸气激光器中的碰撞能量转移效应,建立了考虑碰撞能量转移的铷蒸气激光器速率方程模型。通过计算得到高泵浦强度下（10 kW/cm2）,碰撞能量转移不会显著影响激光发射速率。碰撞能量转移强弱与激发态粒子数密度和对应温度下的速率常数有关。随着泵浦强度和激发态粒子数密度提高,碰撞能量转移会减小激光发射速率。但是,在较低泵浦强度、较低粒子数密度条件下,碰撞能量转移对自发辐射的抑制效果更为显著,反而会促使激光发射速率增加。     

K-He光学碰撞精细结构分支比的测定

氩离子激光器514.5nm线激发光学薄的K蒸汽和低密度He的混合系统,得到KHe分子激发态,此激发态通过预离解,直接离解或碰撞离解,使K 4P1/2,4P3/2得到布居,同时发生精细结构碰撞转移K 4P1/2+He->K 4P3/2+He. 直径2.5 cm,长10 cm的K-He混合池为玻璃材料,高温烘烤,真空度10-4 Pa,充入少量金属K及密度约为2～8×1017 cm-3的He,池温保持在373 K,温度由热电偶测量,激光束直径约为0.5 cm,激光功率约200 mW,在垂直激光束方向检测KD1和D2线荧光,荧光聚焦在单色仪的狭缝上,经单色仪分光后进入被冷却的光电倍增管,光子计数器记录D1和D2线荧光信号,从而得到荧光强度比R. 对D1和D2线多次扫描,得到R的平均结果,描绘出(0.62-R)-1与He原子密度的实验结果,(0.62-R)-1与N确成线性关系,由此直线的斜率和截距,得到KHe分子常数B=0.53,转移截面σ12=6.1×10-15 cm2.(OA10)