Study on Personal Neuron Dosimetry-Bubble Detectors

^17F（I^π=5／2^＋）为滴线附近不稳定的β放射性核素，单质子分离能为0．60MeV，是很好的质子晕候选核。但是由于它的最后一个质子占据了1d5／2轨道，I=2的库仑势垒和离心势垒强烈地抑制了质子长尾巴分布和大的均方根半径，难以形成质子晕结构。目前对于^17F（I^π=5／2^＋）是否存在质子晕结构存在很大争议。     

核刺激生长装置的研制

在鱼卵孵化发育期,用适宜的中子小剂量处理,可促进鱼胚胎孵化,提高孵化率,缩短孵化时间,对孵化后养殖的鱼有促进生长作用;在鱼性腺形成初期和家蚕适合的发育期进行处理,也有促进生长的作用。本装置内设有Am-Be中子源、辐照腔和自控系统等。中子源和有效辐照腔间距离固定,通过自控系统控制辐照中子注量。在不同胚胎发育期,用不同的中子注量进行多组试验,选出刺激生长处理的最佳发育期和最佳中子注量。在该条件下,对鲤鲶鱼、鱼卵和家蚕进行处理。已初步取得明显的增产效果。     

中国先进研究堆冷中子导管的模拟研究

应用蒙特卡罗方法对中国先进研究堆(CARR)上的两条冷中子导管CNG1和CNG2的设计方案进行了模拟研究。在假定的冷中子源谱分布下,两条导管出口处的中子注量率均达到1×109cm-2·s-1以上。CNG1和CNG2的中子传输效率分别为50%和42%,中子束最大发散角分别为2 2°和1 9°。中子束沿水平方向的分布均匀,其最大起伏不超过3%。重力显著影响中子束沿垂直方向的分布。     

热中子参考辐射场

在中国原子能科学研究院重水反应堆热柱上建立了热中子参考辐射场。中子能谱用飞行时间法测量;中子注量率用金活化箔和２３５Ｕ 电离室两种探测器进行绝对测量,其结果分别为１．１４×１０６（１±１．２ ％ ） ｃｍ － ２·ｓ－ １和１．１５×１０６（１±２．２ ％ ） ｃｍ － ２·ｓ－ １。对束的空间分布、镉比和γ本底剂量也进行了测量。其中,镉比为１．１×１０４ （１±１０ ％ ）,γ本底剂量在４０ ｃｍ 和１００ ｃｍ 处分别为５ ｍ Ｇｙ·ｈ－ １和０．９ ｍ Ｇｙ·ｈ－ １。     

3和14MeV中子通过大块Fe物质的衰减

利用加速器单能中子源测量了３和１４ＭｅＶ中子在厚度为０一６ｃｍ的较大铁板中的穿透率，测量表明在一定范围内中子衰减可近似用指数规律描述，指数因子低于宏观截面。测量结果与Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟计算大致符合。     

用金活化法测定加速器中子源中子注量及MCNP4C修正

在四川大学720所2.5MeV静电质子加速器上,由核反应7Li(p,n)7Be,T(p,n)3He产生中子,对中国工程物理研究院研制的新型中子探测器进行效率刻度实验中,需要知道探测器位置处的中子绝对注量,为此我们测量了0.165、0.352、0.576、1.400MeV四个能点的中子注量。测量方法采用的是金活化法,在实验测量中,由靶头材料、冷却水层和样品的包层材料等引起的多次散射效应及中子在样品中的自屏蔽效应等均对实验结果产生影响。这些因素在实验中不可避免,也难以通过实验方法扣除,因此用Monte Carlo程序MCNP4C对上述效应进行了修正计算。     

燃烧过的燃料元件堆内中子注量测量技术

讨论核反应堆中裂变产物积累对中子注量测量造成的困扰，并提出解决的理论途径。     

裂变偶的发展与应用

裂变偶是70年代国外发展起来的一种强中子辐照下裂变物质温度时间关系的快响应小型中子探测器。这种探测器最突出的优点是响应快、体积小,主要应用在脉冲堆爆发脉冲时瞬时温升测量和动态的中子场“点”注量测量等领域。裂变偶的制作技术目前在美国已经相当成熟,并已大量将裂变偶应用于脉冲堆以及核爆中子场的监测领域。国内这项技术还处在起步阶段。主要介绍了裂变偶测量原理、制作工艺和国内外发展现状。     

HT-7超导托卡马克上时间分辨中子注量率测量

本文介绍了HT 7超导托卡马克上的时间分辨中子注量率测量系统。在高参数放电状态下,计算得到中子产额在108 s-1量级,在靠近装置边上的中子注量率处于 102 cm-2 ·s-1 量级,因此,选择 BF3正比计数管作为探测器。经过多次实验,测量系统运行稳定可靠,测量得到的中子注量率和估算得到的中子注量率在误差范围内一致。     

活化法测量CFBR-II堆中子注量和中子能谱

采用活化法研究了CFBR-II堆中子能谱、中子注量分布和辐照样品对中子场的扰动。建立了用于求解中子能谱的SAND-II解谱程序。对实验结果的分析表明,活化法得到的中子注量率与裂变室得到的结果是一致的,辐照样品对中子能谱有一定的软化。     

利用Mcstas对两种中子导管模型的模拟计算

对于一台中子散射谱仪,中子导管对中子的传输性能很重要,文中利用Mcstas程序对中子小角散射谱仪中平行中子导管和锥形中子导管以及平行中子导管的几种准直长度对中子的传输性能进行了模拟计算,通过对样品台处束流轮廓和中子注量率的计算,可以看出,相对于锥形中子导管,平行中子导管为中子传输性能更优良的排列模式,平行中子导管模式下几种准直长度具有不同的中子的传输效率,设计时要兼顾准直度和注量率这两个因素。     

加速器中子源的中子注量测量方法

在用静电加速器中子源标定探测器的中子灵敏度实验中,采用“BF3长计数管 定标器”系统过渡,用^197Au中子活化分析方法达到了对中子注量在线、绝对监测的目的。这种方法给出与加速器束流不同角度、不同距离处的中子注量。介绍了这种中子注量测量方法。     

^6Li和^7Li双玻璃闪烁体γ补偿法测量中子注量

依据＾６Ｌｉ玻璃闪烁体中子，γ皆灵敏，而＾７Ｌｉ玻璃闪烁仅对γ灵敏的特性，研究成功用＾Ｌｉ，＾７Ｌｉ双玻璃闪烁体γ补偿法，实现在强γ辐射场干扰下，对弱中子注量率探测的方法，当＾６０Ｃｏγ在中子信号幅度区的干扰计数率，占中子计算数率的１８．７％时，该方法对净中子注量测量结果导致的误差约为１％。     

用Monte—Carlo模拟计算中子源在媒介质中的中子注量率分布

本文简单叙述了利用中子感性瞬发γ射线进行物料分析的原理和方法，针对其中的问题对＾２４１Ａｍ－Ｂｅ和＾２２２Ｃｆ中子源在煤介质中的中子注量分布进行了模拟计算，并给出了比较结果和结论。     

导管中冷中子传输过程的数值模拟

中子导管是利用中子全反射原理将中子束以很小的传输损失传递到远离中子源处的物理装置。利用蒙特卡罗方法模拟中子在导管中输运过程,在中子导管的设计和实验应用中可发挥重要作用。某座反应堆上正建设包括有3束导管的冷中子导管系统,以蒙特卡罗方法为基础,开发出该导管系统的数值模拟程序,并利用该程序计算得到该导管各个输出口的中子注量率及能谱分布,为布置在导管周围的中子散射谱仪和其它应用装置的设计提供了必要的输入条件。     

NTD硅~(31)P绝对浓度的活性测量

本文介绍了直接测量NTD硅中~(31)P绝对浓度的活性测量原理和实验技术。使用该方法测量了五种NTD硅样品的~(31)P浓度经850℃,1h退火后,用Hall效应方法测得的电活性磷浓度作了比较。测量精度为±5％至±10％,测得热中子在区熔P型硅中掺磷率为1.8×10~(-4)cm~(-3)/cm~(-2)。 活性测量方法的优点是简单可靠、能直接得到由嬗变产生的~(31)P绝对浓度和测量可在辐照过程中实时进行。     

中子辐射对P型HPGe探测器的影响

采用钚碳源(PuC)来刻度HPGe探测器,通过实验结果分析,探讨了快中子对HPGe探测器的损伤的影响以及石蜡材料对屏蔽中子的效应;研究了中子能量注量对P型高纯锗探测器HPGe的能量分辨率的影响,以及其能量分辨率随屏蔽材料厚度的变化关系。     

HT-7超导托卡马克上聚变中子产额和中子注量率分布计算

利用所编制的三维托卡马克中子计算程序,计算了HT-7装置上中子产额随等离子体中心离子温度与密度的变化.同时计算了中子注量率及其在空间不同位置与方位角的分布特性.考虑了离子温度与密度分布的形状因子不同所带来的误差.计算结果为中子诊断和中子辐射防护等提供了依据.     

能量拓展型长中子计数器响应特性研究

高能中子的测量在空间中子所致剂量评估和高能粒子加速器辐射防护等方面越来越重要。介绍了一种能量拓展型长中子计数器的性能研究模拟及测试结果。这种能量拓展型长中子计数器是基于De Pangher的设计,通过在长中子计数器内层慢化体嵌入金属铅和铬材料,利用中子与金属材料的（n,xn）增殖反应,改善了其高能响应。采用蒙特卡罗模拟优化了长中子计数器的结构,获得在1 keV～20 MeV、1 keV～150 MeV能量范围内最大值相对平均值偏差为12.2%响应特性曲线。利用Am-Be中子源和D-T中子源标准辐射场测试了长中子计数器的有效中心和能量响应,验证了长中子计数器在20 MeV内的能量响应。将实验结果与蒙特卡罗模拟计算相比较,结果表明：理论计算与实验在误差范围内一致。