光泵甲胺和甲醇分子激光器辐射的新谱线

本文报导用辐射功率为20瓦的连续CO2激光泵浦时，获得亚毫米波CH3OH分 子激光器在150~970微米波段的48条新振荡谱线，10条CH3NH2分子振荡新谱线,还获得CH3NHD和CH3NH2分子的9条振荡谱线。     

用CO2激光光泵的大功率脉冲NH3激光器

近年来，人们对光泵分子激光器越来越注意。文献[3]中报导了用新的激活介质14ΝH3获得峰值功率为5千瓦、效率0.3%、波长为λ=12.81微米的振荡。继文献[3]之后，马上又出现了好些工作，报导了用单光子泵浦时在新的波段——12.08及11.46微米、 12.28微米——获得的振荡，在用两台CO2激光器进行双光子泵浦时在6~35微米波段内的许多波长上也获得了振荡。     

光泵CH3F和D2O远红外脉冲激光器

本文叙述了无镜远红外激光器的结构及其实验结果。用可调谐TEA CO_2激光器作为泵浦源,其输出能量在9P(20),9R(22)线上均可达1J左右。用CO_29P(20)线泵浦CH_3F分子,获得了能量为0.5mJ,波长为496μm的激光输出;用9R(22)线泵浦D_2O分子,获得了能量为1mJ,波长为385μm的激光输出。输出能量和波长是分别用热电堆和Fabry-Perot干涉仪测量的。     

高效率的9千瓦496微米CH3F激光振荡器的研制

建造了一台平均功率为9千瓦、线宽为28兆赫的单纵模运转为主的496微米CH3F腔激光器。该激光器的功率转换效率(CH3F功率输出/输入的泵浦功率）为1.5×10^-3。CH3F气体由CO2激光辐射以锯齿形方式泵浦。     

Ar-N2转移激光器获得激光振荡

自1963年H.G.Heard首先获得氮气中的激光作用以来,氮激光器的发展很迅速,其输出功率越来越大,重复频率越来越高,激励方式也各有不同。为了进一步提高氮激光器的效率,D.J.Eckstrom等提出了利用稀有气体将能量高效率地转移给氮分子的概念,因而出现了Ar-N_2能量转移激光器。我们所研制的是用径向相对论电子束泵浦的Ar-N_2转移激光器(因为径向电子束较其它形式的电子束具有更高的效率),在氮分子的第二正带上(C~3π_u—B~3π_g)同时获得两条谱线的激光作用——3577(?)(0—1)和3805(?)     

超辐射双纵模亚毫米波激光的多位曼效应

在半经典密度矩阵理论的基础上,理论研究了超辐射双纵模CO2－9R（30）光泵NH3分子激光过程中的多拉曼相互作用,并研究了不同泵浦功率、工作气压和激光管长等工作参数条件下多拉曼相互作用规律和对超辐射亚毫米波激光频谱特性的影响。     

光泵浦Xe2Cl的激光振荡

Xe2Cl化合物是三原子类型的准分子，它的特征是在紫外和可见光谱区有宽的发光谱带（~100 nm)。目前用电子束泵浦Xe2Cl、Kr2F正和Xe2Br，用光泵浦Kr2F,已在可见波段获得激光振荡。     

缓冲气体对光泵亚毫米波激光作用的定量解释

建立缓冲气体对光泵亚毫米波激光作用的理论模型,通过量子力学理论推导了缓冲气体退激活几率,从而使缓冲气体的作用能够定量进行计算．实验上对CO2-9(R30)泵浦NH3分子67．2um谱线作了测量,实验结果与理论计算吻合得较好．这一工作对寻找光泵小型腔式亚毫米波气体激光器的高效缓冲气体有指导意义．     

光泵浦的大气压CO2激光器

用横向激励大气压HBr激光器的4.23微米谱线作光泵浦,在高达1大气压的纯CO2气体中获得了10.6微米的激光作用。讨论了用此法泵浦密度非常高的CO2的可能性。     

以CS2/O2火焰提供氧原子源的超声CO激光器

以二氧化硫的氧化反应为基础建立的超声化学CO激光器遇到了一些困难，主要是为获得激活粒子而需要实现快速化学反应。文献[1,2]中利用等离子体管对氧或空气进行离解就获得原子氧，但是效率是很低的。文献[3]报导了在NF3+CH4+H2混合物的高温火焰中进行CS2离解，这是在包含氧和含氧分子、去激活振动-激发CO分子的混合物中的反应，并使激光工作效率下降。本文首次报导基于燃烧CS2-O2混合物获得原子氧的超声CO激光器研究结果。     

闪光灯泵浦Nd3+:GGG激光特性研究

用闪光灯泵浦掺钕钆镓石榴石(Nd^3 ：GGG)激光晶体，研究了脉冲宽度0．5ms、1ms、1．5ms和2ms的放电泵浦下激光输出，实验获得了1．92J的最大激光能量．     

长脉冲大面积强流电子束源

本文介绍的长脉冲大面积强流电子束系统是为横向泵浦和控制放电泵浦大能量气体激光而设计和研制的。电子束能量为200250keV,脉宽约为13s,电流密度在0.58A/cm2范围内可调,束截面积约为10010cm2。用这台电子束系统已成功地进行控制放电泵浦XeCl激光,在1.91的激活体积中获得激光能量为1J。今年又用它作为CO2激光的泵浦源,在7.851的体积内初步获得360J的激光能量。     

CO激光感生UF6光化学反应

加州洛杉机同位素工艺公司的J. W. Eerkens及其同事们报导了用CO激光器加速UF6和HCl同位素选择反应的技术。这种非热反应由于255 K的辐照而加快6倍以上。用5.33 μm的单激光谱线选择性地激发UF6的3v3带。为了获得更高的激光功率。可改用液氮冷却的CO激光来照射激光腔内的气体反应池。这样，10 W输出的单线激光功率利用率可增加25~30倍。确定激光催化反应同位素选择性的研究也正在进行中。     

高功率CO2激光器的评述

1961年波拉尼（J. C. Polanyi)提出利用分子振动产生红外波段激射的可能性;1963年马赛厄斯和帕克(L. E. S. Mathias & J. T. Parker)报道首次发现气体分子的脉冲激射。1964年佩特耳(C. Κ. N. Patel)第一次宣布CO2的10.6微米连续激射,但在1962年维克里(R. C. Vickery)等人就在一项专利中提出CO2激光器,因而获得了发明权。佩特耳给出了CO2激光跃迁的详尽描述,不久又宣布加入N2后获得了高功率输出和高效率。莫勒和里格登(G. Mueller & J. D. Rigden)报道,加入He后获得进一步改进。在大量的CO2激光器资料中,提出许多用附加添加剂来增强激光的某些特性的建议,但目前普遍使用的却是CO2-N2-He混合气体。     

加工用大功率CO2激光器

本文介绍采用新的SAGE放电泵浦的高速气流型连续振荡大功率加工用CO2激光器。SAGE泵浦方式就是无声放电辅助的直流辉光放电泵浦，即是以无声放电作为辅助放电的直流辉光放电，是一种适用于大功率激光器的放电泵浦方式。按照通产省“超高性能激光应用复合生产系统”的大型计划(1978~1984年度)，需开发用SAGE方式泵浦的10 kW、20 kW级加工用大功率CO2激光器,下面以这些 成果为中心介绍有关的技术内容。     

光泵Li2脉冲激光器

用铜蒸汽脉冲激光辐射（578.2亳微米，脉冲重复率5千赫）进行光学泵浦的办法，首次获得Li2分子的脉冲激光振荡。在波长为867~907亳微米的波段中的激光跃迁属于A′Σ+u-X′Σ+v电子系统。当泵浦功率为190亳瓦时，平均输出功率达到8亳瓦，泵浦通道的光能转换效率达7%。在超辐射状态下观察到激光的一系列谱线。     

Na2激光器产生宽带输出

美国衣阿华大学激光室的J. T. Bahns及其同事报导，首次从光致激发的钠分子获得了较宽的宽带激光输出。用氪激光的568毫微米的谱线泵浦，钠在720和830毫微米之间发射。除了由束缚-束缚态跃迁产生通常的谱线成分之外，还有从束缚-自由态跃迁形成的大约有5亳微米宽度的特殊谱线，其峰值位于805和817.5毫微米。     

用间接法泵浦N2O激光器

应用物理通讯二月十五日一期（1974, 24, No. 182)报道了一篇贝尔实验室的Τ. Y. Chang和O. R. Wood描述的一种激励分子气体激光器的技术,该技术并不要求激活气体和泵浦辐射之间在光谱上严格吻合。用在4.2~4.4微米波段间运转的HBr激光器泵浦CO2的压力加宽的振-转跃迁而获得了10.5和10.8微米的N2O激光作用。CO2吸收的能量通过近共振碰撞能量转移过程转移至附近的一个恰当的N2O受激态。该激光器在压力高达42大气压的条件下运转,而用HBr激光器对N2O直接泵浦只能在7.5大气压以下进行。     

参与光泵亚毫米波激光过程的介质三能级组的选取

采用求解密度矩阵方程和增益迭加方程的原理,处理光泵亚毫米波(SMMW)的三能级近似系统时,在偏离共振的情况下,只有满足Raman辐射条件的三能级组,才能产生SMMW激光,给出一条实际谱线。CO2-9R(16)泵浦NH390．4um亚毫米波激光的计算。其方法可以推广到其他谱线的计算。     

新到书刊

本届会议于1980年10月6～10日在西德W(?)rzburg召开。有18个国家的代表出席这次会议。会议录收录二百多篇论文的详细摘要(每篇长二页)。其内容包括:光谱技术;毫米波和亚毫米波器件(如探测器、混频器);红外和毫米波光谱学的应用(如等离子体诊断,天文学)以及激光器等。部份论文的题目如下:1.77K锑化铟探测器2.用连续波导CO_2激光器光泵浦远红外激光器3.用连续波导CO_2激光泵浦亚毫米波分子激光器