90Sr-90Y源辐射剂量场的测量及计算

采用LiF薄膜和CaF2Mn剂量片,对以90Sr-90Y作为辐射源的半导体辐照效应模拟装置中的剂量进行了实验测量,并用经验公式计算了相应的辐射剂量场分布.实验测量和理论计算数据之间的偏差分析结果表明,用LiF薄膜测量90Sr-90Y源辐射剂量场可以获得较为满意的结果.     

^90Sr—^90Yβ源辐射场中轫致辐射剂量分量的理论计算和实验测量

对^90Sr-^90Y源半导体辐照效应在线测量系统中所用辐射源与周围物质相互作用所产生的轫致辐射剂量进行了理论计算和实验测量。采用聚乙烯薄膜作吸收材料,实现了β与X射线辐射剂量的分离。给出了测量的吸收剂量中X射线辐射剂量的贡献,并对测量及理论计算中的误差进行了分析。     

90Sr-90Y源半导体器件辐照效应在线测量系统

介绍了一种新型半导体效应参数测量装置,以＾９０Ｓｒ－＾９０Ｙ为模型源辐射装置与半导体参数测量仪共同组成半导体器件辐射效应测量系统,可进行各类器件和电路总剂量辐照效应测量与分析,系统实现了在线测量和辐射剂量率的连续调节,特别适宜对于卫星空间辐射环境的模拟。     

~(90)Sr-~(90)Yβ源辐射场中轫致辐射剂量分量的理论计算和实验测量

对90 Sr 90 Y源半导体辐照效应在线测量系统中所用辐射源与周围物质相互作用所产生的轫致辐射剂量进行了理论计算和实验测量。采用聚乙烯薄膜作吸收材料 ,实现了 β与X射线辐射剂量的分离。给出了测量的吸收剂量中X射线辐射剂量的贡献 ,并对测量及理论计算中的误差进行了分析     

60Coγ辐射剂量场分布理论计算的计算机程序开发

钴源辐照装置的剂量场分布对提高射线利用率和产品辐照质量至关重要，利用Visual Basic编制了辐射剂量场分布计算程序。程序将计算、排源及参数调整独立分开，操作简便，主要适用于3层排列板源结构。程序经过用于本中心板源，辐射剂量场分布的计算结果基本反映了辐射剂量场的实际分布。     

^14C造成的环境辐射剂量计算模式及参数

＾１４Ｃ是全球剂量起主要贡献的放射性核素之一，由于＾１４Ｃ行为的特殊性，通常采用特定的模式和参数来计算其对公众造成的辐射剂量，为在环境影响评价中使用方便，本文在对有关文献调研的基础上，综合分析，归纳推导了为两种计算模式，并介绍了在实用中采用的参数。     

100MeV强流回旋加速器辐射剂量场计算

在负氢回旋加速器中，残留气体和洛仑兹力会引起负氢离子的剥离损失。加速器运行时，束流损失在真空室外产生很大的辐射剂量场，其计算结果将用于决定加速器局部屏蔽、吸收体等的设计。加速器停机后，活化将导致真空室内部的剩余剂量场，其计算对于加速器真空室内部的维修及组件设计具有重要意义。     

基于福岛核事故监测数据的辐射剂量场重构方法研究

辐射剂量场的重构是核事故后开展应急工作的一种重要手段。为了比较不同插值方法用于辐射剂量场重构的优劣,基于日本福岛第一核电站事故后发布的监测数据,分别利用反距离权重插值法、克里金插值法、线性三角网插值法和径向基函数插值法4种方法进行辐射剂量场重构。通过划分不同数量的测试集,以均方根误差、平均绝对误差以及标准偏差为判别依据...     

高放废物处置库近场剂量场及温度场的耦合计算

计算了高放废物处置库固化体内外的辐射剂量场,并将之作为热源叠加到温度场计算方程,使剂量场与温度场耦合起来,在温度场计算中,不仅考虑了固化体内存在的剂量场对其的影响。而且考虑了固化体外存在剂量场的影响。模拟结果表明,固化体外存在的剂量场对温度场有一定影响的．     

用于计算较大尺度面源气载放射性释放的环境辐射剂量的一种套网格模型

本文介绍一种用于较大尺度面源气载放射性释放环境影响评价的套网格模型，该模型采用扇形网格和正方形网格相结合，以扇形网格为基本框架，而将面源区和近源区划分为正方形网格，在进行大气扩散估算时，为合理模拟空气浓度分布，在面源区和近源区，采用大气湍流扩散实验室模式；在其它区域，将面源视作若干个虚拟点源，采用高斯烟羽模式。在进行环境辐射剂量估算时，先将正方形网格点的空气浓度值内插到扇形网格，然后按扇形网格下的     

标定探头的3.7PBq钴源装置及剂量测定

叙述在单板面源装置上提升单根６０Ｃｏ源棒进行探头标定装置实验。用单根源棒实验可使系统本底减少到原来的１／５，提高了信噪比。利用ＦＡＲＭＥＲ剂量仪测定了标定点的剂量率，总不确定度为５．２％（置信度为９５．５％）     

90Y电沉积的实验研究

研究了用电沉积方法从90Sr母液中分离医用90Y的工艺条件。以0.1 mol/L pH 2.5的(NH4)2SO4溶液为电沉积底液，以铂为阳极，铂或不锈钢为阴极，控制阴极电流密度0.5A/cm2，电沉积50min，90Y在阴极沉积率大于95%。阴极上的90Y用0.1~0.5mol/L的热硝酸洗脱后再次电沉积。二次电沉积后90Y/Sr90的分离系数大于8×105，洗脱收率大于70%。铂丝阴极上的90Y可用200~400μL 0.1~0.5mol/L的热硝酸洗脱，制成用于标记药物的90Y溶液；沉积有90Y的不锈钢阴极经热处理后，制成心血管放射性支架或医用敷帖片，其90Y的日浸出率分别小于1%和0.1%。残液中的90Sr经放置一段时间（20天）后，可用来再次分离90Y。     

蒙特卡罗模拟法在辐射剂量计算上的应用

蒙特卡罗模拟为计算为不同辐射在观察点处产生的辐射剂量提供了有效的方法，本文介绍了ＩＴＳ和ＭＣＮＰ两个有用的蒙特卡罗软件，并用其计算了＾６０Ｃｏ的β和γ射线以及＾２４０Ｐｕ的中子射线在一定模拟条件下的剂分布。     

肿瘤介入治疗源的剂量计算模式

本文介绍了单个常用介入治疗源剂量计算模式。以 6 711型 12 5I种籽源为例 ,计算了组织中单个种籽源的剂量分布。结果表明 ,距离种籽源中心超过 5 cm后 ,剂量率已小于 1cm处的 1% ;若离该种籽源中心距离小于 3cm,则与种籽源长轴成 6 0°至 80°方向上的剂量率最大。     

P507萃淋树脂分离^90Sr—^90Y

一、引言萃淋树脂在分析分离及湿法冶金中取得了良好的应用效果。用它来分离性质相近的元素有不少报道,有人以D_2EHPA为固定相,用萃取色层法分离~(90)Sr-~(90)Y。但是,用P_(207)萃淋树脂来分离~(90)Sr-~(90)Y,尚鲜见报道。本文对P_(507)萃淋树脂的基本性能进行了测试。在探讨~(90)Sr-~(90)Y在该萃淋树脂上吸附淋     

比释动能概念的缺点及其改进意见之探讨

本文论述了比释动能概念 K 的缺点,并对概念 K’进行了分析,K’定义为 dE_(en)除以 dm 而得的商,这里 dE_(en)是在质量为 dm 的物质中由不带电的电离粒子释放出来的全部带电粒子的初始动能的总和减去该带电粒子在相同的物质里在轫致辐射等过程中辐射出的能量,即K’=dF_(cn)/dm。对 K 及 K’进行比较表明:(1)K’与吸收剂量 D 或照射量 X 的关系比 K 与它们的关系简捷。(2)K’比 K 容易通过实验测定。(8)X 是 K’的一个特例。如果采用 K’,则 K’将取代 K 和 X,从而使辐射剂量学中的三个重要辐射量 D、K、X 减为两个辐射量 D、K’。     

基于聚锑酸的双柱型90Sr-90Y发生器研制

为制备得到大吸附容量、粒径均一、适合色谱柱操作的分离材料,研制出性能优异的⁹⁰Sr-⁹⁰Y发生器,本研究采用真空冷冻干燥法制备吸附性能优异的聚锑酸无机吸附剂作为分离材料,采用双柱法和反载体法分离策略开展⁹⁰Sr-⁹⁰Y发生器研制。系统考察了合成反应条件、干燥方式等因素对聚锑酸制备的影响,获得优化的聚锑酸制备工艺,聚锑酸对锶的静态吸附容量为121 mg/g,吸附平衡时间为4 h,动态吸附容量达到73 mg/g,吸附性能与文献报道相比大幅提高。提出采用双柱法进行Sr、Y分离,以⁸⁹Sr作为示踪剂,向一次柱洗脱液中加入适量Sr反载体后再进行二次柱分离,可使Sr与Y的分离因数提高到10⁷以上,Y的总洗脱效率达77.5%,分离因数满足医用指标要求。本研究针对⁹⁰Sr-⁹⁰Y发生器研制过程中的关键技术问题提出了新的解决思路和方法,并进行了实验验证,对⁹⁰Sr-⁹⁰Y发生器的研制具有重要意义。